Кинетической энергии поправка

Следовательно, при наличии промежуточной массы буфера гпх можно пользоваться выведенными выше формулами, вводя указанную поправку в величину кинетической энергии. Формула (15.39) принимает в этом случае вид [c.503]

Приравниваем кинетическую энергию маховика потенциальной энергии изгиба рамы. При этом вводим поправку на неупругий удар о присоединенную массу [c.504]

Этот закон неприменим к отдельным молекулам или к малому числу их. Нельзя сказать, что в этом случае он неверен, так как он вообше ничего не говорит по поводу поведения отдельной молекулы или малого числа их, ничего не утверждает по той причине, что к отдельной молекуле неприменимо понятие теплоты, ибо понятие это, равно как понятия температуры и энтропии, имеет смысл только по отношению к весьма большому количеству молекул. Это вытекает из феноменологического метода, который положен в основу термодинамики. Феноменологический метод заключается в том, что рабочее тело рассматривают не как дискретное физическое тело, состоящее из отдельных молекул, а как некоторый континуум, т. е. как сплошную среду, физические параметры которой непрерывны и изменяются на бесконечно малую величину при переходе от одной точки пространства к другой. Это дает возможность изучать совокупность действия молекул, проявляющуюся в том, что нами названо параметрами состояния рабочего тела. Так, совокупность импульсов всех молекул газа дает параметр давления совокупность кинетических энергий молекул — внутреннюю энергию газа, совокупность объемов, занимаемых молекулами в их движении, — удельный объем газа. Статистический метод является лишь дополнением к феноменологическому методу и дает свои поправки в тех случаях, когда возможно судить о закономерности поведения отдельных молекул. Примером таких поправок является уравнение состояния реального газа. [c.67]

Метод капилляра основан на использовании уравнения Гагена — Пуазейля для ламинарного течения жидкости или газа через капилляр. Расчетное уравнение с учетом поправки на кинетическую энергию имеет следующий вид [c.156]

Второй член уравнения (3-45), учитывающий поправку на кинетическую энергию, стремятся уменьшить пу- [c.157]

Основные опыты сводились к следующему. Вискозиметр заполнялся исследуемой жидкостью. Затем, определяя взвешиванием массу залитой жидкости, вычислялся при различных температурах объем Vi исследуемой жидкости и поправка k. Величины коэффициентов динамической вязкости исследуемой жидкости при различных температурах рассчитывались по измеренным в опытах значениям времени т и по известным величинам плотности р с учетом ряда поправок. При этом поправка на изменение перепада не превышала 1,6%, а поправка на кинетическую энергию — 1 % [c.159]

Постоянная прибора определялась из уравнения (3-46) тарировкой вискозиметра при комнатных температурах, Поправка ki при максимальной температуре опыта не превышала 0,3%, а поправка на кинетическую энергию — 1,7%. [c.171]

AQi — поправка на потери тепла через стенки прибора и на разность кинетической энергии потока перед калориметром и после него. [c.155]

Аг/к = ——2--поправка на кинетическую энергию [c.157]

При вычислении коэффициента ц по уравнению (5-16) учитываются поправки на кинетическую энергию и концевой эффект, изменение размеров вискозиметра с изменением температуры и т. п. Поправки при правильном осуществлении метода не- [c.302]

Как видно из выражения (13.9), положительный эффект имеет место в условиях, когда большую роль играет поправка а/У в уравнении Ван-дер-Ваальса, а отрицательный эффект — когда превалирует поправка Ь. Это обстоятельство легко понять, пользуясь соображениями молекулярной теории. Поправка а/У связана с действием сил притяжения между молекулами, и когда эти силы преобладают, они тормозят движение молекул при их удалении друг от друга — при расширении газа после прохождения через пористую перегородку. При этом кинетическая энергия молекул и, следовательно, температура газа снижаются. Поправка Ь связана с конечностью объема молекул, т. е. с действием сил отталкивания между ними при непосредственном сближении. Если эти силы превалируют, то они ускоряют молекулы при их удалении друг от друга. При этом кинетическая энергия молекул и температура газа возрастают. [c.65]

