Закон эквивалентности Эйнштейна

Согласно закону эквивалентности Эйнштейна в случае фотохимич. реакции на каждый поглощенный квант света приходится 1 реагирующая молекула в случае Ц. р. на каждый поглощенный квант света реагирует v молекул. Число V, называемое квантовым выходом фотохимич. реакции, определяет собой длину цепи. Этим методом определена длина цепи следующих реакций [c.368]

Наличие вторичных процессов позволяет понять чрезвычайно большое разнообразие в скорости различных фотохимических процессов, т. е. различие в значении коэффициента к, меняющегося при переходе от одной реакции к другой в тысячи и даже сотни тысяч раз. Общие закономерности, отличающие действие света, нужно, конечно, искать в первичных процессах, которые, собственно говоря, и должны были бы называться фотохимическими. Эйнштейн (1905 г.), высказав гипотезу световых квантов, указал крайне простой закон, справедливый для (первичных) фотохимических процессов каждому поглощенному кванту /гv соответствует превращение одной поглотившей свет молекулы (закон эквивалентности). Опытная проверка этого закона возможна лишь для таких реакций, в которых мы в состоянии разделить первичные и вторичные процессы, или где вторичные процессы вообще не имеют места. Естественно полагать, что роль вторичных явлений особенно велика в наиболее бурно протекающих процессах. Действительно, в идущем со взрывом процессе образования хлористого водорода первичным является лишь расщепление хлора. Бурное же протекание процесса [c.667]

Закон эквивалентности массы и энергии. Эйнштейном был найден закон, по которому всякая масса обладает энергией или всякая энергия обладает массой. Между энергией Е и массой т имеется соотношение Е = тс , где с — скорость света. [c.322]

Следует различать первичные и вторичные фотохимические реакции. Первичные фотохимические реакции всегда являются эндотермическими, т. е. происходящими при поглощении. энергии. Во всех вторичных реакциях происходят превращения, обусловленные химическими преобразованиями, т. е. изменением конфигурации молекул и, следовательно, изменением внутренней энергии системы. Для первичных фотохимических реакций Эйнштейн (1912) сформулировал закон квантовой эквивалентности— основной закон фотохимии. Согласно этому закону каждый поглощенный квант света вызывает одну элементарную реакцию, т. е. способен возбудить только одну молекулу. Элементарная реакция может быть либо химической, приводящей к превращению вещества, либо чисто физической, состоящей в возбуждении молекулы и обратном испускании поглощенной энергии или в пре- [c.189]

Эйнштейна закон скоростей 330 Эквивалентность систем векторов 15, 20, 21 [c.367]

Отметим тесную связь между этим геодезическим принципом и динамическим принципом теории Эйнштейна. Там также задача о движении эквивалентна нахождению геодезической линии риманова пространства. Это риманово пространство имеет четыре измерения, так как пространство и время вместе образуют единый четырехмерный континуум. Из закона инерции получается решение задачи о движении планет без введения каких бы то ни было сил гравитации. Принцип Якоби применим в релятивистской механике частицы. Единственная разница заключается в том, что риманова структура четырехмерного континуума является внутренним свойством вселенной, а не следствием наличия кинематических связей. [c.167]

Несметное количество доказательств правильности всех следствий релятивистских постулатов, полученное в результате самых тщательных экспериментов, привело через несколько лет к всеобщему признанию теории относительности и сделало ее одной из наиболее аргументированных глав математической физики. Единственный протестующий голос принадлежал самому Эйнштейну, который чувствовал, что первый постулат относительности был недостаточно общим. Он ограничивал круг рассматриваемых систем отсчета системами, движущимися с постоянной скоростью, вместо того чтобы включать все возможные системы. Системы отсчета по своей природе являются вспомогательными построениями, которые не должны были бы иметь абсолютного значения, а понятие законности выбора данной системы отсчета должно было бы полностью исчезнуть из математической физики. Постулат об эквивалентности всех систем отсчета называется принципом общей относительности в противоположность специальной относительности , ограничивающейся эквивалентностью систем отсчета, движущихся с постоянной скоростью. [c.333]

