Сложения отрезков

Далее с помощью механизма вида, показанного на рис. 86, моншо осуществить сложение отрезков (14) в форме [c.259]

СЛОЖЕНИЯ ОТРЕЗКОВ М. — м., функция положения которого представляет сумму перемещений входных звеньев. [c.331]

Необходимо, однако, помнить, что при вычислении момента следует длину отрезка, представляющего момент, умножить на плечо h. Геометрически это равносильно вычислению площади прямоугольника, у которого одна сторона равна /г, а другая равна длине отрезка, представляющего момент. Очевидно, что только вследствие одинаковости сторон h сложение и вычитание моментов приводятся к алгебраическому сложению отрезков, изображающих моменты, как это видно из черт. 118, представляющего в виде площадей моменты сил 7, 2 и 3 для точки Очевидно также, что, измеряя отрезки, изображающие моменты, т. е. отрезки А В , Bfi ,. .., масштабом сил, мы должны плечо h измерять масштабом длин можно сделать и обратное [c.184]

Изображение предметов при помощи центрального проецирования обладает большой наглядностью, так как процесс человеческого зрения в геометрическом отношении совпадает с операцией центрального проецирования (оптический центр хрусталика глаза можно считать центром проекций, а участок задней стенки сетчатки может быть принят приближенно за плоскость проекций). Метод центрального проецирования слишком сложен и в значительной степени искажает форму и размеры оригинала, так как не сохраняет параллельности прямых и отношения отрезков. Поэтому на практике чаще пользуются методом параллельного проецирования (в частности, ортогонального проецирования). Этот метод, являясь частным случаем центрального проецирования, когда центр проекций находится в бесконечно удаленной точке Sa>, дает более простое построение изображения и в большей степени, как это будет показано дальше, сохраняет те свойства оригинала, от которых зависят его форма и размеры. [c.12]

В случае коллинеарности слагаемых векторов (т. е. когда они лежат на одной прямой) векторное сложение сводится к алгебраическому сложению направленных отрезков. [c.26]

Момент пары является векторной величиной, а потому суммирование надо производить, разумеется, геометрически, т. е. по правилу параллелограмма. В частном, но очень важном случае (имеющем большое применение в технике), когда пары расположены в одной плоскости, сложение моментов производят алгебраически. В самом деле. Будем поворачивать плоскости / и // на рис. 46 до их совпадения. Тогда угол б станет равным нулю, параллелограммы выродятся в отрезки прямой и геометрические суммы сил и сумма моментов превратятся в сложение векторов, направленных по прямой, т. е. в алгебраическое сложение. [c.70]

Пару угловых скоростей часто называют парой вращений. Как уже было сказано, теоремы о сложении угловых скоростей неприменимы к сложению конечных вращений и результат сложения двух конечных поворотов зависит от их последовательности. Читатель может убедиться, что, повернув прямую АВ (см. рис. 133) на 90° вокруг оси А А по ходу часов, а затем на 90° в обратную сторону вокруг оси ВВ, мы сообщили бы отрезку АЗ совершенно иное перемещение по сравнению с тем, какое он получил бы, если бы те же повороты п вокруг тех же осей сообщить ему в обратной последовательности. Поэтому пару угловых скоростей не надо называть парой вращений. [c.212]

Приложим в точках Лий равные по модулю, но противоположные по направлению силы 5 4 5.,, образующие систему сил, эквивалентную нулю. Сложив отдельно силы по правилу параллелограмма в точках Л и В, получим две силы / 1 и R , линии действия которых пересекутся в точке О. После переноса этих сил в точку О разложим каждую из них на две составляющие по направлениям, параллельным силам р1 I] и отрезку прямой А В. Получим составляющие силы, соответственно одинаковые по модулю и направлению силам в точках Л и В до их сложения, т. е. [c.26]

Эти отрезки лежат на общей для них оси. Поэтому им можно дать двойственное истолкование, рассматривая их как некоторый эквивалент положительных и отрицательных чисел, илт как векторы. Применяя правило сложения векторов, найдем [c.29]

Мы увидим далее ( 85), что существуют величины, которые характеризуются численным значением и направлением в пространстве, но не подчиняются правилу векторного сложения и поэтому не являются векторами, хотя эти величины и можно изобразить направленными отрезками прямых. [c.37]

