Режим изменения температуры

Второй член этого уравнения учитывает статическое повреждение, возникающее одновременно с циклическим и выражающееся в формоизменении детали или испытуемого образца. Уравнение (5.51) в области изотермической малоцикловой усталости называют деформационно-кинетическим критерием [86]. При использовании этого уравнения для случая неизотермического нагружения исходные свойства материала (долговечность Л р, определенная в условиях строго жесткого нагружения, и предельная пластичность е/, определенная в условиях статического нагружения) должны быть получены при циклически изменяющейся температуре. Режим изменения температуры при определении исходных (базовых) характеристик должен соответствовать условиям работы детали. [c.130]

Режим изменения температуры может использоваться в сочетании с частотным анализом в режиме малого сигнала, расчетом рабочих точек, а также при анализе переходных процессов. Схема анализируется в заданном диапазоне температур, при этом для каждого значения температуры строится свой набор кривых. [c.201]

Формулы (1.6) и (1.7) являются приближенными, так как из-за сложности конфигурации деталей их деформация при изменении температуры не подчиняется линейному закону. Таким образом, для устранения температурных погрешностей необходимо соблюдать нормальный температурный режим в помеш,ениях измерительных лабораторий, инструментальных, механических и сборочных цехов, вводя в них кондиционирование воздуха. [c.17]

Следовательно, при т > т наступает регулярный режим теплообмена, при котором изменение температуры во времени для всех точек тела подчиняется единому закону (линейная зависимость In 0 от т), а начальное распределение температур в теле не оказывает влияния на форму этого закона. [c.303]

Режим с малым изменением давления внутри пузырька. Перейдем теперь к анализу задачи теплопроводности в жидкости, когда существенно сказывается влияние переменности радиуса пузырька и радиального движения жидкости вокруг него, а упрощения (помимо равновесности (2.6.4) межфазной границы (i p- oo)) связаны с пренебрежимо малыми изменениями температуры на поверхности пузырька, давления и плотности пара [c.201]

После прохождения заднего фронта изменения температуры в исходном теплообменнике устанавливается стационарный режим. Это означает, что величина температуры T x,t) в каждой из точек, где в данный момент проходит фронт (точки 4, 5 и б на рис. 4.9) устанавливается стационарной Т х, t) = T x). В модельном теплообменнике все эти точки совмещены с точкой входа (точка 6 на рис. 4.9), поэтому температура на входе в пер- [c.149]

Обычно стационарный режим поддерживается при = = 5...7 К, его возмущение производят одинаково направленным изменением температуры в термостатах (рис. 4.15) на один и тот же интервал, при этом б/ для обоих образцов получается в точности одинаковым. Переходя в следующем цикле на новый температурный уровень, получаем температурную зависимость для всех ТФХ, а если в следующем цикле вернуться к исходному уровню, то получим временную зависимость, что актуально для лабильных зернистых продуктов. [c.99]

Расчеты показали, что в первом случае имеет место подповерхностный режим зажигания. Динамика изменения температуры для Xq = 7,5 0ОН = 0, 0н = Ю, Le = 1, /г = 1, Р 0,058, у = 0,0109, Ь = 0,0001 указана на рис. 6.8,5. [c.295]

Оценивание результатов. В этой части основной программы проверяется выполнение критерия установления. Режим считается стационарным, если максимальное изменение температуры за один временной шаг не превосходит некоторого наперед заданного значения. Здесь же в диалоговом режиме определяется форма вывода промежуточных и конечных результатов, решается вопрос о продолжении или окончании вариантных расчетов. Блок обращается к подпрограммам вывода информации. [c.221]

Можно считать, что установка вышла на стационарный тепловой режим, если изменение температур в любой из измеряемых точек не превышает 1 К за две минуты. После выхода установки на стационарный режим показания температур теплоносителей (термопары 1-За, 2-За, З-За, 4-4а) и показания милли- [c.161]

Прологарифмировав уравнение (18.24), легко увидеть, что процесс изменения температуры во времени для различных точек пластины можно изобразить в координатах 1п8, Ро пучком параллельных прямых с тангенсом угла их наклона к оси Ро, равным —/г ь Это — так называемый регулярный режим теплопроводности, характеризующийся одинаковой скоростью изменения температуры в любой точке тела и в любой момент времени. Скорость убывания 1п 0 называют темпом регулярного режима. [c.448]

Как уже указывалось, в период регулярного режима изменение температуры во времени одинаково для всех точек тела. В этот период процесс распространения теплоты зависит только от физических свойств тела, его размеров и условий теплообмена на границе тела. Найдем зависимости, характеризующие регулярный режим. [c.377]

