Коэффициент вязкости объемной сдвиговой

Коэффициент вязкости объемной 175 -- сдвиговой 175 [c.291]

В формулы (2.27), (2.28) входят два параметра I и (.i. Если >. = 1 = О, то тензор напряжений вязкой жидкости обращается в тензор напряжений идеальной жидкости. Коэффициент (х называют коэффициентом вязкости (или сдвиговой вязкости), X— вторым коэффициентом вязкости (или коэффициентом объемной вязкости). Часто коэффициентом объемной вязкости назы- [c.76]

Первый член правой части уравнения описывает диссипацию кинетической энергии элемента жидкости, когда последний сохраняя неизменным свой объем, испытывает вследствие действия сил вязкости деформацию формы коэффициент т] называется коэффициентом сдвиговой вязкости, или просто коэффициентом вязкости. Второй член связан с диссипацией энергии в том случае, когда элемент ЖИДКОСТИ сохраняет свою форму (но не объем), что характерно для сжимаемой жидкости коэффициент называется коэффициентом объемной вязкости. Величина г) и [c.177]

В работе [Л. 1-16J рассматривается асимметричная жидкость с жесткой структурой. Частицы жидкости имеют собственные угловые скорости со, отличные от скорости поворота участка среды как целого, Таким образом, наряду с обычной сдвиговой вязкостью т) и объемной вязкостью r] , существует вращательная вязкость (вязкость от внутреннего вращения частиц), характеризуемая тремя коэффициентами вязкости т] , т) и г,". В этом случае дифференциальные уравнения движения для асимметричной жидкости имеют вид [Л. 1-16] - [c.46]

Далее, эти эксперименты линейны также в том смысле, что коэффициент вязкости выступает как коэффициент пропорциональности в линейном соотношении, которое существует между двумя макроскопическими экспериментально измеряемыми переменными. Так, в случае (а) при сдвиговом течении сила, действующая на плоскость, прямо пропорциональна ее скорости, а перепад давлений в капилляре прямо пропорционален объемному расходу жидкости. В случае (б) установившаяся скорость шарика прямо пропорциональна силе, вызвавшей движение. В случае (в) момент сил, действующий на каждый из цилиндров, прямо пропорционален угловой скорости. Для каждого линейного эксперимента с заданной геометрией коэффициент вязкости выступает как коэффициент пропорциональности между зависимой и независимой переменными. [c.500]

Модель вязкопластического тела с двумя коэффициентами вязкости. Рассмотрим теперь случай сингулярной поверхности нагружения, задаваемой двумя функциями нагружения = —1 и 2 = Фг —1- Это позволяет ввести независимые сдвиговой i и объемный v коэффициенты вязкости. [c.126]

Коэффициент пропорциональности I называют объемной вязкостью или второй вязкостью. Объемная вязкость имеет ту же размерность, что и сдвиговая. [c.373]

Участвующие здесь функции /1, от главных инвариантов / , /2, /3 матрицы % получили название коэффициентов объемной, сдвиговой и поперечной вязкости соответственно. [c.394]

Одной из причин демпфирующих свойств сплошной среДы считается вязкость, которая характеризуется двумя коэффициентами — коэффициентом касательной (тангенциальной, сдвиговой) вязкости т] и коэффициентом нормальной (объемной) вязкости [c.14]

Если учесть этот второй коэффициент вязкости, который мы дальше будем обозначать через щ, то вместо формулы Стокса для поглощения звука получается следующая формула для коэффициента поглощения, вызываемого совместным действием как сдвиговой, так и объемной вязкостей, [c.290]

Здесь ш = 21 — круговая частота, р — плотность жидкости (газа), с — скорость ультразвука, J — интенсивность ультразвука, 1Г — коэффициент обычной или сдвиговой вязкости и -Г) — коэффициент объемной вязкости. Величина представляет собой некоторое [c.371]

Величина Э имеет размерность обратной длины и называется коэффициентом затухания звука. При оценке 3 по формуле (3) следует учесть, что очень часто можно пренебречь вторым членом ввиду малости коэффициента теплопроводности к в жидкостях и газах. Коэффициент первой (сдвиговой) вязкости т) характеризует касательное диссипативное напряжение, возникающее при скольжении слоев жидкости относительно друг друга. Коэффициент второй (объемной) вязкости характеризует диссипацию, возникающую при всестороннем сжатии среды. В основе объемной вязкости обычно лежит какой-нибудь релаксационный процесс, влияющий на поглощение звука в ограниченной полосе частот в зависимости от характерных времен релаксации. Поэтому при вычислении коэффициента затухания вне областей релаксационного поглощения достаточно учитывать сдвиговую вязкость т). В СГС вязкость измеряется в пуазах 1 Пз = 0,1 Па-с. [c.22]

