Апертурный луч оптической системы

Необходимый компонент оптической системы — апертурная диафрагма, которая ограничивает телесный угол пучка лучей, образующих изображение предметного источника. Все элементы системы формируют изображения апертурной диафрагмы. Те нз них, которые находятся в пространстве предмета и изображения, называют входным и выходным зрачками системы [45]. Изображение апертурной диафрагмы, формируемое г—1-й поверхностью, назовем входным зрачком для i-ro элемента, а следующее ее изображение, формируемое t-м элементом — его выходным зрачком (одновременно это входной зрачок для г+ 1-го элемента). Координаты точки в плоскости входного зрачка обозначим II,, в плоскости выходного — Ч - Они связаны линейным увеличением в зрачках Y/ S = уД , Пг==У,- Чг Расстояния от вершины поверхности до входного и выходного зрачков обозначим и (правило знаков то же, что и для s. y Для t l выполняются соотношения, полностью аналогичные (2.12), [c.54]

Величины 6go и ст можно рассматривать как величины предмета и входного апертурного угла для оптической системы, работающей в обратном ходе лучей. [c.176]

Суш,ность этого приема заключается в том, что в перестраиваемой оптической системе ее радиусы изменяются таким образом, что углы излома апертурных лучей на всех поверхностях системы сохраняются такими же, какими они были в исходной симметричной системе. Кратко этот прием может быть назван методом сохранения углов излома апертурных лучей. [c.295]

При такого рода перестройке оптической системы удобно сохранить высоту h апертурного луча в плоскости материальной диафрагмы неизменной. Поэтому, получив новые значения углов а, переходим к определению высот h, пользуясь формулами [c.297]

Так как сигнал фотоумножителя в конечном счете управляет электронным лучом в кинескопе 8, то на экране кинескопа воспроизводится изображение объекта. Катод фотоумножителя располагается в выходном зрачке оптической системы, которым здесь является апертурная диафрагма конденсора. Это делается для того, чтобы при движении луча по препарату световое пятно в зрачке оставалось все время неподвижным, а менялась лишь его интенсивность. Таким образом, исключается влияние неравномерной по площади чувствительности фотокатода. [c.77]

Фиг. 142-26. Телецентрический ход лучей со стороны пространства предметов. Апертурная диафрагма расположена в задней фокальной плоскости оптической системы. Изображения диаметров входных люков <1 и

Дифракция света проявляется при прохождении его через любые отверстия и особенно при прохождении через апертурную диафрагму, которая ограничивает пучок лучей изображающей оптической системы. Следовательно, каждая точка изображения представляет собой световое пятно, окруженное несколькими чередующимися темными и светлыми (или окрашенными) кольцами, Чем меньше диаметр диафрагмы, [c.204]

Для ответа на этот вопрос найдем в пространстве предмета плоскость, оптически сопряженную с плоскостью изображения. Она называется плоскостью установки или плоскостью наводки. Спроецируем предмет из центра входного зрачка на плоскость установки. Эта проекция и будет тем объектом, изображение которого более или менее резко передает оптическая система. Действительно, главный луч, исходящий из любой точки предмета, проходит также через ее проекцию на плоскость установки. Он является центром пучка лучей, исходящих из этой точки. Если точка предмета лежит в плоскости установки, т. е. совпадает со своей проекцией, то ее изображение получится резким. Если же она не лежит в плоскости установки, то ее изображение получится в виде кружка рассеяния, центр которого является изображением проекции этой точки на плоскость установки. Чем больше апертурная диафрагма, тем шире пучки, исходящие из точек предмета, а следовательно, тем больше размеры соответствующих кружков рассеяния. Если бы пучки совсем не были ограничены диафрагмами или краями линз, то кружки рассеяния занимали бы всю плоскость изображения и изображение не могло бы вообще быть получено. Отсюда ясно, насколько [c.94]

Имеется еще одна, чисто теоретическая возможность достижения того же результата поставить в одной нз промежуточных плоскостей изображения отрицательную линзу соответствующей оптической силы, не влияющую на ход апертурных лучей, т. е. лучей, идущих из точки предмета на оси. К сожалению, такие линзы рассеивают пучки лучей, идущих из различных точек поля зрения (вместо того чтобы их собирать, как это делает большинство положительных, так называемых коллективных линз). Они не могут применяться за исключением того случая, когда отрицательная линза ставится непосредственно перед изображением (линза Смита в фотографических системах). Есть еще один случай, когда применение отрицательного компонента возможно и даже полезно, а именно — в окулярах с большим удалением выходного зрачка. Действительно, отрицательный компонент служит для удаления зрачка и одновременно уменьшает кривизну изображения, даваемую системой объектив —окуляр. [c.344]

