Состояние жидкой среды (термодинамическое)

Состояние жидкой среды (термодинамическое) 16, 17 [c.477]

Пригодность активного газа для пайки металлов определяется 1) термодинамическими условиями протекания реакции его взаимодействия с окислами в сторону их восстановления 2) состоянием продуктов реакции. Термодинамические условия в равновесном состоянии определяются величиной изобарного потенциала реакции ДС при ДС<0 реакция взаимодействия активного газа с окислом идет в сторону восстановления окисла, при ДОО — в сторону окисления паяемого металла. Если продукты реакции находятся в твердом состоянии, то они препятствуют смачиванию и растеканию жидкого припоя по паяемому металлу и активная газовая среда, несмотря на благоприятные термодинамические условия восстановления окислов металлов, может оказаться непригодной для пайки. [c.136]

Далее авторы предпринимают попытку подойти к описанию движения жидкой среды как некоторой системы, наделяя ее как механическими, так и термодинамическими свойствами. В оригинале книги применяется термин свойство системы . Мы предпочитаем переводить его аналогичным и более принятым теперь термином параметр состояния системы . (Прим. ред.) [c.76]

Металлическое состояние для большинства технических металлов в условиях атмосферы (наличие влаги и кислорода воздуха), а также в ряде жидких сред (природные воды, растворы солей, кислот, щелочей) — термодинамически неустойчиво. [c.5]

Итак, предполагается, что между параметрами, описывающими макроскопическое состояние жидкой частицы и ее подсистем, существует связь, справедливая для состояния полного термодинамического равновесия каждой подсистемы. Это означает, что все взаимодействия между подсистемами и с внешней средой протекают гораздо медленнее, чем процесс установления [c.22]

Вия внешнего воздействия на систему, уменьшив давление окружающей среды до значения ре, как равновесие в системе нарушается и она самопроизвольно устремляется к новому состоянию равновесия, определяемому точкой е. При этом ситуация в термодинамической системе коренным образом меняется иным становится не только давление, но и ряд других термодинамических параметров, вещество из жидкого превращается в газообразное. Важно располагать расчетными методами, позволяющими определить характеристики системы в том или ином состоянии равновесия важно уметь предсказывать возможное состояние равновесия при том или ином воздействии на систему. Для этого необходимо уметь правильно формулировать условия термодинамического равновесия в математической форме. Проблема эта выходит за рамки изучения фазовых переходов, она связана также с возможностью получения максимальной полезной работы от стремящейся к равновесию системы, с анализом хода химических реакций и вообще является одной из важнейших проблем термодинамики. [c.111]

Рабочее вещество, имеющее высокую критическую температуру при умеренном значении критического давления и сравнительно малую теплоемкость в жидком состоянии, является наилучшим с термодинамической точки зрения. При использовании такого рабочего вещества отпадает необходимость в регенерации тепла, поскольку рабочий цикл и без того будет близок к циклу Карно. Далее, давление насыщенных паров, при температуре окружающей среды не должно быть чрезмерно малым, а удельный объем насыщенных и перегретых паров должен быть сравнительно небольшим. При этих условиях габариты теплосиловой установки будут минимальными и компактными. Желательно также, чтобы удельная энтальпия рабочего тела имела возможно большую численную величину. [c.460]

Если начинающий расширяться пар содержит относительно малое количество центров формирования жидкой фазы, то конденсация задерживается и пар в процессе расширения переохлаждается. Однако существуют пределы возможной степени переохлаждения, зависящие, по-видимому, от физических свойств расширяющейся среды, параметров ее состояния и скорости процесса. Когда предел перенасыщения достигнут, происходит скачкообразное выпадение конденсата (так называемый скачок конденсации ) и, как следствие,— восстановление термодинамического равновесия системы. Считается, что причиной нарушения метастабильного состояния расширяющегося пара и возникновения скачка конденсации является образование в больших количествах собственных ядер конденсации. Ряд опытов показал, что число капель жидкости, выпадающих в скачке конденсации, достаточно для сохранения термодинамического равновесия в процессе дальнейшего расширения среды за фронтом скачка перенасыщение пара либо вовсе не наблюдалось, либо же оказывалось весьма малым [Л. 10]. [c.93]

