Фокусирующая камера

Применяются также высокотемпературные камеры с обратным отражением н фокусирующие камеры. Рентгенограммы при высоких температурах снимались, кроме того, с монокристаллов. [c.277]

Фиксированные точки, термометра 91, 94 Фильтры для оптических пирометров 115 Флюс для расплавления 50 Фокусирующая камера 254 Фосфористая бронза 234 [c.397]

Рис. 5.18. Схемы съемки в фокусирующей камере с применением монохроматора а — на отражение, 6 — на просвет)

Нужную нам координатную систему может обеспечить фотообъектив. Образ, построенный объективом, является действительно трехмерным, поскольку он не лежит в одной плоскости. Фокусируя камеру, производят необходимую регулировку, приближенно добиваясь совмещения плоскости изображения с плоскостью фотопленки. [c.273]

Анализ рентгенограммы, полученной в работе [4] при съемке с порошка 2х А з (образец отжигали при температуре 850° С), показывает, что это соединение имеет гексагональную решетку а = 5,430 А, с = 5,389 А по данным работы [8], в которой исследовали структуру этого соединения с помощью фокусирующей камеры, а = 5,433 0,002 А, с = 5,390 0,002 А. [c.90]

Сокращение экспозиции при съемке и повышение чувствительности может быть достигнуто применением так называемых экспрессных фокусирующих камер [14]. [c.145]

Электромагнит синхрофазотрона создает магнитное поле в узкой кольцевой области, в которой расположена вакуумная камера ускорителя с двойными стенками. Электромагнит ускорителя не является замкнутым, а состоит из четырех квадрантов, разделенных прямолинейными промежутками (рис. 23). Соответственно и орбита протонов является не круговой, а комбинированной. В ускорительной камере поддерживается вакуум в (3—5) 10 лж Hg. Протоны, поступающие в синхрофазотрон, предварительно ускоряются в каскадном генераторе до 600 кэа, а затем в линейном ускорителе до энергии 9 Мэе. Далее иучок протонов проходит сложную поворотно-фокусирующую систему, расположенную в одном [c.71]

Цифрой 1 на рис. 46 обозначен исследуемый цилиндрический образец, на торцовой поверхности которого сделан металлографический шлиф. Разъемная металлическая рабочая камера состоит из поворотной крышки 2 и неподвижного корпуса 3. В центре крышки и в дне корпуса укреплены плоские смотровые кварцевые стекла 4 к 5. Для освещения поверхности образца предназначается лампа накаливания высокой яркости 6 и фокусирующая линза 7. [c.97]

Рис. 7. Упрощенная схема блока для электроннолучевой сварки 1 — свариваемый узел 2 - вакуумная камера 3, 4 — отклоняющая и фокусирующая системы соответственно 5 — анод 6 — катод 7 — свар-ной шов

У. включают в себя следующие элементы источник ускоряемых частиц (электронов, протонов, античастиц) генераторы электрич. или эл.-магн. ускоряющих полей вакуумную камеру, в к-рой движутся частицы в процессе ускорения (в плотной газовой среде ускорение заряж. частиц невозможно из-за их взаимодействия с молекулами газов, заполняющих камеру) устройства, служащие для впуска (инжекции) и выпуска (эжекции) пучка из У. фокусирующие устройства, обеспечивающие длит, движение частиц без ударов о стенки вакуумной камеры магниты, искривляющие траектории ускоряемых частиц устройства для исследования и коррекции положения и конфигурации ускоряемых пучков. В зависимости от особенностей У. один или несколько из перечисленных элементов в них могут отсутствовать. [c.246]

Для получения непрерывного излучения большей мощности (5. .. 10 кВт и более) применяют так называемые газовые лазеры. Рабочим веществом у них чаще всего является СО2, который в смеси с аргоном и гелием специальными насосами прогоняется через разрядную камеру с тлеющим электрическим разрядом. В камере происходит возбуждение молекул СО2. В резонаторной камере энергия возбужденных частиц формируется в световой поток большей мощности, который выводится наружу, фокусируется и направляется на обрабатываемую поверхность материала. [c.245]

