Регулярный режим охлаждения тел

РЕГУЛЯРНЫЙ РЕЖИМ ОХЛАЖДЕНИЯ ТЕЛ [c.264]

Чем характерен регулярный режим охлаждения (нагревания) тел Назовите практические применения теории регулярного режима. [c.187]

РЕГУЛЯРНЫЙ РЕЖИМ ОХЛАЖДЕНИЯ (НАГРЕВАНИЯ) ТЕЛ [c.101]

Итак, регулярный режим охлаждения (нагревания) тел характеризуется тем, что изменение температурного поля во времени описывается простой экспонентой и относительная скорость охлаждения т для [c.102]

Таким образом, режим охлаждения тела с бесконечно большой теплопроводностью всегда является регулярным. [c.130]

РЕГУЛЯРНЫЙ РЕЖИМ ОХЛАЖДЕНИЯ И НАГРЕВАНИЯ ТЕЛ (метод Г. М. Кондратьева) [c.101]

В силу неравенств (3-33) члены ряда (3-30) убывают со временем и при некоторых значениях т > т первый член ряда (3-30) будет значительно превосходить сумму остальных членов этого ряда, т. е., начиная с некоторого момента времени, пространственно-временное изменение температурного поля будет с удовлетворительной точностью описываться первым членом ряда (3-30). Начинающийся с момента времени т режим охлаждения тела был назван Г. М. Кондратьевым регулярным тепловым режимом первого рода. [c.84]

Итак, регулярный режим охлаждения (нагревания) тел характеризуется тем, что изменение температурного поля во времени описывается простой экспонентой и относительная скорость охлаждения т для всех точек тела остается величиной постоянной, не зависящей ни от координат, ни от времени. [c.101]

Решения (2-7-26) и (2-7-27) интересны в том отношении, что нестационарный процесс нагревания или охлаждения описывается простой экспонентой. Данный режим нагревания обычно называют регулярным режимом. Из решений (2-7-26) и (2-7-27) следует, что при некотором заданном начальном распределении температуры регулярный режим теплообмена тела будет наблюдаться с самого начала процесса. Этот вывод был впервые сделан автором книги в 1941 г. в его монографии [Л. 2-34]. [c.144]

Таким образом, задача экспериментатора сводится к определению темпа охлаждения т. Для этого образцу испытуемого материала придают форму, для которой величина К легко подсчитывается, и в одной из его точек заделывают спай термопары. Образец помещается в термостат, температура жидкости в котором выше температуры образца, а затем регистрируется разность температур тела и жидкости в различные моменты времени. Построив затем график In 0 = / (т) (рис. 4.8), выявляют область, в которой реализуется линейная зависимость In 0 = / (х), т. е. наблюдается регулярный режим. [c.304]

На рис. 31.3 приведено изменение избыточной температуры во времени при охлаждении для двух точек тела / и 2. Регулярный режим на графике наступает с момента изменения температуры во времени по линейному закону, т. е. с момента времени Tj. До этого времени режим неустановившийся, характеризуемый большим влиянием начального распределения температуры в теле. [c.378]

Тела, регулярный режим которых будет рассмотрен в этой главе, составляют издавна предмет многочисленных теоретических и экспериментальных исследований по теплообмену [2, 3, 6] их температур>-иые поля чрезвычайно подробно изучались теоретически. Несмотря на большую простоту задачи о регулярном охлаждении этих тел, мы все же ее решим, чтобы на этом простом примере показать применение обш,его метода, изложенного в 7 гл. I. [c.45]

Регулярный режим шарового металлического ядра, заключенного в теплоизоляционную оболочку. Регулярный режим шара изобразится уравнением (6.41). Для простоты письма уничтожим штрихи у величин, относящихся к оболочке, и преобразуем (6.41), вводя последовательно некоторые новые величины. Начнем с s , так как она имеет аналогию с в теории регулярного охлаждения простого тела [обе части уравнения (6,41) — четные функции s]. В силу (6.43) [c.133]

