Почему образуются волны

Почему образуются волны 2-3 [c.28]

Почему образуются волны [c.31]

Как образуются стоячие волны Напишите формулу распределения смещений в стоячей волне. Что называется узлами и пучностями смещения Совпадают ли в пространстве узлы смещения с узлами относительного смещения Перечислите свойства, Отличающие стоячую волну от бегущей. Почему Стоячая волна не переносит энергии [c.390]

Волны этого типа невероятно редки, и вот почему энергия, накапливаемая Подвижными Двойными Тройками, настолько велика, что трудно поверить в возможность дальнейшей отсрочки ее реализации (дня расплаты). Помните, рынок никогда не образует волны сложнее Тройной Тройки он не может бесконечно создавать х-волны , выражаясь языком одного из моих клиентов. Если вы наблюдаете Подвижную Коррекцию Тройная Тройка, ожидайте импульсной волны длиной как минимум в 261,8% длины предыдущей импульсной волны. [c.235]

Таким образом, безупречный с точки зрения классической физики вывод дает очевидно абсурдную формулу (9.16), находящуюся в разительном противоречии с опытом. Такое положение П. Эренфест назвал ультрафиолетовой катастрофой . По выражению Лоренца, уравнения классической физики оказались неспособными объяснить, почему угасшая печь не испускает синих лучей наряду с излучением больших длин волн. [c.429]

Таким образом, если где-нибудь нарушена горизонтальность поверхности жидкости,— возникают волны. Волны на море или волны на реках и озёрах образуются под действием ветра. Каким образом ветер нарушает горизонтальность водной поверхности, до сих пор ещё не совсем ясно. Однако нетрудно понять, почему ветер усиливает уже существующее слабое волнение. В этом случае движущийся воздух оказывает [c.32]

Таким образом, если где-нибудь нарушена горизонтальность поверхности жидкости, — возникают волны. Волны на море или волны на реках и озерах образуются под действием ветра. Каким образом ветер нарушает горизонтальность водной поверхности, до сих пор еще не совсем ясно. Однако нетрудно понять, почему ветер усиливает уже существующее слабое волнение. В этом случае движущийся воздух оказывает давление на наклонную поверхность волны, представляющую собой как бы парус, и движет ее вперед, сгоняя воду с одних мест и нагромождая ее на другие. Во всяком случае, установлено, что когда движутся один по другому два слоя жидкости или два слоя воздуха, имеющие разную плотность, или слой воздуха и слой жидкости, то слой, движущийся быстрее, всегда вызывает волны во втором слое. [c.32]

Тогда, естественно, возникает следующий вопрос почему же нельзя применить импульсный метод в рентгеноскопии Здесь уже на первое место выступает различие физических процессов. Звуковые волны в тканях распространяются со скоростью около 1500 м сек. Для получения хорошей разрешающей способности необходимо работать с коротким импульсом, например 1,5 мм длиной. Такой импульс, как это видно из простого подсчета, имеет продолжительность около одной миллионной доли секунды. Скорость же распространения рентгеновских лучей составляет, как известно, 300 тыс. км сек, т. е. превышает скорость звуковых волн в 200 тыс. раз. Таким образом, импульс рентгеновских лучей в 1,5 мм для получения той же разрешающей способности должен иметь продолжительность в 200 тыс. раз меньшую одной микросекунды Такие короткие импульсы мы пока не умеем получать, и поэтому при современном уровне техники рентгеноскопия применяется только в режиме непрерывного излучения, что, как мы уже видели, не позволяет обнаруживать слабые отражения. [c.88]

Опыт. Пилообразные стоячие волны в мелкой воде. Такие волны были рассмотрены в задаче 2.31. Здесь мы хотим узнать, как возбудить самую низкую пилообразную моду в сосуде с водой. Самая низкая мода — это мода омывания она состоит только из половинки зубца. Поверхность воды плоская, и длина сосуда равна половине длины волны. Следующая пилообразная мода будет иметь один полный зубец, т. е. длина сосуда будет равна одной длине волны (первой фурье-компоненты пилообразного зубца). Эта мода не возбуждается, когда вы толкаете сосуд туда и обратно. Объясните, почему. Третья мода состоит из 1,5 зубца, т. е. из трех плоских участков. Таким образом, длина сосуда соответствует трем половинам длины волны. Попробуйте возбудить эту моду, слегка потряхивая с( 1 уд. Убедившись в том, что эта мода возбуждена, наблюдайте свободные коле-Г.шия. После некоторой практики вы сможете легко возбуждать и опознавать 31 у моду. Приведем более надежный способ. Достаньте метроном или сделайте I о сами, воспользовавшись маятником, который производит звук, ударяя по бумаге или еще чему-либо. Установив метроном на определенную частоту, покачивайте сосуд в такт с метрономом до тех пор, пока не получите установившееся состояние. Меняйте частоту метронома, чтобы найти резонанс. Вблизи резонанса вы можете наблюдать переходные биения. Они не только красивы по ним можно судить, как далека система от резонанса Вычислите ожидаемую резонансную частоту, используя соотношение Подсчитайте эту частоту заранее, [c.147]