I — источник света 2 — диафрагма 3 — линза 4 — полупрозрачное зеркало 5 — компенсационная камера 6,7 — непрозрачные зеркала 8 — исследуемая область 9 — полупрозрачное зеркало 10 — светофильтр II, 12 — фокусирующие линзы [c.389]

Освещение обеспечивалось дуговой лампой с угольными электродами диаметром 7,95 мм, питаемой током 4,5 а и 51 в. Путь светового потока показан на фиг. 1. Свет от лампы поступал через конденсатор в камеру с водой и затем попадал в боковой канал металлографического микроскопа. Пройдя через тубус микроскопа, свет попадал на объектив (Х3,5) с фокусным расстоянием 30 мм, затем проходил через окно кипятильника, испытываемую жидкость в кипятильнике и фокусировался на исследуемом металле. Оптическая ось проходила в направлении, перпендикулярном исследуемой поверхности. Отраженный свет попадал обратно в микроскоп, делал несколько поворотов под углом 90°, проходил через окуляр (X 12,5) второго соединительного канала и попадал в глаз наблюдателя. Три микрометрических приспособления позволяли перемещать кипятильник в любом направлении. Таким образом, наблюдатель имел возможность устанавливать в процессе кипения [c.141]

Рис. 3. Схемы расположения узлов основных типов рентгеновских камер для исследовании поликристаллов а — дебаевская камера 6.—фокусирующая камера с изогнутым кристаллом-монохроматором для исследования образцов на просвет (область передних углов дифракции) в — фокусирующая камера для обратной съёмки (большие углы дифракции) на плоскую кассету. Стрелкам показаны направления прямого и дифрагирог ванного пучков. Механизмы движения образца, установки камеры у рентгеновской трубки и защита от рассеянного излучения на схеме не приведены. О — образец Г — фбкус рентгеновской трубки М — кристалл-монохроматор К — кассета с фо-, топлёнкой Ф Я — ловушка, перехватывающая первичный пучок ФО — окружность фокусировки дифракционных максимумов КЛ — коллиматор МЦ — механизм центрировки образца.

Дл1я исследования порошковых образцов применяется так называемая фокусирующая камера (рис. 135). [c.253]

Одно из условий прецизионности измерений — геометрия съемки, от которой зависит острота линии. Это обеспечивается коллимированием пучка или созданием специальных условий фокусировки. Одна из схем фокусировки — расположение поверхности анализируемого образца, анализируемой линии на рентгенограмме и источника излучения (анода трубки или диафрагмы) на одной окружности. Эта схема осуществима в камере типа КРОС. Специальные фокусирующие камеры (экспрессные) позволяют резко сократить экспозиции (камера РКЭ, табл. 5.16), что особенно важно при использовании монохроматоров. Условия для прецизионной съемки рентгенограмм указаны в табл. 5.17. [c.120]

Поиск существенно затрудняется из-за низкой точности при измерениях (Цп и ошибок в оценке интенсивности, особенно при близких интенсивностях характерных линий. Предпочтительнее использовать дифрактометрическне данные, чтобы получить надежные данные об интенсивности. При фотометоде целесообразнее съемка в фокусирующих камерах. При диаметре камеры 114 мм ошибка A i для [c.125]

Применение острофокусных высокотемпературных рентгеновских трубок с микропучком высокой интенсивности в комбинации с фокусирующими камерами также упрощает получение рентгенограмм (с уменьшением экспозиции в 20—50 раз по сравнению с существующей). [c.71]

Рис. 2. Осн. схемы рентг. камер для исследования поликристаллов а — дебаев-ская камера б — фокусирующая камера с изогнутым кристаллом - монохроматором для исследования образцов на просвет

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 261. В камере беватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией (4,3-=-6,2) Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р — Гэв [c.623]

