Система индукции

Специфика использования работ электризации и намагничивания н термодинамике состоит в т ом, что возможны различные варианты набора электрической и магнитной энергии, которая включается во внутреннюю энергию системы, и от этого набора существенно зависят и физический смысл, и выражения для соответствующих работ. Так, известно, что индукция поля [c.160]

В системе СГС единица магнитной индукции Гаусс (Гс) 1 Гс = 10 Т. [c.108]

Единица магнитного потока в Международной системе единиц называется вебером (Вб). Она определяется на основании использования закона электромагнитной индукции. Магнитный поток через площадь, ограниченную замкнутым контуром, равен 1 Вб, если при равномерном убывании этого потока до нуля за 1 с в контуре возникает ЭДС индукции 1 В [c.188]

Сила - vX В. действующая на электрический заряд в магнитном поле, — это та сила, которая заставляет двигаться провод, с током в магнитном поле, перпендикулярном к проводу. Для единицы индукции магнитного поля имеется в гауссовой системе единиц СГС специальное название гаусс (Гс). [c.116]

Потому что согласно уравнению (9), определяющему силу Лоренца, индукция В имеет в гауссовой системе единиц размерность силы, деленной на заряд. Как показывают равенства (58) и (59), обе части уравнения (57) имеют одинаковую размерность. [c.127]

Решение. Направим полярную ось сферической системы координат вдоль вектора магнитного момента ц. Компоненты вектор-потенциала Аг = 0, /4(5 = 0, Лф= sin 0. Составляющие магнитной индукции В = 3г( иг)г 5—— Вг = 2 1/- os 0, Be = sin 0, [c.87]

Такие определения вебера и тесла соответствую построению системы магнитных величин, при котором из двух магнитных величин — магнитной индукции и магнитного потока — первой вводится магнитный поток. При этом магнитная индукция определяется через магнитный поток. [c.129]

Векторное уравнение индукции (80) в прямоугольной системе координат также распадается на три уравнения [c.201]

Имеется одно важное видоизменение соотношений Онзагера, связанное с особенностями принципа микроскопической обратимости в случае движения электрических зарядов в магнитном поле и в задачах, где встречаются силы Кориолиса. Уравнения движения в магнитном поле, как известно, не изменяются при перемене знака времени лишь при условии одновременного изменения направления индукции поля. В соответствии с этим для системы в магнитном поле величины L,> и L., в равенстве (2.2). надо брать для противоположных направлений индукции поля [c.15]

Угол скоса потока за крылом определяется зависимостью (6.9) и в соответствии с ней возрастает при уменьшении удлинения Хкр = l/b v Физически это можно объяснить следующим образом. Скос потока обусловлен П-образной системой вихрей, индуцирующих в окружающей крыло среде некоторое поле скоростей, направленных вертикально, причем индукция вихрей быстро убывает с расстоянием (рис. 6.9). Рассмотрим средний скос потока вдоль некоторой линии а—а, лежащей за крылом в плоскости вихрей. [c.169]

Таким образом, по индукции можно заключить, что система одинаково направленных параллельных сил F,, Fa,. .., F , действующих на абсолютно твердое тело, имеет равнодействующую, параллельную силам системы, равную сумме всех сил системы [c.149]

Явление воспламенения характерно тем, что для него существует скрытый период протекания реакции, во время которого происходит накапливание теплоты (или активных центров, если воспламенение имеет цепную природу). Это связано с конечностью скорости химической реакции при любой температуре. Период накапливания теплоты актив-ных центров) называют периодом индукции данной реакционноспособной системы для явления самовоспламенения и временем зажигания для явления зажигания. [c.218]

Необходимо при известных начальных температурах и теплофизических коэффициентах определить минимальное значение / = /, при котором еще возможно воспламенение данной реакционноспособной системы. Возможна и такая постановка задачи найти при известных / и теплофизических коэффициентах значение Ti или Тг , при котором происходят воспламенение реакционноспособной системы. Наряду с величинами Т и, Т п определим также характерное время процесса воспламенения — время индукции. [c.309]

