Пластинка после прохождения через пластинку

Если пластинку из такого материала деформировать в ее плоскости (создать плоское напряженное состояние = 0), а затем через какую-нибудь ее точку пропустить падающий нормально к пластинке луч плоско-поляризованного света, то после прохождения через пластинку свет будет представляться как результат наложения лучей, поляризованных в плоскостях, проходящих через нормаль и главные оси деформации, причем эти лучи будут иметь разность хода, обусловленную различными скоростями распространения. Так как скорость света в среде равна v — nv , где п — показатель преломления и — скорость света в вакууме, то, пользуясь первым из соотношений (8. 14), а именно, [c.356]

Если падающий свет естественный или поляризован по кругу, то при вращении николя интенсивность проходящего света меняться не будет. Для отличия одного случая от другого применяется пластинка в четверть волны (короче, /4) или компенсатор. Пластинка в четверть волны есть кристаллическая пластинка, которая вносит дополнительную разность фаз в я/2 между проходящими через нее лучами, поляризованными во взаимно перпендикулярных плоскостях. Эти плоскости определяют в плоскости пластинки два направления, называемые главными направлениями пластинки. Обычно пластинка Я,/4 вырезается из одноосного кристалла (например,-кварца) параллельно его оптической оси. Тогда дополнительная разность фаз в я/2 вносится между обыкновенным и необыкновенным лучами. Но пластинку Я,/4 можно изготовить и из двуосного кристалла, например слюды. В дальнейшем для определенности предполагается, что пластинка /4 вырезана из одноосного кристалла. В свете, поляризованном по кругу, разность фаз между любыми двумя взаимно перпендикулярными колебаниями равна н=я/2. Если на пути такого света поставить пластинку Я./4, то она внесет дополнительную разность фаз =Ья/2. Результирующая разность фаз получится О или я, и свет станет поляризованным линейно. Его можно полностью погасить поворотом николя. Если же падающий свет естественный, то он останется таковым и после прохождения через пластинку Я,/4. В этом случае гашения не будет. [c.472]

Допустим теперь, что падающая волна поляризована эллиптически. Если поставить николь, то при его вращении интенсивность проходящего света в двух положениях (отличающихся друг от друга на 180°) будет максимальна, а в перпендикулярных к ним положениях минимальна. Эти положения определят направления главных осей эллипса колебаний. После этого на пути падающего света поставим пластинку Я/4, оптическая ось которой ориентирована параллельно одной из главных осей эллипса. Тогда после прохождения через пластинку свет станет поляризован линейно и может быть погашен поворотом николя. При этом николь надо будет повернуть на некоторый угол относительно исходного положения, когда интенсивность проходящего через него света была минимальна или максимальна. Действительно, в исходном положении главное сечение николя было ориентировано параллельно одной из главных осей эллипса колебаний. После же прохождения через пластинку Я/4 плоскость колебаний линейно поляризованного света будет проходить через одну из диагоналей прямоугольника на рис. 236. [c.474]

Более сложные явления наблюдаются при интерференции сходящихся поляризованных лучей. Обычно применяемая схема для наблюдения таких явлений представлена на рис. 280. Параллельный пучок линейно поляризованного света линзой превращается в сходящийся и концентрируется на кристаллической пластинке К-После прохождения через пластинку К каждый луч разделяется [c.486]

Пусть обе плоскости пересекаются вдоль оси вращения системы Лучи в этих плоскостях не испытывают двойного преломления интерференции в таких лучах не возникает. После прохождения через пластинку обе системы лучей остаются линейно поляризован ными с сохранением прежнего направления колебаний. Лучи с та кими колебаниями гасятся николем-анализатором. Вокруг прямых по которым рассматриваемые плоскости пересекаются с плоскостью экрана, и формируется темный крест. Если николи перевести в па раллельное положение, то вся картина сменяется дополнительной в частности, черный крест заменяется белым. [c.489]

Луч, линейно поляризованный под углом 45° к оптической оси четвертьволновой пластинки, после прохождения через нее становится циркулярно поляризованным. Если затем отразить этот луч назад в ту же пластинку, то на выходе из нее луч опять имеет линейную поляризацию, но с направлением, перпендикулярным первоначальному. Таким образом, четвертьволновая пластинка может быть использована в качестве оптического изолятора. Однако такое устройство будет действительно работать, если круговая поляризация волны не изменяется при отражении от тех элементов, которые мы хотим изолировать. [c.33]

Как уже нам известно, эти два уравнения дают эллипс. Поэтому можно сделать вывод, что плоскополяризованный свет после прохождения через двоякопреломляющую пластинку становится эллиптически поляризованным. Если разность фаз равна + я/2, а амплитуды одинаковы, т. е. Ь = с (или ф = 45°), то уравнение (1.9) сводится к уравнению окружности [см. уравнение (1.10)]. [c.33]