Положение апертурной диафрагмы значительно влияет на ход и направления наклонных пучков лучей и, тем самым, на световой диаметр оптической системы. Обычно апертурная диафрагма располагается внутри оптической системы (объектива). Но в некоторых случаях она располагается впереди системы (рис. 64, а, в) и сзади (рис. 64, б, г). [c.122]

Среди многих диафрагм, влияющих на прохождение осевого и наклонного пучков лучей, имеется такая диафрагма, которая в одинаковой степени при изменении ее диаметра одновременно влияет на ход как осевого, так и наклонного пучка лучей. Такой диафрагмой, как было только что показано, является апертурная диафрагма. Ее изображение, получаемое через переднюю часть оптической системы (в обратном ходе лучей), называется [c.126]

ВХОДНЫМ зрачком. Входной зрачок и является тем световым отверстием, через которое проходят осевой и наклонный пучки лучей, притом так, что главные лучи идут через центр входного зрачка. Изображение апертурной диафрагмы, получаемое через заднюю часть оптической системы (в прямом ходе лучей), является выходным зрачком, который также отличается тем, что главные лучи идут через его центр. Входной и выходной зрачки могут быть как действительными, так и мнимыми. [c.126]

Дисторсия зависит от сферической аберрации в зрачках. Сферическая аберрация в зрачках проявляется в том, что главные лучи, проходящие через центр апертурной диафрагмы под различными углами к оптической оси, после преломления при выходе из оптической системы не пересекаются с оптической осью в центре выходного а также входного) зрачка. Из центра апертурной диафрагмы Ро выходят два главных луча / и 2 (рис. 88). очка Р есть параксиальное изображение точки Ро, т. е. центр выходного зрачка. Лучи / и 2 пересекают опти- [c.160]

Положение апертурной диафрагмы влияет на ход наклонных пучков лучей. Обычно она располагается между компонентами оптической системы, как это показано на рис. 75, а и в. В некоторых случаях апертурную диафрагму целесообразно устанавливать впереди оптической системы или за ней. [c.93]

Если известны положение и диаметр апертурной диафрагмы, то ее параксиальное изображение в обратном ходе лучей через предшествующие части оптической системы (ход лучей справа налево) или апертурная диафрагма, расположенная в пространстве предметов, называется входным, зрачком оптической системы. На входной зрачок опирается конус световых лучей, выходящих из осевой предметной точки и проходящих через оптическую систему. Изображение апертурной диафрагмы в прямом ходе лучей через последующие части оптической системы (ход лучей слева направо) или апертурную диафрагму в пространстве изображений называют выходным зрачком, [c.94]

В общем виде план решения задачи будет следующим. Необходимо отыскать положение и размер изображений всех диафрагм в обратном ходе лучей через предшествующие компоненты системы. То изображение, которое в меридиональной плоскости служит основанием равнобедренного треугольника с наименьшим углом при вершине, являющейся предметной осевой точкой, будет входным зрачком. Диафрагма, от которой получено это изображение, является апертурной, а ее изображение через последующие компоненты оптической системы — выходным зрачком. [c.95]

Угловым полем оптической системы в пространстве предметов называют удвоенное абсолютное значение угла между оптической. осью и лучом в пространстве предметов, проходящим через центр апертурной диафрагмы и край полевой диафрагмы, а угловым полем оптической системы в пространстве изображений — удвоен- [c.97]

Заметим, что коэффициент виньетирования можно получить как отношение площади сечения на,клонного пучка к площади сечения осевого пучка лучей d любой плоскости, перпендикулярной к оси оптической системы. На рис. 75, б и г такой плоскостью является плоскость апертурной диафрагмы. [c.100]

