Численное расстояние

Вследствие малости Z распространение радиоволн на небольшие расстояния происходит так же, как если бы было 2=0 (идеально проводящая поверхность земли), и влияние малого Z сказывается лишь на достаточно больших расстояниях, таких, при которых численное расстояние (57.44) конечно или велико. [c.327]

Смысл численного расстояния р виден из следующих простых соображений. Уравнение (57.25) определяет полюс подынтегральной функции (57.36) и (57.40), который расположен в точке [c.327]

Таким образом, при больших численных расстояниях зависимость поля от расстояния совершенно иная, чем для поверхностной волны. [c.328]

Здесь численное расстояние определяется формулой (62.17), в которой Ws есть волновое число в линии с учетом конечного импеданса ее проводов в двухпроводной линии Ws определяется уравнением (62.15), причем функция M w) имеет вид (62.19). Как видно из формул (62.63) и (62.65), функция я1) (2) для идеально проводящего тонкого цилиндра существенно отличается от экспоненциальной функции (62.74). Для импедансного цилиндра согласно формуле (62.72) экспоненциальная зависимость имеет место лишь приближенно, в определенном интервале численных расстояний, причем множитель перед экспонентой существенно меньше единицы. [c.363]

По геометрическому расстоянию х можно определить численное расстояние [c.257]

Величину i -—/A7i, принято называть численным расстоянием. (Следовательно. для применимости формулы (28,13) необходимо, чтобы численное расстояние было велико. [c.174]

При больших значениях п численное расстояние ш по модулю может быть порядка единицы или меньше, несмотря на то, что A7I, велико. 13 этом случае изложенный в предыдущем параграфе метод анализа отраженной волны неприменим. [c.174]

Численное расстояние и - /а7 , Лр находится п])и помощи (29.4). Полное значение для поля получится, если мы и этому выражению добавим выражение для прямой волны e R. [c.175]

Формулы (28.13) и (29.11) взаимно дополняют друг друга. Первая пригодна для расчетов при любых п, но лишь при больших численных расстояниях. Вторая, наоборот, годится лишь при больших п , но зато при любых численных расстояниях. При больших и [ и больших численных расстояниях обе формулы применимы и должны давать один и тот же результат, что будет показано ниже. [c.176]

При больших численных расстояниях выражение (29.11) должно совпадать с выражением (28,13), полученным обычным методом перевала. Проверим это. При учете (27.25) выражение (29,11) запишется [c.176]

Частота критическая 45, 48, 213, 227, 296 Четвертьволновой слой 18 Численное расстояние 175 [c.341]

I численное расстояние р становится действительным [c.378]

При малых численных расстояниях, когда 1 р 1<1. [c.379]

Зависимость фазы функции ослабления от модуля численного расстояния. [c.380]

На рис. 12.5 приведена зависимость ф от модуля численного расстояния р I для разных почв. Как видно из рисунка, фазовая скорость волн, распространяющихся вдоль земли, возрастает с увеличением г и при больших численных расстояниях становится постоянной и равной с. [c.381]

Множитель ослабления является функцией некоторого безразмерного параметра х, называемого иногда численным расстояние ем и определяемого путем деления действительного расстояния г на так называемый масштаб расстояний 5, который выражается формулой 5 = Кг1/л(г —I), м и в общем случае является комплексной величиной, В практических приложениях обычно пользуются модулем 5 этой величины [c.65]

Численное (расстояние в этих условиях определяется формулой [c.65]

Численное расстояние находим по ф-ле (2,526) [c.70]

Параметры почвы находим по табл. 2.1 в —4, 0—0,001 сим/м, откуда следует 60 Яа=9, Q =0,444. При таком значении Q численное расстояние следует определять по полной ф ле (2.42) х=184. При столь большом значении х множитель ослабления можно определить по приближенной ф-ле (2.43) [c.70]

Введем следующую систему обозначений. Будем снабжать численные расстояния л и множители ослабления Р двумя индексами, первый из которых обозначает тип почвы (1 или 2), а второй — расстояние, проходимое волной над почвой этого типа. Так, например, символ х г обозначает численное расстояние для почвы первого типа при прохождении волной расстояния а F2 f +rг) обозначает множитель ослабления для почвы -второго типа на расстоянии (Г1 + Г2). Численные расстояния и множители ослабления определяются по формулам, приведенным в параграфе 2.5. [c.71]

Вспоминая связь величин 5 с численным расстоянием х (ф-ла [c.75]

Ниже приводится полученная В. А. Фоком расчетная формула для двух поднятых антенн [26]. Подобно тому, как при решении задачи о распространении над плоской Землей было введено понятие о масштабе расстояний 5 , с помощью которого выражалось численное расстояние х , здесь В. А. Фок вводит понятие о масштабе расстояний и масштабе высот (поскольку рассматриваются поднятые антенны). [c.87]

Указанными построениями определяется кривая линия — график зависимости F = ф(1). Площадь, ограниченная этой кривой линией, осью абсцисс и двумя бесконечно близкими ординатами, расстояние между которыми Лг, равна FAr, т. е. численно она равна величине бесконечно малого [c.402]