Несколько слов о проявлении релятивистских свойств частиц, которые обнаруживаются при больших скоростях и высоких энергиях. Релятивистские поправки надо учитывать, когда величины у/с, Е/ т с ) малы (но не пренебрежимо) по сравнению с единицей. К примеру, для электронов ШеС = 0,511 МэВ и, следовательно, при кинетических энергиях порядка 0,5 МэВ надо пользоваться соотношениями релятивистской механики. Для протонов = 938, 3 МэВ, и их релятивистские свойства обнаруживаются при соответствую-ш их, значительно больших, чем для электронов, энергиях. [c.442]

В этих экспериментах длина образца должна быть достаточно малой по сравнению с длиной импульса, чтобы разность давлений на обоих концах образца была пренебрежимо малой. При этих условиях поступательным ускорением образца можно пренебречь, но надо еще принять во внимание радиальное движение, так как с ним связана кинетическая энергия, каким бы тонким образец ни был. Эта поправка на радиальную энергию содержит вторую производную от деформации по времени. К счастью, в условиях проведенных опытов она никогда не превышала 57о и поэтому нет необходимости определять ее абсолютное значение со слишком большой точностью. [c.144]

Если в формулу (3.2) ввести также поправку Куэтта на длину капилляра и поправку на кинетическую энергию (относительная величина их не превышает 2,6%), то окончательно получим [76] [c.192]

Передача энергии электронов твердому телу. Электроннолучевая обработка материалов основывается на явлении превращения в тепловую энергию кинетической энергии электронов при их торможении в поверхностных слоях твердого тела. Скорость электронов без учета релятивистской поправки составляет [c.150]

Чем тяжелее атом, тем меньше поправка. Происхождение этой поправки можно понять, рассматривая простую модель, в которой атом имеет фиксированные границы. Если частица обладает длиной волны Я, которая определяется границами частицы, то ее кинетическая энергия равна р /2М — Н/Х) /2М (импульс и длина волны частицы связаны соотношением де-Бройля р = /гД). По этой модели квантовая поправка к величине энергии на эффект нулевых колебаний обратно пропорциональна массе, что находится в хорошем соответствии с величиной отношения поправок, приведенных выше для неона (атомный вес 20,2) и ксенона (атомный вес 130). Рассчитанные с учетом этих поправок энергии связи согласуются с экспериментальными величинами, приведенными в табл. 3.2, с точностью 1—7%. [c.125]

Кинетической энергии поправка 32 Колебания 369 Консистентность 138, 139 Консистентности кривые 138, 266 переменные (Р. V) 36, 262 Константы реологические 58, 149 Концентрация напряжений 197 Коэффициент вязкости (т)) 24 вязкости при растяжении (X) 97 подвижности (ф) 36 реологический 58, 149 структурной устойчивости 291 угловатости 368 Краска 136 Крамер 244, 252 Kpeiin 367 [c.377]

Из приведенных расчетов (3. 4. 43)—(3. 4. 45) следует, что при больших газосодержаниях необходимо учитывать обе поправки порядка и в (3. 4. 42). При малых значениях газосодер-жания (а <С 0.3) хорошее приближение для кинетической энергии дает формула [c.122]

В такой простой модели не учтывается ряд возмолшых уточнений. К ним относятся учет взаимодействия между смещенными зарядами вокруг рассматриваемых дефектов, изменение кинетической энергии газа электронов проводимости ирн сближении дефектов на данное расстояние, неточечпость дефектов, а также поправки, связанные с использованием п линеаризацией уравнения Томаса — Ферми ). [c.121]

Более точные теории. Уточнение теории Бернулли производилось многими авторами. Так, если в выражении для кинетической энергии (5.5) учесть также второе слагаемое, описывающее инерцию понеречного движения стержня, то в уравнении (5.7) появится донолнительный член pv Ipu" носящий название поправки Рэлея [275]. Новое уравнение дает дисперсию [c.139]

