Течение течение жидкости между двумя

Далее, рассмотрим стационарное течение жидкости между двумя неподвижными параллельными плоскостями при наличии градиента давления. Координаты выбираем, как в предыдущем случае ось л направлена по направлению движения жидкости. Уравнения Навье — Стокса дают (скорость зависит, очевидно, только от координаты у) [c.80]

В пределе при стремлении одного из ф к нулю получаем известное выражение для течения вязкой жидкости между двумя параллельными пластинами. Пусть, например, = О, тогда фг 1. [c.40]

Рис. 5. Зависимость истинного газосодержания от расходного для ламинарного течения двухфазной жидкости между двумя параллельными стенками.

Рис. 6. Изменение приведенного коэффициента сопротивления для разделенного ламинарного течения двухфазной жидкости между двумя параллельными стенками и в трубе.

Рис. 10. Зависимость Не<-кр от ij при разделенном течении двухфазной жидкости между двумя параллельными стенками.

Критическое число Re для этого случая близко к G00—1000. Течение жидкости между двумя параллельными пластинами. Усилие сопротивления на единицу площади, возникающее при [c.32]

Плоским течением Пуазейля (рис. 37) называется течение жидкости между двумя параллельными пластинами, вызываемое градиентом давления, параллельным пластинам. В случае сплошной среды нет различия между градиентом давления, возникающим из-за градиента плотности, и градиентом давления, обусловленным градиентом температуры. В кинетической теории, напротив, это различие должно приниматься во внимание. Мы ограничимся первым случаем, следуя работе [18] случай градиента температур рассмотрен в [19]. [c.335]

Рассмотрим стационарное течение жидкости между двумя бесконечно длинными соосными круговыми цилиндрами радиусов и / 2 при отсутствии массовых сил. Направим ось х вдоль оси цилиндров, Предположим, что внутренний цилиндр вра- [c.268]

Это уравнение встречается также в других областях физики, в частности, в электростатике — в учении об электростатическом потенциале, где оно выполняется в таких местах поля, в которых отсутствуют заряды и диэлектрическая постоянная имеет постоянное значение. Поэтому при решении гидродинамических задач могут быть непосредственно использованы решения уравнения (41), известные из электростатики, например, решения для точечного заряда, для диполя и т. д. Для практических приложений важное значение имеет следующее свойство уравнения Лапласа сумма или разность двух его решений также является решением, что непосредственно следует из линейности этого уравнения. При таком наложении двух потенциалов скорости складываются по закону параллелограма. Заметим, что уравнение Лапласа выполняется также для течения вязкой жидкости между двумя параллельными [c.91]

В качестве первого примера мы рассмотрим течение несжимаемой жидкости между двумя параллельными плоскими стенками. Пусть уравнения этих плоскостей будут соответственно [c.421]

Стационарное течение жидкости между двумя цилиндрами. Переходя к рассмотрению плоских течений вязкой несжимаемой жидкости, начнём с простейшего примера движения жидкости между двумя концентрическими цилиндрами. Пусть жидкость заключена между двумя круговыми соосными цилиндрами радиусов г, и (рис. 157), вращающимися около общей оси с постоянными угловыми скоростями U), и u)2- Определим движение жидкости, считая его стационарным. а внешние силы отсутствующими. Вводя цилиндрические координаты г, 6, г, можем, очевидно, считать, что движение происходит по окружностям с центрами на оси Oz, так что [c.447]

СТАЦИОНАР. ТЕЧЕНИЕ ЖИДКОСТИ МЕЖДУ ДВУМЯ ЦИЛИНДРАМИ 449 [c.449]

Пусть мы имеем плоское течение жидкости между двумя плоскими стенками ОАВ и ОСО, наклонёнными друг к другу под углом а (рис. 160, стр. 461). Мы будем стараться придерживаться тех же обозначений, что и в 17, в котором вопрос о течении в диффузоре был рассмотрен вполне строго. В соответствии с этим обозначим через Q обильность источника, считаемую положительной, если мы имеем дело с расходящимся течением в диффузоре, и отрицательной—для случая сходящегося течения. [c.579]

Течение сжимаемой жидкости между двумя параллельными плоскими стенками 421 [c.727]

Рис. 6.2. Схема течения жидкости между двумя параллельными пластинами А и В

Течение Тейлора — Куэтта Течение жидкости между двумя вращающимися концентрическими цилиндрами. [c.273]

Одним из важных при меров абсолютной неустойчивости, допускающей полный математический анализ, является неустойчивость движения Куэтта между цилиндрами — плоского стационарного течения жидкости между двумя вращающимися цилиндрами. Пусть и Й --радиус и угловая скорость вращения внутреннего цилиндра, а 2 и 122 — внешнего. В цилиндрических координатах г, ф, г с осью Ог по оси цилиндров поле [c.102]

Рассмотрим течение вязкой жидкости между двумя неподвижными горизонтальными пластинами, расстояние между которыми равно Ь, под действием сил давления. Поскольку частицы жидкости прилипают [c.65]

Параболический профиль скорости слоев, как нетрудно подсчитать, будет и при течении жидкости между двумя пластинами, как изображено [c.69]

Фиг, 147. Течение жидкости между двумя (фиг. 147) неподвижна, другая АА параллельными стенками. двигается со скоростью V в направ- [c.566]

В случае капиллярного течения жидкости между двумя параллельными пластинками высоту подъема определяют из тех же соотношений (рис. 48). Если расстояние между пластинами а мало, а ширина достаточно велика, то поверхность жидкости в зазоре примет форму цилиндра, для которого [c.87]