На рис. 31.3 приведено изменение избыточной температуры во времени при охлаждении для двух точек тела / и 2. Регулярный режим на графике наступает с момента изменения температуры во времени по линейному закону, т. е. с момента времени Tj. До этого времени режим неустановившийся, характеризуемый большим влиянием начального распределения температуры в теле. [c.378]

Коэффициент теплоотдачи вычисляется по уравнению (5-9) при 1-,к = =i . Тепловой поток может быть найден из уравнения (1-9) по количеству сконденсировавшегося пара. Величина теплового потока контролируется по расходу и изменению температуры воды с помощью уравнения (1-8). Режим движения пленки конденсата устанавливается по числу Рейнольдса, отнесенному к пленке. [c.336]

Для процессов теплоотдачи режим движения рабочей жидкости имеет очень большое значение, так как им определяется механизм переноса тепла. При ламинарном режиме перенос тепла в направлении нормали к стенке в основном осуществляется путем теплопроводности. При турбулентном режиме такой способ переноса тепла сохраняется лишь в вязком подслое, а внутри турбулентного ядра перенос осуществляется путем интенсивного перемешивания частиц жидкости. В этих условиях для газов и обычных жидкостей интенсивность теплоотдачи в основном определяется термическим сопротивлением пристенного подслоя, которое по сравнению с термическим сопротивлением ядра оказывается определяющим. В этом легко убедиться, если проследить за изменением температуры жидкости в направлении нормали к стенке (рис. 2-2). Как видно, наибольшее изменение температуры происходит в пределах тонкого слоя у поверхности, через который тепло передается путем теплопроводности. Следовательно, как для ламинарного, так и для турбулентного режима течения вблизи самой поверхности применим закон Фурье [c.34]

На практике обычно встречается турбулентный режим движения излучающего газа при этом основное изменение температуры наблюдается в относительно тонком пристенном слое. Для прибли- [c.178]

Любой процесс нагревания или охлаждения тела можно условно разделить на три режима. Первый из них охватывает начало процесса, когда характерной особенностью является распространение температурных возмущений в пространстве и захват все новых и новых слоев тела. Скорость изменения температуры, в отдельных точках при этом различна, и поле температур сильно зависит от начального состояния, которое, вообще говоря, может быть различным. Поэтому первый режим характеризует начальную стадию развития процесса. С течением времени влияние начальных неравномерностей сглаживается и относительная ско- [c.206]

На практике обычно встречается турбулентный режим движения излучающего газа при этом основное изменение температуры наблюдается в относительно тонком пристенном слое. Для приближенного расчета теплообмена в этих условиях применяется метод раздельного (независимого) учета переноса теплоты конвекцией и излучением q [c.193]

Любой процесс нагревания или охлаждения тела можно условно разделить на три режима. Первый из них охватывает начало процесса, когда характерной особенностью является распространение температурных возмущений в пространстве и захват все новых и новых слоев тела. Скорость изменения температуры в отдельных точках при этом различна, и поле температур сильно зависит от начального состояния, которое, вообще говоря, может быть различным. Поэтому первый режим характеризует начальную стадию развития процесса. С течением времени влияние начальных неравномерностей сглаживается и относительная скорость изменения температуры во всех точках тела становится постоянной. Это — режим упорядоченного процесса. По прошествии длительного времени — аналитически по истечении бесконечно большого времени— наступает третий, стационарный режим, характерной особенностью которого является постоянство распределения температур во времени. Если при этом во всех точках тела температура одинакова и равна температуре окружающей среды, то это — состояние теплового равновесия. [c.223]

При этом в процессе деформации температурный режим может быть различен фиксированная температура вблизи интервала превращения, монотонное изменение температуры и прохождение через интервал температур превращения, а также термоциклирование, включающее интервал температур превращения. [c.23]

В общем случае соединения двух разнородных стержней с разными поперечными сечениями Fi и F2, разными теплофизическими свойствами С pi, X], ai и Сг р2, 2, 2, а также с различными коэффициентами температуроотдачи bi и Ьг (рис. 6.24) распределение приращений температур АТ и ДТ г в обоих стержнях будет различным. Но в любом случае температура в точке с координатами л 1 = О, лгг = О в стыке должна быть одинаковой. Если один из стержней остывает быстрее другого, то в сечении х = О появляется тепловой поток, при котором теплота от одного стержня передается другому. Рассмотрим вначале случай, при котором устанавливается такой режим изменения температуры стержнях, при котором тепловой поток через сечение х = О равен нулю. Пусть в каждый стержень в момент введения теплоты Q при t = О попало количество теплоты Qi и Q2, а в дальнейшем при / > О стержни между собой не соединены и обмен теплотой между ними через сечение л = О отсутствует. В этом случае [c.199]

