Парамагнитные сплавы

Парамагнитные сплавы 312 Параметр решетки, кривые в зависимости от Состава 12, 216, 270 Параметр решетки, методы 27 0 [c.395]

Величину магнитной восприимчивости определяют различными методами. Ниже приводится метод определения магнитной восприимчивости парамагнитных сплавов, разработанный в Московском институте стали имени Сталина. [c.155]

Рассмотрим явления, происходящие при термической обработке в магнитном поле. Как известно, процесс перехода сплава из парамагнитного состояния в ферромагнитное (в точке Кюри) заключается в возникновении в нем областей спонтанного намагничивания. Если в это время на сплав подействовать сильным магнитным полем, то в микрообъемах сплава произойдет пластическое деформирование, вызванное поворотом этих областей, стремящихся ориентироваться вдоль силовых линий внешнего магнитного поля. [c.546]

Различают три группы магнитных сталей и сплавов магнитно-твердые, магнитномягкие и парамагнитные. [c.307]

В зависимости от магнитных свойств магнитные материалы делят на диамагнитные, парамагнитные и ферромагнитные. У диамагнитных материалов, к которым относятся Си, Ag, 2п, Hg и др., а <с 1. Парамагнитные материалы А1, Р1, Со, N1 и др., [1>-1. Ферромагнитные материалы Ре, N1, Со и их сплавы, а также [c.275]

Магнитные свойства. Наибольший интерес представляют магнитные свойства аморфных сплавов переходных (Мп, Fe, Со, Ni,. ..) и редкоземельных (Ей, Gd и т. д.) металлов с другими металлами и металлоидами. При достаточно высоких температурах эти сплавы находятся в парамагнитном состоянии. Температурные зависимости магнитной восприимчивости хорошо описываются законом Кюри — Вейсса. При понижении температуры ниже 9 в них возникает магнитное упорядочение. Магнитное упорядочение аморфных сплавов может быть ферромагнитным, антиферромагнитным, а также ферримагнитным. В ряде случаев наблюдается состояние спинового стекла. Спиновое стекло характеризуется замораживанием спиновых магнитных моментов в случайных направлениях при температуре ниже некоторой характеристической. Заметим, что состояние спинового стекла обнаружено также и в некоторых кристаллах. [c.374]

Эффект Кондо — явление аномально сильного взаимодействия электронов проводимости в нормальных металлах с локализованными спинами парамагнитных примесных атомов приводит к минимуму электросопротивления некоторых разбавленных сплавов при низких температурах. [c.289]

Кроме кристаллов фазовый переход второго рода наблюдается в жидком гелии вблизи абсолютного нуля. Фазовым переходом второго рода являются также переход железа в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. С формальной точки зрения можно также считать фазовым переходом второго рода превращение жидкой фазы в газообразную или, наоборот, в критической точке, поскольку в критическом состоянии [c.142]

В 27.1 и 27.3 в каждом из пунктов, объединяющих ту или иную группу металлических ферромагнетиков, сначала приводятся температурные зависимости парамагнитной восприимчивости, зависимости намагниченности, удельного или атомного магнитного моментов от температуры, магнитного поля, состава сплавов и зависимости температур Кюри сплавов от их состава. Затем идут данные по магнитной анизотропии и, наконец. по магнитострикции. [c.615]

Фазовым переходом второго рода является переход ферромагнитных тел в парамагнитное состояние в точке Кюри и переход некоторых металлов и сплавов при низких температурах в сверхпроводящее состояние. В обоих случаях отмечается изменение симметрии тела — в первом случае меняется расположение элементарных магнитных моментов в теле, во втором — изменение симметрии связано с образованием пар свободных валентных электронов в металле. [c.240]

