Граница вязкого подслоя

Для дисперсных потоков подобный подход вряд ли приемлем. Ввиду трудности использования зависимостей (г) —(ж) определим перенос тепла к внешней границе вязкого подслоя по калорическому балансовому выражению, принимая согласно (6-3 ) = [c.187]

Убедимся теперь, что средняя скорость движения жидкости на границе вязкого подслоя, т. е. при 2 = бя, равняется по порядку величины динамической скорости ии. Действительно, согласно уравнению (11.53) при 2 бя [c.405]

Вторую область составляет прилегающий к твердой стенке вязкий подслой, толщина которого равна 6 . В вязком подслое вследствие преимущественного влияния молекулярной вязкости распределение скоростей имеет линейный характер. Несмотря на это, движение жидкости в вязком подслое не является ламинарным. В вязкий подслой проникают сверху поперечные турбулентные пульсации, интенсивность которых сильно убывает с приближением к стенке, вследствие этого движение жидкости в вязком подслое имеет некоторые признаки турбулентности. Граница вязкого подслоя не [c.408]

Диссипирующая в потоке жидкости кинетическая энергия выделяется в основном у твердых стенок. Так как диссипация кинетической энергии происходит преимущественно в высокочастотных пульсациях, то последние оказывают также влияние на формирование вязкого подслоя, чтобы структура его соответствовала величине диссипации энергии в данных условиях движения. Это влияние осуществляется проникновением высокочастотных пульсаций в вязкий подслой. В свою очередь, возникающие у твердой стенки вязкие возмущения также воздействуют на основной поток. Весьма вероятно, что на границе вязкого подслоя идущие от стенки вязкие возмущения трансформируются в турбулентные пульсации так как геометрические размеры области, в которой происходит эта трансформация, есть толщина вязкого подслоя 6/7, то указанные турбулентные пульсации будут иметь масштаб 6 , т. е. окажутся наименьшими. [c.419]

Определим теперь толщину вязкого подслоя 6/7. Значение завихренности на границе вязкого подслоя в предположении, что при 2 6/7 моле- [c.419]

Если иметь в виду, что согласно уравнению (11.27) для вязких возмущений величина /т при 2 = 677 равная 9v/бя, представляет собой частоту вязких возмущений на границе вязкого подслоя, а отношение w /6fJ есть частота турбулентных пульсаций на границе вязкого подслоя, то равенство (11.72) можно толковать как условие одинаковости частот вязких возмущений и турбулентных пульсаций при 2 == 8ц (некоторое различие в числовых коэффициентах — 8 и 9 — не существенно). [c.419]

На участке стабилизированного (в гидродинамическом смысле) течения граница линейного распределения температур в зависимости от числа Прандтля Рг может совпадать с границей вязкого подслоя (при Рг = 1), располагаться ниже ее (при Рг > 1) или выше (при Рг < 1). [c.461]

Из дальнейшего будет ясно, что первое равенство представляет собой уравнение для определения характеристической константы а= a> 6n/v, а второе (учитывая, что Т//есть время, в течение которого вязкое возмущение достигает границы вязкого подслоя) устанавливает соот- [c.647]

Из уравнения (29) следует, что частота вязких возмущений на границе вязкого подслоя составляет примерно 9х/б . Если учесть, что частота турбулентных пульсаций при г—6д равна ш /6п, то будет ясно, что соотношение (25), переписанное в виде 9,7v/б = т 1 п, выражает физически очевидное равенство частот турбулентных пульсаций и вязких возмущений на границе вязкого подслоя. [c.649]

Воспользуемся этим результатом для вычисления Я кр- Переход ламинарного движения в турбулентное начинается, как известно, с образования самых крупных пульсаций частоты гюо/Ц эта частота должна быть равна частоте вязких возмущений на границе вязкого подслоя 9х/бд. [c.649]

На границе вязкого подслоя согласно общему выражению для плотности потока импульса [c.662]

V, V - среднерасходная скорость (среднерасходная скорость в пределах пограничного слоя) поперечная скорость в уравнениях движения и - скорость на границе вязкого подслоя щ, - базовая скорость [c.4]

Между вязким подслоем и турбулентным потоком имеется хаотическое кинематическое взаимодействие, заключающееся в том, что отдельные участки турбулентного потока вторгаются в вязкий подслой и наоборот /218/. В результате между вязким подслоем и турбулентным потоком устанавливается динамическое равновесие и вязкий подслой становится вязким подслоем всего турбулентного потока. При обычных экспериментальных исследованиях кинематические параметры на границе вязкого подслоя осредняются в пространстве и во времени. [c.54]

Граничные условия определяются из следующих соображений это уравнение описывает турбулентное движение только до вязкого подслоя, поэтому для плавного смыкания на границе вязкого подслоя при у = 6 и = и . Второе граничное условие можно установить двояко. Полагая, что струйный слой распространяется до оси трубы (последующие расчеты и анализ показывают, что в первом приближении такое допущение дает хорошие результаты), тогда при у = 1 и = и или (и - и) = о там должно соблюдаться условие с1и/(1у — 0. [c.63]

Скорость на границе вязкого подслоя определяется из уравнения (3.23) при у = 5 /35, 44, 47) [c.68]

На границе вязкого подслоя и турбулентного ядра потока из уравнения (3.21) при у = Ь, и = следует и. 1 [c.68]

