Плотность энергии и интенсивность

На практике часто используются качественные методы оценки плотности энергии и интенсивности лазерного излучения. Для твердотельных лазеров применяются обычная копировальная бумага (рабочим слоем к лазерному лучу) и экспонированная фотобумага. На копировальной бумаге остаются заметные следы при плотностях входной энергии порядка 1 Дж/см . Данный метод позволяет определять форму сечения луча в ИК области спектра. Для качественной оценки выходной энергии твердотельных лазеров можно сфокусировать луч на стопку бритвенных лезвий. Число поврежденных лезвий при этом приблизительно соответствует величине энергии в джоулях [143]. В табл. 8 приведены характеристики измерителей, выпускаемых отечественной промышленностью. [c.100]

Качественные измерения плотности энергии и интенсивности лазерного излучения [c.140]

Время реверберации. Основная характеристика помещения — время реверберации, т. е. время затухания звука. Поскольку средние уровни сигналов в помещении значительно выше уровней шумов в них и, конечно, значительно выше порога слышимости, то условились оценивать процесс затухания звука временем уменьшения плотности энергии и интенсивности звука в 10 раз, а в соответствии с (1.21) по звуковому давлению в 10 раз. Это время называют временем стандартной реверберации. В литературе очень часто его [c.174]

Получить выражения для объемной плотности энергии и интенсивности плоской бегущей волны. [c.15]

Вычислить объемную плотность энергии и интенсивность звука в диффузном поле. [c.77]

Плотность энергии и интенсивность [c.96]

Рассмотрение плотности энергии и интенсивности для плоской продольной волны в упруго й среде при выводе формулы (2.10) применимо и к плоской продольной волне в теле Фойгта. Начнем с синусоидальной плоской волны [c.96]

Плотность энергии и интенсивность теплового излучения [c.279]

Между плотностью энергии и интенсивностью излучения существует простое соотношение [1] [c.280]

Рис. 1-4. К выводу соотношения между объемной плотностью энергии и (v, Т) и спектральной интенсивностью излучения абсолютно черного тела /ц (v, Г).

Сущность процесса заключается в использовании в качестве источника нагрева разрезаемого металла столба сжатой электрической дуги, обдуваемой газом. В результате обдува газ нагревается и ионизируется, т.е. распадается на положительно и отрицательно заряженные частицы и превращается в поток плазмы с высокой плотностью энергии и температурой порядка 15 000°С. Сжатая дуга интенсивно расплавляет разрезаемый металл по линии реза, а плазменная струя удаляет расплав из разреза- [c.210]

Плотность энергии и звуковое давление, определяемые по ф-лам (7.3) и (7.3а), выведены при условии очень малого коэффициента поглощения ограничивающих поверхностей помещения. В залах, аудиториях, жилых помещениях и т. п. коэффициент поглощения достаточно велик (0,2—0,4), поэтому интенсивность звуковой волны при каждом отражении от таких поверхностей резко уменьшается. Вследствие этого уже нельзя считать, что в каждой точке помещения будут сходиться звуковые лучи всевозможных направлений и примерно с одинаковой интенсивностью и что плотность энергии в каждой точке помещения будет одинаковой. В таких помещениях плотность энергии распределяется по помещению неравномерно наблюдаются пучности и узлы колебаний. Формулы (7.3) и (7.3а) для таких помещений дают лишь средние значения плотности энергии и звукового давления. [c.166]

Коэффициент заполнения показывает, во сколько раз максимальная плотность энергии или интенсивность в пучке превышает соответствующие средние значения этих величин по сечению. Таким образом, если мы хотим для пучка с плавным профилем распределения реализовать такой же съем энергии, как и для равномерного распределения, мы должны в раз увеличить максимальную [c.150]

Регулирование энергии и интенсивности излучения в зависимости от толщины и плотности материала. Малые размеры фокусного пятна. Высокая интенсивность излучения. Высокая чувствительность контроля [c.55]

Продолжительность экспозиции при просвечивании изделий рентгеновским или у-излучением на ксерографические пластины зависит от энергии и интенсивности излучения, толщины и плотности просвечиваемого материала, фокусного расстояния, чувствительности применяемой ксерографической пластины к излучению данной энергии. Продолжительность экспозиции зависит также от толщины селенового слоя и величины заряда пластины. При одинаковых условиях просвечивания продолжительность экспозиции на ксерографические пластины при энергии излучения 100...400 кэВ меньше в 2 - 4 раза, чем на рентгеновскую пленку, различие тем больше, чем ниже энергия излучения. [c.274]

