Насыщенный пар этана

При повышении температуры или снижении давления капельной жидкости до определенных значений, когда давление станет меньше или равно давлению насыщенных паров этой жидкости при данной температуре (р табл. 1.1), внутри жидкости начинают образовываться пузырьки и даже целые полости, заполненные нарами данной жидкости и растворенными в ней газами, которые нарушают сплошность капельной жидкости. Таким образом, законы, установленные для сплошных сред, в этих случаях неприменимы. [c.9]

Очевидно, число X представляет собой число Эйлера, составленное по перепаду давления роо — Значение числа х, при котором начинается кавитация на данной обтекаемой поверхности, называется критическим — х р. Оно зависит как от формы тела, которой определяется закон распределения давлений по его поверхности, так и от свойств жидкости (вязкости, поверхностного натяжения, газонасыщения). Так как рост газовых пузырей начинается при вполне определенном давлении /з р, значению х р должно соответствовать именно это давление. Можно считать, что Рнр = Рн. т. е. Рнр равно давлению рн насыщенных паров. Это давление достигается в той точке обтекаемой поверхности , где скорость имеет максимальное значение и . Для определения [c.399]

При переходе смеси в состояние, характеризуемое на диаграмме точкой с", последняя капля жидкости превращается в пар, который называется сухим насыщенным паром. Следовательно, сухой насыщенный пар — это пар, полностью освобожденный от примесей жидкости. Все точки на линии б —с" характеризуют состояние влажного пара. Чем правее располагается точка на линии б —с", тем пар суше, и наоборот. [c.63]

Удельные характеристики кипящей жидкости (z = v, и, к, з и т. д.) и сухого насыщенного пара г" = и", и", к", з" ит. д.) определяются экспериментально в зависимости от давления р или температуры Та насыщенного пара эти опытные данные составляют основу паровых таблиц любого вещества [c.84]

Испаряемость — свойство всех капельных жидкостей, характеризуемое давлением насыщенных паров, которое зависит от вида жидкости и ее температуры. Давление насыщенных паров — это такое, при котором жидкость перестает кипеть, если давление в сосуде в процессе кипения повышается, или начинает кипеть, когда давление в сосуде понижается. Давление насыщенных паров лежит в пределах между давлением в пустоте и атмосферным давлением для всех жидкостей, содержащих газы. Чем больше давление насыщенных паров при данной температуре, тем больше испаряемость жидкости. [c.11]

Температура кипения бинарного раствора при постоянном давлении зависит от состава раствора. При увеличении в растворе доли абсорбента повышается температура кипения раствора. Концентрация хладоагента в кипящем растворе всегда ниже, чем в насыщенном паре этого раствора при том же давлении. Таким образом, состав пара, получающегося при кипении раствора, отличается от находящегося с ним в равновесии жидкого раствора в паре более высокая концентрация низкокипящего вещества. На рис. 9.5,а изображена фазовая диаграмма бинарного раствора, в которой представлена зависимость температуры Т жидкой фазы (кривая 1—а—2) и насыщенного пара (кривая 1—Ь—2) [c.227]

Кавитационное разрушение — это повреждение металла, связанное с гидравлическим ударом жидкости в местах схлопывания пузырьков газа на границе жидкости с твердым телом. При попадании потока жидкости в область пониженного давления (ниже давления насыщенного пара этой жидкости при данной температуре) пузырьки газа в жидкости расширяются, а при переходе жидкости в зону повышенного давления они сжимаются с большой скоростью, схлопываются , что сопровождается гидравлическим ударом. Области пониженного давления образуются при расширении потока, вращении жидкости, наличии препятствий на пути потока или вследствие вибрации. Многократное схлопывание пузырьков газа на поверхности металла вызывает повреждение защитных пленок, деформацию и разрушение поверхности металла. Кавитационному разрушению подвержены всасывающие патрубки и рабочие колеса насосов, трубы в местах сужений и резких поворотов направления потока, гидротехнические сооружения и др. [c.18]

Отсутствие вещества, которое удовлетворяло бы одновременно всем основным требованиям, предъявляемым к рабочему веществу паросиловых установок, вызвало мысль о применении в одной установке двух рабочих тел, каждого в определенном интервале температур, по отношению к которым давление насыщенных паров этого вещества наиболее приемлемо. [c.454]

