Теплоемкость насыщенного

Получить выражение для теплоемкости насыщенного пара. Объяснить, почему при адиабатном сжатии насыщенного водяного пара при 100 С он не конденсируется. [c.254]

Пользуясь уравнением Клапейрона Клаузиуса и равенством (dS"j p)r = = — (ЗК 7с Г)р= — К а"(о(" — коэффициент теплового расширения пара), для теплоемкости насыщенного пара получаем [c.366]

Теплоемкость насыщенного пара. В 2.5 было дано общее определение теплоемкости процесса, характеризующегося постоянством параметра X [c.267]

Удельная теплоемкость насыщенного пара представляет собой количество теплоты, необходимое для того, чтобы повысить температуру 1 кг насыщенного пара на 1° и притом так, чтобы пар в процессе нагревания оставался все время насыщенным. [c.267]

Теплоемкость насыщенного пара в окрестностях критической точки может быть найдена аналогичным образом. Действительно, [c.269]

Таким образом, у всех веществ теплоемкость насыщенного пара в критической точке отрицательна и бесконечно велика. [c.269]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагревании пара, т. е. при повышении его температуры, теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учесть, что для того, чтобы пар при нагревании остался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагревании должен быть подвергнут сжатию, что сопряжено с затратой внешней работы. Если работа сжатия пара, производимая внешним источником работы при нагревании, будет больше возрастания внутренней энергии пара, то для нагревания пара затраты теплоты извне не только не потребуется, но, напротив, некоторая часть работы сжатия сама выделится в виде теплоты. [c.269]

В самой критической точке сумма теплоемкостей насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости равна бесконечности (если только Су. к = оо) [c.269]

В частности, вблизи критической точки, где теплоемкость насыщенного пара с" отрицательна, адиабатическое расширение насыщенного пара приводит к конденсации пара а адиабатическое сжатие переводит насыщенный пар в перегретое состояние. [c.282]

Напомним, что с — теплоемкость жидкой фазы, ас" — теплоемкость насыщенного пара в процессах изменения состояния тела вдоль левой и правой ветвей пограничной кривой. [c.577]

Если воспользоваться средним значением теплоемкости насыщенного пара в интервале температур — Тд, а теплоемкость Ср перегретого пара считать постоянной, то выражение для г, еор, учитывая сравнительно небольшое различие в температурах и Т3, можно привести к следующему виду [c.624]

Исходя из уравнения (20.13) можно сформулировать основные требования к рабочему веществу паровых холодильных машин. Для того чтобы холодильный коэффициент был высоким, необходимо, чтобы число Клаузиуса было возможно большим, теплота парообразования г была велика, а теплоемкость насыщенного пара с" мала. Кроме того, желательно, чтобы теплоемкость жидкой фазы с была мала, а упругость насыщенного пара быстро возрастала с температурой Г при этих условиях относительная потеря полезной внешней работы в дроссельном вентиле будет незначительной. [c.624]

Теплоемкость с" есть непрерывная функция температуры. Поэтому и вблизи критической точки теплоемкость насыщенного пара любого вещества будет иметь отрицательное значение. [c.435]

Отрицательный знак теплоемкости насыщенного пара означает, что при нагреве пара теплота будет не поглощаться, а выделяться. Причина этого будет ясна, если учитывать, что для того, чтобы пар при нагреве оставался насыщенным, объем его должен уменьшаться, т. е. пар при нагреве должен испытывать сжатие, что сопряжено с затратой внешней работы. [c.435]

Если известны теплоемкости насыщенного пара и находящейся с ним в равновесии жидкости, то можно получить общие выражения для энтропии, внутренней энергии и энтальпии. [c.436]

Здесь с = Т (ds ldT) представляет собой теплоемкость жидкой фазы, находящейся в равновесии с насыщенным паром. Аналогично с" — теплоемкость насыщенного пара. Из-за малой сжимаемости жидкости теплоемкость с при сравнительно невысоких р не отличается от Ср. [c.541]

ТЕПЛОЕМКОСТЬ НАСЫЩЕННОГО ПАРА [c.235]

Удельная теплоемкость насыщенного пара представляет собой количество тепла, необходимое для того, чтобы повысить темпе ратуру 1 кг [c.235]

Сумма теплоемкостей насыщенного пара и находящейся в равновесии с ним жидкости с" + с в критической точке, как это видно из уравнений (6-53) и (6-54), равняется 2со,к, т. е. имеет положительное значение [c.239]

Воспользовавшись величиной с влажного пара, можно выразить теплоемкость насыщенного пара с" иной по сравнению с (6-53) формулой. Действительно, из тождества [c.243]

Напомним, что с есть теплоемкость жидкой фазы, а с" — теплоемкость насыщенного пара в процессах вдоль нижней и верхней пограничных кривых. [c.435]

Из полученного выражения для е видно, что при больших значениях числа Клаузиуса К1" для насыщенного пара ег приближается к ек-Но К1 тем больше, чем больше теплота парообразования г и чем меньше теплоемкость насыщенного пара с". [c.482]

Удельная теплоемкость насыщенного воздуха [c.89]

Рис. 1-3. Безразмерные изохорные теплоемкости насыщенных жидкостей а = 4/(4) .