Уравнения Навье—Стокса допускают точные решения для ряда других ламинарных течений, например, существует точное решение уравнений Навье—Сто,кса в цилиндрических координатах для течения вязкой жидкости между двумя вращающимися цилиндрами [30]. [c.139]

При течении жидкости между двумя вертикальными соосными цилиндрами длиной /, из которых наружный вращается с угловой скоростью со, реологические параметры для бингамовской жидкости могут быть определены из соотношения [c.41]

При течении жидкости между двумя вертикальными соосными цилиндрами длиной , [c.85]

Рассмотрим плоское стационарное течение жидкости между двумя бесконечными параллельными пластинами, одна из которых движется по отношению к другой со скоростью Мд (рис. 7.1). Поскольку пластины [c.105]

Отметим, что в работе [20] исследовалось неизотермическое течение степенной жидкости между двумя параллельными плоскостями, одна из которых двигалась с постоянной скоростью (течение Куэтта) там же рассматривалось безнапорное движение в кольцевом зазоре и течение между двумя враш,аюш,имися цилиндрами в случае экспоненциальной зависимости консистенции (7.6.5) при постоянной температуре на границах. [c.279]

V 444 44VV 4 Фиг. 7. Расчетная схема течения жидкости между двумя пластинами. [c.32]

Основные закономерности течения вязкой жидкости между двумя коаксиально-цилиндрическими поверхностями бесконечной длины были найдены М. Маргулесом. Рассмотрим их. [c.138]

Работы [395, 411, 569] интересны тем, что в них, по-видимому, впервые убедительно показано, что размерность аттрактора в некоторых гидродинамических системах может быть весьма небольшой. В указанных работах использовалась методика обработки данных эксперимента согласно процедуре Паккарда — Такенса. В [411] рассмотрено течение жидкости между двумя вращающимися концентрическими цилиндрами с отношением радиусов 0,875. Виды аттрактора в координатах F(i), F(i + t), где V t) — радиальная составляющая скорости жидкости, и соответствующие сечения Пуанкаре для ряда значений R/R (R — число Рейнольдса, пропорциональное угловой скорости вращения внутреннего цилиндра, R — критическое число Рейнольдса, при котором возникают вихри Тейлора) показаны на рис. 9.125, я и б (сечения Пуанкаре получены пересечением фазовых траекторий в трехмерном пространстве V t), F(i + t), F(i + 2t) с плоскостью, параллельной оси F(i + 2t) и проходя- [c.380]

Плоским течением Пуазейля (рис. 4) называется течение жидкости между двумя параллельными пластинами, вызываемое градиентом давления, параллельным к пластинам. В случае течения сплошной среды нет различия между градиентом давления, обусловленным градиентом плотности, и градиентом давления, обусловленным градиентом температуры. Напротив, при использовании кинетической теории это различие должно приниматься во Бнимание. Мы ограничимся первым случаем (случай температурного градиента см. Черчиньяни [8]). [c.186]

Стационарное плоское течение жидкости между двумя безграничными параллельными плоскостями, опнсыраемое формулами (1.13) и (1.16), очевидно, представляет собой математическук ) идеализацию, которай, однако, в некоторых случаях оказывается полезной. В руководствах по гидродинамике это идеализированное течение называется течением Куэтта. [c.33]

Оценка влияния продольной кривизны поверхности на пот ри давления в искривленном канале сделана Г. И. Майкапаром (1964), Исследуя одномерное течение вязкой жидкости между двумя цилицдрическими поверхностями и предположив, что окружная скорость является функцией лишь цилиндрической координаты, он показал, что, несмотря на значительное различие в напряжении трения на обеих стенках, кривизна канала практически не влияет на потери давления. [c.800]

Содержание этого мемуара состоит в определении формы линий тока установившегося течения неоднородной жидкости между двумя горизонтальными прямыми предполагается, что течение имеет в горизонтальном направлении данный период. Эта задача обобш ает упомянутое в 17 исследование П. Е. Кочина о течении двух однородных жидкостей различных плотностей между двумя горизонтальными прямыми. [c.732]

Распределение касател(1ных напряжений при кручении такого тонкостенного стержня можно наглядно уподобить течению жидкости между двумя жесткими стенками, причем вектор скорости соответствует вектору напряжения. Условие того, что вектор касательного напряжения в точке контура направлен по контуру, соответствует [c.192]

Задача о стационарном одномерном течении проводящей жидкости между двумя параллельными плоскостями в присутствии поперечного внешнего магнитного поля была решена в работе В этом случае уравнения магнитной гидродинамики (1,19) — (1,22) сводятся к следуюпщм (ось 2 выбрана в направлении однородного внешнего магнитного поля Но, ось ж — в направлении скорости) [c.26]

Итак, стационарное течение яумановской жидкости между двумя пластинами устойчиво при < 1 и неустойчиво при > 1, при = 1 имеет место нейтральная устойчивость. [c.9]

Картина стационарного течения жидкой прослойки между двумя плоскими поверхностями будет аналогична только что рассмотренной, если мы мысленно разобьем всю прослойку жидкости на большое число таких тонких слоев, параллельных направлению движения, что канс- [c.15]

Формулы (14.6) и (14.7) справедливы при отсутствии пристенного скольжения. При вращательном течении неньютоновской вязкой жидкости между двумя соосными цилиндрами расяределёние касательного напряжения по радиусу имеет вид [c.205]

Тирский Г. А., Нестационарное течение с теплопередачей в вязкой не-сжимае.чой жидкости между двумя вращающимися диокамя при наличии вдува, ДАН СССР, 1958, т. 119, № 2, стр. 226-228. [c.377]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...