Вершина источник

Рассмотрим другой случай, когда сама область D представляет собой обобщенный многоугольник А с углами (ХкП при вершинах Л, причем одна или несколько вершин (источники или стоки) находятся в бесконечности (рис. [c.307]

Отмечено, что при ветвлении трещины вершина каждой ветви становится источником распространения волн. [c.298]

Бипризма Френеля (рис.5. 14). Для разделения волны на две применяют призму с углом при вершине, близким к 180°. Источником света служит ярко освещенная узкая щель, установленная строго параллельно преломляющему ребру бипризмы. [c.194]

Q может быть как положительным, так и отрицательным. Если Q > О, то линия пересечения плоскостей является источником, т. е. жидкость вытекает из вершины угла (о таком течении говорят как о течении в диффузоре). Если Q < О, то эта линия является стоком, и мы имеем дело со сходящимся к вершине угла течением (или, как говорят, с течением в конфузоре). Отношение Q /pv является безразмерным и играет роль числа Рейнольдса для рассматриваемого движения. [c.115]

Пусть на объектив трубы или (фотоаппарата падает плоская волна от бесконечно удаленного источника света, например от звезды. Ди(фракция на краях круглой оправы, ограничивающей отверстие трубы, приведет к тому, что в (фокальной плоскости объектива получится не просто стигматическое изображение точки, а более сложное распределение освещенности центральный максимум, интенсивность которого быстро спадает, переходя в темное кольцо второй, более слабый кольцевой максимум и т. д. (см. 42, рис. 9.7, б). Радиус первого темного кольца стягивает угол ф (с вершиной в центре объектива). Величина этого угла определяется из условия [c.346]

Таким образом, поворот потока около тупого угла и связанное с этим расширение газа (уменьшение давления) можно рассматривать как последовательность слабых возмущений источником которых служит вершина угла эти возмущения распространяются в потоке по прямолинейным характеристикам, исходящим из вершины. [c.158]

Область интегрирования а располагается на крыле в зоне пересечения крыла с обратным конусом возмущения Маха, вершина которого находится в рассматриваемой точке. Теперь рассмотрим неустановившееся обтекание. Пусть на всей несущей поверхности одновременно возникают источники с переменной интенсивностью у х, 2, t). Элементарный потенциал от таких источников в точке Р с координатами Х , (/1, 2 [c.357]

Пусть источники переменной интенсивности f(в) распределены непрерывно вдоль оси X. При этом скорость в любой точке А(х, г) определяется теми возмущениями, которые исходят из источников, расположенных вверх по течению, и распространяются только внутри конусов Маха с вершинами у источников. Таким образом, действие источников проявляется в интервале е = 0, е = х — а г (см. рис. 10.13). В соответствии с этим [c.514]

Если индексом 1 обозначим параметры потока перед поворотом, а индексом 2 — в области после завершения поворота, то, очевидно, Ml < Мз. Так как вершина угла О есть источник возмущений, то углы наклона линий возмущения, проходящих через вершину О, К векторам скорости до и после поворота будут определиться еле дующими соотношениями [c.194]

Аналогичное явление можно наблюдать также тогда, когда источник возмущений обтекается потоком газа однако при этом вершина [c.298]

Таким образом, дислокации не могут непосредственно перейти из одного зерна в другое (Набарро показал, что напряжение сдвига оказывается очень высоким — одного порядка с теоретическим сопротивлением сдвигу), поэтому распространение скольжения от одного зерна к другому осуществляется путем возбуждения источников дислокаций в соседнем зерне II) под действием концентрации напряжений у вершины полосы скольжения в зерне / (см. рис. 136). В этом случае наиболее эффективно нейтрализуются напряжения от скопления дислокаций в зерне I. При достижении такого напряжения сдвиг пересекает границу, поле напряжений около скопившихся ранее дислокаций ослабевает (релаксация напряжений), создаются условия для дальнейшей пласти- [c.225]