Считаем, что выполнены все допущения, принятые при решении двух предыдущих задач, а также что все теплофизические коэффициенты реакционноспособной системы постоянны. Поставим своей задачей определение условий и времени индукции. [c.315]

Часть упрощений носит достаточно общий характер. В индукционных устройствах с разомкнутым магнитопроводом можно пренебречь влиянием потерь и непостоянства р по объему магнитопровода на характер электромагнитного поля в системе. После расчета поля можно найти индукцию В магнито-проводе и учесть потери, однако важно, чтобы было справедливо начальное допущение. Магнитопроводы без потерь и с постоянными р, а также их части объединим Б массив, который обозначим F. [c.120]

Для нагревателей, содержащих магнитные тела, необходимо ввести вторичные источники намагниченности. Пусть индукционная система содержит обмотки В, немагнитные тела А и магнитопровод f (рис. 8-4). Влияние магнитопроводов с постоянной магнитной проницаемостью на поле вне их объема можно полностью учесть, если заменить их простыми слоями тока намагниченности на поверхности. Условием для нахождения этих токов служит требование, чтобы при этой замене сохранился неизменным скачок тангенциальной составляющей магнитной индукции В во всех точках маг-нитопровода [c.125]

Еще в 1921 г. при исследовании системы сплавов Fe—Ni—Со было обнаружено, что многие из этих сплавов отличаются постоянной проницаемостью при малых индукциях, указанное свойство всегда связано с низкими потерями на гистерезис. Классический перминвар содержит 25% Со, 45% Ni, остальное — железо, однако его состав может изменяться в широких пределах. Иногда для увеличения электросопротивления перминвар дополнительно легируют молибденом и хромом. [c.164]

Сверхпроводящая магнитная система характеризуется наиболее высокими стоимостью и металлоемкостью по сравнению с другими частями МГД-генератора. Так, для МГД-электростан-ции мощностью N = 6СЮ МВт магнитная система седлообразного типа имеет максимальную индукцию в объеме системы 7,5 Тл, запасаемую в обмотке энергию 6-10 Дж, полную массу 1,7-10 кг, внешний диаметр криостата 11,5 м и полную длину системы 22 м. [c.290]

Сила притяжения пропорциональна квадрату магнитной индукции в зазоре между ферромагнитным изделием и намагниченным телом. Индукция зависит от намагничивающей силы и зазора между ее источником (например, магнитом) и ферромагнитным изделием. Наиболее совершенными приборами группы являются толщиномеры МТА-1 и МТА-2 системы Н. С. Акулова. Они малогабаритны, обладают высокой чувствительностью, широким диапазоном измерений и удобством в эксплуатации. [c.58]

Как видно из этой табл. 9-11, магниты из феррита бария имеют коэрцитивную силу до 240 кА/ м, что превосходит коэрцитивную силу магнитов системы альни (145 кА/м), однако по остаточной индукции 0,38 Тл и запасенной магнитной энергии 12,4 кДж/м° они уступают этим сплавам (1,4 Тл и 40 кДж/м ). [c.296]

Как видим, эта чувствительность определяется массой подвижной системы, индукцией в зазоре и акустической чувствительностью (6.12). Последняя для излучателей нулевого порядка почти пропорциональна частоте (см. 6.2), поэтому чувствительность громкоговорителя на средних частотах не зависит от частоты. Если электрическое сопротивление задано, то чувствительность громкоговорителя можно повысить при одновременном увеличении длины и поперечного сечения провода, т. е. путем увеличения объема провода. А это повлечет за собой увеличение зазора, что снизит индукцию в нем. Ее можнф увеличить, применив более эффективные магнитные материалы и увеличив объем, что имеет свои границы. Таким образом, налицо противоречие, разрешить которое можно компромиссным путем. Во всяком случае следует уменьшать массу второстепенных деталей и хорошо использовать объем зазора. Для этого применяют провод с прямоугольным сечением, бескаркасную намотку катушки. [c.136]

