Волны Рэлея

Доказано (доказательство приводить не будем), что существует единственный положительный действительный корень р этого уравнения, который соответствует распространению поверхностных воли, называемых волнами Рэлея. [c.105]

Изложена также теория распространения упругих волн в неограниченной среде и поверхностных волн Рэлея и Лява. [c.2]

Поверхностные волны-Рэлея [c.253]

Упругие волны в Земле [15]. Распространение упругих деформаций при землетрясениях носит волновой характер. Обычно исследуются продольные (Р) и поперечные (S) объемные волны, а также поверхностные — воЛны Рэлея (R), у которых колебание частиц происходит в плоскости, перпендикулярной поверхности и проходящей через направление сейсмического луча, и поперечные поверхностные волны Лява (L). [c.1183]

На рис. 13.7.1 представлена зависимость скорости волны, поделенной на Со, от отношения a/L — радиуса цилиндра к длине волны. Горизонтальная асимптота соответствует скорости волн Рэлея. [c.448]

ПОВЕРХНОСТНЫЕ волны РЭЛЕЯ 509 [c.509]

Поверхностные волны Рэлея [c.509]

Рис. 136. Зависимость отношения скорости распространения волн Рэлея к скорости поперечных объемных волн от коэффициента Пуассона.

Существование поверхностных волн Рэлея [c.566]

В ферромагнитных материалах ЭМА-преобразователи хуже излучают и принимают продольные волны вследствие большой магнитной проницаемости этих материалов. Для возбуждения волн под углом к поверхности (волн Рэлея и Лэмба) применяют преобразователи, схема которых дана в табл. 9. В этом случае элементы катушки располагают в виде решетки с расстоянием между двумя соседними элементами с противоположным направлением тока, равным Ср/2/, где Ср — фазовая скорость волны вдоль поверхности. Такое расстояние обеспечивает оптимальное расположение областей растяжения и сжатия на поверхности [c.225]

Возбуждение и прием волн, распространяющихся под углом к поверхности объекта контроля, волн Рэлея и Лэмба периодической линейкой катушек [c.226]

Фокусировка акустических волн Рэлея и Лэмба [c.226]

Контроль ферромагнитных листов волнами Рэлея, Лэмба [c.226]

Контроль штамповок проводится эхо-методом продольными волнами при частоте 2—5 МГц. УЗК рекомендуется направлять перпендикулярно к волокнам металла. В этом случае эффективно применение иммерсионных установок, в которых преобразователь автоматически ориентируется в требуемом направлении. Для контроля некоторых типов штамповок (лопаток турбин и компрессоров, камер сгорания турбин) успешно используют волны Рэлея и Лэмба. [c.256]

Представляет интерес использование для выявления подповерхностных трещин и других дефектов волн Рэлея (поверхностных). Важное значение при этом имеет правильный выбор частоты ультразвуковых колебаний. Это вызвано тем, что при низких частотах мал волновой размер дефекта, а при высоких основная часть энергии поверхностей волны распространяется над дефектом. При отсутствии помех (при снятом усилении сварного шва) для обнаружения дефектов высотой более 2 мм, перпендикулярных поверхности и залегающих на глубинах до 5—10 мм, рабочие частоты должны составлять 0,3—0,6 МГц. [c.223]

В зависимости от направления колебаний частиц по отношению к направлению распространения волны волны акустические бывают различных типов. В жидкостях и газах возникают только продольные волны (табл. 1.4), в которых направления колебаний частиц и волны совпадают. В твердых телах наряду с продольными возникают поперечные волны, в которых движение частиц перпендикулярно распространению волны. Кроме того, вдоль свободной поверхности твердого тела могут распространяться поверхностные волны (Рэлея), частицы в которых движутся по эллипсу в плоскости, перпендикулярной поверхности. В металле эти волны практически затухают на глубине 1,5 X. Скорости распространения перечисленных волн, зависящие от свойств среды, связаны между собой соотношениями [c.20]

МГц, в некоторых случаях (небольшая толщина и простая форма штамповки) его можно проводить с использованием волн Рэлея или Лэмба. Необходимо тщательно выбирать наиболее рациональное направление прозвучивания (перпендикулярно к направлению волокон металла) и места установки преобразователей. Сплошному УЗ контролю подвергаются, например, штампованные крюки литейных кранов. [c.56]

Выбор коэффициента q зависит от вида задачи, в которой используется модель. В работе [368], например, предлагается выбирать q таким образом, чтобы скорость распространения первой волны в модели стремилась на высоких частотах к скорости поверхностной волны Рэлея. Б этом случае достигается почти идеальное совпадение дисперсии этой волны с дисперсией первой волны Лэмба (д = 0,88 при v=l/3). В другой работе [371] предлагается вычислять значения q из условия совпадения частот среза модели и реального стержня (кривые 5 и 5 на рис. 5.3). Вычисления показывают, что это значение q дает минимум абсолютного интегрального отклонения дисперсионных кривых обеих волн модели от дисперсионных кривых волн Лэмба в интервале частот ktH = О Зл/2. Отметим, кстати, что этот диапазон частот является максимально возможным для любой двухволновой модели полосы или пластины, так как на более высоких частотах становится действительной постоянная распространения третьей волны Лэмба [229]. Из рис. 5.3 видно, что ири других значениях q можно получить совпадение дисперсий в отдельных узких участках внутри этого диапазона. [c.151]

