Идеально диссоциирующий газ

D —энергия диссоциации одной молекулы в идеально диссоциирующем газе [c.232]

Определим тепловой поток к пластине, обтекаемой диссоциирующим газом. Для упрощения этой задачи будем рассматривать теплоотдачу не в реальной смеси реагирующих газов, а в идеально диссоциирующем газе. Таким газом называют смесь, состоящую только из двух следующих компонентов молекул Лг с массой и атомов А с массой причем Ши = 2 т . [c.270]

Решение системы уравнений пограничного слоя в идеально диссоциирующем газе можно представить в форме, аналогичной (X1-156), так как эта система не отлиЧ"ается от системы уравнений в недиссоциирующем газе, когда в последней Я заменена суммой (Я + Я ). [c.273]

Итак, решение уравнений пограничного слоя в идеально диссоциирующем газе можно представить в виде [c.273]

Уравнение состояния. Кинетическая теория скоростей химических реакций. Бинарная смесь. Идеально диссоциирующий газ. [c.40]

Соотношениями (1), (2) и (3) можно пользоваться лишь при небольших давлениях, когда пар является идеальным диссоциирующим газом. [c.232]

Если идеально диссоциирующий газ находится в состоянии локального химического равновесия, тогда [c.105]

Тепловой поток в ламинарном пограничнсмелое идеального диссоциирующего газа при др/дх = 0. Определим тепловой поток к пластине, обтекаемой диссоциирующим газом. Для упрощения этой задачи рассмотрим теплоотдачу не в реальной смеси реагирующих газов, а в идеально диссоциирующем газе. Таким газом называют смесь, состоящую только из двух следующих компонентов молекул с массой и атомов А с массой т , причем т = 2т . Кроме того, в этом газе может протекать только реакция вида А 7 2А. [c.231]

Приведенная выше система уравнений пограничного слоя в смеси химически реагирующих газов (11.101), (11.102), (11.103), (11.104), (11.106) и (11.108) остается справедливой и для идеально диссоциирующего газа. Это объясняется тем, что идеально диссоциирующий газ является простейшим частным случаем смеси химически реагирующих газов. [c.231]

Введем следующие обозначения для идеально диссоциирующего газа а = ра/р —концентрация атомов, 1—а = р /р —концентрация молекул. Покажем, как будет выглядеть уравнение энергии пограничного слоя (11.108) с учетом принятых обозначений [c.231]

Сравним уравнение энергии пограничного слоя в идеально диссоциирующем газе (11.109) с уравнением энергии в недиссоциирующем газе (11.21), заменив в последнем СрдТ на ЗЛ. Сравнение показывает, что в (11.109) появился новый член (второй в правой части), связанный с переносом энергии-вследствии диффузии. [c.232]

Удельный тепловой поток в ламинарном пограничном слое идеально диссоциирующего газа можно представить в следующей форме [c.232]

Будем считать, что диссоциирующий газ представляет собой бинарную смесь атомов и молекул. Используя известное приближение идеально диссоциирующего газа, введем массовую концентрацию атомов в данной точке а = ра/р, тогда массовая концентрация молекул будет равна рм/р=1- а. В этом случае [c.63]

Таблицы термодинамических свойств паров щелочных металлов составлены для давления р—(10 —10) бар при температурах от температуры насыщения до 3000 °К. Таблиць рассчитаны по схеме идеального диссоциирующего газа с учетом однократной ионизации атомов. В указанном диапазоне температур и давлении оказалось возможным пренебречь двукратной ионизацией атомов и ионизацией двухатомного компонента. РасчсТнке уравнения приведены в работе [29]. Поправок на реальные сюйства компонентов пара не вносилось, в связи с чем расчеты ограничены давлением 10 бар. [c.86]

Тепловой поток в ламинарном пограничном слое идеального диссоциирующего газа [c.270]

Введем следующие обозначения для идеально диссоциирующего газа [c.270]

Сравним уравнение энергии пограничного слоя в идеально диссоциирующем газе (Х1-144) с уравнением энергии в недиссоцийрующем газе (Х1-19), заменив в последнем Ср дТ на дк. Сравнение показывает, чтов(Х1-144) появился новый член (второй в правой части), связанный с переносом энергии вследствие диффузии. [c.271]