Начнем с определений основных величин, используемых в теории переноса. К ним относятся лучевая интенсивность, поток, плотность энергии и средняя интенсивность. Наиболее важной является лучевая интенсивность. [c.165]

Используя полученные заключения для плоской волны, можно теперь попытаться обобщить понятие акустической энергии и интенсивности на общий случай трехмерного движе-. ния, основываясь на той же концепции, согласно которой необходимо учитывать лишь ту работу, которую совершает избыточное давление. Вывод уравнения (50) для плотности потенциальной энергии остается неизменным, но полная акустическая энергия (сумма (47) и (50)) уже не может быть представлена простым выражением (51), так как соотношение (17) в общем случае не выполняется. Вместо него можно использовать уравнения (8) и (9), чтобы записать эту акустическую энергию илп волновую энергию через потенциал скорости ф в виде [c.28]

Найдем теперь плотность энергии и удельную интенсивность равновесного излучения в прозрачной однородной изотропной среде с показателем преломления п. Такое излучение устанавливается [c.682]

Излучение в среде не зависит и от ее размеров. Поэтому среду можно считать настолько протяженной, чтобы при сколь угодно малом коэффициенте поглощения световой луч, вступивший в среду, успел полностью поглотиться, не достигнув стенок полости. Тогда обмен энергией между средой и вакуумом будет происходить только в результате отражения и преломления излучения на рассматриваемой границе. Такой обмен подчиняется принципу детального равновесия и не может нарушить состояние равновесия излучения как в среде, так и в вакууме. Из этого условия и можно найти соотно-1.чение между плотностью энергии " и удельной интенсивностью излучения в вакууме с такими же величинами и / в среде. (В этом параграфе все величины, относящиеся к вакууму, снабжены нулем в индексе, а все величины в среде оставлены без индекса.) [c.683]

Высокая концентрация энергии при ядерном взрыве позволила проводить исследования в области физики сверхсильных ударных волн и плотностей энергии, а интенсивные потоки излучений открыли интересные перспективы ядерно-физических экспериментов. Ядерный взрыв - это уникальный источник для изучения многих явлений в различных областях физики. [c.270]

Как уже было указано выше, величина, которую мы измеряем на опыте, представляет собой не плотность энергии и не интенсивность, а среднее квадратичное давление. Оно получается возведением в квадрат ряда для р, интегрированием этой величины по объёму помещения и делением результата на 2У. Вследствие интегральных свойств (ортогональности) [c.455]

Плотность энергии и и интенсивность излучения I можно также определить для частоты и [c.280]

Представление о диффузном звуковом поле и связанная с ним возможность использования средних значений а, /ср н Лер позволяет достаточно просто получить выражения, описывающие процессы нарастания звуковой энергии в помещении после включения источника звука и ее постепенного поглощения после выключения источника. Заметим, что универсальной энергетической характеристикой звукового поля является плотность звуковой энергии е= = E/V или е=1зв/с зв, где Е и /зв — соответственно энергия и интенсивность звуковой волны (падающей или стоячей, если речь идет о закрытом помещении) V и Сзв — объем помещения и скорость распространения звуковой волны. [c.119]

Между экстенсивными и интенсивными макроскопическими параметрами нет непроходимой пропасти. Величина любого экстенсивного параметра, отнесенная к одной частице, приобретает смысл интенсивной макроскопической величины. Так, средняя энергия частиц и = Е/М, где Е—полная энергия системы, а число частиц в ней, в отличие от истинной энергии частицы в, является не микроскопической величиной, а интенсивным макроскопическим параметром. Точно так же плотность числа частиц п = N/V есть просто обратная величина отнесенного к одной частице объема системы V. И так далее. [c.12]

Из формулы (3.7) видно, что при постоянстве таких интенсивных параметров, как плотность частиц, n= /v, и их средняя энергия, и, энтропия, как и должно быть вследствие ее аддитивности, пропорциональна числу частиц в системе. Удобно поэтому ввести ее величину, 5 = 5/М, приходящуюся на одну частицу [c.58]