Система индукции используется для обеспечении дополнигвльнсй приемистости двигателя DOH . При определенных условиях БЭК включает соленоид системы индукции, что позволяет сохраняющемуся разра-жению привести в действие вторичный дроссельный клапан. Затем вторичный дроссельный клапан открывает вторичные дроссельные заслонки, которые являются внутренними для впускного коллектора и системы вытяжной вентиляции. Эго дает возможность увеличить поступающий в двигатель еоздушный поток, создавая более ощутимое ускорение автомобилю. [c.56]

В системах магнитоэлектрического типа в последнем урав-пеиии вая ную роль играет ЭДС индукции. D частном случае, когда ироводппк длины I перемещается в равномерном магнитном поле перпендикулярно вектору пндукцни В, наведенная ЭДС индукции онределяется по формуле [c.284]

И, вообще, методом математической индукции иетрулно показать, что если в системе нет резопансон до порядка / включительно, т. е. [c.323]

Для за.мкнутоп поверхности всегда имеем Ф = 0. В системе СИ поток индукции измеряется в веберах (Вб) 1 Вб = 1 Тл X 1 м . [c.189]

В системе СИ поток индукции измеряют в веберах. В этом случае завп симость (55) дает [c.191]

Значения всех гальвано- и термомагнитных коэффи-пиентов даны в СИ. Для перевода в другие системы единиц следует пользоваться табл. 30.1. Следует иметь в виду, что напряженность внешнего магнитного поля, равная в системе СГС 10 кЭ, соответствует индукции внешнего магнитного поля в системе СИ, B = f ioH=l Тл, где Ло=4я-10" Гн/м = 1,256-10- Гн/м — магнитная постоянная. [c.739]

Таким образом, период индукции отождествляется с первой точкой перегиба кинетической кривой 0 (т) (втор ая точка перегиба связана с теплоотводом от реагирующей системы), т. е. период индукции есть значение времени т = г, при котором достигается максимальная скорость розог ое-ва реагируюшрй системы (одноврежнно при т = т . достигается и максимальная скорость реакции). [c.274]

Используя выражение для времени воспламенение, полученное ранее (см. (6.9.25) и (6.9.26)), удается подсбрать приближенную формулу для времени индукции данной реакционноспособной системы. С этой целью обозначим здесь найденное ранее время индукции, подчеркивая т м самым, что эта величина получена при А->оо, и зад[етим, что при А -5- А,ц время индукции, очевидно, должно стремиться к бесконечности. В результате приходим к следующей формуле для времени индукции [c.314]

Аналогично определяется поток сквозь остальные грани ячейки. Используя полученные выражения, можно преобразовать уравнение (8-46), выражакгщее баланс между потоком вектора электрической индукции и зарядом ячейки, к конечно-разностной форме. Матрица системы уравнений будет пятидиагональной, что характерно для расчета пространственно-двухмерных полей. [c.131]

Только в системе Fe—Со имеются сплавы, у которых намагниченность насыщения (4itys) примерно на 13% выше намагниченности насыщения чистого железа. Эти сплавы используют в магнитных цепях электромагнитов и постоянных магнитов в тех случаях, когда нужно получить значительные индукции при одновременном уменьшении массы и размеров приборов. [c.170]

Добавление меди повышает коэрцитивную силу, не изменяя остаточной индукции. Сплав ЮНД4 имеет (ВЯ)п1ах = 6,0-10 дж/м (1,5-10 ГС. э). При добавлении к сплавам системы Fe—Ni—А1 кобальта коэрцитивная сила увеличивается при сравнительно небольшом изменении остаточной индукции и магнитной энергии. У сплава ЮНДК5, содержащего 5% Со, 28% Ni, 12% А1, остальное железо, — 58 108 а/м (730 э), В, = 0,53 тл (5300 гс) и ВН) = 5,2-10 дж/м (1,3-10 гс, э). [c.222]

