Эквивалентный путь

Два потока при вторичном соединении имеют в общем разные фазы, так как эквивалентные пути обоих потоков различны. [c.76]

Кроме того является очевидным, что эквивалентные пути [c.80]

Таким образом, модель пластического тела может быть введена эквивалентными путями либо через определение функции нагружения, либо через определение диссипативной функции В однородной первого порядка относительно компонент скорости пластической деформации. [c.288]

Таким образом, модель пластического тела может быть введена двумя эквивалентными путями либо через определение функции нагружения /, либо через определение диссипативной функции однородной первого порядка относительно компонент скорости П пластической деформации. В обоих случаях следует формулировать соответствующий принцип максимума (или приводящие к ним постулаты). [c.27]

К счастью, можно соверщенно избежать этой вычислительной работы использованием очень простых электролитических моделей процесса водной репрессии при различных сетках размещения скважин. В основании этих моделей лежит наблюдение, что так как скорость иона в электролитической системе пропорциональна градиенту потенциала, аналогично тому, как скорость частицы жидкости в пористой среде пропорциональна градиенту давления, то пути ионов в электролитических системах должны быть эквивалентны путям частиц жидкости в пористой среде с той же самой геометрией и с тождественными граничными условиями. Электролитическая модель состоит в основном из электролита, содержащего ион-индикатор, например, фенолфталеин, заключенный в соответствующей пористой среде, чтобы предупредить образование излишних скоростей, имеющих место при обычной диффузии. [c.464]

Несмотря на эквивалентность теплоты и работы, процессы их взаимного превращения неравнозначны. Опыт показывает, что механическая энергия может быть полностью превращена в теплоту, например, путем трения, однако теплоту полностью превратить в механическую энергию в периодически повторяющемся процессе нельзя. Многолетние попытки осуществить такой процесс не увенчались успехом. Это связано с существованием фундаментального закона природы, называемого вторым законом термодинамики. Чтобы выяснить его сущность, обратимся к принципиальной схеме теплового двигателя (рис. 3.2). [c.21]

Учет переменности режима нагрузки принято выполнять путем замены нагрузки Р в формуле (6.21) эквивалентной нагрузкой [c.293]

Изоморфные графы могут быть получены один из другого путем перенумерации их вершин. Очевидно, что изоморфизм есть отношение эквивалентности на графах. Если изоморфные преобразования проводятся с графом, заданным матрицей смежности, то они сводятся к перестановке местами соответствующих строк и столбцов. Известно, что в общем случае для определения изоморфизма графов необходимо сделать п сравнений или перестановок строк и столбцов матрицы, что для графов с л>30 не под силу даже современной ЭВМ. Поэтому необходимо применить тот или иной эвристический алгоритм поиска по дереву решений. [c.211]

Исходными данными для моделирования являются структурная схема процессора и ограничения ТЗ на ряд параметров (быстродействие, точность и т.д.). Структурная схема дает представление о входящих в его состав блоках и связях между ними. Имитационная модель позволяет представить работу процессора путем абстрагирования способа реализации логических зависимостей (определяемых микропрограммами реализации операций) в виде последовательности выполнения логических операторов. Схе-ма алгоритма моделирования должна быть эквивалентной структурной схеме процессора. По схеме алгоритма производится компоновка отдельных программных модулей, описывающих функционирование реальных блоков процессора, в единую программу. Поскольку обработка элементов программы происходит последовательно, порядок их расположения соответствует распространению исходной информации по всем блокам по мере ее прохождения от входа к выходу. За исходную информацию принимается содержимое всех регистров процессора в начальный момент времени. [c.355]

Уравнения Лагранжа (41) представляют собой п обыкновенных дифференциальных уравнений второго порядка для обобщенных координат q . Эти уравнения многими способами можно свести к системе 2п уравнений первого порядка путем введения новых переменных. Канонические уравнения или уравнения Гамильтона дают такую систему дифференциальных уравнений первого порядка, эквивалентную уравнениям Лагранжа, в наиболее удобной симметричной форме. [c.416]

Эти системы эквивалентны способу нагружения одного из подшипников только осевыми силами путем установки этого подшипника в корпусе с радиальным зазором (вид д). [c.525]

Отсюда следует, что две пары сил, имеющие одинаковые моменты, эквивалентны друг другу (теорема об эквивалентности пар). Эго следует нз того, что указанными операциями, т. е. путем изменения плеча и перемещения [c.36]