Посмотрим, почему это происходит. Если в передающей линии из плоскопараллельных пластин, простирающейся от—оо до +оо, мы хотим ограничить бегущую слева волну слоем эквивалента в точке г=0, то в плоскости г=0 нужно установить эквивалент и одновременно отсоединить часть линии, простирающуюся от О до + 00. Если мы не отсоединим эту часть линии, то напряжение в 2=0 будет приложено к параллельному соединению двух равных сопротивлений — эквивалента и линии. Таким образом, линия оказывается подключенной к нагрузке с сопротивлением, равным половине сопротивления эквивалента . Аналогичная картина имеет место в свободном пространстве при падении плоской волны на эквивалент . Напряжение, приложенное к слою эквивалента , оказывается также приложенным к бесконечному продолжению свободного пространства справа от слоя. Результирующий импеданс будет равен половине импеданса эквивалента или, что то же самое, половине импеданса свободного пространства. Поэтому пришедшая волна частично поглотится, частично отразится и частично пройдет. [c.216]

Пример 12. Домашний опыт. Почему первая кайма белая Возьмем два чистых предметных стекла микроскопа. Притрем их друг к другу (не нажимая слишком сильно, чтобы не раздавить) и ориентируем относительно протяженного источника света (им может быть небо либо лампа накаливания в матовом баллоне) так, чтобы можно было наблюдать его отражение. Чтобы уменьшить влияние фона, расположим за пластинами черный экран. В отраженном свете вы увидите концентрические разноцветные кольца. Центральное пятно может быть черным. Это будет соответствовать отражению от соприкасающихся пластин. Первое кольцо после черного пятна имеет существенно белый цвет. Это происходит по следующей причине. Очевидно, что первый максимум в отраженном свете может возникнуть при отражении от пленки толщиной Х. Мы знаем, что зеленый цвет (Х 5500 A=5,5-10 см) является центром видимого спектра. Поэтому толщина воздушной пленки, которая дает максимум для зеленого света в отраженном свете, равна и Ъ,Ъ)х X 10" = 1,37-10" сж.С другой стороны,длина волны голубого света равна Ял 4,5-10" см и в пленке толщиной 1,37-10" см уложится 0,30 X волны голубого света.Аналогично для красного света (Х 6,5 х Х10" см) уложится 1,37/6,5=0,2R. Таким образом, отражения для голубого и красного света на пленке толщиной примерно 1, 37 х Х10" сл также будут давать максимум. Поэтому в сумме мы будем иметь белый свет. [c.233]

ГИИ за счет турбулентности. В левую часть выражения (242),. представляющую собой квадратный корень из потока энергии в приближении линейной теории, следует ввести поправку,, обусловленную ослаблением волны, в виде множителя, отражающего медленное экспоненциальное затухание с расстоянием (этот множитель, обусловленный турбулентной диссипацией, аналогичен ослабляющему множителю (142), обусловленному вязкой диссипацией) в силу (244) этот самый множитель нужно, включить в Уд (х) тем самым он будет ограничивать рост левой части (254). Этот метод анализа оказался весьма успешным при объяснении, почему бора на Северне образуется только при более высоких сизигийных приливах. [c.236]