Для этого построим на отрезках, изображающих о),, ио),.., параллелограмм ОАВС и докажем, что абсолютная скорость точки тела, совпадающей с точкой В, равна в данный момент времени нулю. Применим теорему о сложении скоростей ( 76) и теорему о скоростях концов отрезка прямой, неизменно связанной с [c.153]

Точное положение отрезка АВ на оси вращения не существенно. Удобство такого условного изображения заключается в том, что вращение, так же как и силы в статике, обладает свойствами скользящего вектора. В частности сложение вращений вокруг пересекающихся осей может быть сведено к сложению соответствующих векторов (фиг. 11). [c.18]

Для сложения заданных отрезков ОМ и ON (рис. 7) так,чтобы [c.258]

В соответствии с этим стоимость серии машин А может быть представлена на диаграмме фиг. 161, а прямой аЬ, а стоимость серии машин Б —прямой d, причем отрезки Оа и Ос выражают значения стоимости оснастки соответственно для производства машин А и машин Б. При сложении стоимостей серии машин А я Б получается прямая е/, которая представляет их суммарную стоимость до проведения нормализации. [c.220]

Аналогия при исследованиях поляризационно-оптическим методом. Рассмотрим многосвязное тело с потоком тепла, распространяющимся от отверстия, как это показано на фиг. 11.20. Если сделать разрез и предположить, что верхний край разреза закреплен, то перемещения точек на нижнем крае разреза определяются путем сложения эффектов поворотов и линейных перемещений, определяемых уравнениями (11.36) и (11.39), последовательных элементов As на замкнутой кривой С. Здесь As — отрезки на кривой С, отсекаемые соседними линиями теплового потока. В общем случае температура вдоль кривой С может меняться, однако удобнее выбирать кривую С но возможности совпадающей с линией постоянной температуры, как это здесь предполагается. [c.352]

Таким образом, на плане путей мы имеем геометрическое сложение в общем случае криволинейных отрезков, в то время как на плане скоростей — прямолинейных. [c.212]

На фиг. 18 показано сложение параллельных и пересекающихся сил Р,, P21 Р и Р4. Равнодействующая вертикальных сил равна алгебраической сумме = 2 р,- = + Р + Рд + и изображается отрезком Nk = Y. Равнодействующая горизонтальных сил равна алгебраической сумме X = Ъ — q и изображается отрезком Nn= X, который указывает наклон общей равнодействующей к вертикали tg а. Общая равнодействующая будет равна геометрической сумме сил Р = У Х + и изображается вектором nk = Р. [c.32]

Эту трубку можно рассматривать как сложенные нижними основаниями два цилиндра с открытыми верхними основаниями в формуле (14.28) за Z следует взять половину длины отрезка осевой линии трубки, заключенного между открытыми основаниями. [c.265]

Общая производительность насосов при параллельной работе <3пар находится сложением отрезков Qi и Q2 — производительностей обоих насосов. Напор и в этом случае зависит от сопротивления тракта Ятр. [c.270]

Регулируемого хода и. 294 Секансный и. 321 Синусный м. 326 Сложения отрезков и. 331 Сравнения угловых скоростей н. 339 Суммирующий и. 346 Тангенсный и. 352 1S6 Трнсбканты м. 370 Увеличенного хода и. 371-Циркуль 402 [c.432]

Фигуративная точка состава может быть также найдена следующим образом. Приняв за точку приложения одну из вершин тетраэдра (обычно выбирают точку состава воды), откладывают на трех пересекающихся в ней ребрах три отрезка (рис. 5-3), соответствующие концентрациям солей. Складывают векторально полученные отрезки, конец ломаной линии и является фигуративной точкой состава исходной смеси (порядок сложения отрезков безразличен). [c.113]

Регулируемого хода м. 375 Роликовых опор м. 387 Секансный м. 412 Синусный м. 418 Сложения отрезков м. 424 Сравнения угловых скоростей м. 435 Суммирующий м. 446 Тангенсный м. 457 Трисеканты м. 477 [c.556]

Зависимость длительности интервалов времени и длнн отрезков от скорости движения системы отсчета приводит к тому, что реля1иаистский закон сло кения скоростей при переходе из одной системы отсчета в другую существенно отличается от классического закона сложения скоростей. [c.283]

