Граничные условия для вязкого подслоя

Граничные условия, налагаемые на уравнения (3.1), зависят от физической схематизации движения /33 - 56/. В соответствии с принятой физической моделью турбулентного движения рассматриваются три варианта математической модели. В первом приближении рассматривается двухслойная модель движения - вязкий подслой возле стенки и турбулентный поток возле оси, т.е. предполагается, что крупномасштабная турбулентность распространяется до оси потока, но разрушаясь, не по-> рождает мелкомасштабной турбулентности. При этом граничными [c.56]

Для определения постоянной интегрирования С нельзя использовать граничное условие на стенке, так как в пристеночной области уравнение (87) несправедливо. Совершенно так же, как в 98, приходится выделить вблизи твердой границы тонкий вязкий подслой с линейным профилем скоростей, а затем провести сращивание логарифмического решения с линейным (85). [c.576]

Вязкий подслой 32 описывается уравнениями Прандтля (3.14). Для определения начальных условий при 32 — оо. и граничных условий для 1 з2 при П32 + оо требуется провести сращивание решений в областях 3 и 32. Найдем предельное решение для области 3 при 53 0. Пусть а 1 (случай а < 1 менее интересен и не рассматривается). Сращивание для соответствующих невязких областей позволило [c.77]

Далее, на этом режиме значения Ар > О не могут быть получены для безотрывного течения, так как вблизи стенки есть струйки тока с малыми скоростями, которые, согласно формуле Бернулли, не могут попасть в область с конечными Ар > 0. Если Ар < О, то скорость газа в эффективно невязком течении вблизи тела достигнет значения и lie и в результате перестанут выполняться граничные условия прилипания. Поэтому вблизи поверхности тела необходимо рассмотреть вязкий подслой, скорости в котором конечны, а градиент давления и инерционные члены уравнений Навье-Стокса имеют тот же порядок величин, что и главные вязкие члены. Это условие определяет толщину вязкого подслоя 6 [c.298]

Параметры газа в вязком пристеночном подслое 4 (см. рис. 1.1) подчиняются вытекающим из представления (2.1.5) системе уравнений и граничным условиям [c.43]

Разложение (6.6.2) может быть продолжено как по параметру ст, так и по отрицательным степеням числа Рейнольдса (по е) после уточнения граничных условий за счет вязких эффектов. Выполнение условия непротекания для вертикальной компоненты скорости, приводящее к соотношению (6.6.2), позволяет теперь удовлетворить условию прилипания й =и =0 при У/ = О в вязком пристеночном подслое, что приводит к решению (6.4.23). [c.131]

Сначала рассмотрим двухслойную модель, т.е. уравнения (3.7) и (3.9), причем для уравнения (3.9) граничные условия примем при у = Л (у = 1). Распределение скоростей в вязком подслое описывается уравнением (2.21). Однако, поскольку толщина вязкого подслоя существенно меньше радиуса потока, то, согласно современным представлениям /135, 144, 222, 261/, в пределах вязкого подслоя распределение скоростей линеаризуется, т.е. касательное напряжение считается постоянным и равным касательному напряжению на стенке трубы. Это условие при приближенных расчетах, которые присущи полуэмпирическим теориям пристенной турбулентности, особого влияния на конечные резулыаты не оказывает, тем более что и в основном турбулентном потоке касательное напряжение нередко принимается постоянным. В действительности, как следует из уравнения равновесия сил, действующих на выделенный объем потока, касательное напряжение является величиной переменной и подчиняется линейному закону. Ф. Г. Галимзянов /33 - 56/ использовал линейный закон распределения скоростей в пределах вязкого подслоя. [c.64]

Сделаем еще одно допущение. Будем считать, что число Праидтля вязкого подслоя постоянно и равно единице. Ранее для ламинарного пограничного слоя б1-.1ло получено уравнение (11.26), идентичное уравнении (11.89). Значит, уравнение (11.89) можно применять по всей толщине турбулегггного иограничиогс слоя, включая вязкий подслой вплоть до поверхности стенки. Используя граничные условия [c.218]

Однако на тепловые процессы молекулярный перенос продолжает влиять и при турбулентном течении в области квадратичного закона соиротивления. Это влияние выражается через термическое сопротивление вязкого пристенного слоя, текун1его между бугорками шероховатости и отделяющего собственно стенку от турбулентного ядра потока. Таким образом, граничные условия к уравнениям движения и теплообмена при обтекании шероховатой поверхности оказываются неодинаковыми. Распределение скоростей в этом случае существенно зависит от торможения потока на бугорках шероховатости. Распределение же температур зависит как от торможения потока (через поле скоростей) так и от теплопроводности в вязком подслое и в том случае, когда его толщина становится меньше высоты бугорков шероховатости. В связи с этим, даже при условии Рг= и gradP = 0, в турбулентном потоке, обтекающем шероховатую поверхность, нет точного подобия нолей скоростей и температур. Оценить, по крайней мере качественно, влияние шероховатости на теплоотдачу можно на основе следующих донущений [c.288]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...