Экспериментаторы найдут много практических применений для сочетания плоского поляроида с четвертьволновой пластинкой. Если каждый элемент установлен так, что снаружи всего устройства расположены четвертьволновые пластинки, то получается плоский полярископ. Это объясняется тем, что любые изменения, происходящие с неполяризованным светом до того, как он достиг плоского поляроида, не влияют на поведение света после прохождения через поляроид. [c.48]

Так, при помещении в плоскость фотографической пластинки на ней регистрируется указанное распределение интенсивностей и ее пропускание после соответствующей обработки пропорционально выражению (l.ll). После прохождения через голограмму волны А х, у) получим волну [c.23]

Следовательно, после прохождения через испытуемую пластинку интенсивности света в лучах, поляризованных в плоскостях 1—1 и 2—2, будут равны соответственно (рис. 246) [c.357]

Второй тип интерферометра показан на фиг. 1.45. Луч из источника света 5 падает под углом 45° на стеклянную пластинку А, которая посеребрена наполовину на противоположной падению луча стороне. Часть света отражается в точке Р и падает нормально на зеркало N, откуда она отражается вновь по тому же самому пути и преломляется через пластинку, выходя по направлению РХ после прохождения через серебряную пленку перпендикулярно к своему первоначальному направлению. [c.80]

Матрицы Джонса наиболее употребительных в технике твердотельных лазеров элементов приведены в табл. 9. Первая строка таблицы не нуждается в комментариях — оптически изотропная среда изображается единичной матрицей Джонса. Матрицы для двух следующих элементов записаны в системе координат, совпадающей с их главными осями. Для частичного поляризатора (п. 2 табл. 9) Pi и р2 — амплитудные коэффициенты пропускания света, поляризованного в х и у направлениях идеальный поляризатор характеризуется значениями pi = 1, рг = 0. Линейная фазовая пластинка (п. 3 табл. 9) записана в такой форме, что ее медленная главная ось совпадает с х направлением набег фазы после прохождения через фазовую пластинку равен ф. [c.87]

С помощью четвертьволновой пластинки можно также Отличить на опыте свет круговой поляризации от естественного, а эллиптический — от частично поляризованного. Одного только поляризационного прибора (анализатора) недостаточно, чтобы различить эти типы поляризации. Как для поляризованного по кругу, так и для света естественного, интенсивность после прохождения через анализатор одинакова при любой его ориентации. Если же предварительно ввести пластинку Х/4, то поляризованный по кругу свет превратится в линейно поляризованный, который можно полностью погасить при определенной ориентации анализатора. Естественный свет можно рассматривать как наложение двух волн одинаковой интенсивности с ортогональными поляризациями, разность фаз между которыми изменяется в течение времени наблюдения случайно. Внесение четвертьволновой пластинкой дополнительной постоянной разности фаз между ними не может изменить случайного характера соотношения фаз ортогональных составляющих. Поэтому прошедший через четвертьволновую пластинку свет остается неполяризованным и его интенсивность не меняется при повороте анализатора. [c.178]

В практике поляризационных исследований в ряде случаев необходимо осуществлять поворот плоскости поляризации. Для этих целей часто используют анизотропную полуволновую пластинку Я/2. Линейно поляризованное излучение после прохождения через нее остается линейно поляризованным, так как она вносит разность фаз п. Однако, если плоскость поляризации падающего света составляет угол а с одним из главных направлений пластинки, то плоскость поляризации выходящего света составляет угол—с этим направлением, т. е. плоскость поляризации поворачивается на угол 180° — 2а. [c.271]

Если опережающая оптическая ось четвертьволновой пластинки помещается вдоль ОР, то установлено, что компонента эллиптического колебания ОР, запаздывающая на п/2 по отношению к компоненте, нормальной к ней, после прохождения через четвертьволновую пластинку получит опережение на я/2. Тогда колебания, распространяющиеся вдоль ОР и ОА, находятся в фазе, и их результирующее колебание ОР линейно-поляризовано и образует угол 3 с ОР. Тогда можно добиться гашения, устанавливая анализатор сначала на ОА и затем на ОА, т. е. поворачивая его на угол Р в сторону, противоположную направлению эллиптического вращения. [c.145]

При dak может возникнуть только главный максимум нулевого порядка. Плоская волна после прохождения через решетку продолжает оставаться плоской, и никаких боковых волн не возникает. Решетка ведет себя подобно плоскопараллельной пластинке. Но это справедливо только вдали от решетки. В тонком поверхностном слое вблизи решетки существуют неоднородные волны, быстро затухающие при удалении от нее (см. 52). [c.309]