Удельная мощность Л/уд любого МГД-генератора пропорциональна квадрату скорости плазмы и квадрату индукции магнитного поля в канале генератора, т. е. ЛГуд w B . Для создания магнитного поля в канале МГД-генератора используются специальные магнитные системы, которые должны при минимальных значениях энергии, размеров и массы обеспечить получение необходимых значений величины и конфигурации магнитного поля. Эта задача может быть решена только сверхпроводящими магнитными системами. [c.290]

Магнитопровод трансформатора (сердечник и съемное ярмо) набран из горячекатаной электротехнической стали с толщиной листа 0,2 мм и залит в алюминиевый сплав вместе с трубками охлаждения. Конструкция системы охлаждения магнитспровода обеспечивает его стабильную работу при индукции в сердечнике до 1,1 мл, частоте 2,5 кГц и непрерывной работе. При более высоких частотах (до 10 кГц включительно) индук]1ня снижается обратно нропорциональпо частоте потери в сердечнике соответственно несколько снижаются. [c.54]

Поперечная ЭДС Ux, ток У, магнитная индукция В и толш,ина полупроводниковой пластинки h легко могут быть измерены, что позволяет вычислить значение коэффициента Холла X. В системе СИ коэффициент Холла измеряется в кубических метрах на кулон. Значение коэффициента, получаемое по формуле (8-7), справедливо только для вырожденных полупроводников, с очень большой концентрацией примеси, при которой энергия активации ее практически равна нулю и можно не учитывать распределения носителей заряда по скоростям, что и допускалось при выводе формул (8-6). Более точное значение коэффициента Холла для полупроводников с различной концентрацией примеси будегг отличаться от получаемого по формуле (8-7) множителем А. Для полупроводников различных групп (с атомной, ионной решетками) численное значение А изменяется от единицы до двух в зависимости от механизма рассеяния носителей при различных температурах (например, для германия А 1,18). Таким образом, для полупроводников п-типа [c.238]

Магнитные свойства материалов обусловлены внутренними скрытыми формами движения электрических зарядов, представляющими собой элементарные круговые токи. Такими круговыми токами являются вращение электронов вокруг собственных осей — электронные спины и орбитальное вращение электронов в атомах. Явление ферромагнетизма связано с образованием внутри некоторых материалов ниже определенной температуры (точки Кюри) таких кристаллических структур, при которых в пределах макроскопических областей, называемых магнитными доменами, электронные спины оказываются ориентированными параллельно друг другу и одинаково направленными. Таким образом, характерным для ферромагнитного состояния вещества является наличие в нем самопроизвольной (спонтанной) на.магниченности без приложения внешнего магнитного поля. Однако, хотя в ферромагнетике и образуются самопроизвольно намагниченные области, но направления магнитных моментов отдельных доменов получаются самыми различными, как это вытекает из закона о минимуме свободной энергии системы. Магнитный поток такого тела во внешнем пространстве будет равен нулю. Возможные размеры доменов для некоторых материалов составляют около 0,001—10 мм при толщине пограничных слоев между ними в несколько десятков — сотен атомных расстояний. У особо чистых материалов размеры доменов могут быть и больше. Существование доменов удалось показать экспериментально. При очень медленном перемагничивании ферромагнитного образца в телефоне, соединенном через усилитель с катушкой, охватывающей образец, можно различать отдельные щелчки, связанные непосредственно со скачкообразными изменениями индукции. На полированной поверхности намагничиваемого образца ферромагнетика можно обнаружить появление тип1 чных узоров, образующихся с помощью осаждения тончайшего ферромагнитного порошка на границах от- [c.267]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...