Смесь двухатомных газов

У воздуха, представляющего собой в основном смесь двухатомных газов—азота и кислорода, значения y при нормальных условиях близки к 1,40. [c.23]

В случае воздуха, представляющего собой смесь двухатомных газов, помимо обмена энергией между поступательными и колебательными степенями свободы будет происходить взаимный обмен энергией между колебательными степенями свободы. Если обмен колебательными квантами между двумя газами не имеет места, то время колебательной релаксации смеси т определяется наибольшим временем колебательной релаксации одной из компонент. [c.537]

Возду.х — смесь двухатомных газов, поэтому цср = = 29,3 кДж/(кмоль-К) [7 ккал/(кмоль-°С)]. Отсюда по формуле (1-25) [c.21]

При очень больших скоростях потока и при высоких температурах в аэродинамике имеют дело со смесью газов. Например, воздух при температурах до 500 К остается совершенным двухатомным газом, имеющим постоянный молекулярный вес т fn 29 и показатель адиабаты у = 1,405. При дальнейшем росте температуры увеличивается теплоемкость воздуха, что объясняется возбуждением внутренних степеней свободы в молекулах воздуха. Затем с ростом температуры происходит диссоциация воздуха (молекулы распадаются на атомы) при температурах свыше 2000 К распадается молекулярный кислород, при 4000 К и выше существенным становится разложение азота. В диапазоне температур 7000... 10 ООО К начинается процесс ионизации атомов с образованием свободных электронов. Указанные процессы являются весьма энергоемкими, и это обстоятельство необходимо учитывать при расчете течений. Если скорость химических превращений в газовой смеси велика по сравнению со скоростями газодинамических процессов, то смесь находится в химическом равновесии. В этом случае, как уже отмечалось, вместо уравнений переноса i-то компонента следует рассматривать законы действующих масс в виде (1.26). [c.29]

Бинарный цикл с плазменным генератором. Как известно, газы при умеренных температурах не проводят электрического тока, т. е. они не электропроводны, так как в этих состояниях в газе отсутствуют свободные носители электрического заряда. Однако с повышением температуры эти свойства газа изменяются и тем сильнее, чем выше температура. Так, при температурах 1 000° С и выше (в зависимости от рода газа) внутримолекулярные связи нарушаются — начинается распад молекул на атомы и радикалы (например, ОН) — это явление называется диссоциацией газа. При дальнейшем повышении температуры газа (свыше 4 000° С) начинается отрыв электронов от своих ядер — сначала электронов, которые вращаются на внешних орбитах. В этих условиях, например, двухатомный газ превращается в смесь, состоящую из еще уцелев- [c.195]

Здесь Е — внутренняя энергия, складывающаяся в случае многоатомного газа из энергии поступательного Е , вращательного в и колебательного Ек движений молекул (предполагается, что нет процессов диссоциации, ионизации и др.). В газовой динамике предполагают, что газ совершенный, а теплоемкость обычно считают постоянной, что справедливо в определенном диапазоне температур, когда можно не учитывать колебательную энергию. В этом случае для двухатомных газов (воздух обычно рассматривают как смесь кислорода и азота) Е = Е + Е = [c.114]

Рассчитать расширяющееся сопло для истечения продуктов сгорания в количестве 1200 кг/мин в пределах давлений от Рг = 25 ат до рг = 0,8 аг начальная температура газов равна 2800° К газовую смесь рассматривать как двухатомный газ с / =294 дж/ кг-град). Угол конусности принять равным 12°. Расчеты провести в двух предположениях [c.97]

Книга содержит систематическое изложение основных вопросов современной газовой динамики. Математическое моделирование газодинамических процессов строится на базе двух независимых блоков, включающих уравнения баланса и уравнения состояния. Блок уравнений состояния формулируется на основе гипотезы о локальном термодинамическом равновесии. Рассматриваются три основные модели газовой среды совершенный газ с постоянными теплоемкостями двухатомный газ с релаксацией колебательной энергии молекул химически реагирующая смесь идеальных газов. [c.1]

Рассмотрим сначала смесь одноатомного инертного газа с двухатомным газом, причем концентрация последнего пусть будет настолько малой, что столкновениями между двухатомными молекулами можно пренебречь. В таком случае энергия, идущая на колебательную релаксацию, оказывает пренебрежимо малый эффект на температуру, т. е. на энергию поступательных степеней [c.534]

Движения интегралы 62—67 Двухатомный газ, уравнение состояния 234—244 Двухкомпонентная смесь 353 Дебаевская длина 460 Дебаевский радиус 226 Де-Бройля длина волны 159, 166 [c.544]