Изобарный процесс d перегрева пара (см. рис. 1.16) отличается от изотермного di, но в области II насыщенного пара эти процессы совпадают. [c.36]

Ввиду того, что поверхность нагрева испарителя должна быть возможно меньшей, целесообразно к его змеевикам подводить насыщенный пар. Это выполнимо при наличии увлажненного пара на всасывающей стороне компрессора. Учитывая, что вторичный пар является сухим насыщенным, количество воды, вводимой во всасывающий трубопровод компрессора, определяется из условия, что процесс сжатия пара идет по адиабате. [c.407]

Таблица 29 Свойства насыщенных паров этана [28]

Так, например, если подвергнуть жидкость дополнительному давлению со стороны инертного газа, то возрастет давление насыщенного пара этой жидкости. Если оказывать давление на твердую фазу, находящуюся в равновесии с жидкостью, то возрастет давление и в жидкости. [c.148]

Иногда пар после охлаждаемого объема сепарируется, в результате чего влага отделяется, и в компрессор поступает сухой насыщенный пар это приводит к повышению внутреннего относительного к. п. д. компрессора. [c.436]

Таким образом, при перегретом паре вряд ли возможно получение недопустимых скоростей нагрева при прогреве же насыщенным паром эта опасность велика. [c.60]

На рис. 45 и 46 изображен цикл Кар но в диаграмме v—p и в диаграмме s—Т. На обеих диаграммах рассматриваются процессы, отнесенные к 1 кг пара, а одноименные точки обозначены одинаковыми буквами. Началу цикла соответствует точка 1 на обоих рисунках (рис. 45 и 46), лежащая на нижней пограничной кривой (х=0) и соответствующая начальному давлению. Изотермическому расширению, с которого начинается цикл Карно, в рассматриваемом случае соответствует процесс парообразования, который на всем своем протяжении происходит при постоянной температуре. Этот процесс изображается на указанных рисунках линией 1—2, так как он является одновременно и изобарным. Процесс заканчивается при превращении всей воды в сухой насыщенный пар. Этому соответствует точка 2, лежащая на кривой сухого насыщенного пара (л =1). Затем в цикле Карно следует процесс адиабатного расширения, которое в нашем случае связано с постепенным увлажнением пара и изображается линией 2—3. Расширение заканчивается [c.164]

По таблице насыщенного пара этому давлению отвечает температура 2 = 142,8° С, Повышение температуры [c.51]

Работа установки основана на том, что концентрация холодильного агента в кипящем растворе значительно ниже, чем в насыщенном паре этого раствора при том же давлении. Это свойство бинарных растворов отражается на фазовой диаграмме (рис. 13-9), в которой по горизонтальной оси отложены концентрации холодильного агента С, а по вертикальной оси — температура t. Точки I н 2 соответствуют температурам кипения соответственно чистого абсорбента и чистого Нижняя кривая 1-а-2 соответствует состояниям жидкой фазы, а верхняя кривая 1-Ь-2 — газообразной фазе (насыщенному пару) при равновесном сосуществовании обеих фаз. Другими словами, кривая 1-а-2 представляет собой линию кипения раствора при данном давлении, а кривая 1-Ь-2 — линию конденсации насыщенного пара. [c.253]

Как уже говорилось раньше, обычно ркр заменяют на р ар — давление насыщенных паров жидкости при данной температуре, предполагая, что давление внутри кавитационной зоны равно давлению насыщенных паров. Эта замена справедлива далеко не всегда и должна обсуждаться в каждом конкретном случае. Однако есть некоторое оправдание этой замены, так как точно определить давление внутри кавитационной зоны практически невозможно. [c.51]

При принятом, согласно Кирееву, условии постоянства отношения скрытых теплот парообразования двух веществ имеется следующая зависимость между давлениями насыщенных паров этих двух веществ и при данных одинаковых температурах насыщенного пара [c.209]

В отсутствие комплексонной обработки оксиды железа находятся в кипящей воде в основном в молекулярной форме, что облегчает их вынос с насыщенным паром. Это видно из данных рис. 7-7 — для магнетита коэффициент распределения значителен и составляет [c.78]