Сложение пар. Пусть даны две пары, определенные соответственно моментами mi и m2 (рис. 14). Рассмотрим некоторую точку О и построим свободные векторы iiii и mj с началом в О. Пусть прямая ОА лежпт на пересечении плоскостей, ортогональных к моментам nil и Шз и проходящих через точку О. Построим на отрезке ОА как на плече эквивалентные заданным пары скользящих векторов (Fi, —Fi) и (Fa, —Fa) соответственно с моментами mi и та. Векторы Fi и Fa, как пересекающиеся в точке А, можно сложить и получить их сумму F = Fi + Fa как скользящий вектор, приложенный в А. Если сложить нри-лож енные в О скользящие векторы —Fi и —Fa, получим в качестве их суммы скользящий вектор —F = —Fj—Fa, приложенный в О. В результате получим пару скользящих векторов F и —F, приложенных соответственно в Л и О момент этой пары равен иа основание 2 [c.19]

Описание методики и экспериментальной установки. Для снятия характеристик влияния высокочастотного подмагни-чивания на свойства магнитных лент собрана экспериментальная установка, состоящ,ая из намагничивающего устройства и баллистической установки БУ-3. Намагничивание образцов производилось в поле соленоида. Максимальная напряженность поля должна обеспечивать их техническое насыщение (Не ЬНс). Перед измерением образцы размагничивались плавно убывающим переменным полем, изготавливались они в виде отрезков магнитных лент, сложенных в пакеты. Каждый пакет зажимался между двумя гетинаксовыми щечками толщиной 1 мм и оклеивался бумагой. Исходя из чувствительности баллистического гальванометра и числа витков измерительной катушки, было выбрано сечение пакета, равное 50 полоскам образцов магнитных лент шириной 6 мм. Длина образцов выбрана так, чтобы исключить влияние внешнего размагничивающего фактора и обеспечить полное сцепление магнитного потока образца с витками измерительной катушки. Эти условия удовлетворяются при длине 100 мм. [c.113]

Скорость. Полное перемещение движущейся точки за данный промежуток времени есть по своей природе вектор и изображается отрезком прямой линии, идущим от начального к конечному положениям точки, или параллельным отрезком одинаконой длины, идущим в том же направлении. Очевидно, что последовательные перемещения складываются по закону сложения векторов ( Статика", 2). [c.54]

Длины звеньев механизма удовлетворяют условиям 0D = DE = KF LF = FE = KD и МА = АВ= КС N = СВ КА. Фигуры АВСК и FEDK являются параллелограммами. Пальцы М, К, N я L скользят в неподвижной направляющей а. При вращении звена 1 вокруг неподвижной оси О всегда удовлетворяется условие OL = OM- -0N механизм осуществляет сложение. двух отрезков ОМ и ON. [c.468]

Откладываем ускорение на плане ускорений (рис. 234) II Л О1 в виде отрезка Wa = qa = /сО Л и обычным построением плана ускорений для четырехзвенного шарнирного механизма О1ЛВО2 находим ускорение шарнира В в виде вектора = дЬ, направленного от полюса. Переходим к определению ускорения шарнира С, являющегося общей осью вращения пары 5—4. Рассматривая шарнир С как принадлежащий звену 5 — шпинделю клапана, относительно ускорения можем сделать заключение, что оно будет иметь линию действия, направленную вдоль оси шпинделя. Поэтому проводим через полюс д на плане ускорений вертикаль — л. д. Считая точку С принадлежащей камню, ее движение можно рассматривать как сложное круговое — переносное — вместе с вилкой и прямолинейное — относительное — вдоль прореза вилки, соответственно сложному движению камня — вращательному вместе с вилкой и поступательному прямолинейному вдоль паза вилки. Воспользуемся теоремой сложения ускорений в сложном движении. Так как здесь переносное движение — движение среды (вилки) — вращательное, то нужно учесть помимо переносного и относительного ускорения еще добавочное, или кориолисово ускорение. Поэтому применим теорему сложения ускорений в форме уравнения (24) [c.186]

Откладываем на плане ускорений (рис. 239) ускорение = = ОгАщ в виде отрезка ]Х а = да = кОьА А 0 . Движение шарнира А рассматриваем как сложное вместе с кулисой 3 и относительно кулисы. На основании теоремы сложения ускорений для случая вращательного переносного движения имеем согласно уравнению (26) [c.189]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...