Антипротон был обнаружен в 1955 г. американскими. физиками Сегре, Чемберленом, Вигандом и Эпсилантисом. Схема опыта изображена на рис. 133. В камере бэватрона бомбардировалась медная мишень М протонами с энергией 4,3— 6,2 Гэв. На пути предполагаемого полета антипротонов построили коллиматор, по обе стороны которого были расположены магнитные фокусирующие линзы Л1 и Л2 и отклоняющие магниты Ml и М2, рассчитанные так, чтобы при заданной величине магнитного поля через них могли проходить частицы, имеющие единичный отрицательный заряд и вполне определенный импульс р=1,19 Гэв/с. Кроме антипротонов этим условиям удовлетворяют отрицательные я-мезоны, в огромном количестве рождающиеся при бомбардировке мишени пучком протонов с Гр = 6,2 Гэв (60 000 я -мезонов на 1 антипротон). [c.218]

На рис. 9.9, а показаны семь виртуальных переходов, отвечающие семифотонной ионизации атома ксенона излучением рубинового лазера. Энергия ионизации атома в семь раз превышает в данном случае энергию фотона лазерного излучения. Схема опыта по наблюдению этого явления приведена на рис. 9.9, б. Излучение лазера / фокусируется в объем камеры 2, содержащей пары ксенона. Внутри камеры создается электрическое поле 3, которое вытягивает образующиеся ионы к электронному умножителю 4. Сам факт регистрации ионов ксенона служил доказательством того, что семифотонная ионизация действительно происходила. [c.228]

Фокусировку производят передвижением окуляра (спектроскоп ЛОМЗ), передвижением объектива зрительной трубы (спектроскоп с поляризационным фотометром), передвижением объектива коллима.ора (спектрограф Хильгера), передвижением щели (спектрограф Цейсса 0-24), поворотом кассеты и совместным передвижением объективов коллиматора и камеры (спектрографы Цейсса модели I и III). Спектроскоп фокусируют, рассматривая спектр непосредственно глазом. Фокусировку спектрографа производят фотографированием. [c.118]

Для фиксирования быстро протекающих во времени структурных изменений вещества применяется специальная аппаратура для получения в течение нескольких минут и даже секунд рентгенограмм с массивных металлических образцов [1,2, 13]. Увеличение светосилы рентгеновской аппаратуры, приводящее к резкому сокращению экспозиции, достигается особыми условиями фокусирования пучков рентгеновых лучей и увеличением их мощности. На фиг. 60 схематически показан разрез светосильной вакуумной камеры Болина, выполненной конструктивно в единую оптическую систему с мощной разборной рентгеновской трубкой с вращающимся анодом. Роль источника расходящегося пучка рентгеновых лучей выполняет фокусное пятно, лежащее на одной фокусирующей окружности с образцом и фотоплёнкой. Диапазон брэгговских углов О, которые могут быть получены в камере, соста- [c.168]

В 40-х гг. был разработан промышленный эл.-магн. способ разделения изотопов урана (см. Изотопов разделение). Для этой цели нужно было иметь сильноточные ионные пучки с достаточно высокими оптич. характеристиками (малым фазовым объёмом). В качестве фокусирующей системы использовалось квазиодно-родное поперечное магн. попе. В таком сепараторе объёмный заряд быстрых ионов практически компенсирован холодными электронами, возникающими при столкновении ионов с атомами остаточного газа. Образующиеся при этом медленные ионы выталкиваются небольшим положит, зарядом пучка на стенки камеры. Т. о., здесь реализуется также н газовая фокусировка, для к-рой требуется некое оптимальное давление в камере. [c.614]

С. м. нашли широкое применение в науч. приборостроении. Сверхпроводящие соленоиды с индукцией до 15—16 Тл используются для исследований в физике твёрдого тепа п для испытаний сверхпроводящих материалов. Для ЯМР-спектрометров используют высокостабильные С. м. с короткозамкнутой обмоткой и характерны,м временем изменения мага, поля до 10 с, С, м. в физике высоких энергий служат в качестве отклоняющих, фокусирующих II анализирующих магнитов (см. Детектора), вапр. ускоритель с энергией протонов до 0,8 ТэВ в Лаборатории им. Ферми (США) сооружаемый в пос. Протвино под Москвой ускоритель-но-вакопнт. комплекс с энергией протонов до 3—5 ТэВ пузырьковая камера объёмом 33,5 м , в С. м. к-рой запасена энергия 800 МДж (ЦЕРН, Швейцария). Особо крупные С. м. применяют в физике плазмы и в прототипах термоядерных реакторов. Введённая в 1989 в СССР (Ин-т атомной ввергни им. И. В. Курчатова) установка Токамак Т-15 имеет тороидальный С. м. с запасаемой энергией 0,5—1 ГДж (рис.). ЯМР-томо-графы с С. м. используют в медицине. [c.446]