Скачка постепенное накопление и рост зародышей жидкой фазы, во время которого расширяющийся пар сохраняет свойства однородного вещества, завершается бурным выпадением конденсата, переводящим систему в термодинамически равновесное состояние. В то же время, в литературе (см., например, [Л. 67, 68]) высказываются -соображения о том, что испарение жидкости при изобарном подводе тепла также носит скачкообразный характер. В связи с этим следует выяснить, в какой форме протекает процесс испарения в адиабатически движущейся жидкости имеет ли место непрерывное изменение состояния потока или же параметры среды претерпевают разрыв, вызванный внезапным парообразованием и местным превращением перегретой жидкости в двухфазную систему. Ответ на вопрос о возможности существования скачка испарения может быть получен из самых общих соображений. [c.164]

Важная особенность проведенных экспериментов состоит в том, что переход через состояние насыщения осуществлялся включением холодильника-турбулизатора (см. гл. 2), установленного перед соплом и обеспечивающего высокую степень дисперсности жидкой фазы при малых степенях начальной влажности у <2%. Диаметры мелких капель при этом менялись в пределах степени турбулентности обеспечивался изменением формы задних кромок пластин холодильника (плоскосрезанная, скругленная и заостренная кромки). Снижение начального перегрева производилось также с помощью системы предварительного охлаждения (см. гл. 2), что обеспечивало термодинамически более равновесную среду на входе в сопло. [c.195]

При сжатии двухфазной среды в диффузоре температуры паровой Ti и жидкой Га фаз различны и отличаются от температуры насыщения Тд(1), соответствующей давлению среды. При этом преобладающим направлением теплообмена меладу фазами следует считать частичное испарение капель. Если на входе в диффузор влажный пар находится в состоянии термодинамического равновесия Tn = T2i = Tsi), то при сжатии несущей фазы температуры фаз изменяются в зависимости от основных режимных параметров. Температура Го определяется только теплообменом с непрерывной [c.235]

Рассмотрим термодинамическую систему, состоящую из пара и жидкой пленки. Для простоты среду будем считать однокомпонентной. При равновесном состоянии химические потенциалы пара и пленки равны [c.14]

Возможная схема ЯРД изображена на рис. 10-43. Рабочее тело, находящееся в жидком состоянии в баке 1, с помощью насоса 2 прокачивается через активную зону ядерного реактора 5, где к нему подводится тепло. Процесс подвода тепла в реакторе происходит при постоянном давлении рабочего тела. Из реактора газообразное рабочее тело поступает в сопло 4, в котором расширяется и затем истекает в окружающую среду. Из изложенного ясно что с термодинамической точки зрения цикл ЯРД аналогичен циклу ЖРД следовательно, термический к. п. д. цикла ЯРД, как и цикла ЖРД, определяется уравнением (10-95). [c.354]

Диаграмма состояния s—Rb изучена в работе [1] методом дифференциального термического анализа и приведена на рис. 120. Сплавы s с Rb получали из компонентов чистотой 99,99 % по массе) в никелевых тиглях в среде Аг [1], либо в стеклянных ампу лах в вакууме [2]. Установлено, что s и Rb полностью смешиваются в жидком и твердом состояниях. Кривые ликвидуса и солидуса имеют минимум при температуре 9,7 °С и содержании Rb 47 % (ат.). Согласно термодинамическим расчетам, приведенным в работе f3l, [c.222]

Найденные условия термодинамического равновесия позволяют выделить равновесное состояние среди других, но они ничего не говорят о возможных внутренних условиях, определяющих равновесие между компонентами системы. Известно, например, что твердая и жидкая фазы вещества находятся в равновесии при температуре плавления, зависящей от давления. Исследуем условия равновесия фаз, имеющих в общем случае различный химический состав. [c.159]

Рассматриваются общие закономерности электронного поглощения и испускания многоатомных соединений в жидкой фазе. Благодаря взаимодействию со средой, а также миграции колебательной энергии внутри системы процессы поглощения и испускания сложных молекул подчиняются определенным статистическим закономерностям. Это позволяет получить ряд, спектральных соотношений универсального характера и предложить достаточно общие методы определения молекулярных спектроскопических и термодинамических параметров. Они могут быть использованы при исследовании процессов перераспределения колебательной энергии и условий нарушения термодинамического равновесия в растворах, изучении конфигурации частиц среды и релаксации электронных состояний, для разделения полос поглощения и испускания, структура и форма которых искажаются за счет перекрывания спектров нескольких электронных переходов, различных типов центров, наличия примеси, что необходимо для последовательного и глубокого анализа влияния среды на спектры. [c.30]