Закон Галилея под названием принципа эквивалентности вошел в фундамент общей теории всемирного тяготения (гравитации), которая была создана А. Эйнштейном в начале нашего века. Эту теорию Эйнштейн назвал общей теорией относительности. [c.82]

Дивергенция тензора в левой части уравнения (11.13) тождественно равна нулю, поэтому законы сохранения (10.223) оказываются следствиями уравнений гравитационного поля. Это замечательная особенность теории Эйнштейна. Как было показано в 10.8, законы сохранения (10.223) содержат в себе и уравнения движения материи. В простейшем случае некогерентной материи тензор Т определяется (10.234), а уравнения (10.223) переходят в (10.235) и (10.236). Эти последние уравнения являются уравнениями движения свободно падающих частиц, выведенными с помощью принципа эквивалентности. Однако теперь мы видим, что эти уравнения являются следствием уравнений гравитационного поля, откуда следует, что эйнштейновские полевые уравнения совместимы с принципом эквивалентности. [c.305]

Этот вывод, равно как и закон эквивалентности Эйнштейна, упоминавшийся выше, имеет силу лишь для условий, когда интенсивность света сравнительно мала. Если же освещенность доста- [c.668]

Фотохимич, закон эквивалентности. Процесс поглощения света согласно современным представлениям сводится к по-шощению отдельными молекулами целых квантов 1злучения, так что не все молекулы в ре-аультаке поглощения получают избыток энергии, но только нек-рые. Величина этого избытка энергии весьма значительна так, поглощение квантов фиолетовых лучей (А = 4 ОООА) эквивалентно сообщению энергии 80 al на моль. Очевидно, нто число молекул, получивших такую избыточную энергию, как-раз равно числу поглощенных световых квантов. Поэтому если в результате поглощения света происходит фотохимич. реакция, то число первичных фотохимич. процессов д. б. равно числу поглощенных световых квантов. В этом и заключается фотохимич. закон эквивалентности (Эйнштейна), к-рый т. о. является простым следствием квантовой природы поглощения. Экспериментальное изучение квантовых выходов, т. е. числа прореагировавших молекул на один поглощенный квант, показало (Э. Варбург), что в то время как для значительного числа реакций величина квантового выхода близка к [c.134]

Инертная игравитационная массы. Для экспериментального определения массы данного тела можно исходить из закона (1), куда масса входит как мера инертности и называется поэтому инертной массой. Но можно исходить и из закона (5), куда масса входит как мера гравитационных свойств тела и называется соответственно гравитационной (или тяжелой) массой. В принципе ИИ откуда не следует, что инертная и гравитационная массы представляют собой одну и ту же величину. Однако целым рядом экспериментов установлено, что значения обеих масс совпадают с очень высокой степенью точности (по опытам, проделанным советскими физиками (1971 г.),— с точностью до 10 ). Этот экспериментально установленный факт называют принципом эквивалентности. Эйнштейн положил его в основу своей общей теории относительности (теории тяготения). [c.186]

ЗАКОН [фотохимии основной масса фотохимически прореагировавшего вещества пропорциональна энергии поглощенного света Фурье плотность теплового потока определяется коэффициентом теплопроводности и градиентом температуры таза Хаббла относительное красное смещение галактик растет пропорционально расстоянию до них > Шарля при постоянном объеме давление данной массы идеального газа прямо пропорционально его абсолютной температуре эквивалентности Эйнштейна для ьаждою акта [c.238]

Принцип эквивалентности Эйнштейна, изложенный не очень строго в 8.2, теперь может быть точно сформулирован следующим образом в каждой точке Р все законы природы, выраженные через локальные лоренцевы координаты У, имеют ту же форму, что и в СТО. Тогда простым координатным преобразованием эти же законы можно выразить и в общей системе координат, где присутствуют гравитационные поля. (Необходимое для этого развитие тензорного анализа в римановом пространстве будет продолжено в следующих параграфах.) Лоренцево вращение (9.95) тетрады в (9.105) приводит к новой локальной лоренцевой системе координат, связанной с первоначальной преобразованием Лоренца. Если тетрада удовлетворяет условию (9.100), то для частицы с 4-скоростью I7 в точке Р преобразование (9.105) приводит к локальной инерциальной системе покоя 5° (Р). Если же в (9.105) используем тетраду типа (9.97), то получаем систему S (Р) с локальными лоренцевыми коорди- [c.227]