Принцип действия и устройство металлографического микроскопа. Для изучения микроструктуры металлов используют металлографические микроскопы (рис. 1.4). Подготовленный соответствующим образом шлиф 1 помещают перпендикулярно оптической оси микроскопа в плоскости, совпадающей с передней главной фокальной плоскостью объектива 2. Шлиф освещается проходящим через объектив почти параллельным оптической оси пучком света, который формируется посредством осветительной системы, состоящей из источника (лампы) 3, коллекторной линзы 4, апертурной 5 и полевой 7 диафрагм, вспомогательных линз 6, 8 и полупрозрачной пластинки 9. Световые лучи, отражающиеся от участков поверхности шлифа, приблизительно нормальных оптической оси микроскопа, попадают в объектив. а те лучи, которые отражаются от неровностей поверхности, не попадают в его поле. На конечном, изображении поверхности [c.22]

Метод косого освещения. При этом методе в создании изображения участвуют преимущественно косые лучи, не параллельные оптической оси системы. Повышение контраста при косом освещении связано, во-первых, с увеличением роли дифрагированных на разных элементах структуры объекта лучей в формировании изображения и, во-вторых, с образованием теней от рельефа поверхности объекта. Поэтому косое освещение целесообразно применять при достаточно резком рельефе поверхности шлифа, так как только при этом условии выступающие участки будут отбрасывать тень на остальную поверхность, которая дает меньшее отражение луней. Косое освещение достигается обычно включением между объективом и полупрозрачной пластинкой призмы косого освещения или смещением, по отношению к оптической оси системы апертурной диафрагмы, вращением которой изменяется плоскость падения света на объект. [c.26]

Апертурный луч оптической системы 323 Апертурный угол оптической системы 322 Апохроматические объективы (апохро маты) Технические характеристики 332, 333 Аппаратура сигнализации 538 [c.702]

Рис. 2.2.2. Схема хода лучей в оптической системе микроскопа МИМ-7 1 — лампа 2 — коллектор 3 — зеркало 4 — светофильтр 5 — апертурная диафрагаа

Пусть теперь апертурная диафрагма помещена в переднюю фокальную плоскость линзы, т.е. реализуется оптическая система с телецентрическим ходом лучей (рис. 58). Тогда в пространстве изображений главные лучи оказываются параллельными оптической оси. Следовательно, спеклы также ориентированы параллельно оптической оси, и Дг = бг, т.е. поперечное смещшие спеклов в некоторой области субъективной спекл-структуры равно локальному изменению масштаба изображения вследствие продольного смещения объекта. [c.111]

Все другие снособьг сочленения микроскопа со спектральным прибором, в частности с монохроматором, ничего принципиально нового не дают. Действительно, применение монохроматора позволяет, вообще говоря, сочленить его с микроскопом в обратном порядке, так что вначале после источника идет оптическая система монохроматора, а после нее — оптическая система микро- скопа. Однако от такой перестановки ход лучей через оптические системы сочлененных приборов, по закону обратимости лучей, не должен измениться. Согласование апертурной и полевой диафрагм остается тем же. Поэтому, обращаясь к рис. 307, можно теперь щель 8р спектрального прибора рассматривать как выходную щель монохроматора (полевая диафрагма), которая играет роль источника монохроматического излучения. Б плоскости же люка Л теперь должен быть расположен не источник света или осветительная линза О, а приемник света (например, фото- или термоэлемент). [c.400]

Ограничение пучков в оптических системах в общем случае осуществляется по-разному для лучей, исходящих из разиых точек. предмета. Диафрагма, которая ограничивает пучок лучей, формирующий изображение расположенной на оси системы точки предмета, называется апертурной или действующей. Ее роль может выполнять оправа какой-либо линзы или специальная диафрагма, расположенная либо между линзами, либо перед системой или после нее. Изображение апертурной диафрагмы (действительное или мнимое), создаваемое находящейся перед ней частью оптической системы, называется входным зрачком, а изображение, создаваемое расположенными за диафрагмой оптическими элементами, — выходным зрачком (рис. 7.17). Входным зрачком определяется апертура — угол раскрытия пучка лучей, идущего из точки предмета Р через систему. [c.348]