Основные характеристики видов сопряжений приведены в табл. 16.2. Минимальные значения гарантированных зазоров, назначаемые в зависимости от номинального размера межосевого расстояния зубчатой передачи а , численно равны допуску соответствующего квалитета на размер а . Например, для соединения зубьев блока шестерен 5 с колесами 16 и 18 (см. рис. 3.1), с целью облегчения переключения скоростей, можно принять вид сопряжения зубьев А. Тогда при межосевом расстоянии = 80 мм / ццп == /Т1 = 190 мкм (см. табл. 5.2). Если принять вид сопряжения В, то / и,, = 1Т 0 = 120 мкм. [c.203]

Автоколонна с учетом конкретных условий работы (ее численности, расстояния до основной базы и т. д.) укомплектовывается передвижными ремонтными мастерскими, необходимыми для производства текущего ремонта агрегатов и узлов, снятых с автомобилей автомобилями технической помощи для устранения отказов на линии и буксировки неисправных автомобилей в зону автогородка автомобилями обслуживания для обеспечения продуктами питания персонала колонны, технического снабжения и других целей автомобилями-заправщиками. [c.354]

Результаты 57 подтверждают эти простые соображения в части, касающейся роли численного расстояния. Однако поверхностная волна Ценнека (58.03) не играет решающей роли в процессе распространения. Действительно, хотя формулу [c.327]

В 60, 61 и 63 были решены задачи о диффракции поверхностной волны в полубесконечных импедансных структурах. Естественный вопрос, который возникает в связи с этим, — это вопрос о возбуждении поверхностной волны в чистом виде . Этот вопрос далеко не тривиален, поскольку, например, поверхностная волна Ценнека при распространении радиоволн над земной поверхностью не возбуждается совсем (см. 58), а поверхностная волна Зоммерфельда в результате конкуренции с пространственной волной преобладает лишь при определенных численных расстояниях ( 62). [c.371]

Величина w называется численным расстоянием. Формула (3.5) справедлива при os 6 > 6, itoP 1, Ф < 1, 6 < 1. Модуль численного расстояния может быть любым. [c.181]

Первый член представляет собой чистую поверхностную волну Блюстейна — Гуляева, второй — цилиндрическую объемную волну, третий — сопутствующую%оверхностную волну, которая распространяется вдоль поверхности и прижата к ней, но убывает с расстоянием как объемная волна. Коэффициенты в квадратных скобках — множители ослабления типа множителей, входящих в известную формулу Вейля — Ван-дер-Поля для излучения диполя над плоской поверхностью раздела [81]. При больших б(/Сор) когда численное расстояние велико, множители ослабления стремятся к нулю пропорционально 1/ю и остается только сдвиговая поверхностная волна. [c.184]

Подробно смещения и потенциалы для заряда, погруженного в пьезоэлектрик [формула (2.13)], исследуются в оригинальной работе [66]. Приведем некоторые результаты. В области, где преобладает объемное решение (кцр > 1, os 0 > б), при кцХц > 1 существенны только первый член в U, из (2.13) и соответствующий ему член в Ф . Они представляют собой смещение и поле, созданные изображением источника, находящимся в точке х = — Хо, у = Уо. Выражения для смещения и поля поверхностной волны при os 0 < б и больших численных расстояниях имеют вид [c.186]

Мы ввели сопротивление излучения преобразователя как коэффициент пропорциональности между Р и 1 /2 в полной аналогии с сопротивлением излучения для преобразователя объемных волн [см. формулу (1.8)]. Формула (4.25) определяет полную мощность излучения как поверхностных, так и объемных волн. Если, как это обычно бывает, нас интересует мощность излучения поверхностных волн, то необходимо воспользоваться формулами (4.1а) и (4.16). На больпшх расстояниях от преобразователя и при больших численных расстояниях ш в ц и ф преобладает вклад поверхностной волны [первые члены в (3.10) и (3.8)]. В результате находим [c.193]

Здесь 5 1пвр = др, так что вр 1т12 + (п - ) m. Величину, пропорциональную /г, и характеризующую степень близости полюса и перевальной точки, называют численным расстоянием. Формула (12.48) дает равномерную асимптотику отраженного поля, пригодную для любых значений во. При 00 = г/2, когда источник и приемник лежат на границе раздела, для полного звукового давления получаем из (12.48), сохраняя [c.260]