Звуковой ветер является помехой при измерении звуковых полей, но он находит и полезное приложение. Например, по скорости установившегося звукового ветра можно определить отношение объемного коэффициента вязкости вещества к сдвиговому. [c.139]

ОБЪЕМНЫЙ и сдвиговой КОЭФФИЦИЕНТЫ ВЯЗКОСТИ в НЕКОТОРЫХ ЖИДКОСТЯХ ПРИ 17°С [c.306]

Вводя коэффициенты объемной Я(д) и сдвиговой Ц(о) вязкости смеси, из (3.6.32) и (3.6.36) получим, что тензор напряжения в смеси равен [c.165]

Дальнейшие упрощения матрицы феноменологических коэффициентов (уменьшение их числа) можно получить при учете симметрии среды. В выражение линейного закона (2.1) входят потоки и силы, из которых одни являются скалярами (в процессах с химическими реакциями, а также с объемной вязкостью), другие — векторами (потоки массы и теплоты), а третьи — тензорами (в процессах со сдвиговой вязкостью). В зависимости от симметрии среды система линейных уравнений (2.1) должна быть инвариантна относительно соответствующих ортогональных преобразований. При преобразованиях компоненты входящих в (2.1) различных величин преобразуются по-разному, в то время как установленная между потоком и силой связь не может изменяться при преобразованиях. Это приводит в случае изотропных систем к сохранению связей лишь между потоками и силами одной тензорной размерности, что выражает принцип Кюри о сохранении симметрии причины в симметрии следствий. Поэтому, хотя согласно линейному закону (2.1) каждая декартова компонента потока / может в принципе зависеть от декартовых компонент всех термодинамических сил, по принципу Кюри в зависимости от структуры (симметрии) среды может оказаться, что компоненты потоков будут зависеть не от всех компонент термодинамических сил и, следовательно, не все причины вызывают перекрестные эффекты, например в результате химической реакции (скалярный процесс) не может возникнуть диффузионный поток (векторный процесс). [c.16]

Таким способом вычисляются коэффициент диффузии (фиктивное внешнее гравитационное поле), коэффициент теплопроводности (также гравитационное поле), коэффициенты сдвиговой и объемной вязкостей (вязкий поток создается изменением размеров сосуда)( ). [c.182]

Величина г называется коэффициентом сдвиговой вязкости или просто вязкости, а — коэффициентом объемной вязкости-, из дальнейшего будет ясно, что Г] и имеют положительный знак. Значения вязкости различных веществ приведены в табл. 10.2. [c.352]

Здесь ц — коэффициент Сдвиговой вязкости, — коэффициент объемной вязкости, р — гидродинамическое давление. [c.12]

Принятые обозначения т — приведенное время 0 и 0 —пористость армированной и неармированной матрицы соответственно 0Q — исходная пористость матрицы — объемная доля волокон в монолитной композиции о — поверхностное натяжение вещества матрицы г,, — средний радиус частиц порошка — коэффициент сдвиговой вязкости монолитной матрицы. [c.153]

Для простоты, пусть имеется только одна полость в центре шара. Элемент объема А вблизи поверхности шара будет находиться под действием всестороннего давления. Напротив, элемент объема В вблизи поверхности полости не будет находиться под действием всестороннего давления. У поверхности полости будет существовать разность напряжений, и материал будет затекать в полость под действием этой разности напряжений, сопротивляясь течению со своей сдвиговой вязкостью Г]. Макроскопически сопротивление будет выражаться через параметр — объемную вязкость бетона. Однако теоретически можно было бы вычислить через сдвиговую вязкость цемента, а также форму, размеры и количество полостей в цементе. Скорость ползучести бетона понижается или, что то же, вязкость повышается со временем, потому что повышается вязкость цемента из-за химических изменений. Если нет изменений в геометрической структуре бетона, оба коэффициента и i] будут соответственно повышаться в той же степени, что и вязкость цемента, и их отношение будет оставаться постоянным. Это в первом приближении, [c.218]

Множители [j, и Я являются коэффициентами сдвиговой и объемной вязкости [c.83]

Следовательно, в рассматриваемом случае коэффициенты сдвиговой и объемной вязкостей совпадают. [c.123]

Относительно функций и Ф2 предположим, что зависит только от компонент тензора-девиатора напряжений, в то же время как функция Ф зависит только от среднего давления. Тогда величины [х и v представляют собой коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости. В общем случае они зависят от параметров состояния плотности, температуры, накопленной пластической деформации и т. п. [c.129]

