Измерение плотности энергии

Измерение плотности энергии [c.131]

Качественные измерения плотности энергии и интенсивности лазерного излучения [c.140]

Более или менее точное измерение плотности энергии или уровня звука при очень мощных звуках представляет определенные трудности, поэтому следует относиться с [c.352]

Для измерения высоких температур обычно применяют пирометры. Принцип действия пирометров основан на формуле Планка — зависимости спектральной плотности энергии излучения черного тела от температуры и длины волны. Измерив плотность энергии черного тела при двух температурах — измеряемой Т и температуре затвердевания золота Го= 1337,58 К (табл. 3.1)—при одной и той 8-488 ИЗ [c.187]

Применительно к анализу поверхности разрушения, сформированной в условиях эксплуатации после разрушения элемента конструкции, может быть рассмотрена кинетическая кривая, воспроизводимая на основе, например, измерения шага усталостных бороздок как эквивалентная характеристика всех затрат энергии многопараметрического цикла, связанных с развитием трещины. В этом случае через соотношение (4.20) определяется управляющий параметр, а его величина, пропорциональная плотности энергии разрушения, может быть в последующем поставлена в соответствие с уровнем эквивалентного напряжения. [c.201]

Результаты измерений, произведенных на частотах 0,4 1,6 и 6,3 кгц, представлены на рисунке в виде отношения плотности энергии (ш = = V2P i , где р — плотность материала пластины, — амплитуда колебательной скорости вибраций), измеренной в данной точке, к плотности энергии щ)о, измеренной в точке возбуждения структуры. Там же приведены результаты расчета по формуле (3) распределения плотности энергии по структуре. Видно хорошее совпадение результатов расчета и эксперимента по всей [c.17]

Для оценки достоверности результатов расчетов нейтронных потоков в бетонной защите реальных энергетических реакторов проводили измерения плотности потока тепловых нейтронов, а также спектров нейтронов в широком интервале энергий в макетах сплошной защиты. Для этого из канала ИК извлекли трубу-имитатор и в полости каналов ИК и противовесов вставили пробки из бетона соответствующего состава с отверстиями для детекторов. Полученные значения плотности потока тепловых нейтронов позволили определить условную чувствительность камеры, А-см -с/нейтрон, по методике работ [2—4]. [c.110]

РАДИОМЕТР АКУСТИЧЕСКИЙ — прибор для измерения давления звукового излучения и, следовательно, плотности энергии звуковой волны, интенсивности звука и др. параметров волны. Посредством Р. а. измер -ют обусловленную давлением звукового излучения радиац. силу Рр, действующую на помещённое в звуковое попе препятствие (приёмный элемент). [c.222]

Другой метод измерения вязкости тела, содержащего трещину, вне линейно-упругой области основан на определении энергетического параметра, выражающего изменение потенциальной энергии при росте трещины на величину da, по аналогии с величиной высвобождающейся энергии деформации G в условиях линейной упругости. В работе [171 развита теория нелинейно-упругого тела, для которого однозначную функцию плотности энергии деформации [как в уравнении (18)] можно выразить как [c.154]

Методы измерения энергии и мощности излучения в ультрафиолетовой, видимой и инфракрасной частях спектра были предметом постоянного изучения и совершенствования в течение очень многих лет [1 —11]. Появление лазеров выдвинуло ряд дополнительных проблем, а также несколько упростило дело. Упрощение связано с тем, что большинство лазеров испускает почти монохроматическое излучение. Так как частотные характеристики чувствительности большинства приемников существенно не изменяются в узких спектральных областях, проще становится проблема обработки данных. Более того, поскольку требуется измерять лишь излучение с узкой спектральной полосой становится возможным использование узкополосных фильтров в сочетании с некоторыми типами приемников. Тем самым снижается влияние ряда источников ошибок, внешних шумов и уменьшаются потери, вызванные переизлучением. Разумеется, возникают и некоторые осложнения. От лазеров можно получить значительно большие плотности энергии и мощности, чем от большинства тепловых источников света, и поэтому при работе с разными фотоприемниками нужно быть осторожным, чтобы избежать насыщения или повреждения приемников излучением. Поскольку некоторые лазеры дают крайне короткие импульсы, для измерения мгновенной мощности требуются малоинерционные приемники и связанная с ними аппаратура с соответствующим быстродействием. Для преодоления таких осложнений были затрачены большие усилия по разработке надежных методик, многие из которых мы изложим ниже. Кроме материалов, содержащихся в данной главе, мы рекомендуем читателю несколько обзоров по общепринятым методикам, опубликованным ранее [12—14]. [c.107]