Если для парамагнитных и диамагнитных металлов общие закономерности Грюнайзена (W = Ь С , где W — относительный температурный коэффициент объемного расшире 1ия, — коэффициент пропорциональности, j,— теплоемкость) об увеличении объемного расширения с повышением температуры оправдываются, то для ферромагнитных металлов они нарушаются. Аномальное расширение некоторых ферромагнитных сплавов. имеет ферромагнитную природу и исчезает выше точки Кюри. Эти сплавы в результате ферромагнитного взаимодействия при низких температурах имеют увеличенный удельный объем, и при нагреве до температуры Кюри нормальное термическое расширение компенсируется уменьшением дополнительной части объема, так как спонтанная намагниченность уменьшается с повышением температуры. [c.272]

Пружины из сплавов на медной основе парамагнитны и применяются в тех случаях, когда необходимо исключить влияние магнитных полей. [c.157]

Если гетерогенная система не находится в состоянии равновесия, то в ней возможен переход из одной фазы в другую, например, переход вещества из жидкого состояния в твердое или газообразное, переход из одной кристаллической формы в другую. К фазовым превращениям относятся и такие явления, как переход вещества из ферромагнитного состояния в парамагнитное, переход металлов в сверхпроводящее состояние, переход из неупорядоченного состояния в металлических сплавах твердых растворов в упорядоченное состояние, переход гелия I в гелий II. [c.175]

Сплавы с заданным температурным коэффициентом линейного расширения широко применяют в машиностроении и приборостроении. Наиболее распространены сплавы Ре—N1, у которых коэффициент линейного расширения а при температурах от —100 до 100 С с увеличением содержания никеля до 36% рез.ко уменьшается, а при более высоком содержании никеля вновь возрастает. При температуре 600—700 °С такого явления не наблюдается и коэффициент линейного расширения в зависимости от состава изменяется плавно, что объясняется переходом сплавов в парамагнитное состояние. Таким образом, низкое значение температурного коэффициента линейного расширения связано с влиянием ферромагнитных эффектов. [c.374]

Введение Сг повышает температуру полиморфного превращения а Со еСо и снижает температуру перехода Со из ферро- в парамагнитное состояние с -1125 °С для 100 % (ат.) Со до 720—740 С и -500 °С для сплавов с 7—10 до 12—15 % (ат.) Сг соответственно Г1, 5]. Богатые Со сплавы претерпевают мартенситное превращение [X]. [c.14]

Порошкообразные твердые сплавы обеспечивают высокие эксплуатационные характеристики наплавленных деталей. Материалы имеют минимальную магнитную проницаемость (являются парамагнитными) и обладают необходимым гранулометрическим составом. При толщине слоя шихты 1,5...4,5 мм размер частиц меняется от 0,2...0,4 до 0,8... 1,2 мм. Температура плавления присадочного материала должна быть на [c.320]

Ферромагнетизм проявляется в кристаллах Fe, Со, Ni, ряде редкоземельных металлов (Gd, Dy, Er и др.), в сплавах и соединениях с участием этих элементов, а также в сплавах Сг, Мп и соединения х U. Особую группу ферромагнетиков образуют сильно разбавленные растворы замещения парамагнитных атомов (например, Fe или Со) в диамагнитной матрице Pd. [c.97]

Намагниченность насыщения чистых металлов является константой и не изменяется при пластической деформации или термической обработке. Намагниченность насыщения однофазных сплавов определяется их составом, а гетерогенных, состоящих из ферромагнитной и парамагнитной фаз, — составом и количеством ферромагнитной фазы. Она [c.99]

Магнитные стали и сплавы делят на магнитно-твердые, магнитно-мягкие и парамагнитные. [c.183]

Примерами фазовых переходов первого рода могут служить агрегатные и аллотропические превращения, примерами переходов второго рода — превращения порядок — беспорядок в сплавах типа р-латуни, переход из ферромагнитного в парамагнитное состояние (магнитное превращение), переход в сверхпроводящее состояние и др. [c.148]

На рис, 8.7 показан ЯГР-спектр образца углеродистой стали, закаленного (а) и отпущенного (б). В обоих случаях можно видеть шесть линий ферромагнитного мартенсита и центральная линия (А) парамагнитного остаточного аустенита. При отпуске интенсивность центральной линии уменьшается. При анализе спектров более сложных сплавов удается не только разделить линии мартенсита или фер- [c.167]