В аналитической теории теплопроводности для тел простой конфигурации существуют решения системы уравнений (3-30) — (3-32) при различном характере начального распределения температур. Обычно рассматриваются температурные поля, полупространства, шара, неограниченных цилиндра или пластины, некоторых ограниченных тел и простейших систем тел [26, 27]. Каждое из таких решений представляет ценность, но совокупность этих решений редко позволяет сделать выводы об общих закономерностях пространственно-временного изменения температурных полей в сложной системе тел, которой является РЭА. А такие общие закономерности, проявляющиеся в телах самых разнообразных форм, безусловно, существуют, и знание их может облегчить понимание процесса и решение некоторых конкретных задач. Одна из таких закономерностей, описывающих изменение во времени температурного поля тела и системы тел, была установлена в работах Г. М. Кондратьева [25]. Процесс охлаждения (нагревания) тела можно разделить во времени на две стадии 1) неупорядоченный (иррегулярный) процесс и 2) регулярный режим. [c.83]

В случае идеальных связей регулярный режим наступает мгновенно. По определению темп охлаждения системы тела т = — [c.99]

Интересно исследовать случай охлаждения тел, у которых = Шз = т = Ха = х. Анализ формул (3-70) — (3-74) приводит к следующему выводу охлаждение обоих тел происходит одинаково, регулярный режим наступает мгновенно, качество тепловой связи роли не играет. Физически такой результат очевиден — оба тела не обмениваются энергией, что равносильно отсутствию тепловой связи. [c.100]

Это уравнение может быть применено как к начальному, так и к конечному периодам калориметрического опыта. При этом величина будет иметь различное значение для разных периодов. Из уравнения (П1.5) видно, что температура тела изменяется по экспоненциальному закону с начала периода охлаждения (т = 0). Следовательно, иррегулярный период охлаждения отсутствует, и тело с момента т = О вступает в регулярный режим. Этот результат противоречит опыту обычно в первые моменты времени температура тела изменяется в соответствии с ее начальным распределением, и даже при равномерном распределении в эти моменты не подчиняется закону (П1.5). [c.51]

Начиная с момента устанавливается упорядоченная стадия охлаждения, т. е. регулярный режим. Этот режим характерен тем, что распределение температур по различным точкам тела, выражаемое функцией У, становится неизменным и не зависит от начального состояния. [c.19]

При решении многих практических задач по охлаждению и нагреванию тел начальным или первым режимом процесса можно пренебречь. Тогда остается только второй, который подчиняется простому, экспоненциальному закону. Г. М. Кондратьев назвал этот режим регулярным-, он создал теорию регулярного режима и предложил ряд способов использования этой теории для решения практических задач [Л. 40]. [c.207]

Первая стадия характеризуется тем, что изменение температурного поля во времени существенно зависит от особенностей начального теплового состояния тела, и поэтому характер процесса не определяется однозначно условиями охлаждения и свойствами тела. Однако постепенно влияние начальных условий все более и более утрачивается напротив, воздействие условий охлаждения и физических свойств тела становится определяющим. Наступает регулярный тепловой режим. При этом закон изменения температурного поля во времени принимает простой и универсальный вид логарифм избыточной температуры тела в любой его точке изменяется во времени по линейному закону [c.242]

Иррегулярный режим системы, предшествующий регулярному изменению температуры, зависит от соотношений между темпом охлаждения системы и характеристическими числами уравнений типа (111.33) или (111.39). На продолжительность иррегулярного режима влияют также коэффициенты Вп в уравнениях (111.34), (111.37) и др. Кроме того, как указывалось выше, иррегулярный режим определяется и координатами рассматриваемых участков тела. Для точек регулярной поверхности этот режим всегда будет иметь наименьшую продолжительность, чем для любой другой точки тела. Это, конечно, не исключает того, что тепловые свойства и размеры тела будут влиять на абсолютную длительность периода регуляризации. Для регулярной поверхности е = д второй член ряда (1У.15) равен нулю, поэтому изменение температуры точек этой поверхности будет подчиняться следующему закону [c.60]