ИСТОЧНИК мал, то должен быть применен конденсор— собирающая линза. В обоих случаях первая задача юстировки—поместить источник так, чтсбы он находился на оси коллиматора. Для этого рекомендуется следующая простая процедура. Шель спектрографа открывают примерно до ширины в 1 мм и передвигают источник (для этой дели подходит стандартная дуга с железными электродами) как в Соковом, так и в вертикальном направлении, пока узкий пучок света, проходящий через щель, не упадет на центр призмы или решетки спектрографа. Если надо применить конденсорную линзу, то ее прежде всего устанавливают так, чтобы она фокусировала на щели изображение источника. Лучше пользоваться увеличенным, нежели уменьшенным изображением источника на щели, если только обеспечено при этом полное заполнение апертуры спектрографа. Использование уменьшенного изображения не дает рыигрыша в экспозиции, так как, хотя освещенность щели при этом и увеличивается, это достигается за счет увеличения раствора конуса лучей за пределы апертурного угла коллиматорного объектива. Излишние же лучи, как указывалось, играют вредную роль. Уменьшенное изображение имеет еще и тот недостаток, что дает очень узкий и неравномерный по высоте спектр. Когда источник и конденсор приведены в надлежащее положение, следует проверить установку, поместив глаз в плоскости спектра и наблюдая, полностью ли и равномерно ли заполнена светом оптическая система. Юстируя прибор, часто полезно бывает использовать то обстоятельство, что световой луч проходит систему в прямом и обратном направлении по одному и тому же пути. Поэтому, используя, например, большую вогнутую решетку, когда источник и решетка располон<ены в отдельных помещениях, рекомендуется поместить перед решеткой полоску белой бумаги и осветить ее так, чтобы она была видна через щель, если вести наблюдение со стороны источника, а затем вывести дугу (при выключенном токе) на эту линию визирования. При использовании конденсорной линзы последующие установки источника на оптической оси коллиматора не вызывают затруднения. Установив конденсор на оси прибора, его фиксируют в этом положении. Тогда при замене источника его каждый раз устанавливают так, чтобы его изображение фокусировалось точно на щель. В повседневной работе целесообразно использовать оптическую скамью, соединив ее со спектрографом. Для фокусировки источника на щель можно также пользоваться вогнутыми зеркалами они имеют то преимущество, что дают ахроматическое изображение однако в других отношениях зеркала неудобны, и линзам обычно отдается предпочтение. Пользуясь линзами, следует помнить, что свет различных длин волн фокусируется на различных расстояниях от линзы. При работе с большими приборами, когда фотографируется единовременно только небольшой участок спектра, это несущественно, если принять меры, чтобы сфокусировать на щели именно требуемую область длин волн однако при работе с небольшими приборами, охватывающими большую область спектра, каковы обычные кварцевые спектрографы, указанное обстоятельство может повлечь за собой большие изменения интенсивности по спектру. Если нужен отдельный участок спектра, то линзу следует установить так, чтобы на щели фокусировался свет нужного интервала длин волн, но если нужен весь спектр, как, например, с целью ознакомления с общим видом спектра, то, как правило, представляется целесообразным фокусировать на щель изображение источника в самом коротковолновом ультрафиолетовом [c.229]

Фиг. 142-24. Влияние апертурной диафрагмы, зрачков и люков на ход лучей в оптической системе. Выходной люк является изображением входного люка. Выходной зрачок является изображением входного зрачка (в данном случае они совпадают и представляют собой оправу объектива). Входной зрачок и входной люк ограничивают пучок лучен со стороны простраиства предметов, а выходной зрачок и выходной люк ограничивают пучок лучей со стороны пространства изображений. Пучок лучей, ограниченный выходным зрачком и выходным люком, называется световой трубкой или световым пучком (на чертеже заштрихован справа вниз налево). Лучи, идущие из центра входного люка к краям входного зрачка, называются апертурными лучами, а угол между ними — апертурным углом (заштриховано на чертеже слева вниз направо) Ь — расстояние до предмета Ь — расстояние до изображения.