Тепловой поток от идеально диссоциирующего газа на основании (УП-47) и (Х1-157) можно представить в форме [c.273]

Влияние диссоциации на теплоотдачу можно выяснить, проведя анализ выражения для теплового потока (Х1-161) в пограничном слое идеально диссоциирующего газа. Анализируя уравнение диффузии (XI-143), найдем [c.274]

Употребительны ещё числа х=1,41, а также значение х = /3. Последнее получается, по Лайтхиллу, в пределе, если, рассматривая реальный, по так называемый идеально-диссоциирующийся газ (в котором у. зависит от Т и от числа диссоциированных молекул), устремлять число диссоциированных молекул к нулю (см. 24 этой главы). [c.21]

Случай реального газа. Идеально-диссоциирующийся газ. При прохождении поверхности сильного разрыва, если сверхзвуковые скорости движения очень велики, температура может увеличиваться до весьма больших значений. [c.213]

Случай равновесной диссоциации в турбулентном пограничном сло плоской пластины был рассмотрен С. И. Костериным и Ю. А. Кошмаро-вым (1960). В основу исследования были положены модель идеально диссоциирующего газа, предложенная Дж. Лайтхиллом (см. ссылку на стр. 527), и полуэмпирическая теория турбулентности Прандтля. Числа Прандтля, Шмидта и их турбулентные аналоги предполагались равными единице. Более общий случай равновесной диссоциации при числах Прандтля и Шмидта, отличных от единицы, исследовался в работах И. П. Гинзбурга (1961) и Ю. В. Лапина (1962), причем в первой из них для расчета трения использовалась полуэмпирическая формула Прандтля, а во второй — формула Кармана. [c.543]

В работе Ю. В. Лапина и Г. П. Сергеева (1964) также рассматривался замороженный турбулентный пограничный слой на плоской пластине. Однако в отличие от работы В. Дорранса в основу исследования была положена модель идеально диссоциирующего газа Дж, Лайтхилла. Молекулы такого газа предполагаются постоянно возбужденными по колебательным степеням свободы на величину, равную половине классического возбуждения колебаний молекул. Такая модель газа при высоких температурах более близка к реальным газам, чем модель, использованная Доррансом. [c.543]

Для приближенного исследования движения диссоциирующего воздуха в литературе часто употребляется модель идеально диссоциирующего газа, предложенная Лайтхиллом [12]. Модель представляет собой некоторое упрощение формул, приведенных в данной лекции. [c.45]

Константа скорости рекомбинации в модели идеально диссоциирующего газа обычно принимается в виде степенной функции температуры [c.46]

Пример расчета течения в сопле методом мгновенного замораживания показан на рис. 15.1 и рис. 15.2. Расчет проведен для случая течения идеально диссоциирующего газа. По оси абсцисс [c.122]

Уравнения пограничного слоя для идеально диссоциирующего газа. При исследовании диссоциирующих газовых смесей Лайтхиллом ) было впервые введено понятие идеально диссоциирующего газа. Лайтхилл упростил задачу, заменив изучение диссоциирующей газовой смеси, подобной воздуху, изучением простой идеально диссоциирующей газовой смеси, в которой протекают лишь реакции, описываемые уравнением [c.102]

Используя приближение идеально диссоциирующего газа, мы можем написать [c.102]

Мы воспользуемся теперь уравнениями (4.18) и (4.19) для того, чтобы получить уравнения пограничного слоя в случае идеально диссоциирующего газа. Уравнение состояния (4.1а) запишется в виде [c.102]

В том случае, когда учитывается диссоциация и в смеси присутствуют атомы и молекулы, выражение для потока тепла содержит член, обусловленный диффузией атомов и молекул поперек пограничного слоя. Например, если поверхность тела холоднее, чем внешний поток, атомы будут диффундировать к поверхности, рекомбинируя на поверхности или вблизи нее, тогда как молекулы будут диффундировать от поверхности во внешний поток, где они затем будут диссоциировать. Для идеально диссоциирующего газа выражение для потока тепла имеет тогда следующий вид [c.105]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...