Известно, что регулярный тепловой режим при нагреве или охлаждении наступает по истечении некоторого времени от начала процесса. Одним из признаков регулярного теплового режима является изменение температуры во всех точках тела по одному и тому же закону экспоненты, прямой линии и т. п. [c.68]

Регулярный тепловой режим первого рода представляет собой свободную от произвольного начального состояния стадию охлаждения или нагревания тел в конвективной среде постоянной температуры Известно, что если в опыте выполняются условия [c.27]

Совокуттость начальных и граничных условий называют краевыми условиями. Начальные условия при нагреве (или охлаждении) тела сказываются только в начальный период, но по истечении некоторого времени наступает регулярный режим, при котором распределение температур в теле определяется только граничными условиями и не зависит от начальных. [c.141]

Поэтому основное свойство всех процессов простого охлаждения можно формулировать еще следующим образом. По истечении достаточного времени после начала охлаждения наступает регулярный режим, отличительной особенностью которого является то, что логарифм разности между температурой и в любой точке М тела и температурой t окружающей среды Е изменяется с течением вргмени по линейному закону, причем скорость изменения логарифма т одинакова для всех точек. [c.26]

Изложенные положения о регулярном тепловом режиме в большинстве практичесюих случаев оправдываются как для простых, так и для геометрически сложных тел. Однако могут иметь место некоторые отклонения от них. Так, в [Л. 6] отмечается, что сложные тела со слабыми тепловыми связями отдельных частей в целом очень долго не входят в регулярный режим, хотя в этих частях тела и имеет место регулярный тепловой режим, причем темп охлаждения оказывается различным в зависимости от координат точки и времени. Регулярный режим может долго или вообще не наступать в телах простой геометрической формы, если начальное распределение температуры описывается второй собственной i функцией (см. табл. 2-1). Наоборот, регулярный режим практически наступает мгновенно в теле сложной формы, если начальное распределение температуры подобно первой собственной функции. Отмечая указанные особенности влияния начальных условий на время наступления регулярного режима, Дульнев Г. Н. предложил к признакам этого режима ввести дополнительное условие, состоящее в том, что избыточная температура различных точек тела при регулярном режиме сохраняет один И тот же знак (Л. 7]. Теория регулярного режима была разработана в работах Г. М. Кондратьева, Г. Н. Дульнева Л. 8] и др. Она широко используется в различных расчетах и при проведении экспериментальных исследований. [c.65]

Под монотонным тепловым режимом принято понимать плавный разогрев или охлаждение тел в широком диапазоне изменения температуры со слабопеременным полем скоростей внутри образца. По характеру основных закономерностей такой режим является обобщением известного квазистационарного режима (иначе, регулярного режима второго рода), подробно изученного в 30—40-х годах А. В. Лыковым, Н. Ю. Тайцем, Г. П. Иванцовым и несколько позднее Г. М. Кондратьевым, А. И. Гордовым, Н. А. Ярыше-вым. Практический интерес к теплофизическим измерениям в монотонном режиме возник как результат естественного стремления исследователей упростить техническую реализацию квазистационарных методов и использовать их для изучения температурной зависимости теплофизических коэффициентов материалов в широком диапазоне изменения температуры, устранив условные предпосылки о постоянстве исследуемых коэффициентов. [c.4]

Если в соотношении (1) аш = onst, то очевидно, что регулярный режим должен наступить в теле сразу же с момента начала охлаждения. [c.613]