Нелинейные поправки к плотности энергии и интенсивности ультразвука при самых больших амплитудах ультразвуковых волн остаются значи-тельно ниже существующей точности абсолютных измерений энергетических величин, поэтому подробного их расчета во вгором приближении мы здесь не приводим, (ясылая интересующегося читателя к специальной литературе по нелинейно кустике [19, 20]. [c.104]

Итак, хмы допустим, что плотность энергии и интенсивность остаются по все му помещению одьородными, даже во время переходных процесссв. Это очень редко осуществляется в действительных помещениях, но в акустически совершенных помещениях мы имеем приближение к осуществлению этих условий. Соблюдение этих условий позволяет с наибольшей простотой производить вычисление интенсивности звука, так как нам не надо учитывать зависимость амплитуды от (-8, <р), и можно ограничиться вычислением средних значений Г и (V. Наше допущение соответствует тому, что всегда равно 4Т/с, даже если и X являются функциями времени. [c.419]

У п р (J ч н е н и я л а 3 е р н ы м и, э л с к-г р о н н ы м и и ионными лучами и струей плазмы обеспечивают в1Ысо-кую интенсивность процессов (в связи с высокой плотностью энергии) и геометрическую точность зоны нагрева, а следовательно, минимальное коробление деталей. [c.34]

Мегподы прямой, экс- n03Ult,UU Рентгенография Рентгеновские аппараты с и < 1000 кВ, / < 25 мА Черно-белые и цветные радиографические. пленки с усиливающими металлическими и флюоресцентными экранами Паяные и сварные соединения, литье, поковки, штамповки и прочие изделия из металлов, их сплавов, пластмасс, керамики и т. п. Регулирование энергии и интенсивности излучения в зависимости от толщины и плотности материала. Малые размеры фокусного пятна. Высокая интенсивность излучения. Высокая чувствительность контроля Необходимость очлаждения и питания от внешних источников. Большие габариты аппаратуры. Малая маневренность. Малая толщина просвечиваемого материала (для стальных деталей не более 100 мм) [c.308]

При малых деформа1щях, введя объемнуп плотность внутренней энергии и интенсивность объемных внутренних тепловых источников, (у), уравнение (7.2) перепишем в форме [c.17]

Излучение черного тела. Может показаться, что электромагнитное поле нельзя рассматривать в рамках термодинамики, поскольку оно не является материальным телом. Однако это не так. Замкнутая полость, поддерживаемая при постоянной температуре, всегда заполнена электромагнитным излучением всех возможных длин волн, распространяющихся по всем направлениям. Оно оказывает давление на стенки полости и обладает энергией, которая, как и давление, является функцией температуры и объема. Короче говоря, такая замкнутая полость, заполненная излучением, представляет собой систему, к которой, как впервые установил Больцман (1889), с полным основанием применимы законы термодинамики. К этому времени Йозеф Стефан, учитель Больцмана, уже вывел из экспериментальных данных, что интенсивность излучения из отверстия в замкнутой полости, температура стенок которой всюду одинакова, пропорциональна Г-. Больцман сделал из этого результата правильный вывод, что плотность энергии и (Г) равновесного излучения пропорциональна четвертой степени температуры, и вывел эту зависимость с помощью термодинамики и электродинамики. Максвелл установил, исходя из своей теории электромагнетизма, что давление, оказываемое полем изотропного излучения, равно 7з от плотности Э ергии [c.93]

Сущность процесса плазменно-дуговой резки состоит в проплав-ленин неталла обрабатываемой детали сжатой плазменной дугой и интенсивном удалении расплава струей плазмы (ее генерируют в плазматроне). Плазменная струя обладает большой плотностью энергии и высокой степенью ионизации газа и имеет температуру до 15000 С. В качестве плазмообразующих сред (табл. 58) применяют [c.141]

Чему равны средний во времени поток энергии, плотность энергии и импульс на единицу объема в однородном монохроматическом световом пучке интенсивностью в 100 eml M [c.348]