После прохождения через кристаллическую пластинку, сообщающую разность фаз б, уравнения колебаний перейдут в [c.478]

Схема для получения так называемой интерференции в парал-лельных лучах приведена на рис. 278. Кристаллическая пластинка К вводится между поляризатором Р и анализатором А. Линейно поляризованный свет, выйдя из поляризатора Р, после прохождения через кристаллическую пластинку /С превращается в поляризован- [c.484]

Возможность изменения состояния поляризации светового пучка, прошедшего через анизотропный кристалл, которая обсуждалась в предыдущем разделе, позволяет разработать метод определения направления оптической оси в одноосных кристаллах. Рассмотрим устройство, состоящее из сравнительно толстой кристаллической пластинки, помещенной между двумя скрещенными поляроидами на пути параллельного пучка света. Если направление оптической оси кристалла не совпадает ни с одним из направлений поляризации поляроидов, то свет после прохождения через кристалл будет обладать либо циркулярной, либо эллиптической поляризацией и, следовательно, будет проходить через анализатор. Итак, если оптическая ось кристалла лежит в плоскости, параллельной направлениям поляризации поляризатора и анализатора, то вращением кристалла можно найти два взаимно перпендикулярных положения, в которых кристалл кажется непрозрачным. В одном из этих положений направление оптической оси параллельно направлению поляризации света, прошедшего через поляризатор. [c.33]

Хаким образом, после прохождения линейно-поляризованного света через кристаллическую пластинку получаем, вообще говоря, световую волну, концы векторов Е и //которой описывают эллипсы. Такой свет называется эллиптически-поляризованным. [c.391]

В разд. 7.3 мы кратко рассмотрели электрооптическую модуляцию света в z-срезе пластинки из KDP (поверхность пластинки перпендикулярна с-оси кристалла). Принцип действия здесь основан на изменении эллипсоида показателей преломления под действием внешнего электрического поля. При распространении линейно-поляризованных нормальных мод через такую пластинку показатель преломления будет зависеть от напряженности поля. Очевидно, что фазовый сдвиг этих нормальных мод при прохождении через кристалл зависит от показателя преломления. После прохождения в кристалле расстояния L волна претерпевает следующий фазовый сдвиг благодаря наложенному электрическому полю [c.297]

Другая модель вакуумного интерферометра описана в работе [184], его схема приведена на рис. 3.44. Пучок света, идущий от водородной трубки Я через коллиматорную флюоритовую линзу Ь, падает под углом 15° на флюоритовую пластинку В, на которой пучок расщепляется. После прохождения аб- [c.177]

Поток излучения от источника света 1 (ртутная лампа сверхвысокого давления) после конденсора 13 и диафрагмы 12 проходит через сменный светофильтр 2 (максимумы пропускания при 0,436 и 0,546 мкм), поляризатор 3 и исследуемый объект 4. Последний ориентирован так, что направления колебаний в лучах о и е составляют углы 45° с направлением плоскости поляризации поляризатора 3. Выходящий из объекта 4 эллиптически поляризованный свет попадает на пластинку 5, изготовленную из кристалла АОР. Пластина 5 вырезана перпендикулярно оптической оси. Свет, падающий по нормали к ее поверхности, не испытывает затем двойного лучепреломления. При приложении к пластинке 5 переменного электрического поля в направлении, параллельном направлению распространения лучистого потока и оптической оси кристалла АОР, последний становится двухосным новые оптические оси образуют углы 45°, симметричные прежним направлениям оптической оси следовательно, проходящий через пластину 5 свет претерпевает двулучепреломление. Возникающая при этом разность фаз (или разность хода) зависит линейно от напряженности электрического поля. После прохождения объекта 4 свет становится эллиптически поляризованным (рис. 4.5.15,/). При прохождении пластины 5, вследствие колебаний приложенного [c.316]

Свет, поляризованный по кругу, после прохождения через пластинку в полволны остается поляризованным по кругу, но спиральность круговой поляризации меняется (из правой она становится левой, и наоборот). [c.379]

У многих кристаллов поглощение света зависит от направления электрического вектора в световой волне. Это явление также используется для получения линейно поляризованного света в так называемых дихротных пластинках. К ним относятся, например, пластинки турмалина и поляроиды В турмалине обыкновенный луч поглощается сильнее необыкновенного Поэтому после прохождения через пластинку турмалина естественный свет становится частично поляризованным в плоскости главного сечения. Если пластинка достаточно толстая (около 1 мм), то в области видимого света [c.468]