Следует, однако, подчеркнуть те условия, при которых может наступить регулярный режим. Условия эти состоят в следующем 1) температура окружающей среды t остается неизменной во все время охлаждения или нагревания тела, т. е. / = onst 2) остаются постоянными условия теплообмена на границе термоприе-мника и среды или, иначе говоря, коэфициент теплоотдачи а, который может иметь различные значения в разных точках наружной поверхности, не зависит от времени, т. е. [c.64]

Температурный режим тела или системы тел, при котором изменение температуры во времени (в случае простого нагрева или охлаждения тела) происходит по экспоненциальному закону с единым показателем экспоненты для всех точек тела или системы тел, носит название регулярного теплового режима первого рода, или сокращенно — регулярного режима. Регулярный тепловой режим играет существенную роль в нестационарных режимах РЭА, поэтому в дальнейшем будут йодробно изучены закономерности этой стадии охлаждения тел и системы тел. [c.77]

При нагревании или охлаждении тел наблюдаются три этапа. В самом начале нагревания или охлаждения, когда сильно сказывается начальное состояние тела, процесс носит характер неупорядоченного (режима. После некоторого, вполне определенного промежутеа времени, на изменение температурного поля перестает влиять начальное состояние тела и наступает регулярный (упорядоченный) тепловой режим нагрева тела. В течение всего времени регулярного режима поле температур тела остается подобным самому себе, так как во всех точка тела устанавливается изменение температуры с постоянной скоростью. Наконец, по истечении длительного срока наступает третий режим— стационарный, при котором поле те1мпера-тур тела не изменяется во времени. [c.184]

НИМИ условиями ITf < Т (х, у, Z, 0)], а самим начальным распределением. Так, в некоторых сечениях (близких к х ) температура сначала начинает даже возрастать. Но постепенно влияние начальных условий ослабевает, и, начиная с т Т4, температура всех точек тела начинает падать по одинаковому экспоненциаль-наступает регулярный режим. Выше было дано представление о регулярном режиме охлаждения (нагрева) тела в среде с постоянной температурой ТПонятие регулярности режима может быть обобщено и на случай изменения Tf во времени по таким простейшим законам, как линейный и гармонический. (При рассмотрении регулярных режимов здесь не делается различия между задачами с граничными условиями 1-го и 3-го рода, поскольку ранее было показано, что при % a -> О обе задачи эквивалентны (Г/ TJ, а значит и все выводы, полученные из рассмотрения задачи с граничными условиями 3-го рода, легко обобщаются на случай граничных условий 1-го рода.) [c.98]

Остановимся подробно на регулярном режиме 1-го рода. В некоторых случаях регулярный режим может наступать сразу после начала процесса охлаждения или нагрева тела. Пусть тело произвольной формы, с объемом V и поверхностью Р обладает высокой теплопроводностью X, а коэффициент теплоотдачи у поверхности а мал. Это означает, что критерий В1 = аЬ/К 1 и можно считать, что температура внутри тела очень быстро выравнивается и в каждый данный момент времени близка к постоянной, равной температуре его поверхности Тогда уравнение теплового баланса, приравнт>г> ипщее количество тепла, поступившее через поверхность сла, к и мшению его энктльпии, запишем в виде [c.99]

Рассмотренный ранее регулярный тепловой режим был сформулирован так период нагревания или охлаждения тела, начиная с которого натуральный логарифм избыточной температуры любой точки изменяется во времени но закону прямой линии, называется регулярным тепловым режимом. Математн- [c.55]

Регулярный, квазнстационарный и любой возможный тепловой режим могут быть обобщены следующей формулировкой тепловой период нагревания или охлаждения тела, начиная с которого некоторый температурный комплекс любой точки изменяется во времени по закону прямой линии, называется упорядоченным тепловым режимом. Математическая закономерность упорядоченного теплового режима (при любом способе нагревания или охлаждения) может быть получена из анализа дифференциальных уравнений, описывающих процесс. Например, для пеограпичеппой пластины эти уравнения имеют вид [c.56]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...