Таким образом, по (145) ky = у х ОЬ в вершине плоского нагромождения и у = т 2г1 для источника [c.241]

Если на течение, изображенное на рис. 83, наложить постоянное поле скоростей — и а, то среда, заполняющая все прост-двигаться с постоянной сверхзвуковой скоростью Т1о вдоль отрицательной оси х, а источник возмущений будет покоиться. Возмущения от источника, расположенного в точке М2, в сверхзвуковом потоке будут сказываться только внутри поверхности конуса Маха с вершиной в точке М2, расширяющегося вниз по потоку, а перед этим конусом Маха будет иметь место поступательное невозмущенное движение среды с постоянной скоростью Т1о. Параметры движения среды в произвольной точке сверхзвукового потока могут изменяться только от возмущений, возникающих в точках, лежащих внутри поверхности конуса Маха с вершиной в рассматриваемой точке и расширяющегося вверх по потоку. [c.220]

Для контроля крупногабаритных объектов применяют многоканальные устройства. Необходимость использования большого числа каналов вызвана быстрым затуханием волн и усложнением картины принятых сигналов с удалением от источника эмиссии. Число и расположение преобразователей диктуются выбранной методикой локации, формой и размерами изделия, коэффициентом затухания, состоянием поверхности и др. Например, в многоканальных системах контроля цилиндрических сосудов преобразователи обычно располагают в вершинах треугольников, квадратов или правильных многоугольников, покрывающих всю поверхность изделия, с расстоянием между преобразователями 200—500 мм. [c.317]

Точка О у вершины зубца находится под действием большего количества источников тепла, чем точка 0 у впадины, как это показано на рис. 9-1 стрелками. [c.145]

Зависимость (2.21), в которой и Ку — константы, за достаточно короткое время нашла свое экспериментальное подтверждение на абсолютном большинстве поликристаллических металлов и сплавов. Поэтому эТу зависимость пытались неоднократно объяснить с помощью различных теоретических моделей. Среди таких моделей наибольшее распространение получили теория, связывающая концентрацию напряжений в вершинах индивидуальных полос скольжения с размером зерна [26, 98, 99, 102] модель деформационного упрочнения, согласно которой плотность дислокаций, необходимая для пластической деформации металла, изменяется обратно пропорционально размеру зерна [63] модель начала пластического течения, исходящая из действия зернограничных источников и их определяющей роли в процессе передач , скольжения от зерна к зерну [54, 102]. [c.49]

Динамический контроль развития трещины может быть осуществлен с помощью тепловизоров [111]. Развитие трещины сопровождается локальным разогревом металла перед вершиной трещины. Однако применительно к авиационным конструкциям остается нерешенным вопрос о локализации зоны источника тепла. Тем более, что рассеивание тепла в пространстве оказывается столь значительным, что на приемник может вообще попадать тепло уже тогда, когда размеры трещины будут критическими. [c.70]

При построении графа Мэзона сначала, как и раньше, производится ориентирование двудольного графа от вершин-переменных к вершинам-уравнениям, присваиваются веса дугам, а затем задается взаимнооднозначное соответствие между ними (за исключением вершин-источников), которое удобно определить таким образом, чтобы между соответствующими вершинами существовало ребро. После этого вместо [c.115]

Алгоритм построения расписания одного станка с помощью метода ветвей и границ (МВГ) осуществляется следующим образом. Из вершины-источника 5 (рис. 3.21) начинается построение пути. Нижняя граница (НГ) Ь из условия задачи неопределима, так как не существует матрицы переналадок [Qф. При ветвлении к вершине присоединяется одна из аддитивных к ней вершин, которая удовлетворяет (3.27) и ограничениям (3.23), (3.24), (3.25) и (3.26). На первом пшге, как правило, определяют какое-либо текущее значение функционала, которое для последующих этапов служит НГ. После нахождения какого-либо пути 0 осуществляется возврат на графе ветвления в поисках пути с лучшей оценкой функционала, чем достигнутая, т.е. идет процесс оптимизации. При каждом включении какой-либо вершины е,у проверяется значение функционала и ограничения. Если на каком-ли шаге ветвления функционал больше, чем достигнутая нижняя граница (на предыдущем пути-расписании), или не выполняются ограничения (3.23)—(3.26), то осуществляют возврат и ветвление по другому пути. В итоге достигается оптимальное расписание работы одного ГПМ. [c.152]