Особая привлекательность отражательных голограмм состоит в том, что они, будучи записаны с использованием когерентного монохроматического света лазера, могут быть затем восстановлены при освещении обычным источником белого света. Процесс записи чрезвычайно прост нужно лишь, чтобы опорный пучок падал на пластинку с противоположной стороны по отношению к объектному. Этого легко добиться, если освеш,ать объект опорным пучком после того, как он прошел через голографическую пластинку. Безусловно, объект должен хорошо отражать свет, поскольку опорный пучок ослабляется после прохождения через эмульсию если же объект отражает слабо, фотопленка экспонируется очень небольшим количеством света от объекта. Нельзя использовать фотопленки и фотопластинки с антиотражательной основой, так как они недостаточно прозрачны для освешаюш,его пучка. Поскольку интерференционные полосы образуются внутри сектора, образованного опорным и объектным пучками, в отражательных голограммах эти полосы оказываются строго параллельными поверхности эмульсии. Шаг полос d определяется длиной волны падающего света и синусом угла между опорным и объектным пучками [c.489]

Интерференционные и теневые снимки течения за скачками уплотнения показывают, что после прохождения через скачки пограничный слой сугцественно изменяется. Слабая ударная волна (близкая к характеристике), отражаясь от стенки с пограничным слоем, вызывает утолгцение и турбулизацию его. Па рис. 20 изображены два профиля скорости в пограничном слое на пластинке в трубе СТ-М до (х = 130 л л ) и после (х = 140 л л ) отражения скачка, идугцего от передней кромки пластинки. Сравнение профилей показывает, что в результате отражения слабого скачка пограничный слой утолгцается и профиль скорости становится более наполненным. [c.127]

Рассеивающие свет материалы.. Наиболее важное значение из них имеют матовые и мутные стекла как в виде плоских и гнутых листов, так и в виде различных фасонных колпаков. Матовое стекло состоит из хрустального стекла, у к-рого обе или одна сторона сделаны шероховатыми при помощи химич. и механич. средств. Такая шероховатая поверхность состоит из отдельных малых элементарных поверхностей, обладающих различными углами наклона по отношению к гладкой поверхности. Луч света а, падающий на матовую, шероховатую с одной стороны пластинку перпендикулярно с гладкой стороны, после прохождения через толщу стекла попадает на элементарную-поверхность с матовой стороны и преломляется (фиг. 21). Это отклонение луча и вместе с тем [c.158]

Для наблюдения явления можно установить на оптической скамье два скрещенных николя. Такая система не пропускает свет. Однако, если между николями ввести пластинку кварца, вырезанную перпендикулярно к оптической оси, или слой какого-либо другого оптически активного вещества, то свет через систему будет проходить. Но его можно погасить вращением одного из николей. Отсюда следует, что после прохождения через активное вещество свет остается линейно поляризованным, но его плоскость поляризации оказывается повернутой. Для успеха опыта падающий свет, если он белый, необходимо монохроматизировать, пропустив его через светофильтр, так как угол поворота плоскости поляризации зависит от длины волны. Кварц — одноосный кристалл. В описанном опыте свет распространяется вдоль оптической оси, когда кварц [c.572]

Нек-рые из этих эффектов лежат в основе простейших поляризационных приборов — поляризаторов, фазовых пластинок, анализаторов, компенсаторов оптических и др., с помощью к-рых осуществляется создание, преобразование и анализ состояния П. с. В наст, время разработаны эффективные методы расчёта изменения состояния П. с. при прохождении света через оптически анизотропные элементы. Изменение поляризац. состояния светового пучка вследствие прохождения через двупреломляющую среду используется для изучения оптич. анизотропии кристаллов (см. Кристаллооптика). При визуальных исследованиях оптически анизотропных сред широко используется эффект хроматической поляризации — окрашивание поляризованного пучка белого света после прохождения через анизотропный кристалл и анализатор. В хроматич, поляризации в наиболее эфф. форме проявляется интерференция поляризованных лучей. [c.576]

Допустим, что моноэнергетический пучок у-лучея падает нормально на пластинку толщиной х. Будем считать, что толщина пластинки настолько мала, что рассеяние 7-лучей нроисходит однократно. Обозначим через I (0) интеноивносгь пучка до его попадания на пластинку, а через / (х) интенсивность его после прохождения пластинки. Обозначим через а полное эффективное сечение рассеяния и поглощения у-квантов на 1 атоме. Тогда закон изменения интенсивности пучка будет характеризоваться выражением [c.144]

Смотреть страницы где упоминается термин Пластинка после прохождения через пластинку : [c.61] [c.625] [c.120] [c.88] [c.287] [c.57] [c.441] [c.147] [c.154] [c.622] [c.239] [c.62] [c.141] [c.473] [c.220] [c.217] [c.58] [c.66] [c.186] [c.501]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...