Инвариант Аббе нулевой

Q называется пулевым инвариантом Аббе. Как следует из (7.4), нулевой инвариант Аббе Q = п На— 1/i ) при переходе луча из одной среды в другую сохраняет свою величину. [c.174]

Рассмотрим оптическую систему, состоящую из k бесконечно тонких оптических элементов (преломляющих поверхностей или ДЛ). Все обозначения параметров элементов и соотношения между ними даны в п. 2.2, где получены суммы Зайделя. При необходимости воспользуемся рис. 2.5, на котором показан ход нулевых лучей в системе. Приведенный ниже вывод первой хроматической суммы в основном соответствует работе [45], однако имеется и ряд отличий. Во-первых, как и в п. 2.2, не использованы углы нулевых лучей с осью системы. Во-вторых, несколько иначе определены вспомогательные величины (в них не включены высоты нулевых лучей). Наконец, исходным соотношением служит не инвариант Аббе [первое из выражений (1.24)], а обобщенная формула отрезков (1.25), которую запишем для /-го элемента в следующем виде [c.182]

Из этих соотношений легко получить нулевой инвариант или инвариант Аббе [c.107]

Решить задачу последовательного перехода от одной поверхности системы к другой можно, пользуясь меридиональным инвариантом и расстоянием между поверхностями системы вдоль главного луча аналогично последовательному применению инварианта Аббе для просчета нулевого луча через систему. [c.37]

Так как оба эти выражения отличаются друг от друга множителями при первых слагаемых левой и правой частей в виде косинусов углов падения и преломления i и можно, не делая ошибки второго порядка малости, пренебречь разницей между этими выражениями и заменить их выражением инварианта Аббе для нулевых лучей (применяя его вдоль главного луча). [c.256]

Для параксиального луча, испытывающего преломление на сферической поверхности, известно важное соотношение, которое называется нулевым инвариантом Аббе [c.17]

Замечая, что ---у равно —где (2 —нулевой инвариант Аббе, имеем [c.171]

Нулевой инвариант Аббе. Рассмотрим сферическую поверхность EF с радиусом кривизны R, разделяющук среды с показателем преломления п, слева, справа (рис. 7.7). Проведем прямую линию ММ, проходящую через центр О и Г1екоторую точку А (так называемую вершину рассматриваемой поверхности). Располож им точечный источник света Si на этой прямой на расстояшш j от вершины поверхности А. Положим, что некоторый луч SiB, исходящий из [c.172]

Установим связь радиусов и толщин линз оптической системы с ходом нулевого луча. От инварианта Гульстранда—Юнга при малых углах е и е переходим к инварианту Аббе [c.28]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...