Характеристикой термо механического НДС тонкостенного оболо-чечного цилиндрического корпуса является режим изменения температуры в опасной точке А (см. рис. 4.3, а) на внешней поверхности сопряжения фланца с цилиндрическим корпусом (рис. 4.7). Как видно, режим циклического нагрева в течении характерного периода (Тц = = 60 мин) стендовых испытаний определяется сравнительно высоким уровнем температур (до 700 °С), значительными скоростями нагрева (до 30 °С/с), достаточно большими перепадами температур в меридиональном направлении в процессе термоциклического нагружения (до 300 °С), а также наличием длительных выдержек (г = 24 мин) при высокой температуре. [c.176]

Из анализа рис. 6-3 и 6-4 следует, что точность показаний сильно зависит от величины тока накала. и при отклонениях от номинала, например на 15% (/ д як sbO,I2 а), возможны огромные ошибки — измеренное давление будет отличаться от истинного в 2-ь200 раз. Такой же результат получен Королевым [Л. 55] в опытах по изучению влияния ошибок в токе накала на точность показаний ЛТ-2. По мере понижения давления температура нити Т растет, меняется R, а следовательно, меняется и ток. Поэтому режим изменения температуры нити с давлением неизбежно должен приводить к дополнительным погрешностям из-за температурного дрейфа тока. [c.204]

Второе и третье допущения касаются учета изменения температуры газов в камере РДТТ, которое в общем случае описывается уравнением 7.12. Как показывает численное интегрирование систем уравнений, подобных 9.1 [43], [3], в течение выхода на режим изменение температуры газов в камере, определямое уравнением 7.12 [c.252]

Мощность электронного луча определяется произведением Рл = Ua In и регулируется путем изме-пеиия тока в нем (/jj), что в любых электронных нун[-ках достигается изменением температуры нагрева катода. Но такой способ очень инерционен и неудобен тем, что эта зависимость нелинейна. Новый тепловой режим, а следовательно, и повое значение тока, устанавливаются лишь через несколько секунд. [c.160]

В исходном теплообменнике передний фронт изменения температуры движется со скоростью на рис. 4.9, а точки ], 2 п 3 обозначают положение переднего фронта в различные моменты времени. Задний фронт изменения температуры, после прохолс-дения которого устанавливается стационарный режим, совпадает с фронтом скачка температуры в первом потоке и распространяется со скоростью W на рис. 4.9, а точки 4, 5 vi 6 обозначают положение заднего фронта изменения температуры в те моменты времени, которые соответствуют положению переднего фронта в точках 1, 2 и 3. [c.149]

В модельном теплообменнике передний ( )ронт изменения температуры распространяется со скоростью w = w — (точки 4, 5, 6 на рис. 4.15,6). Поскольку жидкость во втором потоке покоится, понятие распространяющегося заднего фронта теряет смысл. Фактически все точки на оси координат х в исходном теплообменнике, определяющие положение заднего фронта изменения температуры в процессе его движения, совпадают с точкой 1 на рис. 4.15,6, которая является точкой входа модельного теплообменника. В системе отсчета в модельном теплообменнике эта точка имеет координату ЛГ) = 0. В результате получаем, что на входе модельного теплообменника температура меняется во времени так же, как она меняется на заднем фронте изменения температуры в исходном теплообменнике. Так как этот фронт движется со скоростью W2 и после его прохождения в теплообменнике устанавливается стационарный режим, граничные условия на входе в модельный теплообменник имеют вид [c.166]

Иногда при определении теилоироводь10сти по методу одного температурно-временного интервала применяется плоский бпкало-риметр, состоящий из двух испытуемых образцов в форме дисков, между которыми помещен тонкий металлический диск с заделанной в него термопарой. Вся система находится в герметичном корпусе. Бикалориметр вначале нагревают, а затем помещают в термостат с маслом определенной температуры, где он охлаждается. Для определения теплопроводности берут линейный участок изменения температуры со временем, когда имеет место так называемый регулярный режим охлаждения. Зная температуры образцов в моменты времени и и значения те(.1Лоемкости диэлектрика и металлической пластинки, можно вычислить коэффициент теплопроводности. [c.168]

Из уравнения (2.117) следует, что натуральный логарифм избыточной температуры любой точки тела изменяется во времени по линейному закону. Изменение температуры в точках Xj и при (зхлаждении тела показано на рис. 14.6, где выделены две стадии первая стадия, которая характеризуется большим влиянием начального распределения температуры (неупорядоч нный режим), и вторая стадия, называемая регулярным режи-люм, которая описывается уравнением (2.116) или (2.117). [c.185]

В большинстве случаев процесс теплопроводности удается разделить на несколько стадий. Первая стадия характеризуется существенной зависимостью температурного поля от начальных условий. Вторая етадия включает режим упорядоченного процесса и, в частности, может включать регулярный режим, для которого характерна монотонная зависимость изменения температуры во времени [c.85]