При вычислении вязкости по уравнению (3-45), помимо поправок на кинетическую энергию и изменение среднего перепада уровней, рассматривают и другие присущие данной конструкции вискозиметра поправки иа термическое расширение стекла, поверхностное натяжение, невертикальность прибора. [c.158]

В работе [Л. 79] отмечается, что в подобного типа вискозиметрах существенное значение имеет поправка на изменение перепада, возникающая вследствие разницы объемов вещества при температуре опыта и калибровке. Поправка, учитывающая разницу поверхностного натяжения воды и полифенилов, вычисленная методом Кэннона Л. 155], в опытах не превышала 0,1 Поправка на кинетическую энергию не учитывалась. [c.162]

Этой формулой мы пользовались при расчетах. Следует заметить, что расчеты облегчались тем, что -г] я и входят в (5) только в виде произведения г и, а это произведение, как ясно из теории капиллярных вискозиметров, зависит только от геометрических размеров сифона и капилляра в нем и от движущего перепада давления, пропорционального плотности жидкости р, если слив идет настолько медленно, что поправкой в формуле пуазейлевского течения на кинетическую энергию можно пренебречь. Поэтому для вычисления А нужно было знать только рис сливаемого раствора и константу прибора, для определения которой достаточно было измерить и для одного какого-нибудь раствора или жидкости известной вязкости и плотности. [c.151]

При расчете вклада кинетической энергии основного течения в тепловой поток L-noBepx o TH разность энтальпий просто заменялась разностью энтальпий торможения. Такой прием, использовавшийся в 4-й, представляет со бой непосредственное применение рейнольдсо-вой гипотезы. Теперь можно избежать ее погрешностей и ограничений. Для этого следует обратить должное внимание на другие проводимости, соответствующие различным переносимым свойствам. Необходимо изыскать обоснованные поправки к гипотезе Рейнольдса на кинетическую энергию, чем мы и будем заниматься в следующих параграфах. [c.223]

Уточненная теория продольных колебаний стержней. Эта теория учитывает влияние поперечных деформаций (622= зз = — vsii). Поправка вводится только в выражение для кинетической энергии I [c.146]

Формула (20.6) показывает, что давление в плазме меньше, чем в идеальном газе, что объясняется так же, как и отрицательный знак поправки Д6/, преобладанием в плазме сил притяжения между ионами. Формула (20.7) указывает на то, что теплоемкость плазмы больше, чем у идеального газа. Это является следствием того, что тепло, подводимое к плазме при У = onst, тратится не только на увеличение кинетической энергии частиц, но и на увеличение потенциальной энергии сил взаимодействия между частицами плазмы. [c.102]

После того как было найдено правильное распределение скорости, Гагенбах вычислил также поправку на кинетическую энергию. Если бы он применил метод Гагена к параболическому распределению скоростей, он получил бы правильный результат. Однако он рассуждал независимо и ошибочно. Ошибка, допущенная им, не является поучительной, и, следовательно, здесь не стоит приводить ее объяснения. Он нашел значение коэффициента приблизительно равным 0,8 вместо гагеновского 1,35 и правильного 1. Хотя его вычисления не были более правильными, чем вычисления Гагена, все же в большинстве случаев поправку на кинетическую энергию приписывают Гагенбаху. Полная дискуссия о поправке на кинетическую энергию с точки зрения эксперимента приведена в книге Бингама Текучесть и пластичность (стр. 17—21). [c.35]