Одним из наиболее типовых новых процессов, рожденных потребностями обработки новых деталей в радиоэлектронике и других отраслях, является электроннолучевая обработка. Электроннолучевой способ обработки металлов основан на использовании кинетической энергии электронов, излучаемых катодом при высоком вакууме. Электроны ускоряются в электрическом ноле, фокусируются и направляются иа обрабатываемый мате-])иал. Формирование электронного пучка и необходимой для обработки плотности энергии (Вт/см ) происходит в электронно-оптической системе (ЭОС). Принципиальная схема ЭОС, применяемой для размерной обработки электронным лучом, представлена на рис. 1У-18. Катод 1, фокусирующий электрод 2 н анод 3 составляют электронную пушку, в которой происходит начальное формирование и ускорение электронного потока. Эмиссия электронов происходит с катода, изготовленного из вольфрамовой или танталовой проволоки диаметром 0,15—0,2 мм. Температура накала катода 2400 — 2800 К. В промежутке катод—анод происходит фокусировка и ускорение электронов. Для точного направления электронного пучка по оси фокусирующей линзы служит система электромагнитной юстировки 4, расположенная под анодом. Для врезания краевых электронов пучка, а следовательно, уменьшения апертурного угла и защиты от нагрева и облучения электронами рассеяния частей ЭОС применяют вольфрамовую диаграмму 5, расположенную под системой юстировки. Вследствие того, что торец катода сошли-фован (для увеличения температуры рабочей части катода), сечение электронного пучка является эллиптическим. Для получения круглого сечения из эллиптического применяют электромагнитный стагматор 6. Далее электронный пучок попадает в фокусирующую систему 7, за которой электроны движутся сходящимся пучком. На выходе электронного пучка из ЭОС стоит отклоняющая система 8, управляющая отклонением луча в двух взаимно перпендикулярных направлениях. [c.121]

В телескопе, как и во всякой зрительной трубе, апертурной диафрагмой и входным зрачком служит свободное отверстие объектива. Объектив дает изображение в своей задней фокальной плоскости, которая одновременно является передней кальной плоскостью окуляра. При этом условии изображение в телескопе получается на бесконечности, и его отчетливо будет видеть нормальный глаз в ненапряженном состоянии. Все параллельные пучки лучей после прохождения через телескоп остаются параллельными, т. е. телескоп является телескопической оптической системой. Меняется только ширина пучков. Если падающие лучи параллельны главной оптической оси, то ширина пучка равна диаметру объектива D. Увеличение телескопа N есть отношение угла, под которым виден малый предмет в телескоп, к углу, под которым он был бы виден, если бы рассматривался невооруженным глазом. Как было показано в И (пункт 10), для телескопических систем такое увеличение равно отношению ширины падающего пучка параллельных лучей к ширине выхЬдящего пучка. В телескопе ширина выходящего пучка равна диаметру выходного зрачка D. При нормальном увеличении D = d, где d — диаметр входного зрачка глаза. Таким образом, нормальное увеличение телескопа определяется выражением [c.158]

Черев оптическую систему пройдут лишь те из них, которые лежат внутри некоторого телесного угла, называемого в оптике апертурным углом 2и со стороны предмета. Ограничение пучка происходит на оправах линз или зеркал, или благодаря наличию диафрагм. Та диафрагма(или оправа оптической поверхности), которая ограничивает пучок, называется апертурной (или действующей) диафрагмой. Ев изображение в пространстве предметов, даваемое предшествующей частью оптической системы в обратном ходе лучей, называется входным зрачком системы. Изображение апертурной диафрагмы в пространстве изображений, даваемое второй частью системы, следующей за апертурной диафрагмой, называется выходным зрачком системы. Входной зрачок системы, апертурная диафрагма и выходной зрачок лежат в сопряженных плоскостях. Угол 2м между лучами, проведенными из центра изображения О к концам диаметра выходного зрачка (ii ii, называется апертурным углом со стороны изображения. Лучи, проходящие черев край входного зрачка, называются краевыми (или маргинальными Лучи, промежуточные между параксиальными и маргинальными, пересекают плоскость входного врачка па расстоянии г от оптической оси. Величина г называется зоной. В меридиональной плоскости зоной является координата у (см. рис. 1.1). [c.14]

Изменения конструктивных параметров вносятся в оптическую систему иа основании изучения таблицы влияния изменений параметров на аберрации и другие величины, характеризующие свойства оптической системы. При ручном неавтоматическом выполнении работы следят за некоторым по возможности минимальным количеством лучей, ход которых определяет аберрации системы. Так, например, при расчете систем с небольшими н средними значениями числовых апертур бывает достаточно для определения сферической аберрацнн выполнить расчет двух лучей для осевой точки предмета. Один из этих лучей на выходе из системы образует с осью угол, равный апертурному углу, а другой луч — угол, равный примерно 0,7 от апертурного угла. При этом стремятся к тому, чтобы аберрации в выбранных точках поля зрения и для выбранных лучей не превосходили определенных величин. [c.387]