Значение соотношения (12.66) обусловлено его простотой и универсальностью. Оно может быть использовано для проверки более сложных асимптотик, описывающих поле излучателя над границей. Можно убедиться, что полученные в п.п, 12.2 - 12.4 результаты, а также формула (12.63) переходят в (12.66) при во я/2. Соотношение (12.66) описывает поведение звукового поля при г оо. Оценка погрешности, однако, ничего не говорит о том, как зависит область применимости формулы от m и и. При т > I, п Ф I, как следует из (12.49), для применимости (12.66) должно быть велико численное расстояние, т.е. Лг > > 1. Из симметрии задачи ясно, что лри т < 1 также должно выполняться жесткое условие кг > > 1. Напротив, на слабой границе раздела соотношение (12.66) применимо даже при умеренных значениях кг, поскольку при m = 1 и любых и и г, а также при и = 1 и любых m и г (12.66) переходит в точные результаты. Действительно, когда m = 1 или п - 1, g становится линейной функцией от <7 , а 1 - от, и совпадение (12,66) с точным результатом следует из замечания после формулы (11.100), Отметим также, что при m — 1 и выполнении неравенства (12.32) соотношение (12.66) сильно упрощается и переходит в следствие полученнь1х методом перевала формул (12,21)-(12.23) [c.268]

При этом для точек, лежаш их вблизи поверхности Земли, поле убывает обратно пропорционалх но квадрату расстояния от источника. Закон изменения с расстоянием амплитуды напряженности поля при увеличении численного расстояния изменяется от 1/г цо 1/г . [c.379]

Таким образом, при больших численных расстояниях скорость распространения волн не зависит от злектрических параметров земной поверхности и равна скорости распространения ВОЛН в воздухе. Этот результат, впервые теоретически обоснованный П. А. Рязиным и экспериментально исследованный большо группой советских физиков под руководством Л. И. Мандельштама и Н. Д. Папалекси, имеет очень большое значение для радионавигации, радиолокации и радиогеодезии. [c.381]

Помимо подобного компенсирующего действия, иолупроводящая новерхность земли, естественно, вызывает поглощение распространяющейся над ней горизонтально поляризованной радиоволны. Сте пень поглощения горизонтально поляризованных радиоволн оценивается при помощи множителя ослабления, определяемого по кривым. рис. 2.27, относящимся к горизонтальной поляризации. Численное расстояние при этом следует определять по формуле [c.68]

Для тех случаев, когда численные расстояния для обеих почь много больше единицы, т е. когда функции ослабления можно вычислить по приближенной ф-ле (2.43), ф-ла (2.50) существенно уп- [c.73]

Приводим две из полученных Е. Л. Фейнбергом формул [18]. Первая относится к случаю, когда радиоволны часть пути Г1 проходят над сушей, а другую часть гг — над морем, проводимость ко-юрого предполагается бесконечно большой. Если, кроме того, численное расстояние для сухопутного участка много больше единицы, т. е. если л 1г 1, то множитель ослабления представляется [c.74]

Для решения численными методами уравнение теплопроводности заменяется системой алгебраических уравнений. Для этого рассматриваемое тело разбивается на несколько объемов ДК конечных размеров и каждому объему присваивается номер. В пределах объема ЛК обычно в его центре выбирается узловая точка или узел. Теплоемкость всего вещества, находящегося в объеме AV ( = pAV), считается сосредоточенной в узловой точке. Узловые точки соединяются друг с другом теплопроводящими стержнями с термическим сопротивлением теплопроводности стенки толщиной, равной расстоянию между узлами, и площадью, равной площади контакта объемов. Крайние узлы в зависи- [c.115]

ATh — допуск угла, выраженный отрезками аЬ (рис. 12.2,6), Эти отрезки перпендикулярны к сторонам углов и расположены против вершин углов ATqJ2 на заданных расстояниях Учитывая малые численные значения углов АТа, отрезки аЬ можно считать равными длинам дуг, которые стягивают стороны углов /17 /2 иа расстоянии Li. Отрезки аЬ обозначим Л7,,/2. Из треугольников ОаЬ ATJ2 => = Л7a i-10 /2. Окончательно получаем Л7 — Л7а7г10" (Л7 — в мкм Л7 — в мкрад 7, — в мм) [c.148]

Мп(ЫН4)2(В04)2бН20, могут примсняться при более высоких температурах, чем ЦМН, поскольку первое возбужденное состояние для них соответствует очень высоким температурам. Ниже температуры перехода 164 К кубическая решетка ХМК перестраивается в орторомбическую. Магнитные свойства ХМК достаточно хорошо известны [34] в связи с простотой основного состояния, а ионы в узлах решетки расположены на относительно больших расстояниях, так что диполь-дипольное взаимодействие становится незначительным. Дюрье [23] для ХМК нашел значения 6 = 0,00279 К , 0=12 мК и показал, что при температурах выше 1 К членами вида 1/Р и более высоких порядков можно пренебречь. Таким образом, соль ХМК с успехом может применяться в магнитной термометрии для области температур выше 0,3 К. Теория магнитного состояния для МАС изучена значительно хуже ввиду гораздо более трудного для описания основного состояния, чем у ХМК. Пока не получено достаточно точных численных значении для 0 и б, каждое из которых определяется экспериментально для конкретного образца. Тем не менее поведение индивидуальных образцов МАС довольно точно описывается уравнением (3.88) [c.126]

Численные зачения т м q должны соответствовать ГОСТ 2144—76 (см. табл. 10.1, 10.2). При большом передаточном числе и многозаходном червяке расстояние между опорами значитель- [c.224]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...