Данная глава посвящена вопросам измерения параметров, характеризующих некоторые менее очевидные свойства лазерных резонаторов и активных сред, применяемых в квантовой электронике, от которых зависят рабочие характеристики лазеров. Здесь излагается ряд способов измерения усиления за один проход. В одном из параграфов главы даются дополнительные сведения о тех методах измерения усиления, о которых говорится в гл. 7, 3 и 4. Рассматриваются методы согласования мод, а в параграфе, посвященном измерениям времени жизни, указываются некоторые способы определения подобных характеристик в газах, жидкостях и твердых телах. Излагаются также методы измерения энергии электронов и плотности энергии в плазме газовых лазеров. Рассматриваются способы измерения прозрачности зеркал в предельном случае большой отражательной способности, а также экспериментальные методы определения значений коэффициента отражения, при которых выходная мощность лазера максимальна. Дается также способ определения степени инверсной заселенности в лазерах с модулированной добротностью. В заключительной части рассматриваются потери в резонаторах и методы их определения. Глава начинается с обзора соответствующих параметров лазера. [c.225]

Измерение энергии электронов, плотности энергии и температуры в плазме газовых лазеров [c.273]

ИЗМЕРЕНИЕ ЭНЕРГИИ ЭЛЕКТРОНОВ И ПЛОТНОСТИ ЭНЕРГИИ В ГАЗОРАЗРЯДНОЙ ЛАЗЕРНОЙ ТРУБКЕ МЕТОДОМ СВЧ-ВОЗМУЩЕНИЙ [c.273]

Помещать разрядную трубку в резонатор при измерении шумовой температуры выгодно в двух отношениях. Во-первых, измерения плотности и шума можно производить, не перемещая трубку, а во-вторых, и это еще более важно, обеспечивается однозначное соответствие между эквивалентной шумовой температурой разряда и измеряемыми данными. Установлено, что шумовая температура разряда, или эквивалентная ей средняя энергия электрона, не зависит от тока разряда в пределах 5—100 ма при значениях /7-2а от 2 до 5 тор мм. Это согласуется с тем, что плотность электронов представляет собой линейную функцию тока разряда, и показывает, что в указанных пределах возможно изменение плотности электронов без изменения средней энергии [c.274]

На рис 4.14 изображены экспериментальные результаты по зависимости среднего радиуса осколка капли с ао —2,7 мкм после ее разрушения от полной плотности энергии в им пульсе. Размер осколка находился из оптических измерений по методике (4.40). [c.125]

Рис. 6.5. Калибровочные измерения зависимости энергии акустического излучения плазменного очага от плотности энергии воздействующего излучения СОг-лазера микросекундной длительности генерации при N = 0 см (7) и Л/ = 5-10 см (2).

Учитывая опыт радиоактивной разведки нефти, американские инженеры поступают в этих случаях следующим образом. Для измерения плотности они пользуются прибором, схема которого представлена на фиг. 150. Во внутреннюю часть зонда введен источник у-излучения (радий или радиоактивный кобальт). Параллельно первому стержню погружают второй, в котором заключен счетчик Гейгера, чувствительный к у-излучению. Счетчик связан кабелем с регистрирующим прибором, находящимся на поверхности. Зная расстояние от источника до счетчика, а также энергию у-квантов, получают значение средней плотности земли между источником и счетчиком, сравнивая ослабление излучения с данными измерений, проведенных на открытом воздухе или в среде с известной плотностью. [c.235]

В ряде случаев требуется измерить не просто полную энергию, а распределение энергии по площади миитени. Это может означать измерение распределения энергии по сечению выходной апертуры лазера в ближней зоне, измерение плотности энергии в фокальной плоскости линзы или измерение картины лазерного пучка в дальней зоне. [c.131]

Естественно, что при определении мощности излучателя с помощью подобных приборов приходится снимать характеристику направленности так же, как это делается в случае использования датчиков давления. Трудности измерения плотности энергии радиометром и диском Рэлея связаны с тем, что для получения достаточной чувствительности приборы должны быть тщательно выполнены и отюстированы. Частотный диапазон таких приборов довольно сильно ограничен при отклонении размеров диска В от соотношений Я.//)>>10 (для диска Рэлея) и 01Х = 5- 7 (для радиометра) точность измерения существенно снижается. Кроме того, оба прибора очень чувствительны к воздушным потокам, поэтому приходится принимать специальные меры для ослабления влияния воздушного потока, выходящего из сопла генератора. С этой целью Гартман проводил измерения на больших расстояниях и, кроме того, защищал чувствительный элемент несколькими слоями плотной марли но ткань вносит дополнительное затухание, поэтому были проведены дополнительные опыты для его определения. [c.29]