При больших числах Рейнольдса из (3.19) следует = ехд (-% ) = =ехр - 3/2) = 0,2231, т.е. определяет координату потерянной среднерасходной скорости по результатам опытов = 0,22 - 0,24 /257/. Интегральные кинематические параметры - относительная скорость на границе вязкого подслоя u -/U и отношение среднерасходной скорости к максимальной через число Рейнольдса Яе,-принимает вид (3.33) из (3.25) относительная скорость на границе вязкого подслоя будет (]зис. 3.8) [c.75]

Из (3.52) следует, что безразмерная скорость на границе вязкого подслоя зависит только от функций связей х их, и при больших числах Рейнольдса стремится к постоянной величине. [c.78]

Второй особенностью полученного уравнения распределения скоро стей в универсальных координатах является то, что оно описывает распределения скоростей и в вязком подслое. Это описание происходи на границе вязкого подслоя со стороны турбулентного ядра при различных значениях местного числа Рейнольдса на границе двух слоев. [c.81]

Максимальная (формула 3.59), среднерасходная (формула 3.61) скорости и их отношения, потерянная среднерасходная скорость (формула 3.60) и скорость на границе вязкого подслоя (формула 3.25) являются интегральными параметрами турбулентного движения в трубах, т.е. характеризуют весь поток, а не локальные свойства, поэтому они зависят от общего интегрального числа Рейнольдса потока. [c.82]

Связь между толщиной пограничного слоя б и напряжением на стенке Тц устанавливают исходя из условия, что на границе вязкого подслоя (у = бд) скорости потока, вычисленные по формулам (9.17) и (9.22), должны быть одинаковыми [c.376]

Если условную границу вязкого подслоя обозначить то формула (6-41) будет применима при [c.174]

Эксперименты (см. [12]) показывают, что при высоких скоростях течения и больших недогревах (лд < - 0,1) плотность теплового потока не влияет на гидравлическое сопротивление вплоть до. Это дает основания полагать, что в рассматриваемых условиях паровые пузырьки не выходят за пределы вязкого подслоя, а остаются на стенке, действуя как тепловые трубы микронных размеров. В основании таких пузырьков жидкость испаряется, а на верхней (купольной) части пар конденсируется (рис. 8.8). Если предположить, что на контрольной поверхности АА, совпадающей с границей вязкого подслоя, температура равна (принимается, следовательно, что эта граница проходит в среднем через вершины паровых пузырьков, сидящих на стенке), то предельная плотность теплового потока определяется возможностями однофазной турбулентной конвекции. [c.363]

При сделанных допущениях кривая распределения скорости по толщине пограничного слоя имеет излом на внешней границе вязкого подслоя (рис. [c.139]

На внешней границе вязкого подслоя при у = 8], скорость равна = (см. рис. 7.11), для этих условий последнее выражение можно представить в следующей форме , [c.140]

При сделанных допущениях кривая распределения скорости по толщине пограничного слоя имеет излом на внешней границе вязкого подслоя (рис. 24.10). В правую часть уравнения (24.84) входят касательные напряжения, которые в случае ламинарного пограничного слоя определялись по формуле (24.14). В случае турбулентного пограничного слоя такой способ (24.14) не подходит, так как неизвестна реальная кривая распределения скорости по толщине вязкого подслоя, поэтому приходится пользоваться экспериментальными данными. Для пластинки оказывается пригодной формула Блазиуса [c.286]

В полученном выражении две неизвестные величины—толщина вязкого подслоя бд и скорость на внешней границе вязкого подслоя Для его решения требуется еще одно уравнение. Его легко написать на основании (24.69) [c.287]

Прилегающую к стенке область 2 буу называют вязким подслоем, а величину буу, определяющую верхнюю границу вязкого подслоя, — толщиной вязкого подслоя. В вязком подслое преобладает влияние молекулярной вязкости турбулентная вязкость в этой области значения не имеет. Следствием этого являются как линейное распределение скоростей, так и равенство о = r дwJдz, вполне аналогичные тем, которые имеют место при ламинарном течении. [c.404]

Если учесть, что вблизи границы вязкого подслоя vдwJдz, [c.405]

Отметим, что согласно экспериментальным данным (рис. 11.5) переход из вязкого подслоя в зону логарифмического распределения скорости происходит, по-видимому, непрерывно без скачка производной дwJдz на границе вязкого подслоя. Это означает, что резкой границы между вязким подслоем и зоной, где скорость распределена по логарифмическому закону, нет. [c.405]

WtJJatг при подходе к границе вязкого подслоя сверху (когда и [c.420]

Соотношению (11.72), выражающему равенство частот наименьших турбулентных пульсаций в области развитого турбулентного движения и возмущений движения, исходящих от твердой стенки и достигших границы вязкого подслоя, можно придать также следующее истолкование. Возмущение движения в вязком подслое перемещается на расстояние г от стенки за время = z l9v. Если учесть, что отношение г1х , представляет собой среднюю скорость перемещения этого возмущения а есть число [c.420]

Вблизи границы вязкого подслоя при z —> O/7 члены, учитывающие турбулентность pW/jgW/r и вязкость r dwjdr в выражении для плотности потока импульса, имеют один и тот же порядок величины, поэтому так же, как это было для плоской пластины, можно считать, что при z 8ц производная dwjdr будет примерно равна 5и) /8ц. Поэтому, если при z, близких к 8ц, выражать скорость с помощью логарифмической формулы типа (11.87), то числовой коэффициент в этой формуле нужно брать равным 5, т. е. [c.426]

Вязкое возмущение достигнув границы вязкого подслоя превращается (трансформируется) в турбулентную пульсацию соответственно при г б/у выражение (18) должно переходить в выражение (19). Для этого достаточно, чтобы были 11орознь равны. множители перед экспонентами и показатели степеней последних поэтому [c.647]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...