Механику этого явления, а именно, каким образом двумерные препятствия сравнительно большого вертикального размера, движущиеся в стратифицированной жидкости, могут толкать перед собой жидкость, можно грубо объяснить следующим образом. Часть жидкости, находящаяся впереди и первоначально двигавшаяся со скоростью (У, 0) относительно препятствия, не может обладать достаточной кинетической энергией ((1/2) роУ на единицу объема), чтобы сообщить избыточную потенциальную энергию (1/2) необходимую для такого вертикального перемещения чтобы препятствие обойти (либо сверху, либо снизу), а тогда эта жидкость должна скапливаться в слое перед препятствием. Это грубое рассуждение имеет то достоинство, что оно объясняет, почему сильное возмущение, распространяющееся перед двумерным препятствием, полностью отсутствует для трехмерного препятствия, которое генерирует волны только позади себя (рис. 107). Очевидно, жидкость, движение которой относительно трехмерного препятствия не обладает достаточной энергией, чтобы обойти препятствие при помощи вертикальных перемещений, всегда может совершить этот обход при помощи горизонтальных перемещений. [c.501]

Из сравнения (1.35) и (1.24) следует, что относительная групповая скорость в общем случае отличается от относительной фазовой скорости на величину порядка vl . И только тогда, когда направление луча (направление нормали к волне) совпадает или противоположно направлению v, обе скорости одинаковы и равны с — о и с + и соответственно. Очевидно, что скорость, измеряемая по методу Физо и Фуко, есть групповая скорость, но, поскольку в формуле (1.35) содержится v, в принципе с помощью таких измерений можно определить абсолютную скорость Земли. Однако легко понять, почему в таких опытах не обнаружено никаких изменений в скорости света. В экспериментах Фуко и Физо л) ч света направлялся по известному замкнутому пути и измерялось время прохождения луча по этому пути. Луч света для увеличения этого пути многократно отражался соответствующим образом расставленными зеркалами. Пусть 1 , 1 ,. .., — расстояния между зеркалами, а ei, ег,. .., e,i — соответствующие единичные направляющие векторы луча света тогда, очевидно, справедливо соотношение [c.18]

Характер резонансов в мембранах позволяет объяснять и дру- гой, важный как в теоретическом, так и в практическом планах экспериментально установленный факт почему в одинаковых условиях проведения эксперимента очень высокой воспроизводимостью обладает не только тонкая структура спектров, но и значения частот, на которых наблюдаются определенные биологические эф-фекты, несмотря на то, что дисперсия размеров отдельных клеток и их субклеточных элементов довольно велика. Дело в том, что на величину согласно (2.2) влияет ряд параметров (вычисленная величина 400 м/с определена для некоторых средних их величин и сама является, таким образом, определенным усреднением). В соответствии с (2.1) Л при фиксированной / изменяется пропорционально п, и, следовательно, для данных N и I величина (1-(см. (2.4)) также будет изменяться пропорционально и . А изменение числа длин волн N (для фиксированной /) на периметре мембраны в данных условиях эксперимента очень маловероятно. Мембрана строится последовательно из отдельных кирпичиков — молекул. При пост,роении клеточных структур одна ошибка, как уже упоминалось, приходится на 10 движений, выполняемых в ходе построения [51]. В то же время на длину волны приходится очень малое число молекул [49], так что даже в тех случаях, когда по периметру мембраны укладываются тысячи длин волн Л,- [c.53]

Наличие дисперсии объясняет, почему не образуются ударные волны , скачки в волнах на морской поверхности, хотя их нельзя считать волнами бесконечно малой амплитуды, и вообще почему в таких волнах можно пренебрегать накоплением нелинейного эффекта. [c.429]

Вопрос о том, существуют ли обш,ие принципы, управляющие возникновением самоорганизующихся структур и (или) функций,— основной вопрос синергетики. Когда я более десяти лет назад дал на него утвердительный ответ для широкого класса систем и предложил рассматривать проблемы самоорганизации в рамках междисциплинарного направления, названного мной синергетикой , многим ученым это могло показаться абсурдным. Почему системы, состоящие из столь различных по своей природе компонентов, как электроны, атомы, молекулы, фотоны, клетки, животные или даже люди, должны, когда они самоорганизуются, подчиняться одним и тем же принципам, образуя электрические колебания, структуры в жидкостях, химические волны, лазерные пучки, органы людей и животных, популяции животных или социальные группы Но прошедшее десятилетие принесло множество подтверждений тому, что самые разнообразные явления самоорганизации подчиняются одним и тем же принципам, и многочисленные разрозненные примеры, давно известные из литературы, подпадают под объединяющие понятия синергетики. Диапазон таких примеров необычайно широк от морфогенеза в биологии и некоторых аспектов функционирования мозга до флаттера крыла самолета, от молекулярной физики до космических масштабов эволюции звезд, от электронных приборов до формирования общественного мнения, от мышечного сокращения до выпучивания конструкций. Кроме того, несмотря на существование множества различных дисциплин, обнаружилось поразительное сходство основных понятий, относящихся к образованию пространственных, временных и функциональных структур. [c.16]