Таким образом, рассмотренные выше модельные представления, базирующиеся на концепции неравновесных границ зерен, позволяют достаточно реалистично в качественной форме и в некоторых случаях даже количественно описать основные структурные особенности наноструктурных ИПД материалов, связанные не только с наличием ультрамелкого зерна, но и с высокими внутренними напряжениями, их повышенной энергией и избыточным объемом, обусловленными специфической дефектной структурой. Можно полагать, что дальнейший прогресс в экспериментальных исследованиях ИПД материалов, направленный на прецизионное измерение плотностей дефектов границ зерен и кристаллической решетки, их типов и пространственных конфигураций позволит уточнить предложенную модель. Вместе с тем развиваемый подход к структуре ИПД материалов является основой для понимания их необычных свойств и будет использован ниже при анализе термического поведения, фундаментальных свойств и деформационного поведения наноструктурных материалов. [c.121]

Точность измерения плотности может быть повышена рациональным выбором энергии излучения, коэффициент поглощения которого удовлетворяет известным соотношениям [1,2J рж = 1 [хж = 2. При измерении плотности этой же цели можно добиться соответствующим пзменением толщины просвечиваемого слоя при неизменной энергии излучения. [c.166]

Отметим, что в диапазоне сантиметровых и дециметровых волн измерения темп-ры М, ф. и. возможны с поверхности Земли. В миллиметровом и особенно в субмиллиметровом диапазонах излучение атмосферы препятствует наблюдениям М. ф. и., поэтому измерения проводятся широкополосными болометрами, установленными на воздушных шарах (баллонах) и ракетах. Ценные данные о спектре М. ф. и. в миллиметровой области получены па наблюдений линий поглощения молекул межзвёздной среды, в спектрах горячих звёзд. Выяснилось, что осн. вклад в плотность энергии М. ф. и. даёт излучение с длиной волны А, от в до 0,6 M.M, темп-ра к-рого близка к 3 К. В этом диапазоне длин волн плотность энергии М. ф. и. ,.= 0,25 эВ/см . Один из экспериментов по определению флуктуаций М. ф. и., его дипольной компоненты и верх, границы квадрупольного излучения был осуществлён на ИСЗ Прогноз-9 (СССР, 1983). Угл. разрешение аппаратуры составляло ок. 5°. Зарегистрированный тепловой контраст не превышал 5-10 К. [c.135]

Важными следствиями масштабной инвариантности (с Л= /з) в инерц. интервале являются структурная ф-ция порядка р, определённая как среднее от р-й степени разности скоростей Ли,, измеренных в точках, отстоящих на расстояние /, степенным образом зависит от этого расстояния спектральная плотность энергии Т., определяемая Фурье преобразованием структурной ф-ции второго порядка, удовлетворяет закону = где к — волновое число, а с—постоянная Колмогорова (скейлинг не определяет величины этой константы) вихревая вязкость на масштабе / определяется соотношением [c.180]

Микроволновое фоновое излучение (6 10 Гц<у< 10 Гц 300 мкм<Х<50 см). Измерения в сантиметровой и миллиметровой областях длин волн, проводившиеся с 1965, привели к обнаружению изотропного излучения, имеющего спектр абсолютно чёрного тела и темп-ру ок. 2,7 К. Это открытие, по-виднмому, наиб, важное в космологии со времени установления Хаббла закона, подтвердило предложенную в 1948 Г. Гамовым горячей Вселенной теорию. Микроволновое Ф. к. и. даёт гл. вклад в плотность энергии и концентрацию фотонов Ф. к. и. (подробнее см. Микроволновое фоновое излучение). [c.336]

В реакторе ТВР облучение проводилось нейтронами, имевшими практически спектр деления урана, в остальных реакторах спектры нейтронов были более мягкими. В качестве меры оценки облучения была принята величина интегрального потока — произведение плотности потока (суммарной для быстрых и тепловых нейтронов) на время облучения. Измерения плотности потока нейтронов проводились раздельно для быстрых (с энергией Е > 0,8 М в) и для тепловых нейтронов Е а 0,025 эе). При облучении исследуемых тензорезисторов плотность потока нейтронов составляла (1 -4- 4)-10 тйтр1см сек, а интегральный поток — (1 -н 2,5)-10 нейтр1см . Температура деталей с тен-зорезисторами во время испытаний не превышала 430° С. [c.48]

На фиг. 12.5, взятой из работы Кемпа, Клеменса и Тейнша [116], показаны типичные экспериментальные результаты, полученные на медно-цинковом сплаве, подвергнутом деформации кручения. Решеточная теплопроводность после деформации пропорциональна при температурах ниже 20К и возвращается к своему первоначальному значению после отжига. В этих экспериментах плотность дислокаций оценивалась из измерений выделяемой энергии, накопленной при отжиге образцов, изготовленных из того же материала. В экспериментах Ломера и Розенберга [150] (также на сплавах Си—7п) выяснялась зависимость между изменениями решеточной теплопроводности и плотностью дислокаций, измеряемой на тонких срезах материала с помощью электронного микроскопа. [c.242]