График на рис. 2 построен для г = 0. Уравнение (1) в этом случае совпадает с дисперсионным уравнением Рэлея — Лэмба [2]. На рис. 2 в низкочастотной области имеются две длинноволновые ветви, выходяш,ие из начала координат и удовлетворяющие также уравнению (3). Все остальные корни уравнения (1) на низких частотах являются комплексными. По мере возрастания частоты первая мнимая ветвь переходит в действительную. Частота перехода = я/2 носит название критической и является резонансной для стенки (на высоте стенки умещается половина длины сдвиговой волны). Выше этой критической частоты вторая ветвь дисперсии проходит в действительной области и при со —оо стремится к асимптоте в то время как первая ветвь стремится к асимптоте, соответствующей дисперсии поверхностной волны Рэлея. На частотах выше = я/2 появляются новые мнимые ветви (они возникают из комплексных ветвей, не изображенных на графике, в критических точках, соответствующих минимумам [c.30]

На основе теории капиллярных волн Рэлеем [Л. 10] были определены условия распада струи невязкой жидкости. Решение аналогичной задачи с учетом воздействия воздуха на струю топлива дано Г. И. Петровым и Т. Д. Калининой. [c.6]

Особым видом упругих волн являются волны, распространяющиеся вблизи поверхности среды и не проникающие в глубь нее — волны Рэлея (Rayleigh, 1885). [c.134]

В дальнейшем [313, 332, 376] было показано, что если трещина движется с перел1енной скоростью, меньшей скорости волн Рэлея, и наложено условие конечности энергии деформации тела, то в пределе при г - О угловое распределение напряжений имеет такой же вид, как п для трещины, движущейся с постоянной скоростью. Следовательно, в случае переменной скорости трещины в формулах (51.1), (51.2) под v следует понимать мгновенное значение скорости в данный момент времени. [c.320]

Предполагается, что поверхности трещин свободны от нагрузок и V < r, 1де Ср, означает скорость распросгранения поверхностных волн Рэлея, Расстояние между соседними трещинами равно [c.341]

При малых аир возмущение проникает на малую глубину от поверхности пластины и взаимное влияние двух свободных поверхностей практически отсутствует. Если рассмотреть задачу не об упругом слое конечной толщины, а об упругой полуплоскости, уравнение (13.6.11) будет определять скорость распространения поверхпостпых волн — так называемых волн Рэлея. [c.447]

У /р, тогда как весьма короткие волны идут по новерх-Рис. 13.7.1 ностп со скоростью волн Рэлея. [c.448]

Отметим, что на практике скорость распространения трещины ограничивается не скоростью волн Рэлея, а меньшей величиной, колеблющейся для различных материалов от 0,2 до 0,5 скорости волн сдвига [5, 123], что объясняется влиянием теплового расширения на напряженное состояние и связанным с этим образованием пластической зоны, окружающей вершину трещины. Кроме того, если скорость распространения трещины О < у < Сд (в случае продольного сдвига 0<у<С2), то уравнения эластодинамики для произвольного закона движения вершины трещины имеют не более одного решения [344]. [c.408]

Аналогично можно исследовать распространение полубеско-нечной трещины в поле растягивающего напряжения q K В этом случае при t < скорость трещины асимптотически приближается к скорости волн Рэлея. [c.409]

Вычислим теперь компоненты вектора пе-Фориулы для перемещений помещений w, соответствующие потенциа-в волнах Рэлея /лг оа - гг [c.408]

Здесь Сц - скорость распространения поверхностных волн Рэлея выбираются одновременно либо верхние, лис5о нижние знаки. [c.97]

Здесь Сщ - скорость распрострааения поверхностных волн Рэлея выбкраются одновременно либо верхние, либо нижние знаки. [c.97]

Генеральная картина разрушения твердого диэлектрика под действием инициированного в его толще электровзрыва содержит в качестве основного элемента звезду радиальных трещин с убывающим по мере удаления от канала пробоя их числом, зона объемного разрушения слабо выражена, кольцевые трещины, наблюдаемые при взрыве химической природы, как правило, отсутствуют. Зона объемного разрушения и зарождение звезды трещин формируются под действием волновых возмущений в заключительной стадии, в том числе в фазе финишной остановки (равновесия) радиальных трещин определяющим механизмом передачи энергии в устье трещин является силовое воздействие канала пробоя (зоны пластических деформаций), энергия, необходимая для роста трещин, доставляется в устья волнами Рэлея. [c.65]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...