Компьютеризация биржевой торговли радикальным образом изменила биржевую среду и оказала огромное влияние на поведение рынка. Это еще одна причина, почему работа с историческими данными, особенно углубление в незапамятные времена, совсем не обязательно повысит эффективность функционирования механической торговой системы. Постоянно прогрессирующее технологическое развитие общества непрерывно изменяет основной элемент рынка - людей. То, как люди реагируют на новые технологии, как их используют и как эти технологии влияют на обучение людей, невозможно спрогнозировать, опираясь на исторические исследования. Необходим аналитический инструмент, способный объяснить, классифицировать и структурировать прогресс, а не повторение. И Теория Волн Эллиота позволяет это делать. [c.18]

Это показывает, почему нормальные волны в пластинке можно разделить на L(p) и F(q). Таким образом, при отсутствии связи между волнами в изотропном материале пластинки мы имеем для продольных и изгибных нормальных волн одну последовательность, соответствующую сдвиговым волнам, и другую — соответствующую волнам сжатия. Эти две последовательности частот, соответствующих нолнам SV и D при уЬ = О, можно записать в виде [c.158]

В терминах электронной теории можно следующим образом охарактеризовать механизм процесса. Электрическое поле падающей волны раскачивает заряженные частицы (электроны), и возникает рассеянное излучение, которое в грубом приближении можно описать полученными ранее соотношениями для гармонического осциллятора, излучающего под действием вынуждающей силы (см. 1.5). В частности, сразу понятно, почему наиболее интенсивно рассеивается коротковолновое излучение. Известно, что интегральная интенсивность излучения диполя пропорциональна четвертой степени частоты (ш lA ). Следовательно, голубой свет рассеивается значительно сильнее красного (Хкр/ гол = 1,6). Индикатриса рассеяния похожа на распределение потока электромагнитной энергии в пространстве (см. 1.5), полученное на основе очевидного положения об отсутствии излучения в направлении движения осциллирующего электрона. [c.353]

Причина, почему несоблюдение этой процедуры портит интерференционную картину, заключается в том, что пока слой масла еще недостаточно утоньшился, сильный воздушный поток способен образовать на его поверхности капиллярную рябь, которая, хотя и в сгла женном виде, сохранится и после дальнейшего утоньшения елся в результате сдувания. Это, повидимому, связано с тем, что затухание капиллярных волн, распространяющихся по поверхности слоя жидкости, растет с уменьшением толщины слоя, что, в частности, подробно рассмотрено в работе М. М. Кусакова[3]. [c.107]

При проведении этих сравнений необходимо было установить формулу для перехода от значения длины волны в воздухе к ее значению в вакууме, поскольку первая сессия Консультативного комитета предложила принять новую эталонную длину волны в вакууме, значение же старой точно известно в стандартном воздухе (при давлении 760 мм рт. ст., 15° С и содержании СО2 не более 0,03%). Для перехода от значения длины волны в вакууме к значению длины волны в воздухе необходимо знать показатель преломления Яаозд который связан определенной зависимостью с длиной волны. Эта зависимость называется дисперсией воздуха. Экспериментально получен ряд формул, связывающих показатель преломления с длиной волны, причем различные формулы дают волновые числа для разных областей спектра, с различной точностью удовлетворяющие принципу Ридберга — Ритца. Вот почему на первой же сессии Консультативного комитета был поставлен вопрос об узаконении определенной дисперсионной формулы, наилучшим образом удовлетворяющей принципу Ридберга — Ритца по всему спектру — от близкой инфракрасной до ультрафиолетовой области. Такой оказалась дисперсионная формула, предложенная Эдленом (Швеция), в соответствии с которой [c.49]