В работе [13] исследовали сегрегации при старении железохромистых сплавов (от 20,1 до 46,5 % Сг). После закалки с 1100°С в воде наблюдали обычные 6 линий магнитной СТС. Расстояние между ними соответствовало эффективному полю, меньшему, чем 2,63Х ХЮ А/м в чистом железе 2,31-10 АДг (20,1 % Сг) и 1,59-10 А/м (46,5 % Сг). После старения (500 С, 150 ч) поле во всех сплавах увеличилось примерно до 2,39-10 А/м, что соответствует появлению областей, обогащенных железом ( — 12 % Сг). Одновременно появилась слабая несмещенная линия, соответствовавшая парамагнитной фазе, обогащенной хромом. Интенсивность этой линии росла с увеличением содержания хрома. [c.168]

Кроме высокой индукции, железокобальтовые сплавы обладают наи-Золее высокой температурой Кюри (до 1050 °С). Это представляет интерес для использования в устройствах, работающих при высоких температурах. Примером является магнитогидродинамический генератор (МГД-генератор), преобразующий тепловую энергию в электрическую с помощью явления электромагнитной индукции. При движении в поперечном магнитном поле с индукцией В проводящей среды (плазмы, жидкого металла и др.) с большой скоростью v, в случае плазмы, достигающей значений 2...2,5 км/с, в генераторе индуцируется электрическое поле напряженностью E = vxB и возникает электрический ток. Магнитная система МГД-генератора должна обеспечивать высокое значение индукции магнитного поля при высоких температурах. Для этих целей, наряду с указанными в табл. 8.10 сплавами, может применяться высококобальтовый сплав 92 К с температурой Кюри 1050 °С. При комнатной температуре у него индукция насыщения не так велика — всего 1,8 Тл, но при 1000 °С, когда все остальные сплавы рассматриваемой группы парамагнитны, сплав 92 К позволяет устойчиво получать индукцию более 0,5 Тл. [c.551]

В парамагнитных сплавах и, в частности, аустенитной стали определение магнитной восприимчивости сплавов и изменения ее при термической обработке позволяет выяснить характер процессов, происходящих в сплавах. Исследования стали 1Х18Н9Т (рис. 50) позволили установить изменение магнитной восприимчивости в районе 500— 700°, что автор работы [22] связывает с наличием в стали малого количества ферромагнитной фазы а, точка Кюри которой находится в этом температурном интервале. Обнаружить присутствие этой фазы другими методами не удалось. [c.178]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

В качестве деформируемого магнитожесткого материала можно применить аустенитную сталь 18/8 (18% Сг 8% Ni). При холодной деформации происходит v —> а-превраще-ние. При последующем отпуске сх-фаза стабилизируется и получается структура с равномерными включениями а-фазы в парамагнитной основе. Этот сплав после оптимальной обработки имеет следующие свойства Не — = 23 880 а/м (300 э) и В, = 0,35 тл (3500 гс). [c.228]

Интересным н важным является вопрос о тепловом расширении ферромагнитных тел. В гл. 4 было показано, что расширение твердых тел при нагревании обусловлено ангармоническим характером колебаний частиц около положений равновесия. У диамагнитных и парамагнитных твердых тел это является единственной причиной их расширения. Обозначим КТР, обусловленный ангармонизмом, через В ферромагнитных материалах дело обстоит сложнее. Изменение температуры приводит к изменению их намагниченности и тем самым к изменению их размеров. Это явление было названо Акуловым термостракцией. Обозначим КТР, обусловленный термострикцей, через а . Полный КТР ферромагнетика равен а = ад + а ,. КТР всегда положителен, КТР Кц, мом ет быть и положительным, и отрицательным. Поэтому результирующий КТР ферромагнетиков может быть положительным, равным нулю я отрицательным. В частности, к ферромагнитным материалам, имеющим отрицательную ферромагнитную составляющую КТР ( м). относятся инвар-ные сплавы. На рис. 11.31 приведена зависимость КТР железоникелевых и железоплатиновых сплавов от их состава. У сплавов, содержащих 36% никеля, КТР примерно в 10 раз меньше, чем у чистого никеля и железа у сплава, содержащего 56% пластины, КТР отрицателен. [c.318]