Автоматический станок для дискретной балансировки обычно состоит из двух агрегатов — измеряющего И и устраняющего У неуравновешенность (рис. 6.18), связанных между собой электронным устройством ЭУ. Сведения о неуравновешенности ротора Ра подаются в устройство ЭУ от датчиков а и (i неподвижных чувствительных опор /4 и В. В решающем блоке РБ эти сведения преобразуются в сигналы, эквивалентные дисбалансам >i и Da в плоскостях коррекции 1-1 и 2-2. Сигналы направляются в блоки УБ/ и УБ2, которые управляют инструментами, устраняющими дисбалансы в плоскостях коррекции. Но поступившие сигналы пока сохраняются там в памяти, так как в это время происходит устранение дисбалансов предыдущего ротора Pi путем удаления материала. При этом [c.222]

Множество систем векторов называется множеством систем скользящих векторов, а каждая система векторов из этого множества — систел<ой скользящих векторов в том случае, когда, опираясь на физические соображения, можно ввести следующее соотношение эквивалентности две системы из множества эквивалентны, если любая из них переходит в другую путем добавления или отбрасывания векторных нулей. [c.346]

Всякая данная система сил, действующих на твердое тело, и другая система, полученная из данной путем присоединения или отбрасывания уравновешенной системы сил, оказывает на твердое тело совершенно одинаковое действие. Обе эти системы эквивалентны. [c.22]

Для использования более простых алгоритмов расчета механизмов с высшими кинематическими па ами производятся структурные преобразования в группах с высшими парами путем замены их структурно и кинематически эквивалентными кинематическими цепями с низшими кинематическими парами. [c.38]

Попробуем провести простую оценку чувствительности метода. Если на пути одного луча вставить в кювету длиной 1, наполненную газом с показателем преломления ni, а на пути другого — эквивалентную кювету, наполненную другим веществом с показателем преломления П2, то появится дополнительная разность хода д = Zi n,i — П2) Следовательно, произойдет сдвиг интерференционных полос. Охарактеризуем этот сдвиг дробью т, показывающей, на какую часть одного порядка интерференции сместились интерференционные полосы. Тогда Д = т Х. Измеряя сдвиг т, определим Д . Например, полосы сдвинулись на 0,1 порядка интерференции, т.е. т = 0,1. Теперь оценим Ап = Д /Zi. Обычно одна из кювет служит контрольной (проводятся относительные измерения). Для простоты будем считать 2=1 (вакуум) и определим Ап из соотношения Д = i(ni — 1) = 1 Ап. При = 10 см т = 0,1 X = 5 10" см получим Ап = т к11 = 5 10 , т.е. можно измерить изменение показателя преломления в шестом знаке после запятой. [c.223]

Фактическое построение базисных функций, как и в предыдущем параграфе, сводится к более простой проблеме их построения на опорном элементе путем введения понятия эквивалентных множеств. [c.173]

Поскольку эквивалентное напряжение представляет собой воображаемую, получаемую путем расчета величину, не следует говорить, что это напряжение возникает или действует. Нельзя таки<е говорить эквивалентное напряжение в точке , следует пользоваться выражением эквивалентное напряжение для точки . [c.297]

Если (di) = ( /2), то ф = 0 таким образом, два пути световых лучей оптически эквивалентны друг другу, т. е. не внесут никакой [c.90]

Методы, указанные в предыдущем параграфе, позволяют исследовать характер спектра рентгеновского импульса даже в том случае, когда импульс является белым , т. е. дает сплошной спектр. Такой характер имеет спектр рентгеновских лучей, получающихся в обычных условиях в рентгеновской трубке при торможении электронов ударами об анод. Изменение скорости электрона происходит при этом случайным путем, и образующееся излучение представляет совершенно неправильный импульс, эквивалентный совокупности разнообразных, длин волн. Однако наряду с такими импульсами появляется и гораздо более монохроматическое излучение. При бомбардировке анода электронами определенной скорости наблюдается следующее явление при некоторой их скорости, величина которой определяется веществом анода, последний становится источником [c.412]

Эквивалентный путь получения уравнения (6-3.23) состоит в повторном применении теоремы Гамильтона — Кэли. Если умножить уравнение (6-3.22) на (С )" , оно примет вид [c.222]

Рассмотрим, что будет в плоскости XY(ф г. 1.422), на которую наведен микроскоп М. Эта плоскость будет называться плоскостью поля. Два интерферирующих потока будут уничтожаться в точке Р, если 1 Р- - эквивалентный пзггь от 5 до — эквивалентный путь от 5 до /j-f- нечетное число половин [c.78]

Если падение первоначального луча будет немного отклоняться от угла в 45°, то мы попрежнему получим равные эквивалентные пути с той только разницей, что QiRi и Q2 2 будут больше перпендикулярными к PR и R S. [c.80]

