Теплоемкость при насыщении

В случае равновесия между жидкостью и паром величина С называется теплоемкостью при насыщении. [c.67]

Для определения теплоемкости С" насыщенного пара производную dS Vdr надо вычислять вдоль кривой равновесия жидкость — пар р=р(Т) (что соответствует процессу нагревания, при котором пар все время остается насыщенным) [c.366]

Теплоемкость тела зависит от условий нагревания. Наиболее употребительны теплоемкость при постоянном давлении (изобарная теплоемкость) Ср, теплоемкость при постоянном объеме (изохорная теплоемкость) и теплоемкость под давлением насыщенных паров (вдоль линии сосуществования фаз) s. Величины Ср и v, Дж/ (моль-К), связаны соотношением [c.197]

Для воды дТ дх) х <0, следовательно, в соответствии с уравнением (1.133) с = = T(ds/dT)x i < О, т. е. теплоемкость сухого насыщенного пара воды отрицательная. Это значит, что при нагревании этого пара теплота будет не поглощаться, а вьщеляться. Как видно из рис. 1.15, угол наклона касательной к пограничной кривой пара. х = 1 изменяется в диапазоне от 90 до 180°, т. е. оставаясь все [c.37]

Числа Рг капельных жидкостей сильно зависят от температуры, причем для большинства жидкостей этэ зависимость в основном аналогична зависимости вязкости [х(0, так как теплоемкость Ср и коэффициент теплопроводности Я зависят от Температуры более слабо. Как правило, при увеличении температуры число Рг резко уменьшается (рис. 5-2). Зависимость числа Рг воды от температуры на линии насыщения приведена на рис. 5-3. Значения числа Рг для воды ари температурах от О до 180°С сильно уменьшаются с ростом температуры (от 13,7 до 1), что-связано с резким уменьшением вязкости воды и ростом X в этой области температур. Теплоемкость при этом очень мало зависит от температуры. [c.156]

Обозначим изохорную теплоемкость жидкости при температуре насыщения через с , а теплоемкость сухого насыщенного пара через с" тогда [c.13]

Так как теплоемкость влажного насыщенного газа меняется, а теплоемкость воды практически постоянна, то температуру уходящих газов в чисто противоточном аппарате при исчезающе малом температурном напоре в точке а можно найти графическим путем (построение на графике не показано). Следует провести касательную к изобаре атмосферного давления в точке а. Эта касательная на оси абсцисс отсечет конечную температуру уходящих газов (в данном случае около 30° С). [c.149]

В области докритических давлений ниже линии насыщения, где существует только жидкая фаза Н2О, повышение температуры сопровождается снижением вязкости, плотности и диэлектрической проницаемости воды теплоемкость при постоянном давлении Ср несколько возрастает. При температурах выше точки насыщения ts, где существу ет только газообразная фаза Н2О, перегрев пара сопровождается снижением его плотности и теплоемкости Ср и незначительным увеличением вязкости. На линии насыщения существуют обе фазы — пар и вода, различающиеся по плотности, вязкости, диэлектрической проницаемости и другим показателям. Зависимость плотности пара и воды и их диэлектрической проницаемости от давления на линии насыщения по казана на рис. В.6. Из этого рисунка видно, что разность между плот- [c.16]

Исходя из того, что теплоемкость с насыщенного пара отрицательна (см. задачу 33), объяснить, почему при внезапном расширении в камере Вильсона возникает Фиг. 85. пересыщенный пар. [c.245]

Связь между теплоемкостью веществ при давлении насыщенного пара и теплоемкостью при постоянном давлении в термодинамике дается уравнением [c.230]

Величину подъема температуры АТ=Т2—Т1 в опытах выбирают с таким расчетом, чтобы теплоемкость при давлении насыщенного пара (см. гл. 13), вычисленную по формуле [c.312]