Рсгз лмрииГ режим тре п еуо рода, согласно 3-1, наступает, когда изменение температуры среды или поверхности тела во времени происходит по периодическому закону [c.132]

Изготовление исследуемых тел из металла открывает большие возможности для применения метода регулярного режима. Кроме регулярного режима первого рода, для определения коэффициента теплоотдачи можно использовать квазистационарный режим [Л. 5-6], а также метод с монотошым характером изменения температуры [Л. 5-7]. [c.214]

Однако несмотря на данные рекомендации спустя некоторое время в 1996 году при выполнении рейса самолетом Ту-154Б № 85212 по маршруту Домодедово-Пермь на исполнительном старте в а/п вылета после вывода двигателей на взлетный режим произошел помпаж двигателя НК-8-2у "3-й СУ". Помпаж сопровождался скачкообразными изменениями температуры газов от 550 до 610 ° С и снижением оборотов. Двигатели были переведены на режим малого газа, в процессе перевода сработала сигнализация "Остапов Т газов" двигателя "3-й СУ". Двигатель был выключен стоп-краном. Система пожаротушения не была эффективна. Самолет перегнали на базу с неработающим двигателем "3-й СУ" для расследования инцидента на базе. Оно показало, что отказ двигателя "3-й СУ" произошел вследствие его внутреннего разрушения. На лопатках компрессора имели место многочисленные забоины, отсутствовало 2/3 одной ра- [c.598]

На большинстве предприятий, изготавливающих изделия из композитов, температура в цикле отверждения изменяется настолько быстро, насколько позволяет оборудование. Особенно это справедливо для этапа охлал<дения, на котором практически любая большая скорость изменения температуры считается допустимой до тех пор, пока в изделии сохраняется в некоторой степени однородное поле температуры. (Для тонких слоистых композитов обычна скорость прогрева порядка 2,8 до 5,5°С/мип. Скорости прогрева толстых материалов (состоящих более чем из 40 слоев) гораздо ниже. Это связано с трудностями диссипации тепла, выделяющегося в результате протекания химических реакций.) Скорость охлаждения тонких композитов можно увеличить путем применения легких прессформ, изготовленных из материалов с низкой теплоемкостью и хорошей теплопроводностью. Обычными являются и схемы активного охлаждения, использующие вентиляторы, охлаждение водой или жидким азотом. На рис. 7.11 показан температурно-временной режим отверждения типичного боропластика на эпоксидном связующем. Для сравнения приведены режимы быстрого и медленного охлаждения. Пунктирная линия соответствует ступенчатой аппроксимации этапов охлаждения. [c.273]

Принцип работы следует из блочной схемы (рис. 17). Образец 1, закрепленный в. установке для испытаний, прогревается током от трансформатора 2, режим работы которого управля- ется приставкой 5 регулирования температуры, вариатором- 3 и тиристорами 6. Сигнал от термопары, приваренной к образцу в сечении, в котором снимается сигнал поперечной дефор1мации, поступает на терморегулирующий прибор 7. В этом приборе дополнительный реохорд дистанционного управления выдает сигнал, пропорциональный, изменению температуры цикла, на сле- [c.33]

Неизотермическое нагружение сплава ХН77ТЮР. Испытания проводили по режиму a= onst, t=var, dtfdxX) (рис. 24,а) при двух значениях нагрузки ( ri = 450 МПа сг2=500 МПа), в диапазоне изменения температуры / = 20 750° С. Указанный режим нагружения и значения о и / близки к условиям деформирования материала в дисках турбин. [c.42]

Л. В. Кравчуком проведены расчеты термонапряженных состояний клинообразных образцов с различными углами раствора и радиусами закругления, а также величинами хорды клина. Эти данные обобщены в виде номограмм, которые позволяют без больших затрат труда выбирать размеры и форму клина, а также тепловой режим их испытаний. При этом можно получить в образце те же теп-лонапряжения, что и в реальной лопатке. На рис. 70 показана схема одной из таких номограмм. По известным распределениям температур и термических напряжений на кромке натурной лопатки, протермометрированной при некотором характерном режиме теплового нагружения, находим скорости изменения температуры кромки. Далее, задавшись определенным радиусом закругления клинообразного образца и соблюдая равенство скоростей изменения температур кромок клина и лопатки, можно определить рациональный угол его раствора. По величине максимальных термических напряжений на кромке находим значение хорды, которое должно соответствовать ранее найденным значениям угла раствора и радиуса закругления клина. На рис. 70 штриховыми прямыми линиями показан пример моделирования термонапряженного состояния одной из испытаннь х лопаток. Моделью служит клин с радиусом закругления 1,3 мм, углом раствора 17° и хордой 20 мм. [c.204]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...