Рис. 1-4. Изохорные теплоемкости насыщенных паров воды.

Рис. 1-5. Изохорные теплоемкости насыщенного ртутного пара.

Сумма двух первых слагаемых правой части равна местному значению теплоемкости насыщенной жидкости вдоль пограничной кривой [c.34]

Присутствие в (3-2) величин удельного объема и средней теплоемкости насыщенной жидкости, весьма мало изменяющихся в широком диапазоне параметров, практически не препятствует интегрированию. [c.62]

Преимущество этой формулы, справедливой лишь в ограниченной области состояний, заключается в том, что здесь критическая скорость выражена только через одну переменную — температуру. Напомним, что параметр В на протяжении процесса не изменяется эта величина определяется начальным состоянием среды (на входе в канал) и теплоемкостью насыщенной жидкости. [c.70]

Заметим, что при степенях сухости л > 0,5 и небольших давлениях изохорная теплоемкость насыщенной жидкости [c.89]

С уменьшением температуры от Т = теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с" обнаруживается, например, у дифенилокснда (рис. 8.33) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других жидкостей с" вплоть до крайнего состояния равновесия жидкой и паровой фаз (определяемого температурой Т р тройной точки) имеет отрицательное значение. [c.270]

С уменьшением температуры от Г = Т,, теплоемкость насыщенного пара с", оставаясь отрицательной, уменьшается по абсолютной величине. При некоторой температуре с" может достичь значения, равного нулю, а затем стать положительной. Такое изменение теплоемкости с обнаруживается, например, у дифенилоксида (рис. 6.14) и некоторых углеводородов. У воды и ряда других [c.435]

Вследствие положительного знака теплоемкости с жидкой фазы адиабатическое расширение жидкости всегда сопровождается испарением жидкости. Следовательно, в той части области двухфазных состояний, в которой j. < О, изоэнтропы проходят более круто, чем линии постоянной сухости х = onst, в частности, правая линия пограничной кривой (рис. 6.20). Поэтому изоэнтропа, проведенная из области перегретого пара, может пересекать правую пограничную кривую. Там, где > О, угол наклона изоэнтроп меньше, чем у линий л = onst и правой пограничной кривой. Поэтому любая адиабата, начинающаяся в области перегретого пара, не пересекается с правой пограничной кривой и по мере увеличения объема все более удаляется от нее. В точке правой пограничной кривой, в которой теплоемкость насыщенного пара обращается в ноль, изоэнтропа соприкасается с пограничной кривой. Изоэнтропа, проведенная из точки жидкого состояния вещества, по мере увеличения объема сближается с левой пограничной кривой, пересекается с ней, а затем удаляется от нее в облас1ь двухфазного состояния вещества. [c.449]

Теплоемкость насыщенного пара в критической точке может быть определена с помощью второго из уравнений (6-53). Так как dv"ldTK = ——с , то при конечном значении с , к правая часть уравнения будет отрицательна , следовательно, с"к =—В случае бесконечно большо- [c.238]

При расчетах предельных плотностей потока теплоемкость насыщенной жидкости в интервале температур 40—180° С принята постоян- кг ной = 4,187 кдж1кг°С вы-числение расходов, отвечающих более высоким начальным температурам, произведено с учетом изменения теплоемкости воды вдоль нижней пограничной кривой. Следует иметь в виду, что малые отклонения в табличных значениях калорических функций насыщенного пара, не выходящие за пределы поля допусков скелетных таблиц, заметно сказываются на результатах вычисления критической плотности. Так, например, если начальная энтальпия пара при /о = 180° С и Ха = 1,0 отклоняется на 0,3% от среднего значения (допуск около 0,6%), то расчетная величина критической плотности потока изменяется на 1,6%. [c.107]

Истинная теплоемкость насыщенного воздуха в зависимости от температуры и давления представлена на фиг. 13. Как следует из графика, теплоемкость увеличивается с ростом температуры и уменьшением давления и во много раз превышает теплоемкость сухого = 50° С, то при р = 1 ата = 2,44, а = 0,58 ккал1кГ сух. возд. град. [c.47]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...