Вершине 1 из ГМП соответствуют вершины 13—16 в ГСИМ, они отображают источники заявок — запросы от сотрудников проектного подразделения на использование РМ после ручного синтеза схем ФЯ. [c.363]

Нулевой инвариант Аббе. Рассмотрим сферическую поверхность EF с радиусом кривизны R, разделяющук среды с показателем преломления п, слева, справа (рис. 7.7). Проведем прямую линию ММ, проходящую через центр О и Г1екоторую точку А (так называемую вершину рассматриваемой поверхности). Располож им точечный источник света Si на этой прямой на расстояшш j от вершины поверхности А. Положим, что некоторый луч SiB, исходящий из [c.172]

В [81] отмечено, что при ветвлении кончика трещины вершина кшкдой ветви сама становится источником распространения волн, те. опять-таки возбуждается автокаталитический процесс дальнейшего размножения микротрещин в зоне вершины образованной трещины. Позднее слияние данной системы трещин в процессе разрушения материала является одной из причин наблюдаемой фрактальной геометрии поверхностей сколов. Экспериментальные данные явно показывают дискретный характер роста трещины, что особенно ярко проявляется при циклическом нагружении. [c.132]

Пользуясь представлениями лучевой оптики, мы рассматриваем каждую светящуюся точку источника как вершину расходящегося пучка лучей, именуемого гомоцентрическим, т. е. имеющим общий центр. Если после отражения и преломления этот пучок превращается в пучок, сходящийся также в одну точку, то и последний представляет собой гомоцентрический пучок и центр его является изображением светящейся точки. При сохранении гомоцентричности каждая точка источника дает одну точку изображения. Такие изображения называются точечными или стигматическими (рис. 12.5). В силу обратимости (взаимности) световых лучей (см. ниже) изображение можно рассматривать как источник, а источник — как изображение. Поэтому при стигматическом изображении центры наших пучков называются сопряженными точками той оптической системы, в которой происходит преобразование расходящегося гомоцентрического пучка в сходящийся. Соответственные лучи и пучки также называются сопряженными. Поверхность, нормальная к лучам, называется волновой поверхностью ). В указанном смысле волновая поверхность имеет чисто геометрический смысл и не имеет того глубокого содержания, которое мы вкладывали в нее раньше. Волновая поверхность гомоцентрического пучка в однородной и изотропной среде есть, очевидно, сферическая поверхность. [c.277]

Из решения задачи 9.72 известно, что для определения производных потенциальной функции в зоне влияния источников необходимо найти в этой зоне скосы потока дР1ду]. Рассмотрите метод расчета этих скосов на крыле в возмущенной области, ограниченной передней, боковой кромками и линиями Маха с вершинами в соответствующих точках крыла, а также на вихревой пелене. [c.258]

Пусть равномерный поступательный сверхзвуковой поток обтекает внешним образом тупой двугранный угол (рис. 183). В этом случае вершина угла представляет собой источник слабых возмущений, а границей области возмущенного течения (точнее, следом этой границы на плоскости чертежа) является характеристика OB, составляющая угол а = ar sin-J— с направлением стенки МО. Скорость [c.309]