ОБЩАЯ ТЕОРИЯ ОТНОСИТЕЛЬНОСТИ (ОТО) — современная физ. теория нространства, времени и тяготения окончательно сформулирована А. Эйнштейном в 1916. В основе ОТО лежит эксперим. факт равенства инертной массы (входящей во 2-й закон Ньютона) и гравитац. массы (входящей в закон тяготения) для любого тела, приводящий к эквивалентности принципу. Равенство инертной и гравитац. масс проявляется в том, что движение тела в поле тяготения ее зависит от его массы. Это позволяет ОТО трактовать тяготение как искривление пространственно-временного континуума. Это искривление пространства-времени оиисывается метрикой, определяемой из ур-ний теории тяготения (см. Тяготение). Пространство Минковского, рассматриваемое в частной (специальной) теории относительности (т.е. в отсутствие тяготеющих тел), обладает высокой степенью симметрии, описываемой группой Пуанкаре. Эта группа в соответствии с принципом относительности порождает изоморфные последовательности событий. В пространстве, где есть поле тяготения, симметрия полностью исчезает, поэтому в нём не выполняется принцип относительности (т. е. нет сохранения относительной или внутренней структуры цепочек событий при действии группы симметрии). Назв. О. т. о. , принадлежащее Эйнштейну, является поэтому неадекватным и постепенно исчезает из литературы, заменяясь на теорию тяготения . и. ю. Кобзарев. [c.392]

Эйнштейн пpeдпoJЮЖил, что не только механич. движение, но и вообще все физ. процессы в истинном поле Т., с одной стороны, и в ускоренной системе в отсутствие Т., с другой, протекают по одинаковым законам. Этот принцип получил назв. сильного принципа эквивалентности , в отличие от слабого принципа эквивалентности , относящегося только к законам механики. [c.189]

Относительность описания. Опираясь на релятивистскую ковариантность законов физики и идею близкодействия зарядов посредством поля (см. Взаимодействие), можно ограничиться формулировкой локальных, дифференц. ур-ний Э. в одной, удобнее всего—в к.-л. инерциальной (декартовой) системе координат системе отсчёта). В соответствии с эквивалентности принципо.ч Эйнштейна описание физ. явлений представляется наиб, простым именно в локально инерциальной системе отсчёта, к-рая может быть реализована в окрестности любого события (точки пространства-времени), будучи связанной со свободно падающим телом отсчёта. Тогда локально тяготение не проявляется метрич. тензор сводится к диагональному Т1 р с сигнатурой (-1----) (плоское Мйнковского пространство-время). Согласно относительности принципу, описание любых, в т. ч. эл.-магнитных, процессов не зависит (численно) от выбора различных инерциальных систем отсчёта, если в каждой из них начальные и граничные условия заданы одинаково (численно). Вместе с тем характеристики одного и того же процесса, конечно, выглядят по-разному из разл. систем отсчёта, поскольку ему отвечают в них различные начальные и граничные условия для полей и частиц. [c.520]

СТО показала, к каким результатам может привести расширение фундаментальной группы. Поэтому сразу же после построения основ СТО возникли попытки расширения группы Пуанкаре. Одна из них заключалась в переходе к классу равноускоренных систем отсчета (Эйнштейн, 1907 г.) что позволило сформулировать принцип эквивалентности, явившийся физической основой расширения группы Пуанкаре до группы произвольных координатных преобразований ( -группа, Эйнштейн, 1915 г.) Другая попытка была связана с обнаружением конформной инвариантности уравнений Максвелла (С-группа, Бэйтмэн и Каннингхэм, 1909 г.) , Естественно, что открытие этих симметрий в свете нового понимания взаимосвязи симметрия — сохранение как весьма общей и важной физической закономерности ставило вопрос о характере и физическом смысле соответствующих законов сохранения. [c.247]

