Изэнтропическое сжатие

Полагая, что возрастание давления до значения р р происходит при изэнтропическом сжатии, найдем газодинамическую функцию [c.430]

Задача 12.1. Сравните увеличение плотности и температуры при ударном и при изэнтропическом сжатии воздуха, если в том и другом случае давление возрастает в 10 раз. Объясните разницу [c.191]

Выше было показано, что работа изэнтропического сжатия в ус- [c.134]

На рис. 9. 7 внизу показаны схемы входных устройств с частично изэнтропическим сжатием. Как видно, при обтекании сверхзвуковым потоком специально спрофилированных участков центрального тела или стенок внутреннего канала образуется слабый косой (конический) скачок и за ним серия волн сжатия (они на рис. 9. 7 показаны штриховыми линиями). В волнах сжатия волновые потери отсутствуют, что позволяет затормозить сверхзвуковой поток с малыми обш,ими потерями полного давления. [c.261]

ВАРИАЦИОННАЯ ЗАДАЧА ОБ ОДНОМЕРНОМ ИЗЭНТРОПИЧЕСКОМ СЖАТИИ ИДЕАЛЬНОГО ГАЗА ) [c.311]

Рнс.9.2. Фазовая диаграмма цезия / — кривая насыщения, статические эксперименты 2, 3,—область статических экспериментов 4 область изэнтропического сжатия из начальных состояний 5 [21,261 6, 7 — сжатие прямой и отраженной ударными волнами 8 электрический взрыв, а— степень ионизации Г —степень неидеальности. [c.346]

Опыт, накопленный в ЛАБОРАТОРИИ при построении оптимальных аэродинамических форм стационарной газовой динамики позволяет ее ученым быстро получать оригинальные результаты и завоевывать передовые позиции при решении задач оптимального управления в других направлениях механики жидкости и газа. Так, в [53] достигнуто серьезное продвижение в решении сформулированной А. Ф. Сидоровым (Екатеринбург) задачи минимизации работы при нестационарном изэнтропическом сжатии идеального газа цилиндрическим или сферическим поршнем. В частности, показано, что при не очень жестком ограничении на время процесса минимальна работа сжатия из покоя в покой (СПП), и дан способ определения траектории поршня, которая реализует СПП за минимальное время. Последнее максимум вдвое превышает время пробега звуковой волны от поршня до оси или центра симметрии в несжатом газе. [c.368]

СРАВНЕНИЕ СЖАТИЯ ПРИ ПРЯМОМ СКАЧКЕ С ИЗЭНТРОПИЧЕСКИМ СЖАТИЕМ [c.348]

Сравнение сжатия при прямом скачке с изэнтропическим сжатием 349 [c.349]

Итак, простое сравнение изэнтропического сжатия со сжатием ударным показывает, что последнее не является изэнтропическим. [c.349]

Следовательно, при одинаковых конечных давлениях скорость газа за скачком (необратимый процесс) будет меньше скорости в процессе изэнтропического сжатия, т. е. часть кинетической энергии газа при скачке необратимо перешла в тепло (температура газа повысилась). [c.351]

По числу скачков и их интенсивности сверхзвуковые диффузоры можно подразделить на следующие основные виды (см. рис, 2.2) с прямым скачком уплотнения на входе с системой скачков (п косых 4-замыкающий прямой) с изэнтропическим сжатием. Каждый из этих диффузоров имеет свои особенности как в конструктивном оформлении, так и в организации процесса торможения. [c.59]

Рис. 2.9. Схемы сверхзвуковых диффузоров с изэнтропическим сжатием

Диффузоры с внешним изэнтропическим сжатием [c.72]

Исследования показывают [2], что действительные величины Стд реальных диффузоров с внешним изэнтропическим сжатием при больших числах Мн полета значительно ниже теоретических. Так, при Мн = 4 реальный коэффициент 0д на 30% меньше расчетного. Это свидетельствует о том, что в расчетах некоторая часть возможных источников потерь давления учитывается неточно, а некоторая часть их, может быть, и вовсе не учитывается. [c.73]