Коэффициенты сдвиговой и объемной вязкости ц, v считаются известными функциями плотности и температуры [см. (5.31) и (5.32)]. [c.134]

На это расхождение указал Тисса [2062], а затем Скудржик [4103, 4104], который по данным эксперимента и по классическому значению поглощения рассчитал так называемый объемный коэффициент вязкости С. Объемный коэффициент вязкости превосходит сдвиговый коэффициент в среднем на 1—3 порядка величины. Поэтому коэффициент поглощения а, рассчитанный по формуле (253) с учетом объемного коэффициента вязкости С, существенно больше величины а , рассчитанной по формуле [c.305]

Остановимся на одном весьма существенном недостатке измерения коэффициента поглощения звука по акустическим течениям. При этих измерениях приходится пользоваться довольно большими интенсивностями звука. В некоторых работах, по-видимому, акустические числа Рейнольдса Re были 1. Помимо того, что эккартовская теория в этой области неприменима, коэффициент поглощения в этом случае из-за нелинейного искажения формы волны (см. гл. 3, 4) больше, чем коэффициент поглощения волны малой амплитуды. Увеличение поглощения, по-видимому, приводит к тому, что скорость теченпя больше эккартовской, и в результате экспериментальное отношение объемной вязкости к сдвиговой, или экспериментальный коэффициент поглощёния, определенный этим [c.245]

На рис. 2 и 3 представлены графики температурной зависимости коэффициентов вязкости по линии насыщения для аргоца. Из рис. 2 и 3 видно, что с ростом температуры сдвиговая и объемная вязкости падают в области, соответствующей жидкому аргону, а возрастают в области, соответствующей перегретому пару. И вблизи критической точки коэффициенты вязкости существенно зависят от температуры. По нашим расчетам т]кр = [c.186]

Ввиду ограниченности опытных данных по сдвиговой и объемной вязкости аргона по линии насыщения не имеем возможности провести полное сравнение полученных результатов с опытными данными. Однако анализ имеющихся экспериментальных работ показывает, что для большинства жидкостей кривые температурной зависимости коэффициентов вязкости по линии насыщения качественно одинаковы и имеют ириблизительцо такую же форму зависимости от температуры, как на рис. 2 и 3. [c.187]

Исакович [153] распространил теорию Мандельштама — Леонтовича на случай релаксации объемной и сдвиговой вязкостей. Этот же вопрос далее обсуждался Френкелем [151], Корнфельдом [498],Маркхамом и др. [422],Герцфельдом и Литовицем [424] и др. В этих и других исследованиях получены результаты, существенные для акустики. Формулу теории, учитывающей релаксацию обоих коэффициентов вязкости и предполагающей, что релаксация каждого коэффициента может описываться только одним временем релаксации, можно записать следующим образом [c.336]

Таким образом, давление р в любой точке жидкости больше среднего нормального давления на дополнительную величину, пропорциональную дивергенции местной скорости V -v. Константой пропорциональности является коэффициент объемной вязкости, который связывает напряжения со скоростью объемной деформации, аналогично тому как сдвиговая вязкость связывает напряжения со скоростью линейной сдвиговой деформации. Объемная вязкость важна в случаях, в которых жидкость подвержена действию быстронеременных сил, как, например, при ультразвуковых колебаниях. Для одноатомных газов с малой плотностью х = 0. Суще- ствуют формулы, определяющие к для разреженного многоатомного газа и для плотных газов [28]. Для дальнейшего изучения этих вопросов необходимо обратиться к книгам Ариса [3] и Ландау и Лифшица [35]. [c.41]

Затухание звука, как известно, может быть вызвано разными причинами. В чистых жидкостях основной причиной затухания являются потери за счет сдвиговой и объемной вязкости, а при больших интенсивностях — также рассеяние на дегазационных пузырьках, потери, связанные с возникновением кавитации, и т. д. В газах существенную роль помимо вязкости играет теплопроводность. Поскольку скорость акустического течения намного меньше скорости звука, эккартовское акустическое течение можно рассматривать ьак течение несжимаемой жидкости под действием градиента радиационного давления, вызванного затуханием в результате действия всех причин, в то время как торможение акустического потока обусловлено только сдвиговой вязкостью. Поэтому скорость потока определяется отношением всех диссшхатив-ных коэффициентов к сдвиговой вязкости [32]. Экспериментально ото, пожалуй, наиболее убедительно было показано по измерениям течений в аргоне [33], где объемная вязкость, как известно, равна нулю, а поглощение обусловлено только сдвиговой вязкостью и теплопроводностью. [c.233]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...