Длительность спада импульса сжатия согласно [95] определяется при Тр>т п следующим образом Теп т п=тах т , Тд, т . Если же для времени рекомбинации носителей Тр справедливо тр< т п, тоТеп п1ах Тр, т . Таким образом, если Тр меньше времени пробега звуком области фотовозбуждения и времени, связанного с движением носителей Тд, то время спада импульса сжатия, а следовательно, и длительность импульса сжатия не зависят от глубины поглощения и процессов диффузии. Физически это обусловлено тем, что импульс сжатия формируется при сложении двух акустических сигналов, первый из которых возбуждается при фотогенерации плазмы, а второй — при ее рекомбинации. Длительности каждого из этих сигналов зависят от т , Тд. Они имеют противоположные полярности и задержаны на время порядка суммы времен Тц + Тр. Вот почему при тр<т , Тд длительность импульса сжатия в результирующей волне оказывается не зависящей от т , Тд. Поэтому на пути генерации пикосекундных импульсов сжатия не возникает проблем, связанных с быстрым расширением плазмы. Согласно развитым представлениям [94—96], если при малых интенсивностях оптического воздействия и длитель- [c.170]

Остается выяснить, почему при —180° фотохимический выход этих же кристаллов равен нулю. Этот факт мол<но объяснить, исходя из следующих экспериментальных данных. Лишь при —120° и только при длительном освещении линией 436 тм слабой интенсивности удается сначала создать полосу при 660 тм. При освещении светом той же длины волны, но повышенной интенсивности или при несколько повышенной температуре одновременно с комплексами [З Вг ] с поглощением при 660 тм образуются комплексы AgQ[SgBr ] с поглощением при 560 тм- [c.69]

Почему идеальная непрерывная струна дает точно чгармоническое отношение частот, а струна с грузами не дает Рассмотрим струну с грузами, закрепленную на концах (грузов очень много, скажем 100). Мы можем считать эту струну практически непрерывной. Положим, что струна совершает колебания в самой низкой моде. В этом случае длина струны Ь равна половине длины волны. Теперь рассмотрим вторую моду. В этом случае Ь равно двум половинам волны, так что в каждой половине струны укладывается половина длины волны. Теперь сравним для второй моды колебаний 50 грузов в первый половине струны со 100 грузами, когда струна колеблется в первой моде. В обоих случаях грузы выложены по кривой, являющейся половиной синусоидальной волны. Сравним положение груза 1 (в моде 2) со средним положением грузов 1 и 2 (в моде 1), положение груза 2 (в моде 2) — с грузами 3 и 4 (в моде 1) и т. д. Таким образом, груз 17 [c.97]

Рассмогрим подробнее, почему тепловой поток не успевает выравнять температуры в смежных областях сжатия и разрежения. Чтобы это выравнивание имело место, необходимо, чтобы тепловой поток проходил расстояние в полдлины волны (от области сжатия к разрежению) за время, меньшее половины периода колебаний (после половины периода области сжатия и разрежения меняются местами). Таким образом, тепло будет течь достаточно быстро при выполнении неравенства [c.160]

В 1883 г. произошло извержение вулкана Кракатау, сопровождавшееся самым большим в мире взрывом. (Кракатау расположен в Зондском проливе, между островами Суматрой и Явой. Описание этого взрыва дюжно найти в энциклопедии.) Образовались огромные приливные и атмосферные волны. Недавно было обнаружено существование воздушных бегущих волн, распространяющихся со скоростью 220 м/сек. (Напомним, что скорость звука при О С равна 332 м/сек.) Существование этих воздушных волн, возможно, объясняет, почему приливные водяные волны от взрыва появлялись с обратной стороны материков, которые должны были бы блокировать прохождение водяных волн. По-видимому, приливные волны перепрыгивали материковые массивы, будучи связанными с воздушными волнами, имеющими ту же скорость (и то же время возбуждения) ). [c.286]

Для многих жидкостей справедлива линейная зависимость (204) относительных потерь акустической энергии на длине волны от частоты со (во всяком случае, когда эти потери остаются малыми, как здесь предполагалось, но не настолько, чтобы их невозможно было измерить ). Для таких жидкостей измеренный наклон кривой этой зависимости определяет величину б, так чтО можно предполагать, что формула (200) служит хорошей аппроксимацией в рассматриваемом интервале частот. Такой способ определения б может оказаться практически более полезным, чем любая теория, учитываюш,ая вклады в б от эффектов вязкости, теплопроводности и запаздывания при установлении термодинамического равновесия, в частности потому, что эффекты запаздывания не легко оценить количественно посредством иных измерений. Тем не менее мы изложим теорию в обш,их чертах для частного случая совершенного газа в основном для того, чтобы показать, каким образом можно отделить эффекты вязкости и теплопроводности от эффектов запаздывания, и понять, почему для некоторых газов диссипация энергии на длине волны нмеет более сложную зависимость от со с резонансными никами . [c.105]