С. Д. Э н т и н. Прибор для фазового анализа жаропрочных аустенитных сплавов по парамагнитной восприимчивости. Институт техни-ко-экономической информации. Приборы и стенды. iN 4—56—490. М., 1956. [c.112]

Магнитные сплавы (табл. 8 и 9), Серебро и золото являются типич)1ыми диамагнитными металлами, металлы платиновой группы — парамагнитными [c.282]

В процессе длительной работы в окислительной атмосфере электросопротивление металла увеличивается. Например, после 200-часового нагрева при 1200° С на воздухе р сплава ВХ-1 повышается от 0,13 до 0,15, а после 300 ч — до 0,165 ом- мм Ы. Сплавы хрома не переходят в сверхпроводящее состояние при понижении температуры до 0,7° К. В хроме происходит антиферромагнитное упорядочение при понижении температуры ниже 40—44° С (точка Нееля). Точка Нееля не является константой хрома, так как изменяется от ряда факторов (легирования, содержания примесей и др.). При нагревании выше точки Нееля хром и его малолегированные сплавы переходят в парамагнитное состояние. [c.421]

Необходимое значение обменного взаимодействия ферромагнетики имеют лишь в твердом состоянии. Этим объясняется отсутствие в природе жидких I и газообразных ферромагнетиков. Ферромагнетизм сплавов, целиком состоящих из парамагнитных компонентов, объясняется тем, что в этих сплавах, основой которых обычно является марганец или хром, введение в решетку марганца атомов висмута, сырьмы, серы и др., а в решетку хрома атомов серы и теллура изменяет электронную структуру кристаллов, в результате чего создаются условия для возникновения магнетизма. [c.9]

Установлено, что после обработки по оптимальным режимам исследованные стали (особенно легированные 3—5% IF), в парамагнитном состоянии имеют высокий котлплекс свойств, не уступающий более дорогим высоколегированным аустенитным сплавам типа 36НХТЮ. [c.45]

У ферромагнетиков в век-рой области темп-р Т выше темп-ры Кюри 0 модуль Е обычно меняется с темп-рой линейно. Экстраполяция его значений на область Г < 0 даёт значения парамагнитного модуля Ер. Для МП. магнетиков Eg яа Ер. Но во мн, случаях, напр. у N1, ва графике Е(Т) в районе 6 заметен небольшой положительный избыток при Т < в величина д несколько больше Ер. В общем случае на таком графике при Т = в могут наблюдаться как полонштвль-ный, так и отрицательный изломы и, кроме того, более или менее размытый скачок модулш 6Е того или иного знака, также связанный с добавочной М. На рис. 2 такая зависимость показана для инварного сплава N 1 з, Сго имеющего 0 = 347 К. В районе Г = 0 виден [c.131]

Многае коррозионностойкие стали и сплавы имеют также и другие важные для практического использования свойства. Например, стали, содержащие > 12 % Сг, а также Si и А1, обладают повышенной жаропрочностью (в основном стали и сплавы аустенитного класса). Ударная вязкость аустенитных сталей незначительно уменьшается вплоть до низких температур, поэтому их широко используют в криогенной технике. Стали этого класса являются парамагнитными, вследствие чего применяются в качестве коррозионностойких немагнитных материалов. [c.4]