Начальные точки изобар относятся к сухому насыщенному пару совокупность этих точек дает кривую значений Ср весовой теплоемкости при постоянном давлении сухого насыщенного пара, которая является пограничной [c.256]

Подкасательная нижней пограничной кривой дает весовую теплоемкость жидкости с, а подкасательная верхней кривой (х=1)—теплоемкость сухого насыщенного пара с" при изменении его состояния вдоль пограничной кривой, т. е. при сохранении им сухого насыщения. Как видим, теплоемкость с отрицательна для понижения температуры сухого насыщенного пара и сохранения его сухим пару необходимо сообщать теплоту. [c.263]

Наши экспериментальные результаты по скорости звука, а также известные значения плотности р [5], давления насыщенного пара р [5, 6] и теплоемкости при постоянном давлении Ср [5, 7, 8] были использованы для расчета ряда термодинамических свойств вышеуказанных веществ. Адиабатическая сжимаемость рассчитывалась из соотношения [c.33]

Строго говоря, с здесь представляет теплоемкость жидкости под давлением ее насыщенного пара, но можно без ощутимой ошибки положить с равной теплоемкости при постоянном давлении. [c.22]

При насыщении теплоемкость каждой из поступательных и вра- [c.46]

V, p, Г, X, a и a — кинематический коэффициент вязкости, теплоемкость, теплота парообразования, коэффициенты теплопроводности, температуропроводности и поверхностного натяжения жидкости при температуре насыщения ty, р и р" —плотности жидкости и пара при температуре t, Гз — температура насыщения, К. [c.175]

Получить выражение для теплоемкости насыщенного пара. Объяснить, почему при адиабатном сжатии насыщенного водяного пара при 100 С он не конденсируется. [c.254]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагревании пара, т. е. при повышении его температуры, теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учесть, что для того, чтобы пар при нагревании остался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагревании должен быть подвергнут сжатию, что сопряжено с затратой внешней работы. Если работа сжатия пара, производимая внешним источником работы при нагревании, будет больше возрастания внутренней энергии пара, то для нагревания пара затраты теплоты извне не только не потребуется, но, напротив, некоторая часть работы сжатия сама выделится в виде теплоты. [c.269]

В зависимости от температуры 7 и степени сухости х пара величина может быть как положительна, так и отрицательна. Так как теплоемкость с находящейся в равновесии с насыщенным паром жидкости положительна, то при малых степенях сухости с . будет иметь положительный знак. [c.272]

Для того чтобы понять процессы, сопровождаюш,ие теплоотдачу к жидкости в сверхкритической области, необходимо проанализировать изменение физических свойств жидкости в окрестности критической точки и выше нее. Теоретически удельная теплоемкость при постоянном давлении и коэффициент теплового расширения в критической точке стремятся к бесконечности. Указанное свойство можно рассматривать как следствие того обстоятельства, что критическая точка является верхней границей области, в которой может происходить кипение. Скрытая теплота парообразования в критической точке стремится к нулю, а удельные объемы жидкости на кривой насыщения и газообразной фазы становятся одинаковыми. При давлении ниже критического на бесконечно малую величину можно увеличить энтальпию на бесконечно малую величину, равную скрытой теплоте парообразования температура при этом останется постоянной. Одновременно происходит увеличение удельного объема на бесконечно малую величину. В связи с этим предполагается, что удельная теплоемкость и коэффициент теплового расширения при давлении ниже критического становятся бесконечно большими. Подобное предельное состояние достигается также и в закритической области, где наблюдается резкий конечный максимум удельной теплоемкости. Удовлетворительные экспериментальные доказательства бесконечно больших значений любого из двух указанных физических параметров в сверхкритическом состоянии отсутствуют. Сверхкритическая температура, при которой наблюдается максимум удельной теплоемкости, по терминологии Голдмена [3] называется псеводокрити-ческой температурой. Псевдокритическая температура для большинства веществ увеличивается с давлением, а величина максимума удельной теплоемкости уменьшается (фиг. 1). [c.352]