Рис. 3. Схема спектрального прибора с прос 1ранственньш разделением длин волн с помощью угловой дисперсии 1 — коллиматор с входной щелью Щ и объективом О1 с фокусным рас-сюннием 2 — диспергирующий элемент, обладающий угловой дисперсией Аф/ДА. 3 — фокусирующая система (камера) с объективом 0 создающим в фокальной плоскости Ф изобра-и еиия входной щели в ивлучении разных длин волн с линейной дисперсией Лх/АЯ.

В У. с сильной фокусировкой применяются квадруполь-ные магн. или электрич. (при небольших энергиях ускоряемых частиц) поля. На рис. 9(a) изображена квадруполь-ная магн. линза, создающая фокусирующее в вертикальном направлении (по оси z) и дефокусирующее по радиусу г магн. поле. Вакуумная камера раиюлагается вдоль оси линзы между ее полюсами (на рис. не изображена). Поло- [c.251]

В процессе ускорения частицы проходят путь от неск. метров (в линейных ускорителях небольшой энергии) до 10 м (в кольцевых накопителях). Даже малые отклонения нач. импульсов и координат частиц от расчётных значений могут привести к тому, что в процессе движения частицы выйдут за пределы рабочей области (напр., вакуумной камеры ускорителя) и погибнут при взаимодействии с окружающими препятствиями. К этому же могут привести действующие на частицы во время ускорения разл. возмущающие факторы (искажения ведущего и фокусирующего полей, рассеяние на газе в камере, внутрипучковое [c.332]

ФОТОЭЛЕКТРОННЫЙ УМНОЖИТЕЛЬ (ФЭУ)- фотоэлектронный прибор, в к-ром фототок усиливается с помощью вторичной электронной э.миссии предназначен для регистрации слабых излучений. Состоит из фотокатода, эмитирующего поток электронов под действием оптич излучения (фототок), электронно-оптической сис темы входа (входной камеры), создающей электрич поле, фокусирующее или собирающее электроны с фотока тода на вход умножит, системы, динодной умножи тельной системы, обеспечивающей умножение элек тронов в результате вторичной электронной эмиссии, и анода—коллектора вторичных электронов (рис. 1). ФЭУ впервые предложен и разработан Л. А. Ку-бецким в 1930—1934. [c.367]

Электроиио-лучевая плавка проводится в вакуумной камере, в которой ускоренные электроны фокусируются на порцию расплавленного вольфрама и поверхность слитка, питающего расплаапенную ванну. Давление в камере необходимо поддерживать ниже 5-10 мм рт. ст., чтобы предотвратить ионизацию газа и последующий низковольтный разряд. Темпера- [c.154]

Электронно-лучевая сварка. Сварку этим методом обыч1 ведут в вакуумированной камере, где вместе с заготовке расположены устройства, генерирующие и фокусирующие эле тронный пучоК- Сварка в камере связана с рядом ограни ний, но обеспечивает совершенно инертную среду, так ч металл можно сваривать, не загрязняя. Электронно-лучев сварку применяют и в умеренном вакууме, и даже при атк сферном давлении, но пучок формируют всегда в высоком i кууме, только заготовка может находиться под повышенн давлением. [c.264]

Электронный луч - это поток электронов, возникающий в результате термоэмиссии с раскаленного катода "электронной пушки". Этот поток разгоняется напряжением 20...200 кВ до скорости 0,05...0,70 от скорости света. Обрабатываемая поверхность бомбардируется направленным концентрированным пучком электронов. Последний может фокусироваться электромагнитной системой, отклоняться и подаваться в зону нагрева, где он тормозится в течение 10Л..10 " с. При этом температура материала поднимается до 10 ООО... 15 ООО К (достаточной до испарения металла). Обработку ведут в герметизированной камере, в которой поддерживается остаточное давление 10 ... 10 Па. [c.240]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...