Воздух представляет собой смесь двух двухатомных газов азота и кислорода (79 и 21% по числу молекул). В ударных волнах, амплитуды которых соответствуют конечным температурам 3000—8000° К, наблюдается значительное расширение фронта ударной волны вследствие диссоциации молекул азота и кислорода. Помимо реакций диссоциации, в нагретом воздухе протекает реакция окисления азота. Определение профилей газодинамических величин во фронте волны и ширины фронта требует совместного решения уравнений кинетики всех этих реакций. [c.388]

Как правило, наиболее целесообразна в энергетическом отношении электрическая дуга постоянного тока прямой полярности. При высокой температуре плазменной струи подвергаются резке любые металлы и неметаллы. Особый интерес для техники представляют плазмообразующий газ аргон как инертный газ, не взаимодействующий с электродом, и смесь аргона с водородом. Кроме того, применимы любые рабочие неактивные среды аргон, азот, их. смеси с водородом, допустимы аммиак, гелий химически активные к обрабатываемому металлу среды кислород или воздух в смеси с азотом, допустима вода двухатомные газы, которые, диссоциируя в дуге и рекомбинируя впоследствии на поверхности реза, обусловливают благоприятное распределение энергии, в особенности при резке металла значительной толщины. [c.181]

Следует заметить, что идеальная фаза должна иметь определенный и фиксированный в некотором интервале изменения переменных химический состав. Например, идеальность газообразного водорода при нормальных условиях означает, что он состоит из двухатомных молекул, так как молекулярная масса однозначно следует из уравнения состояния (10.7). При низких давлениях и высоких температурах, когда нельзя пренебрегать диссоциацией молекул Нг, водород не является идеальным газом, хотя свойства и атомов Н и молекул Нг в отдельности, при отсутствии химической реакции между ними, должны, очевидно, хорошо описываться уравнениями для идеальных газов. Равновесная смесь химически реагирующих веществ не может, следовательно, быть идеальной, и расчет химических равновесий между составляющими — один из способов учета ее не-идеальности. Это видно также на примере соотношений (16.31) — (16.33), которые позволяют находить активности веществ в растворах по данным о молекулярном составе насыщенного пара, пользуясь уравнениями для идеальных растворов, хотя ассоциированный пар не является идеальной системой. [c.170]

Если для этого метода смешения рассчитать некоторые частные случаи, то можно убедиться, что, например, при смешении газов одинаковой температуры получающаяся смесь будет иметь ту же температуру, что и каждый из газов до смешения. Если далее исследовать случай смешения в суммарном объеме нескольких идеальных газов одинаковой атомности (например, двухатомных), то можно убе- [c.146]

В целях упрощения аэродинамических исследований иногда используют модель воздуха, представляющего собой двухатомный газ, состоящий из смеси кислорода и азота в соответствии с их массовым составом. Такая смесь рассматривается как один совершенный газ, если компоненты между собой не реагируют. Однако при высоких температурах необходимо учитывать, что смесь этих газов оказывается химически реагирующей, так как двухатомные газы начинают диссоциировать, а образующиеся при этом атомы участвуют в рекомбинации. Предполагается, что диссоциация равновесна. Это означает, что в химической реакции, определемой [c.37]

При высоких температурах воздух представляет собой уже реагирующую смесь, так как двухатомный газ диссоциирует, а образующиеся при этом атомы участвуют в рекомбинации. В целях упрощения исследований в качестве модели рабочей среды можно принять воздух, состоящий из смеси диссоциирующих компонентов и Ог, не взаимодействующих между собой. При этом каждый компонент рассматривается как некоторый условный двухатомный газ, состоящий из симметричных молекул одного вида, которые в результате двойных Соударений диссоциируют аа два атома. В свою очередь атомы могут рекомбинировать в молекуле путем тройных соударений. Эта схема позволяет изу Оть механизм диссоциации чистого диссоциирующего двухатомного газа. Предполагается, что диссоциация является равновесной. Это означает, что в химической реакции, определяемой, например, простейшим уравнением бинарного процесса [c.59]

Рассматривается обтекание плоской полубесконечной пластины равномерным сверхзвуковым химически неравновесным потоком вязкого газа при больших, но докритических числах Рейнольдса Re, Предполагается, что газ представляет собой бинарную смесь атомов и двухатомных молекул, состоящих из тех же атомов, а температура поверхности пластины не превышает уровня, при котором начинается диссоциация молекул при локальном давлении. Исследуется влияние скачкообразного изменения температуры и каталитических свойств поверхности пластины на некотором расстоянии I от передней кромки на обтекание и нагревание пластины. Строится решение уравнений Навье-Стокса совместно с уравнением сохранения массовой концентрации атомов при Re = p u i/oo. Ниже в данном параграфе используются те же безразмерные переменные, что и в предьщущих параграфах, температура отнесена к /R (т — молекулярный вес молекулярного компонента газа, R — универсальная газовая постоянная), тепловой поток к pooU , коэффициент ка-талитичности поверхности к Uoo, удельные теплоемкости к R/m, остальные функции течения к своим значениям в набегающем потоке. [c.123]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...