Как известно, силы межмолекулярного взаимодействия в жидкости больше, чем в насыщенном паре этой жидкости. Рассмотрим молекулу, находящуюся внутри объема жидкости А на рис. 6-1). Очевидно, что на эту молекулу действуют силы притяжения со стороны других молекул, непосредственно примыкающих к рассматриваемой молекуле. Поскольку эти молекулы окружают рассматриваемую нами молекулу А со всех сторон, то, естественно, равнодействующая всех межмолекулярных сил, действующих на молекулу А, равна нулю. Совершенно иное положение у молекулы Б, находящейся на границе раздела фаз. В этом случае на молекулу Б действуют силы молекулярного притяжения со стороны молекул жидкости, расположенных с боков и снизу от молекулы Б, а сверху на молекулу Б действуют силы притяжения со стороны молекул, находящихся в паровой фазе над поверхностью жидкости. Следует заметить, что поскольку плотность пара значительно меньше плотности жидкости (всюду вдали от критической точки, где эти плотности сравниваются между собой), то и расстояния между молекулами в паровой фазе значительно больше, чем между молекулами в жидкой фазе. Отсюда очевидно, что силы притяжения, действующие на молекулу Б со стороны молекул паровой фазы, значительно меньше, чем силы притяжения со стороны молекул жидкой фазы. Следовательно, равнодействующая межмолекулярных сил, действующих на молекулу Б, не равна нулю. Понятно, что эта равнодействующая сила направлена внутрь жидкости по нормали к поверхности жидкости. Очевидно, что в таком же положении, как и молекула Б, находятся все молекулы, находящиеся на поверхности жидкости, и, следовательно, поверхностный слой оказывает давление на весь объем жидкости. Это давление называется внутренним давлением. Внутреннее давление жидкостей весьма велико. Расчеты показывают, что, например для воды при [c.136]

Таким образом, для жидкостей, смачивающих твердую поверхность ( os 0>О), на поверхность жидкости в сосуде действует направленная вертикально вверх сила F . Действием этой силы и обусловлено поднятие жидкости в капилляре. На какую же высоту может подняться жидкость в капилляре Очевидно, что этот подъем будет продолжаться до тех пор, пока сила не будет уравновешена весом поднявшегося над общим уровнем столба жидкости внутри капилляра (в атмосфере насыщенного пара этой жидкости). Если обозначить высоту столбика через h, то вес этого столбика будет равен [c.160]

В зависимости от рода рабочего вещества, заключенного в термосистеме, манометрические термометры подразделяются на газовые, паровые и жидкостные. В газовых термометрах термосистема заполняется нейтральным по отношению к оболочке газом (например, азотом), в жидкостных — преимущественно ртутью и реже другими жидкостями (метиловым спиртом ИТ. п.). В паровых манометрических термометрах, называемых также парожидкостными, термосистема заполняется жидкостью с низкой температурой кипения (например, хлористым этилом, хлористым метилом и т. п.). При этом объем термобаллона частично заполняется жидкостью, а частично насыщенным паром этой жидкости. [c.53]

Если влажный газ постепенно охлаждать, то в зависимости от содержания в нем водяного пара при достижении вполне определенной температуры начинается конденсация водяного пара и выпадение его в виде росы, наступает состояние насыщения пара эта температура и называется точкой росы или температурой насыщения /нас. Количество водяного пара в 1 м в состоянии насыщения будет максимально воз ножным, предельным содержанием его в этом объеме при данной температуре. [c.556]

Закон Рауля. Парциальное давление пара каждого компонента в паровой смеси равно давлению насыщенного пара этого компонента, кипящего в чистом виде при той же температуре, умноженному на молекулярную долю этого компонента в жидкой смеси [c.586]

Однако если в трубопроводе, при нормальных условиях полностью залитом жидкостью, начинает ощущаться ее недостаток, в нем обязательно появится насыщенный пар этой жидкости (см. рис.] 7.4). [c.65]

Макроскопическое описание ударных волн в жидкости с нагретыми твердыми частицами. В настоящей работе изучаются газодинамические эффекты, связанные с распространением ударных волн умеренной интенсивности по трехфазной гетерогенной среде сложной структуры. Исследуемая среда состоит из несущей жидкости, взвешенных в ней твердых частиц с высокой температурой (большей, чем температура насыщения пара этой жидкости), которые за счет фазовых превращений образуют вокруг себя паровые оболочки. [c.722]

Таким образом, энтропия и теплоемкость бозе-газа стремятся к нулю при Г 0 в согласии с теоремой Нернста, а давление его не зависит от объема. В этом отношении бозе-газ сходен с насыщенным паром. Это сходство объясняется тем, что конденсированные атомы в состоянии с о =0 не обладают импульсом и не вносят вклада в давление. [c.268]