Фазовые и структурные изменения в сплавах Ре—РсзС после затвердевания. Такие изменения связаны с полиморфизмом железа, изменением растворимости углерода в аустените и феррите е понижением температуры и эвтектоидным превращением. Превращения, протекающие в твердом состоянии, описываются следующими линиями (см. рис. 83). Линия NN—-верхняя граница области сосуществования двух фаз — б-феррита и аустенита. При охлаждении эта линия соответствует температурам начала полиморфного превращения б-феррита в аустенит. Линия NJ — нижняя граница области сосуществования б-феррита и аустенита, при охлаждении соответствует температурам окончания превращения б-феррита в аустенит. Верхняя граница области сосуществования феррита (в парамагнитном состоянии) и аустенита соответствует линии 00, т. е. температурам начала у -превращения 6 образованием парамагнитного феррита. Линия 05 — верхняя граница области сосуществования феррита (в ферромагнитном состоянии) и аустенита при охлаждении эта линия соответствует температурам у -> -превращения б образованием ферромагнитного феррита. [c.125]

Немагнитные (парамагнитные) чу-гуны применяются в тех случаях, когда требуется свести к минимуму потери мощности (крышки масляных выключателей, концевые коробки трансформаторов, нажимные кольпа на электро. 1ашииах и т. д.) или когда необходимо минимальное искажение магнитного поля (стойки для магнитов и т. п.). В первом случае, наряду С низкой магнитной проницаемостью, требуется высокое электрическое сопротивление этому требованию чугун удовлетворяет даже в больилй степени, чем цветные сплавы. Во втором случае необходима особо низкая магнитная проницаемость. Поэтому в ряде случаев и не удается заменить цветные сплавы аустенитными чугу-нами для второй группы отливок [6]. [c.63]

МС (системы №—Si—В) выгодно отличаются по свойствам от кри-сталли-ческнх сплавов. Они имеют на порядок ниже термический коэффициент электросопротивления и в 1,5 раза больше удельное электрическое сопротивление. Сплавы парамагнитны, коррозионно-стойки, обладают линейной температурной зависимостью ЭДС и относительно высокой температурой кристаллизации. Их можно использовать не только для изготовления прецизионных резисторов, но и для тензодатчиков при измерении деформаций и микросмеш,е-ний и т. д. [c.585]

Парамагнитные стали и сплавы применяют для изготовления немагнитных деталей конструкций в электротехнике, приборостроении, судостроении и специальных областях техники. Повышение износостойкости деталей, работающих в узлах трения, достигается азотированием (стали 40Г14Н9Ф2 и др.). [c.185]

Изучая концентрационные зависимости намагниченности насыщения и константы магнитной анизотропии сплавов системы Со-Сг (рис. 8.10), становится понятно, почему оптимальный состав материала для перпендикулярной записи близок к ogg rjo. Сплавы с малым содержанием хрома из-за высокой намагниченности имеют отрицательную константу перпендикулярной анизотропии (фактор качества меньше 1) и намагниченность неперпендикулярна плоскости пленки. В сплавах с повышенным содержанием хрома мала намагниченность (при содержании хрома больше 25...28 % (ат.) Сг сплавы при комнатной температуре парамагнитны). В сплаве oyg j rjj 5 получена плотность записи 8000 бит/мм при уровне падения сигнала на 50 %. Важно отметить, что указанное значение плотности записи ограничено сверху не природой материала (минимальным размером домена), а разрешением использованной магнитной головки воспроизведения, которое определяется шириной ее главного магнитного полюса (в данном случае 0,25 мкм). Головка не способна считывать информацию с носителя, который имеет размеры доменов намного меньше размера полюса головки. Поэтому совершенствование магнитных материалов для перпендикулярной магнитной записи шло вместе с развитием устройств и созданием новых методов записи и воспроизведения. Был разработан метод термомагнитной записи. Этот метод применяется на пленках, обладающих перпендикулярной анизотропией. Запись информации осуществляется путем кратковременного нагрева под воздействием лазерного участка пленки, находящегося в магнитном поле. Поле при этом подбирается с таким расчетом, чтобы при отсутствии нагрева пленки его величина была недостаточной для перемагничивания [c.570]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...