Из табл. 2. 3 видно, что с ростом М полета коэффициент огтах уменьшается. Однако максимально возможные абсолютные значения коэффициентов огтах У диффузоров С внешним изэнтропическим сжатием в широком диапазоне чисел Мн полета довольно высокие, что свидетельствует о перспективности таких диффузоров. [c.74]

Более сложные виды разрывов могут быть получены фокусировкой в одной точке ряда ударных волн и изэнтропических волн сжатия. Эти виды разрывов здесь не будут рассматриваться подробно. Поэтому введем определение 3, не детализируя его. [c.57]

КИМ ударом со скоростью t 6 пластиной из материала С. Соответствующие этому случаю диаграммы х, t) и (ог, и) представлены на рис. 107, а и 111. При построении диаграммы (ог, и) предполагалось, что процесс нагружения материала является изэнтропическим, изэнтропа нагрузки, разгрузки и изэнтропы двукратного сжатия совпадают. Таким образом, величину растя- [c.222]

Задача 12.3. При сжатии воздуха плотность возрастает в 4 раза. Найти изменение температуры Гг/Г, при изэнтропическом течении и при наличии скачка уплотнения. [c.192]

Изэнтропический процесс сжатия также обратим, но он протекает в системе, имеющей тепловую изоляцию. Сжатие сопровождается повышением температуры. В результате увеличивается внутренняя энергия газа. На это и тратится дополнительная внешняя работа. [c.87]

Уравнение для изэнтропического процесса в общем случае относительно возмущенных параметров можно получить посредством разложения в ряд по малому параметру объемного сжатия [c.16]

Увеличивая число скачков в воздухозаборнике как с внешним, так и с внутренним сжатием, в пределе можно перейти к непрерывному (изэнтропическому) торможению сверхзвукового потока. [c.261]

Входное устройство (воздухозаборник) внутреннего сжатия представляет собой профилированный канал, вначале сужающийся, а затем расширяющийся, напоминающий сопло Лаваля (рис. 9. 10, а). В идеальном случае, т. е. при изэнтропическом торможении сверхзвукового потока и при отсутствии пограничного слоя, оно работает следующим образом. В сужающейся (сверхзвуковой) части канала происходит торможение сверхзвукового потока в волнах сжатия бесконечно малой интенсивности, и на расчетном режиме в наименьшем сечении канала г — г, называемом горлом , скорость достигает скорости звука. Далее в расширяющейся (дозвуковой) части канала происходит дальнейшее торможение дозвукового потока. Следовательно, идеальный воздухозаборник с [c.263]

В реальном воздухозаборнике возникает пограничный слой на стенках, быстро нарастающий по длине канала. Если бы профиль канала в сверхзвуковой части имел изломы для образования косых скачков уплотнения, то при их взаимодействии с пог- g раничным слоем был бы возможен отрыв потока от стенок канала и нарушение расчетной схемы течения. Для сохранения расчетной картины течения воздухозаборники с внутренним сжатием должны иметь плавный контур (т. е. иметь изэнтропическое торможение сверхзвукового потока) и перфорированные стенки для отвода пограничного слоя. [c.264]

Изэнтропическая скорость звука в ударно сжатом состоянии (точка 1 на рис. 4.1) [c.105]

По условиям задачи 5.30 рассчитайте скорость (число М) в точке С на пересечении характеристик разных семейств, проведенных из точек Л и В, при условии, что течение неизэнтропическое. Изменение энтропии в точках А и В задано через уменьшение давления торможения (ро2 а = 0,8 ро в точке Л Ро2 в = = 0,77 ро в точке В р — давление торможения при изэнтропическом сжатии). [c.142]

Это соотношение называется ударной адиабатой Гюгонио (рис. 12.1, кривая 7). На этом же рисунке для сравнения показана адиабата Пуассона Pi/Pi = (Р2/Р1) (кривая 2), соответствующая изэнтропическому сжатию совершенного газа. Адиабата Гюгонио характеризует адиабатическое неизэнтропическое сжатие газа в ударной волне. При прохождении газом скачка уплотнения происходит частичный необратимый переход механической энергии в тепловую, что приводит к увеличению энтропии. Особенность ударной адиабаты - то, что при неограниченном возрастании давления в скачке (ft/Pi °°) плотность [c.182]