При всасывании компрессором воздуха из окружающей среды в систему попадают водяные пары. Абсолютная влажность воздуха - это масса паров воды, содержащихся в 1 Влажность насыщенного пара - это наибольшая масса паров, которая может содержаться а 1 воздуха при данной температуре. Относительная влажность воздуха, измеряемая в процентах, определяется по формуле [c.21]

Давление насыщенного пара, Давление, при котором происходит кипение жидкости, является давлением насыщенного пара. Точнее говоря, давление насыщенного пара — это равновесное парциальное давление, [c.25]

Следует отделить свойства гелия как квантовой жидкости от других его апомалпй. Благодаря наличию высокой нулевой энергии гелий не может затвердевать иод давлением насыщенных паров это относится к обоим изотопам гелия. Аномальные же свойства жидкости, сказывающиеся на явлении переноса, присущи в силу квантовой статистики только тяжелому изотопу. [c.786]

Водяной пар при температуре конденсации (10—30° С) имеет чрезмерно малое давление насыщенных паров. Это осложняет конструкцию паросиловой установки из-за необходимости поддерживать в конденсаторе вакуум, а больщие объемы насыщенного пара вызывают увеличение размеров конденсаторов, паропроводов и турбины (по крайней мере нижней ступени ее). [c.587]

Переход молекул жидкости в пар называется испарением, а обратный переход — конденсацией. Жидкость может находиться в равновесии со сюим паром. Это равновесие наступает само собой, если жидкость длительное время находится в закрытом сосуде. Тогда с течением времени достигается такое состояние, при котором число молекул, переходящих из жидкости в пар, равно числу молекул, совершающих обратный переход. В этом случае пар называют насыщенным и в нем устанавливается вполне определенное при данной температуре давление, называемое упругостью насыщенного пара. Эта величина возрастает с увеличением температуры. Ниже приведены значения упругости (в Н/м ) насыщенных паров воды и ртути при разных температурах [c.22]

Подвод теплоты осуществляется на изобаре р — линия 5—4—6—1 (рис. 11.5), причем на участке 5—4 вода нагревается до температуры насыщения, на участке 4—6 происходит процесс парообразования и на участке 6—1 — процесс перегрева пара. Хотя процесс расширения пара осуществляется до того же давления р2, что и при рассмотрении циклов Карно и Ренкина насыщенного пара, точка 2 при расширении перегретого пара расположена блид<е к пограничной линии х = 1, чем в случае расширения до давления насыщенного пара. Это значит, что в конце процесса расширения перегретый пар имеет большую сухость, или, что то же, содержит меньше влаги при прохождении через проточную часть паровой турбины. В результате сокращаются необратимые потери на трение в процессе расширения пара, повышается внутренний относительный к. п. д. турбины. Цикл Ренкина на перегретом паре является основным циклом современных теплоэнергетических установок. [c.166]

Если провести линии через точки одинаковых характерных состояний (рис. 3-1), то получим три кривые /, // и ///. Линия / соединит все точки, характеризующие состояние воды при 0° С и разных давлениях. Так как мы исходим из предположения, что вода несжимаема, эта линия должна быть параллельна оси ординат. Линия II представляет собой геометрическое место точек, характеризующих воду в состоянии кипения при разных давлениях, а линия III — точек, характеризующих сухой насыщенный пар. Эти две линии соединяются в точке /<. Это значит, что при некотором давлении нет прямолинейного участка перехода воды в пар. Очевидно, что в этой точке кипящая вода и сухой насыщенный пар обладают одними и теми же параметрами состояния. Эта точка называется критической точкой. Все параметры ее называются критическими и имеют для водяного пара следующие значения критическое давление = 221,145 бар критическая температура 4р = 374,116° С критический удельный объем у р = 0,003145 м 1кг, критическая энтальпия /кр = == 2094,8 кдж1кг. [c.110]