В соответствии с определением, данным в главе 3, в этом параграфе за чувствительность мы будем принимать среднюю плотность экспозиции (плотность энергии) записывающего света, при которой записываемая синусоидальная решетка имеет дифракционную эффективность 1%. Единицей измерения чувствительности в этом случае будет Дж/см . Для экспериментального определения S на ПВМС записывается синусоидальная решетка с заданной пространственной частотой V. От величины v зависит амплитуда модуляции считывающего света. Поэтому для достижения однозначности вместе с чувствительностью должна указываться пространственная частота, при которой производились измерения. Как правило, в литературе приводятся чувствительности ПВМС для пространственных частот, соответствующих максимуму передаточной характеристики, где величина является минимальной. [c.154]

Галилей (1564—1642) родился в г. Пизе ) (Италия) и происходил из знатного флорентийского рода. Первоначальное обучение латинскому и греческому языкам и логике он получил в монастыре Валломброза, близ Флоренции. В 1581 г. он был принят и Пизанский университет, где ему предстояло изучать медицину. Но очень скоро он увлекся лекциями по математике и со всей энергией погрузился в изучение сочинений Евклида и Архимеда. По-видимому, из сочинений Кардано ) он познакомился с открытиями Леонардо да Винчи в области механики. В 1585 г. Галилею из-за недостатка средств пришлось прекратить занятия в университете, не закончив курса, и вернуться домой, во Флоренцию. Здесь он стал давать частные уроки по математике и механике и продолжать одновременно свою научную работу. В 1586 г. он сконструировал гидростатические весы для измерения плотности разных веществ и провел исследования по нахождению центров тяжести [c.16]

Сообщается о наличии за рубежод тренажеров для обучения солдат стрельбе из стрелкового оружия. Например, тренажер типа DFS [52] состоит из лазерного излучателя, который крепится на винтовке М16, пулемете или оружии другого типа. Источник излучения на арсениде галлия излучает на волне 0,905 мкм и может создать на роговице глаза плотность энергии 5,6-10 Дж/см , а это значительно меньше безопасного уровня, за который принят уровень в 10 Дж/см . Кроме того, в комплект аппаратуры входят батарея питания, восемь приемников —индикаторов попадания лазерного излучения и блок с логическим устройством. Такой имитатор обеспечивает проведение тактических учений. При этом используют центральную ЭВМ, которая позволяет объективно оценивать результаты учений и стрельб. При попадании вспышки выстрела из имитатора на один из приемников излучения вырабатывается кодовый импульс, который с помощью передатчика системы измерения дальности RMS-2, также переносимой солдатом в ранце, передается на центральную ЭВМ. Она обрабатывает результаты и сообщает участникам боя , а также посредникам, о результатах стрельбы каждого солдата и о количестве убитых . При этом сигнал убит слышит сам солдат с помощью зуммера, размещенного в его щлеме. [c.169]

Наиболее важной характеристикой процесса лазерного плазмо-образования служит пороговая интенсивность /п или пороговая плотность энергии Wn пробоя. Однако при систематизации и интерпретации имеющегося экспериментального материала возникают трудности, заключающиеся в отсутствии общепринятого критерия факта пробоя. В качестве критерия рассматривались различные проявления пробоя яркая световая вспышка, сопровождаемая звуковым импульсом излучения импульс отдачи на мишени, блокирование пропускания ионизованными областями и некоторые другие. При этом, как правило, не идентифицировались режимы развития фронтов ионизации. Большая погрешность измерений возникает вследствие неравномерности пространственно-временной структуры воздействующего мощного излучения и случайного (пу-ассоновского) характера попадания в область каустики сфокусированного пучка частиц аэрозоля критических размеров. [c.178]

Сопоставление данных средней объемной концентрации плазменных образований в канале пучка с результатами измерений характеристик аэрозольной компоненты атмосферных дымок позволило оценить зависимость минимального (критического) эффективного радиуса частиц дымки асг, инициируюш их оптический пробой, от плотности энергии излучения в пучке [3]. Для влажных дымок с метеорологической дальностью видимости 5м= = 12 15 м радиус изменяется в интервале 7—10 мкм. Причем для значений относительной влажности 85—95 % в условиях эксперимента преобладаюпдие твердые частицы были обводнены. Отношение внешнего радиуса к твердому ядру изменялось в преде-лах 1,2—1,4. [c.180]

Рис. 6.7. Зависимость восстановленного из оптико-акустических измерений критического эффективного радиуса Ссг частиц дымки, инициирующих макроочаги низкопорогового лазерного пробоя, от средней плотности энергии излучения W С02-лазера.

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...