Пропускание зеркял и оптимизация мощности. Усиление в лазере определяется процессами вынужденного испускания и активной среде резонатора, а поскольку это испускание, в свою очередь, зависит от плотности энергии (или интенсивности) поля излучеиия в резонаторе, усиление также является функцией плотности энергии. Такилг образом, мощность, выводимая из езонатора, влийет иа условия усиления. В этой связи и возникает вопрос об оптимизации. [c.206]

Приёмники ультразвука. Наиболее распространёнными П. у. являются электроакустические преобразователи. К ним относятся в первую очередь пьезоэлектрические преобразователи, магнитострикционные преобразователи, полупроводниковые и пьезополупроводниковые преобразователи, электростатические приёмники и электродинамические приёмники. Приёмники этого типа преобразуют акустич. сигнал в электрический крайне малая инерционность позволяет воспроизводить временную форму сигнала и, следовательно, получать сведения о его фазе, частоте и спектре. В зависимости от конструкции приёмного элемента, а также от функциональных особенностей применяемой с приёмником электронной схемы электроакустические преобразователи могут служить приёмниками звукового давления, колебательной скорости, ускорения, смещения. Термические приёмники используются в основном для измерения интенсивности звука они имеют значительную инерционность. Благодаря большой инерционности усреднённые по времени показания дают приёмники механич. типа — Рэлея диск и радиометр. Первый служит для измерения амплитуды колебательной скорости, второй — для измерения радиационного давления, т. е. плотности звуковой энергии и интенсивности звука. Звуковое давление и интенсивность звука могут измеряться также различными оптич. методами (напр., по дифракции света на ультразвуке), основанными на изменении показателя преломления среды под действием акустич. колебаний, возникновении двойного лучепреломления и других оптич. эффектов в звуковом поле. [c.269]

Когда рассматривается влияние акустической мощности на скорость массообмена прежде всего встает вопрос о пороговой для начала процесса величине, характеризующей звуковое поле, — давлении, интенсивности, объемной плотности энергии и т. п. В этом отношении в известных нам работах имеется некоторая путаница. Дело в том, что ряд авторов [70, 87, 88) рассматривает явление вынужденного выделения газа из жидкости в прямой связи с процессом кавитации, и в соответствии с этим предлагает считать порог кавитации одновременно и порогом дегазации жидкостей. В работе [89] даже приведены кривые зависимости пороговой амплитуды звукового давления Р , нри которой в дистиллированной воде наблюдалось образование маленьких газовых пузырьков. Однако, судя по описанным в той же работе химическим эффектам, сопровождавшим появление пузырьков, как и в работе [87], речь идет о кавитационном пороге. В работе [77] концентрация газа изменялась только при превышении некоторой величины акустической мощности. Однако обусловлено это разрешающей способностью методики измерения газосодержания, так как визуально выделение газовых пузырьков происходило и при значительно меньших, чем IVд, величинах акустической мощности. Поскольку в перенасыщенной жидкости выделение растворенного газа в колеблющиеся пузырьки происходит при любой амплитуде звукового давления, понятие о пороге дегазации здесь неприменимо. Если же речь идет о жидкости в недонасыщенном состоянии, то, как указывалось в гл. 2, для каждого пузырька существует критическая величина звукового давления Ра ,,, зависящего от относительной концентрации Сд/Ср, нри которой растворенный газ поступает в пузырек. Поскольку при данной частоте звука минимальным значением Ра обладают пузырьки резонансного размера, она является одновременно и порогом дегазации. Следует заметить, что с повышением частоты колебаний, как показывают расчеты, значение Ра также увеличивается (см. рис. 20, стр. 280, Со/Ср = 0,8, Д = Лр,з). [c.304]

Излучение принято связывать с плотностью энергии и, т. е. с энергией, приходящейся на единицу объема, и интенсивностью /, т. е. энергией, падающей на небольшую площадку da в виде излучения из телесного угла dfl, образующего угол в с нормалью к поверхности площадки эта энергия равна da = I os ddilda (рис. 11.1) [1]. [c.279]

Эти коэффициенты зависят от упругих свойств материала х и р.. Плотность энергии деформации обратно пропорциональна расстоянию г от вершины трещины. Коэффициент S при 1/г в выражении для dWJdV отражает интенсивность плотности энергии деформации (аналогично тому, как коэффициент К при 1/У2лг в выражении для напряжений отражает интенсивность напряжений). Величина [c.71]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...