В 2-8 было показано, что для любого тела [формула (2-30)] Qp = Ai, т. е. количество тепла, подведенное в процессе р = onst, численно равно разности энтальпий. Поэтому, взяв для одного и того же давления разность между энтальпиями сухого пара и кипящей жидкости, т. е. i" — i, мы получим то количество тепла, которое подведено в процессе парообразования (отрезок 2-3, рис. 3-1), г. е. количество тепла, необходимое для превращения воды, нагретой до температуры насыщения при данном давлении, в сухой насыщенный пар. Это количество тепла называется скрытой теплотой парообразования (иначе — теплотой фазового перехода) и обозначается буквой г. В табл. I и II оно приведено в вертикальных восьмых столбцах. Таким образом [c.114]

Исследовалась теплоотдача к потоку фреона-12, движущегося в горизонтальной трубе. Механизм теплообмена в двухфазном потоке изменяется в зависимости от режима течения. При расслоенном течении тепло передается таким же путем, как и при кипении в большом объеме, а экспериментальные данные обобщаются уравнением (10). При кольцевом течении теплопередача осуществляется путем макроконвекции двухфазного потока. Экспериментальные данные, полученные для этого режима течения в настоящей работе, обобщены эмпирическим уравнением (8),, которое в безразмерном виде аналогично уравнению (16). В дальнейших исследованиях предстоит проверить применимость этого уравнения в других условиях опытов. Необходимо также изучить критерии, характеризующие границы существования разных режимов течения. В потоке с очень высоким паросодержанием коэффициент теплоотдачи быстро возрастает с увеличением паро-содержания, но при определенном паросодержании коэффициент теплоотдачи внезапно падает до величины, соответствующей теплоотдаче к однофазному вынужденному потоку насыщенного пара. Это явление вызывает внезапное повышение температуры, стенки. [c.271]

Температура перегретого пара повышается при отборе из котла насыщенного пара. Это вызывается тем, что при том же расходе топлива и избытке воздуха, той же энтальпии, объеме и скорости газов через пароперегреватель проходит меньше пара или, наоборот, при той же нагрузке котла по перегретому пару в топке сжигается больше топлива для выработки дополнительного количества насыщенного пара. Персонал котельных не всегда правильно распределяет между котлами отбор насыщенного пара на собственные и другие нужды, используя для этого лишь один или часть котлов, иногда несущих больп1ую нагрузку и работающих с высокой температурой перегретого пара. Следует всемерно сокращать расход насыщенного пара котлов. Отбирать его целесообразно от котлов, работающих в постоянном режиме с неполной нагрузкой. Если в котельной имеются агрегаты с пониженной температурой перегретого пара, насыщенный пар следует отбирать от этих котлов. [c.162]

В машине, работающей на насыщенном паре, эта потеря может достигнуть до 50% от полезного расхода пара. Для уменьшения потерь QT начальной конденсации применяются а) перегретый пар, б) многократное расширение, в) паровая рубашка, г) увеличение числа оборотов машины, д) принцип прямоточности. [c.143]

В некоторых конструкциях барабанных котлов (например, ПК-19) для уменьшения конденсации пара пароохладитель включается вслед за небольшой поверхностью радиационного (потолочного) или конвективного перегревателя. Кипение охлаждающей воды в трубках пароохладителя, установленного на стороне насыщенного пара, невозможно, поскольку давление воды несколько больше, чем давление насыщенного пара. Это позволяет в целях регулирования аильно снижать расход питательной воды через пароохладитель. [c.107]

Бинарный цикл. Паросиловой цикл, проводимый с насыщенным паром, весьма близок к соответствующему циклу Карно н ири работе в данном интервале температур относительно весьма выгоден. Однако в настоящее время нет удобных рабочих веществ, которые позволили бы обеспечить проведение паросилового цикла с насыщенным паром этих веществ во всем требуемом интервале температур от 25 до 550—600° Т, Этому обычно мешает в одних случаях низкая критическая температура (например, околв 374 С для воды), а в других случаях — слишком малые давления насыщенного пара при низшей температуре цикла (на,пример, для ртути при 25° С давление насыщенного пара порядка 0,000003 ага). [c.257]

Показана минимальная величина, так как давление насыщенных паров этого соединения слишком высоко для точного измерения температуры разложения изотеннскопическим методом. [c.308]

Паромасляные насосы. Область применения парортут-ных насосов за последние годы значительно сократилась, и в настоящее время более широкое распространение получили паромасляные насосы, использующие в качестве рабочей жидкости очищенные нефтяные масла марок ВМ-1, ВМ-2 и ВМ-5 (давление насыщенного пара этих масел при 20°С составляет 10 Па). Кроме масел неф- [c.363]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...