Новые, динамические методы в физике высоких давлений. Изучение законов распространения ударных волн в конденсированных средах (в металлах, в воде и т. д.) имеет большое теоретическое и практическое значение, в частности, для понимания и расчета взрывных явлений. Теоретическая обработка результатов этих исследований дает ценные сведения об уравнении состояния твердых и жидких тел в области высоких давлений,, которые нужны для решения ряда проблем физики твердого тела, геофизики, астрофизики и т. д. В отличие от газов теоретическое описание термодинамических свойств твердых и жидких тел представляет очень сложную задачу. Поэтому особо важную роль здесь приобретают экспериментальные методы исследования. До недавнего времени физика высоких давлений ограничивалась изучением веш ества, сжатого в статических условиях, в пьезометрах различной конструкции. Таким путем, однако, невозможна без строительства огромных установок сжать веш ество до давлений выше ста тысяч атмосфер и обеспечить условия для надежных измерений. Между тем для современных науки и техники интерес представляют давления в сотни тысяч и миллионы атмосфер. [c.252]

Уравнение Ван-дер-Ваальса качественно удовлетворительно описывает поведение газов и жидкостей в широком диапазоне изменения параметров и может рассматриваться как интерполяционная формула между уравнениями для газообразного и жидкого состояний. При некотором усложнении интерпретации уравнения Ван-дер-Ваальса его можно использовать и для описания поведения двухфазных сред, состоящих из находящихся в термодинамически равновесном состоянии жидкости и ее пара. [c.28]

Однако значение Аць как известно, в свою очередь зависит от концентрации Ьи что показано схематически на рис. 11. Важно отметить, что при одинаковых значениях Vi значение AM.il тем больше, чем выше термодинамическое качество растворителя, а при и,-—>-0 всегда А Хг—>—оо- Это значит, что удаление остаточного растворителя из пленки, сформированной через состояние студня, требует длительного времени, так как при и,-—>-0 скорость испарения становится ничтожно малой. Наоборот, испарение жидких компонентов из слоя на стадии геля должно происходить примерно так же, как из дисперсионной среды в отсутствие полимера (Дцг—>-0). [c.40]

В результате взаимодействия термодинамической системы и окружающей среды состояние системы будет изменяться. Применительно к термодинамической системе, представляющей собой газообразное тело, которое в этом случае называется рабочим телом, изменение состояния системы будет в общем случае проявляться в изменении ее температуры, удельного объема и давления. Эти характерные для данной системы (рабочего тела) величины называют основными параметрами ее состояния. Таким образом, результатом взаимодействия рабочего х ла и окружающей среды будет также и изменение параметров состояния рабочего тела, и, следовательно, судить о том, взаимодействует термо динамическая система с окружающей средой или нет, можно по тому, изменяются ли параметры состояния системы или нет. Следует иметь в виду, что в теплотехнике в качестве рабочих тел очень широко применяются газы вследствие присущей им упругости и способности в огромных пределах изменять свой объем. Такими газами, например, в двигателях внутреннего сгорания и газовых турбинах являются продукты сгорания жидкого и газообразного топлива, а в паровых турбинах — водяной пар. [c.17]

Двухтемпературная среда. Уравнения механики сплошных сред вида ( 1.1), (1.10) справедливы для различных состояний (твердой, жидкой, газообразной) материи в предположении, что сколь угодно малый объем среды находится в состоянии термодинамического равновесия, следовательно, характеризуется одним значением температуры. [c.165]

К спорным вопросам методики изложения, принятой в настоящем курсе, мы относим, например, предлагаемый авторами способ вывода общего уравнения энергии на основе первого начала термодинамики ( 4-2). Нам представляется, что традиционный способ использования первого начала термодинамики при выводе уравнения энергии, принятый в лучших отечественных курсах газовой динамики, является более корректным и дает возможность яснее представить сущность делаемых при этом термодинамических допущений. Недостаточно ясна с математической точки зрения трактовка понятий материального метода и метода контрольного объема в 3-6. Оба метода опираются на эйлерово представление о движении жидкой среды. Их противопоставление, как нам кажется, носит иногда искусственный характер. При выводе общих уравнений движения вязкой жидкости — уравнений Навье — Стокса — авторы, видимо, следуя Г. Шлихтингу , опираются на аналогию с напряженным состоянием упругого тела. При этом предполагается знание читателем некоторых вопросов теории упругости. Вряд ли такой способ вывода фундаментальных гидродинамических уравнений будет удобен для любого читателя. Еще одним спорным в методическом отношении местом является то, что изложение теории турбулентного пограничного слоя опережает изложение представлений о турбулентном течении в трубах. Между тем, как известно, теория пограничного слоя использует некоторые зависимости, устанавливаемые при изучении течений в трубах. Поэтому, может быть, естественнее начинать изложение вопроса [c.7]