Здесь (—V ) — оператор кинетической энергии V — кулоновская потенциальная энергия электрона — так называемый обменнокорреляционный потенциал, учитывающий поправку к потенциальной энергии за счет того, что электрон на г-й орбитали не взаимодействует сам с собой. Уравнение (268) описывает движение отдельного электрона в поле ядра и других электронов, причем это поле ослабляется полем обменно-i opреляционного заряда, численно равного электронному заряду, локализованному внутри дырки Ферми, окружающей рассматриваемый электрон. Дырка Ферми, представляющая собой шар, из которого исключен электрон с таким же направлением спина, как и у данного электрона, движется вместе с последним. Если предположить, что в пределах шара электронная плотность р постоянна, то радиус R дырки Ферми можно найти из очевидного соотношения (4/3)л Д р = 1. В таком случае [c.140]

Качественно эти поправки можно объяснить следуюпщм образом. Внутренняя энергия меньше своего значения для идеального случая это отражает то обстоятельство, что взаимодействия обусловливают стабилизацию системы. Энтропия также уменьшается — коллективные эффекты приводят к появлению упорядоченной структуры в виде поляризационного облака вокруг каждого иона [см. (6.5.9)]. Если сообшдгь плазме энергию, то частично она расходуется на увеличение кинетической энергии частиц и частично — на разрушение поляризационной структуры. За счет этого [c.251]

Расчеты по методу ячеек энергии связи щелочных металлов дали удовлетворительные результаты. Наиболее хорошее согласие с экспериментом получено для натрия. На рис. 1.14 показаны результаты расчета энергии связи металла в зависимости от междуатомного расстояния г. С уменьшением г возрастает перекрывание волновых функций валент-йых электронов соседних атомов и убывает потенциальная энергия системы ионсУБ и электронов за счет увеличения электронной плотности между ионами. Увеличение электронной плотности сопровождается в то же время ростом кинетической энергии электронов. Сумма энергий притяжения и отталкивания изображается кривой с минимумом, определяющим равновесное состояние металла (штриховая кривая). Расчет дал энергию связи 24,4 ккал/моль, а экспериментальное значение 26ккал7моль. Период элементарной ячейки из опыта а=4,25 А, из расчета с поправками на обмен и корреляцию а=4,51 А. [c.45]

Это заключение подтверждается довольно сложным анализом уравнений Каданова-Вейма в нервом приближении по запаздыванию [48, 9, 130, 154]. Кинетическое уравнение, получаемое в этом приближении, сохраняет полную энергию системы с точностью до первой вириальной поправки, в то время как уравнение (6.3.81) сохраняет лишь кинетическую энергию. Другой важный результат (см. [48]) состоит в том, что с учетом эффектов памяти функция Вигнера представляется в виде суммы двух функций одна из них имеет смысл функции распределения квазичастиц, а другая описывает корреляции. [c.60]

Кон и Шэм [3] указали на то, что в невзаимодействующей системе величина —это одночастичная кинетическая энергия, а решение вариационного уравнения в функциональных производных F[n] эквивалентно решению одночастичного уравнения Шре-дингера для плотности. Во взаимодействующей же системе полную энергию можно разбить на кинетическую энергию невзаимодействующей системы с тем же распределением плотности и энергию, включающую в себя потенциальную энергию решетки, поправки к кинетической энергии, потенциал Хартри, обмен я корреляцию. Тогда решение уравнения для функциональной производной можно считать эквивалентным решению одночастичного уравнения Шредйнгера с эффективным потенциалом, который равен функциональной производной разности полной энергии и кинетической энергии соответствующей невзаимодействующей системы. В этом смысле нахождение основного состояния многоэлектронной системы сводится к решению одночастичного уравнения Шредйнгера. Вся физика взаимодействия должна учитываться в выражении для эффективного потенциала. [c.185]

Рис. 3. Зависимость интенсивности тормозного излучения Е а(Е, Е ) в единицах ,Ф от в единицах — тс. Числа иад кривыми относятся к начальной кинетической энергии элект 10на Е, — тс в единицах тпс . Пунктирные кривые рассчитаны в борцовском нриближении в щ)енебрежении экранированием и справедливы для всех элементов. Сплошные кривые рассчитаны для свинца с учетом экранирования (кроме кривой для нерелятивистского случая, которая рассчитана для алюминия с поправкой к борновскому приближению).

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...