Модель Коттрелла (см. рис. 136) поясняет распространение пластической деформации от зерна к зерну несколько дислокаций, вышедших из источника В зерна /, движутся в плоскости скольжения и образуют скопление у границы зерна. У вершины р лидирующей дислокации возникает концентрация напряжений. Коттрелл определил, что дислокации будут образовываться вновь в результате генерации, допустим, источником Франка—Рида В до тех пор, пока действующее в окрестности этого источника напряжение Тт, повышающееся от п дислокаций, задержанных в полосе скольжения, полностью не уравновесится противодействующими напряжениями Xd. [c.239]

Очевидно, что все возмущения от источника, начавшего двигаться с постоянной сверхзвуковой скоростью бесконечно давно, в произвольный момент времени 02будут заключены внутри кругового конуса, вершина которого находится в точке М , а боковая поверхность является огибающей сфер радиусов г = Пц ( 02 — о)> где 0 02- Этот конус, отделяющий возмущенную область от невозмущенной, называется конусом Маха. Синус ос — половины угла раствора конуса Маха — равен обратной величине числа Маха М = и а ,. Действительно, [c.219]

Как уже упоминалось, для мениска характерны возмущения поверхности в виде вертикальных рифов. Для устранения возмущений такого типа необходимо наличие магнитного поля, силовые линии которого были бы направлены вдоль периметра сечения расплава в горизонтальной плоскости, причем жесткость этого поля должна обеспечиваться присутствием малопрозрачной для поля (т.е. хорошо проводящей ток) поверхности, максимально приближенной к расплаву. Такая поверхность в индукционной печи всегда присутствует. Ею является индуктор, а в ИПХТ-М также и холодный тигель. Наведение же азимутально ориентированного магнитного поля является дополнительной задачей. Она решается наиболее просто при наличии в индукционной печи верхнего источника нагрева [8], связанного с перетеканием на вершину расплава значительных токов (например, электродугового) (рис. 12). При появлении рифа сечение азимутально направленного магнитного потока сужается и линейная плотность меридионально ориентированного тока на вершине рифа возрастает, что соответственно повышает локальную плотность сжимающих ЭМС, создаваемых этим током. Эффективность этого процесса, стабилизирующего поверхность, зависит от жесткости рассматриваемого азимутального поля, что, как явствует из рассмотренного ранее, зависит от расположения меридиональных проводников вокруг этого поля и частоты. [c.32]

Возникшая в вершине скопления концентрация может релакси-ровать (см. рис. 2.11) различными способами раскрытием хрупкой трещины, возникновением двойника или активацией нового источника дислокаций. Рассмотрим передачу скольжения путем активации источников в соседних зернах. Если один из потенциальных источников находится на некотором расстоя-— [c.50]

При образовании скопления дислокаций и соответствующей концентрации напряжений у вершины скопления представляется весьма вероятным, что пластическая деформация в соседнем зерне начнется в результате работы зернограничных источников [54, 102]. Удаляясь от поверхности зерна, дислокации, эмитированные этими источниками, взаимодействуют с дислокациями сетки Франка и могут создать новые источники типа источников Франка — Рида. Поскольку эти новые источники не заблокированы примесями, они оказываются способными либо к размножению полных дислокаций, либо (при достаточно высоком уровне напряжений сдвига) — к размножению частичных дислокаций, т. е. к образованию двойника, например, по полюсному механизму Коттрелла — Билби или по механизму Шлизви-ка [20] (рнс. 2.17). Развитая в работе [22] модель, в которой двойникование начинается после частичной (за счет скольжения) релаксации концентраторов напряжений, приводит к получению аналогичной уравнению Холла — Петча для скольжения зависимости напряжения начала двойникования от размера зерна [c.60]

В большинстве известных схем [9, 19] образования трещин (в предельном случае — пор) обязательным условием является наличие при низких и средних температурах локальной концентрации напряжений в материале. По теоретической оценке Владимирова и Бетех-тнна [441], требуемая 10—30-кратная концентрация приложенного напряжения, локализованная в объеме порядка 10 —10 мкм, достигается только в вершине скопления дислокаций, испущенных одним источником. [c.221]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...