Аберрации, как известно, бывают продольными, поперечными или волновыми. Удобнее всего исходить из волновых аберраций по двум причинам во-первых, волновые аберрацнн обладают свойством сложения, т. е. волновая аберрация всей оптической системы равна сумме волновых аберраций отдельных частей системы, в то время как поперечные аберрации надо сначала умножить на произведение п sin сс (где а — угол апертурного луча с осью), чтобы иметь возможность их складывать во-вторых, волновая аберрация простейшим образом зависит от формы преломляющих (отражающих) поверхностей, а поэтому и дес рмация поверхности непосредственно связана с изменением волновой аберрации. [c.545]

Для определения положения входного врачка вычисляют в обратном ходе лучей параксиальный луч, выходящий иа центра апертурной диафрагмы, местоположение которой заранее известно. Для определения положения выходного зрачка поступают также, но параксиальный луч вычисляют в прямом ходе лучей через часть оптической системы, расположенной за апертурной диафрагмой. [c.127]

Условие, обеспечивающее прохождение крайнего апертурного луча через отверстие большого зеркала. Из п. 30 следует, что апертурные углы после зеркальной системы объективов с Л > 0,65 остаются еще велики. Поэтому крайний луч, отраженный от малого выпуклого зеркала, может выйти из конуса AB D (рис. V.73), за образующую которого принят луч АС, вышедший из той же точки объекта с заданной экранируемой апертурой Gmi sin Ui = Л0, и вследствие этого апертура объектива будет уменьшена. Луч АС после выхода из фронтальной системы пересекает большое зеркало в точке С, образуя с оптической 0С1.ю угол Икре. [c.213]

Микроскоп растровый электронно-лучевой. Микроскоп применяется в электронных микрозондовых установках для микроскопического анализа различных материалов. Оптическая система (рис. IX. 12) позволяет производить наблюдение и фотографирование образцов, подвергаемых электронной бомбардировке. Исследуемый образец находится в передней фокальной плоскости зеркального объектива, расположенного в вакууме, и изображается последним на бесконечность. С помощью полупрозрачного зеркала 8 световые лучи отклоняются на защитное стекло 12 и затем направляются в тубус микроскопа, где размещена трехкомпонентная дополнительная система 14, 16 и 19. Первые два из этих положительных компонентов образуют телескопическую систему с телецентрическим ходом лучей, непосредственно за которой после отклоняющего зеркала 15 находятся системы 17 и 18 переменного увеличения. Положительный компонент 19 располагается перед тринокуляром 20 (насадка типа МФН-11). Осветительная система выполнена по принципу Кёлера. Электроннолучевая трубка 13 размещена внутри зеркального объектива. Коллектор 2 проектирует источник света I (лампа ОП-12-100) в апертурную диафрагму в масштабе V = —4,4х. Линзы 4, 5 изображают оправу коллектора 2 на полевую диафрагму в масштабе V — —0,5. [c.385]

Описание диафрагм. С каждой поверхностью оптической системы связана диафрагма — оправа, ограничивающая световые габариты поверхности. Кроме того, в системе присутствуют и другие диафрагмы. Количество параметров, необходимых для описания диафрагм, зависит от класса системы. В наиболее распространенном случае центрированных систем для каждой поверхности требуется указание светового диаметра ов или его половины кси = D J2, а при наличии центрального экранирования — также и абсолютного или относительного диаметра экрана )э р или е = ВэуфЮсв- При рассмотрении диафрагм часто ограничиваются только апертурной диаграммой, для которой указывают номер ка поверхности, предшествующей по ходу луча диафрагме расстояние от поверхности до диафрагмы световой размер диафрагмы и коэффициент экранирования. Если диафрагма расположена перед системой, обычно принимают = О и в этом случае отсчитывается от первой поверхности с учетом правила знаков. [c.65]

Апертурная диафрагма, а следовательно, и выходной и входной зрачки определяют ширину (отверстие) активных пучков, т. е. влияют на резкость изображения и светосилу инструмента. Однако не от всякой точки предмета лучи, прошедшие через входной зрачок, пройдут через оптическую систему и, следовательно, изобразятся ею. Действительно, пучок от точки М (рис, 14.6) целиксм минует переднюю линзу системы, и точка М не будет ею изображена. Пучок отточки N частично пройдет через систему и даст изображение, но освещенность его будет уменьшена, ибо часть пучка задержится оправой линзы 1 виньетирование). От точки же Q через систему пройдет пучок такой же ширины, как и от осевой точки О. [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...