Резонансная линейная восприимчивость

Выражение (16) описывает так на.зываемую резонансную линейную восприимчивость. [c.24]

Анализ выражения (2.16) показывает, что восприимчивость второго порядка зависит от произведения восприимчивостей первого порядка для трех взаимодействующих частот. В гл. 1 при обсуждении частотной зависимости восприимчивости первого порядка мы указывали на то, что линейная восприимчивость для частот, далеких от резонансной частоты соо, является чисто действительной величиной. [c.50]

В качестве следующего примера рассмотрим параметрический случай низшего порядка, обсуждавшийся в 2. Предположим, что имеются три типа колебаний резонатора с резонансными частотами сох, ь юха 0)2 и (ОХ, (01 + 0)2. После того как уравнения для матричных элементов плотности решены и элементы выражены через полевые динамические переменные рх рх, и рг из уравнений (2.22) и (5.1) получаются выражения для среднего значения поляризации в функции этих полевых переменных. Они могут быть представлены с помощью линейной и нелинейной восприимчивостей [c.416]

Резонансная линейная восприимчивость. В том случае, когда имеет место резонанс, т. е. когда Д = 0 (м = га ) в модельной задаче или А < "f в реальном атоме, как уже говорилось выше, соотношения (6) и (11) неприменимы. Для учета резонанса в реальном случае при большо.м числе состояний т надо из суммы по этим состояниям выделить тот член, для которого А < В этом члене в соответствнп с процедурой Брей-та — Вигнера ) [4] надо в знаменатель добавить член Tim, где "fm — естественная пшрина состояния т. Соответственно нз (11) получается выражение (для м = м) [c.24]

Линейная и нелинейная поляризация и восприимчивость. Линейная поляризация и линейное рассеяние света. Резонансная. гинейная восприимчивость. Нелинейные восприимчивости [c.19]

Резонансная люминесценция. Возможен еще один тип однократного резонанса кубической поляризуемости при й>з — (Од, где Йсод — энергия возбуждения электрона в атоме или молекуле. При этом одновременно возрастает и линейная восприимчивость, и релеевское рассеяние, что приводит к резонансной люминесценции [13]. [c.36]

Дисперсия нелинейной восприимчивости становится более резко выраженной, когда одна из частот попадает в область поглощения вещества. Если начинает поглощаться излучение с частотой второй гармоники, то происходит заметное увеличение нелинейной восприимчивости. Такой эффект наблюдали Зорев и Мус [21], которые работали с твердыми растворами ZnS— dS и dS— dSe. Ширина запрещенной зоны Eg в этих кристаллах в зависимости от концентрации систематически изменяется от 1,71 эв в dSe до 2,36 эв в dS и до 3,52 эв в ZnS. Такой диапазон изменения Eg вдвое превышает энергию фотонов, испускаемых лазером на неодимовом стекле. При уменьшении ширины запрещенной зоны с 1,52 (2Йш) до 0,73 (2йш), приводящему к попаданию второй гармоники в область сильного поглощения, нелинейная восприимчивость 2(333 ( 2 u = U + u) увеличивается на порядок. Этот результат согласуется с теоретическим расчетом по формуле (2.48). Резонансный знаменатель этого выражения, зависящий от частоты oi + шг = 2м, показывает, что, после того как 2/гм станет больше Eg, нелинейная восприимчивость должна расти по такому Ж закону, как и комплексная линейная восприимчивость на частоте 2ш. Таким образом, существует во всяком случае качественное согласие между теорией и экспериментом. Заслуживает внимания то, что даже в области прозрачности, где Eg > 2/гм, нелинейность dS много больше, чем KDP. Объяснение, по-видимому, заключается в том, что отклонение от инверсионной симметрии в dS и полупроводниках типа А В гораздо сильнее. Поэтому значительно большая сила осциллятора связывается с волновыми функциями валентных электронов, не обладающими определенной четностью. [c.217]

В конденсиров. системе число состояний в пике у( ) велико ( 1 на ячейку) и уровень Ферми фиксируется в окрестностях этого пика. Повышение плотности состояний на уровне Ферми проявляется в большинстве термодинамич. свойств сцетем с П. в. большой коэф. у в линейной части температурной зависимости электронной теплоёмкости (С = уТ, у (Т )" ), большое значение магн. восприимчивости (хо у), часто заметное возрастание сжимаемости н т. д. Типичные значения V в системах с П. в, 30—300 мДж/моль-К (соединения с у 400 мДж/моль-К относят обычно к системам с тяжёлыми фермионами). Заметно проявляется П. в. и в кинетич. свойствах, что можно объяснить резонансным рассеянием электронов проводимости на /-уровне, лежащем вблизи [c.142]

Вычисление можно выполнить по аналогии с чисто классическим рассмотрением, как в ч. I, причем мы также и здесь ограничимся изотропными средами. Если вычислять зависимость d. [ .] на основании модели одной молекулы в вакууме и напряженности поля Е., заданной внешними источниками, то учет влияния поля ближайших соседних молекул можно осуществить путем замены поля Е. на эффективное действующее поле Е у, при заданном распределении молекул оно может быть вычислено по заданному полю Е.. Метод, описанный в ч. I, мы изменим только в том, что примем во внимание влияние (по отношению к однофотонным процессам) нерезонансного молекулярного окружения, характеризуемого компонентой поляризации как на резонансную компоненту линейной поляризации так и на нелинейную поляризацию (Само собой разумеется, что подразделение линейной поляризации на резонансную и нерезонансную компоненты должно соответственно относиться к определенной области частот внешних полей. Если внешнее поле имеет частоту оа, то, согласно уравнению (2.33-7), в восприимчивости Ы< >(оа) можно выделить резонансную часть, к которой принадлежат члены с оадр — оа( с< 1/тар, и нерезонйнсную часть.) Исходным пунктом служит соотношение Лоренца [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...