В основе термодинамического подхода к изнашиванию и разрушению твердых тел лежит энергетическая аналогия механического (при деформации) и термодинамического (при плавлении и сублимации) разрушения тел. Энергия, затраченная на деформирование и разрушение твердого тела, сопоставляется с одной из термодинамических характеристик материала (теплотой сублимации, энтальпией в твердом и жидком состоянии, скрытой теплотой плавления). Тело рассматривается как сплошная однородная изотропная среда со статистически равномерно распределенными структурными элементами. Пластическое деформирование рассматривается как совокупность большого числа микроскопических актов атомно-молекулярных перефуппировок, связанных с генерированием источников деформации (дислокаций). Разрушение материала происходит тогда, когда плотность дефектов и повреждений [c.112]

На рис. 9.11, а приведена рг диаграмма парокомпрессорной установки, которая не отличается от предьщущей, но в процессе данного термодинамического цикла происходит изменение агрегатного состояния рабочего тела. Для рассмотрения этого на рис. 9.11, а нанесены линии I и И, разделяющие области различного агрегатного состояния рабочего тела. Так, слева от линии I оно находится в жидком состоянии, справа от линии П — в состоянии сухого пара, а между линиями I и П располагается область влажного пара. Влажный пар — это двухфазная смесь, состоящая из капелек жидкости, рассеянных в парогазовой среде, т. е. в области между линиями I и II происходит процесс парообразования. Следует помнить, что если этот процесс протекает при постоянном давлении, то и температура его также не меняется (см. подразд. 1.3.5). [c.121]

Задача о распределении жидкого компонента между дисперсной полимерной фазой и дисперсионной средой может быть достаточно строго решена на основании известных термодинамических соотношений только к сравнительно простым системам — в частности, для случая монодисперсных сферических полимерных частиц. Используя те же соотношения Флори—Хаггинса и Гильдебранда, для равновесного состояния получим [c.27]

Коррозия — процесс разрушения металлов при химическом или электрохимическом воздействии внешней среды. Это самопроизвольный процесс, связанный с переходо.м системы металл— среда в более термодинамически устойчивое состояние, поэтому его протекание можно контролировать по изменению поверхност-стной энергии Гиббса. Особенность коррозии — ее гетерогенный характер. Она вызывается воздействием на металл жидких или газообразных продуктов и как любой гетерогенный процесс начинается с поверхности раздела фаз. Наиболее распространены и уязвимы в коррозионном отношении черные металлы, однако 144 [c.144]

НЫХ потоков И механического возмущения жидкого металла. Экспериментальное и особенно теоретическое исследование кинетики металлургических процессов при взаимодействии частиц распыленного металла с окружающей средой крайне затруднено их большой скоростью, высокой температурой, большим количеством взаимообусловливающих факторов, многообразием агрегатного и фазового состояний, непрерывной сменой веществ, участвующих в реакции и т. п. Вместе с тем, несмотря на приведенные выше обстоятельства и невозможность достижения равновесного состояния при высокотемпературном распылении, попытки применения термодинамических расчетов взаимодействия частиц с газом полезны. Б. П. Бурылев [16] предложил для определения степени насыщения газами ряд уравнений. Растворимость газа в сплаве элементов Мб и Мег, образующих раствор замещения, можно определить из уравнения [c.28]

Смотреть страницы где упоминается термин Состояние жидкой среды (термодинамическое) : [c.221] [c.136] [c.35] [c.33] [c.124] [c.39] [c.12] [c.33] [c.105] [c.8]

Механика жидкости (1971) -- [ c.16 , c.17 ]

ПОИСК

Жидкое состояние

Состояние термодинамическое

Среда жидкая

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...