Величину pjpr можно определить в предположении изэнтропического сжатия вдоль разделяющей линии тока слоя смешения, как это сделано Чепменом и др. [87]. Площадь области присоединения меняется с числом Рейнольдса. [c.178]

Рассмотрено сжатие идеального (невязкого и нетенлонроводного) совершенного газа плоским, цилиндрическим или сферическим поршнем. Исследуемые течения описываются известными автомодельными решениями, включая решение с отраженной"от плоскости, оси или центра симметрии ударной волной, которая останавливает сжимаемый поршнем газ. Выполненное в [1] сравнение нескольких способов неограниченной кумуляции (НК) показало, что НК с отраженной ударной волной уступает по энергетическим характеристикам только неавтомодельной"НК с изэнтропическим сжатием также из покоя в покой. С ростом показателя адиабаты 7 и при переходе от плоского случая к цилиндрическому и от цилиндрического к сферическому преимуш ества изэнтропической НК уменьшаются. Результаты для конечных степеней сжатия (р° - отношения pf /ро плотностей сжатого р/ и несжатого ро) газа в большей степени подтверждают эту тенденцию. Расчеты выполнены для разных 7 в широком диапазоне степеней сжатия. [c.694]

Сравним параметры газа после ударного сжатия с его параметрами, соответствующими изэнтропическому сжатию. Предположим, что газ из начального состояния Ох, р р1, переходит в другое состояние двумя различными путями изэнтропически и по закону ударной адиабаты. [c.351]

Так как при заданном сечении реакции деления сг/ пробег нейтрона до размножения Л/ = 1/п/сг/ падает с ростом концентрации п/ делящихся ядер, то увеличение плотности делящегося вещества приводит к уменьшению критического размера системы как р Кк Л/ 1/р) и связанной с ним критической массы как р " Мк р ) р ). При рассмотрении имплозии цилиндрических мишеней прямого действия в схеме тяжелоионного инерциального термоядерного синтеза [3] тяжелая оболочка пушера , сделанная из Аи или из РЬ, разгоняется к оси цилиндрической мишени до скоростей 3 10 см-с за счет газодинамического давления вещества поглотителя, нагретого пучком тяжелых ионов. Конструкция термоядерной мишени, использованная в работе [3], показана в разрезе на рис. ГЛ. В момент стагнации (максимального сжатия, когда выравнивается давление пушера и сжимаемой DT-смеси) плотность DT-слоя увеличивается в 500 раз (от начального значения 0,2 г см до 100 г см ), а вещество пушера достигает плотности р 10 г-см . Существенным является то, что с помощью ионного пучка с небольшим количеством энергии 5 МДж в режиме квази-изэнтропического сжатия получается сильно сжатое вещество мишени с массой М т. [c.199]

Теоретически увеличение числа скач1 )в в диффузорах с внешним сжатием позволяет пределе осуществить непрерывное изэнтропическое торможение сверхзвукового потока. В этом случае при обтекании потоком специально спрофилированного центрального тела с непрерывно изменяющейся кривизной возникают волны сжатия, в которых потери практически отсутствуют. Схема такого диффузора приведена на рис. 2. 9, а. Однако у реальных диффузоров с внешним изэнтропическим сжатием вследствие ряда ограни-чений процесс сжатия обычно завершается скачком уплотнения. Поэтому и у этих диффузоров суммарный коэффициент восстановления давления огд получается меньше единицы и несколько снижается с ростом скорости полета. [c.72]

Изэнтропические разрьты. Энтропия газа 3 при прохождении через ударную волну увеличивается, вместе с ней увеличивается и величина <р. В дальнейшем появится необходимость построения разрывных течений с постоянной энтропией. Такого вида разрывы могут быть получены только в отдельных точках потока фокусировкой характеристик, начинающихся выше по потоку (рис. 3.3). Области течений с непрерывным сжатием, содержащие фокусирующиеся характеристики, иногда называют волнами сжатия. [c.54]

Задача 12.2. Давление при сжатии воздуха возрастает в 7 раз. Найти изменение температуры TijTi при изэнтропическом течении и при наличии скачка уплотнения. [c.192]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...