В 1912 г. Эйнштейн подчеркивал, что следствия из гипотезы о физической эквивалентности ускоренной системы координат полю тяготения не противоречат теории относительности равномерного движения. Ito же касается закона постоянства скорости света, его применимость оказывается ограниченной областями постоянного гравитационного потенциала. Это исключает всеобщую применимость преобразований Лоренца, но уверенность Эйнштей-366 на в эквивалентности поля ускорения и поля тяготения настолько укрепилась к этому времени, что, в отличие от Абрагама, он полагал возможным отказаться от постоянства с . [c.366]

Впрочем, не так уж далека во времени первым актом ее вщволнения была появившаяся в 1905 г. специальная теория относительности. Мы приведем очень краткую и выпуклую характеристику этой теории. В Основах теоретической механики А. Эйнштейн говорит Так называемая специальная теория относительности основывается на том факте, что уравнения Максвелла (а следовательно, и закон распространения света в пустоте) инвариантны по отношению к преобразованиям Лоренца. К этому формальному свойству уравнений Максвелла добавляется достоверное знание нами того эмпирического факта, что законы физики одинаковы во всех инерциаль- 301 ных системах. Отсюда вытекает что переход от одной инерциальной системы к другой должен управляться преобразованиями Лоренца, применяемыми к пространственно-временным координатам. Следовательно, содержание специальной теории относительности может быть резюмировано в одном предложении все законы природы должны быть так определены, чтобы они были ковариантными относительно преобразований Лоренца. Отсюда вытекает, что одновременность двух пространственно-удаленных событий не является инвариантным понятием, а размеры твердых тел и ход часов зависят от состояния их движения. Другим следствием является видоизменение закона Ньютона в случае, когда скорость заданного тела не мала но сравнению со скоростью света. Между прочим, отсюда вытекал принцип эквивалентности массы и энергии, а законы сохранения массы и энергии объединились в один закон. Но раз было доказано, что одновременность относительна и зависит от системы отсчета, исчезла всякая возможность сохранить в основах физики дальнодействие, ибо это понятие предполагало абсолютный характер одновременности (должна существовать возможность констатации положения двух взаимодействующих материальных точек в один и тот же момент ) . [c.391]

Именно по этой причине Ньютон ввел концепцию абсолютного пространства, представляющего собой такую систему отсчета, где все законы природы принимают самую простую и естественную форму. Однако, как мы уже упоминали в начале гл. 2, понятие абсолютного пространства теряет свой физический смысл, как только принят специальный принцип относительности, поскольку, в соответствии с этим принципом, никаким экспериментом оказалось невозможным выделить абсолютную систему отсчета. Поэтому Эйнштейн [67, 69 — 71 ] предложил новую интерпретацию фиктивных сил в ускоренных системах отсчета вместо того, чтобы рассматривать эти силы как отражение принципиального различия между фундаментальными уравнениями в равномерно движущихся и ускоренных системах отсчета, считать оба типа систем отсчета полностью эквивалентным по отношению к форме фундаментальных уравнений, а фиктивные силы рассматривать как реальные силы наряду с любыми другими силами природы. 13 соответствии с этой новой идеей появле- [c.179]

Подход к гравитационному полю в теории относительности. В СТО, как это описано в 1, действует принцип относительности, устанавливающий полное физическое равноправие инерциальных систем отсчета и ковариантность уравнений, выражающих основные законы природы по отнощению к преобразованиям Лоренца — переходу от одной ИСО к другой. Но гравитационному полю эквивалентна неинерциальная система отсчета. Поэтому включение в теорию относительности гравитационных полей требует расширения круга применяемых систем, включения в рассмотрение иеинерциальных систем отсчета. Это и сделано в общей теории относительности (ОТО). Окончательную формулировку ее А. Эйнштейн выполнил к 1916 году. Общая теория относительности есть теория пространства, времени и тяготения. [c.292]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...