Вследствие малой теплоемкости (при 1 а/на Ср = 0,0245 против 0,5 ккал кг°С у воаяного пара) ртутный пар в процессе расширении в турбине быстро переходит из перегретого в насыщенное состояние. [c.22]

Свойства ферритов, как и любых других твердофазных материалов, можно разделить на две группы объемные, или структурнонечувствительные, и структурно-чувствительные. Объемные свойства определяются химическим составом и типом кристаллической структуры феррита, а структурно-чувствительные — несовершенством (дефектами) электронной и кристаллической структуры. К первой категории относят константу кристаллографической анизотропии, магнитострикцию, точку Кюри, удельную теплоемкость, диэлектрическую проницаемость, намагниченность насыщения и т. д. В качестве примера структурно-чувствительных свойств рассматривают электропроводность, теплопроводность, форму петли гистерезиса, прочность и др. Однако указанное деление весьма условно, поскольку трудно указать такое свойство, которое бы абсолютно не зависело от степени или несовершенства электронной и кристаллической структур з1 ферритов. Действительно, константа кристаллографической анизотропии Ki постоянна для моноферритов фиксированного состава [1]. Для твердых растворов ферритов величина Ki сильно зависит от несовершенств, какими являются флуктуации химического состава в объеме материала. Эта зависимость должна особенно отчетливо проявиться у кобальтсодержащих ферритов. Теплоемкость при температурах, близких к температуре фазового превращения (точка Кюри — у феррошпинелей, точка компенсации — у ферритов со структурой граната), становится настолько чувствительной к химическим неоднородностям материала, что может служить характеристикой последней [2]. [c.7]

Успехи, достигнутые калориметрией в целом за последние полтора десятилетия, сказались и на исследованиях теплоемкостей растворов, В настоящее время для этой цели используются все основные типы калориметров. Наиболее точным для гомогенных растворов является метод непрерывного или ступенчатого адиабатического нагрева [1], причем воспроизводимость результатов улучшается при использовании дифференциальных калориметров с правильным подбором эталонной жидкости для сосуда — свидетеля. На современных-гадиабатических калориметрах теплоемкость индивидуальных жидкостей и жидких растворов измеряется, как правило, с относительной погрешностью 0,1—0,5.%, что обеспечивает достаточную точность расчета энтальпии и энтропии. Обычно в калориметрическом сосуде наряду с жидкостью присутствует и некоторое количество пара. Если нагрев осуществляется достаточно медленно, то практически жидкая и паровая фазы все время находятся в равновесии друг с другом, т. е. процесс идет по линии насыщения . Измеряемая в этом случае теплоемкость С ,х связана с теплоемкостью при постоянном давлении Ср, (индекс х указывает на постоянство состава фазы) соотношением [c.194]

В следующих 12 параграфах рассматриваются основные процессы изменения состояния насыщенного пара. Эти параграфы имеют наименования адиабата изменения смеси изменение степени сухости по адиабате опыты Гирна работа при адиабатическом расширении второй способ построения адиабаты для смеси эмпирическое уравнение адиабаты расширение и сжатие смеси при постоянной степени сухости теплоемкость сухого насыщенного пара при изменении по линии сухого насыщения нижняя предельная кривая предельные линии в координатах Т— изменение смеси при постоянном объеме расширение смеси по изодинаме. Метод расчета процессов в основном тот же, что и в других рассмотренных учебниках. Расчет адиабатного процесса проводится двумя методами (с использованием уравнений 52 = 51 и ри = С0П51). [c.134]

Перегретый пар. Уравнение состояния перегретого пара. Его теплоемкость при постоянном давлении. Если сухому насыщенному пару сообщать теплоту -при постоянном давлении, то температура его и объем увеличиваются и пар становится перегретым, причем часть сообщаемой пару теплоты идет на повышение его температуры, часть — на работу дисгрегации, а остальная — на работу расширения, т. е. на внешнюю работу. [c.251]