В-третьих, мы очень кратко онишем подход к исследованию статистического ансамбля диспергируюш их волн. Главным образом мы будем стремиться показать, почему некоторые свойства такого ансамбля могут быть нрош е, чем свойства его не-диспергируюш их аналогов, в том числе турбулентного течения. [c.543]

До сих пор мы молчаливо предполагали, что свет распространяется только в прямом направлении. Однако выражение, описывающее направленность излучения колеблющегося диполя, пропорционально sin 0, где 0 — угол между осью диполя и направлением наблюдения (эта диаграмма имеет тороидальную форму). Почему же тогда не возникает излучения в стороны или назад Ответ заключается в том, что фаза излучения от каждого диполя определяется фазой волны, падающей на него. Поэтому, хотя каждый отдельный диполь и излучает волны во всех направлениях, волны, излучаемые отдельными диполями в направлениях, отличных от прямого, интерферируя, гасят друг друга. Только для направления вперед все дпполи сфазированы таким образом, что волны складываются з фазе они образуют сфази-рованную антенную решетку. Таким образом, падающий спет когерентно рассеивается отдельными диполями и лишь в прямом направлении сложение рассеянных волн обусловливает появление показателя преломления. Ниже мы рассмотрим случаи, когда фазовые соотношения в прямом направлении нарушаются, что приводит к уменьшению пропускания среды. [c.18]

Поясним теперь, почему при смыкании ГО поля с краевой волной неизбежно возникает переходная область, т. е. зона полутени. Ее наличие обусловлено тем, что вдоль границы свет —тень смыкаются два различных по своей лучевой структуре поля плоская первичная (или отраженная) волна и цилиндрическая краевая. На границах свет — тень у них совпадают направления лучей, но различаются радиусы кривизны фронтов. Сечение лучевой трубки у плоской волны остается неизменным, а у краевой — изменяется по линейному закону. Следовательно, в приближении ГО должен образоваться разрыв амплитуд геометрооптической и краевой волн. На самом деле, конечно, его нет, так как явление днфракции поперечной диффузии амплитуд устраняет этот разрыв. Иными словами, область полутени — это окрестность границы свет — тень, в которой эффекты диффузии амплитуд нельзя считать малыми поправками к геометрооптнческому решению. Диффузия амплитуд захватывает тем большее пространство поперек фронта, чем дальше уходим вдоль границы свет —тень. [c.93]

Естественно возникает вопрос каким же образом можно воспринимать такие слабые звуки Ведь даже обычные тепловые движения молекул в огромной стеяени превосходят движения частиц. В самом деле, на пороге слышимости смещения частиц в звуковой волне на четыре порядка меньше длины свободного пробега молекул в атмосферном воздухе, а скорость частиц на девять порядков меньше скорости мо,лекул. Почему же тепловое движение молекул не маскирует слабых акустических движений частиц Почему мы не слышим тепловое движение молекул [c.41]

Тогда вместо (2.8) имеем условие ы(- ) = ы(+ ) = О, и приведенное выше доказательство проходит уже без каких-либо ограничений на v, так как не надо считать асимптотики при -> Таким образом мы доказали, что волна Колмогорова-Петровского—Пискунова устойчива по отношению ко всем малым возмущениям в конечной области. Становится понятным, почему в численном эксперименте мы всегда получаем устойчивое решение с и = = 2 Jo3. [c.127]

Присваивая определенной волне обозначение (метку) и наименование Порядка Degree label and symbol), вы тем самым придаете понятию Порядка более конкретный смысл. Почему Потому что таким образом создается некий эталон - база для сравнения всех остальных рыночных движений. Этот эталон обеспечивает вас достаточной информацией, чтобы начать присваивать определенным движениям определенные названия. Эти названия подразумевают относительные соотношения между движениями, а не их абсолютные величины. Ввиду эзотерической природы понятия Порядка, если вы начинающий студент, не рекомендуем тратить на этот аспект слишком много времени, а вернуться к нему позже, после тщательного изучения наиболее важных основ Теории волн. [c.33]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...