Суть второго факта понятна еще не полностью. Объяснение неодинаковой скоростью диффузии ионов металла в зависимости от кристаллографического направления в окисле могло бы играть известную роль для окислов, обладающих некубической структурой. Однако, как уже отмечалась [335], подобная зависимость скорости окисления от направления наблюдалась по больщей части для таких окислов с кубической решеткой, как СигО, FeO, Рез04. Несколько выше мы уже говорили, что объяснение разной величиной работы выхода электронов с поверхности представляется невероятным, но представление о числе эквивалентных путей возникновения конкретной ориентационной зависимости может быть увязано с числом межзеренных границ и тем самым со скоростью внутренней ди ффузии. Поэтому оно заслуживает дальнейшего изучения. В этой связи представляется, что поверхностная диффузия важна на стадии образования зародышей роста. Объяснение анизотропии скорости окисления очень тонких пленок, выдвинутое Родиным [164], исходит из модели Франка и ван-дер-Мерве, согласно которой в окисле возникают дислокации, когда несоответствие между пространством для катиона в окисле и в. металле превосходит определенную величину. Нет сомнения, что расширение наших званий о поверхностной энергии на границе между металлами и окислами существенно поможет объяснению некоторых ориентационных эффектов, особенно ориентационной зависимости скорости окисления. [c.97]

Необходимо подчеркнуть два обстоятельства. Во-первых, рассматриваемое здесь течение описывается уравнениями (5-4.11) — (5-4.13) и (5-4.21), (5-4.22), которые просто получаются из уравнений, описывающих стационарное плоское сдвиговое течение между двумя параллельными плоскими пластинами, умножением на периодический множитель Из уравнения (5-4.30) следует, что в предельном случае = О скорость сдвига у равна величине, которая была бы скоростью для стационарного плоского сдвигового течения, умноженной на тот же самый множитель. Переход от стационарного описания поля скоростей к эйлеровому периодическому течению путем умножения на является общим правилом для всех вискозиметрических течений. Эквивалентность дифференциальных уравнений для распределения скоростей в периодическом течении (для плоского сдвигового течения — это уравнение (5-4.23)) и для стационарного течения фактически представляет собой следствие пренебрежения силами инерции. [c.198]

Численные значения эквивалентных длин (отнесенных к диаметру трубопровода) для различных местных сопротивлепнй o6i>i iho находят 0ПЫГН1.1М путем. [c.105]

Характеристики параллельно работающих ветве/г затем суммируют согласно уравнениям (X—2) и (.X— 4),т. е. путем сложения абсцисс кривых (расходов) при одинаковых ординатах (напорах). Полученную в результате, такого суммирования х.арактерпстику разветвленного участка можно рассматривать как характеристику эквивалентной трубы, заменяющей данные параллельные. [c.269]

При решении краевых задач приближенные модели технических объектов можно строить на основе интегральных уравнений. При этом первый шаг на пути к ре-илению состоит в переходе от дифференциальных уравнений в частных производных к эквивалентным интегральным уравнениям. Во многих случаях, когда такой переход оказывается успешным, решение исходной задачи может быть получено с минимальными вычислительными затратами и высокой степенью точности. Кроме того, размерность исходной задачи понижается на 1, двухмерные задачи преобразуются в одномерные. [c.60]

Существенное различие этих случаев состоит в том, что при силовом возбуждении Н не зависит от круговой частоты р. При KHtie-матнческом возбуждении заданием движения г = 2 , sin (pt + б) точки А оно пропорционально р , а при возбуждении заданием скорости 2 = 2о sin (pt + б) точки А — пропорционально р. Силовое возбуждение эквивалентно возбуждению путем задания ускорения точки А. [c.435]

Из сказанного следует, что все дисклинации в нематической среде распадаются на две категории, в каждой из которых все дисклинации топологически эквивалентны — могут быть переведены дргуг в друга путем непрерывного деформирования поля п (г) (С. И. Анисимов, И. Е. Дзялошинской, 1972). Одну категорию составляют дисклинации с целыми индексами Франка эти дисклинации к тому же топологически неустойчивы — они могут быть вообще устранены путем непрерывного деформирования. Дисклинации целого индекса может заканчиваться в объеме нематика. [c.206]

Третьим свойством сил инерции является зависимость их от неннерциального движения системы отсчета, в которой они определены. Как уже указывалось, в инерциальных (галилеевых) системах силы инерции отсутствуют, и это обусловливает невозможность каким-либо механическим путем обнаружить отличие одной галилеевой системы от другой. Все галилеевы системы с механической точки зрения эквивалентны. Таков принцип относительности классической механики, носящий имя Галилея. Подробнее этот вопрос будет обсуждаться в следующей главе. [c.423]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...