Классическим примером фазового перехода первого рода служит переход жидкость — пар при постоянном давлении (кипение воды). Сегнетоэлектрик с фазовым переходом первого рода между сегнетоэлектрическим и пара-электрическим o тoяния fи характеризуется скачкообразным изменением (как на рис. 14.10, а) поляризации насыщения при температуре перехода. Классическим примером фазового перехода второго рода служит переход между ферромагнитным и парамагнитным состояниями (см. гл. 16). Хорошее рассмотрение фазовых переходов второго рода имеется в книге Слэтера [20] и в книге Ландау и Лифшица [21]. Разложение в степенной ряд типа (14.8а) не всегда возможно. Например, фазовый переход в кристалле КН2РО4 по-видимому таков, что теплоемкость при переходе имеет логарифмическую особенность. Такая особенность по классификации фазовых переходов не может быть отнесена ни к первому, ни ко второму роду. [c.500]

Энтальпия 1 кг оухого воздуха, выраженная в кдж кг, численно равна его температуре f С, теплоемкость сухого воздуха при постоянном давлении равна 1 кдж/кг-град. Энтальпия ] кг сухого насыщенного пара при малых давлениях может быть определена по эмпирической формуле [c.241]

Р 41. Теплоемкость. Теплоемкость нонасыщепных пленок гелия на крокусе измерялась Фредериксом [173] в Лейдене. Ряд кривых теплоемкости для различных толщин приведен на фиг. 101. Высказывалось иредноложение, что благодаря очень сильному сжатию на поверхности твердого основания пленка в действительности гораздо более плотна и значения толщин, приводимые автором, следует пересчитать прн допущении, что первые четыре атомных слоя образовывают один сжатый слой. Интересно отметить, что теплоемкость этих первых четырех слоев не имеет аномалии, тогда как при больших толщинах пленки в величине ее теплоемкости возникают заметные аномалии, которые растут с насыщением и сдвигаются к более высоким температурам. [c.873]

Состояние перегретой жидкости является, как мы уже знаем из 4.1, метастабильным. 14нтересно отметить, что экспериментальное изучение перегретых жидкостей показало, что свойства перегретой жидкости близки к свойствам жидкости, находящейся при той же температуре в равновесии со своим насыщенным газом так, например, теплоемкость с , перегретой жидкости отличается от значения теплоемкости я идкости на линий насыщения не более, чем на 10%. [c.229]

Можно привести еще и геометрическое доказательство невозможности рассматриваемого равенства. Действительно, так как др1дТк)у= йрЫТ , то при выполнении равенства др/дТк)Б = др/дТк) / критическая изохора и критическая изоэнтропа имеют общую касательную с кривой упругости насыщенного пара, т. е. вблизи критической точкЩ критическая изоэнтропа и критическая изохора совпадают и, следовательно, величина теплоемкости Су в критической точке должна обращаться в нуль, что невозможно. [c.263]

Так как с" — непрерглвная функция температуры, то отсюда следует, что и вблизи критической точки, т. е. при Т 7 , теплоемкость насыщенного пара любого вещества будет иметь отрицательное значение. [c.269]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

Заметим, что уравнения (9.41) справедливы не только для течения идеальных газов, но также и для насыщенных и пересыщенных паров, которые при сравнительно малых давлениях удовлетворяют уравнению Клапейрона и имеют показатель адиабаты к, мало меняющийся с изменением состояния пара (напомним, что в отличие от идеальных газов у паров к не равняется отношению теплоемкостей j v). Заменив в первом уравнении di через V dp = —кр dv, получим [c.305]

Теплоемкость жидкой фазы на кривой насыщения с при температуре Тi, не очень близкой к критической, можно считать постоянной величиной, равной значению теплоемкости жидкости при р = onst на левой пограничной кривой Ср [c.577]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...