Ширина линии лазерного перехода эффективная

Ширина линии лазерного перехода эффективная 179 Штерна — Фольмера формула 133 [c.548]

Здесь OV — эффективная ширина линии лазерного перехода, определяемая выражением [c.179]

Эффективная ширина полосы лазерного усилителя зависит от плотности инверсной заселенности и становится значительно меньше (9.9) в случае больших усилений. В этом можно убедиться, если показатель усиления в центре линии выразить через вероятность перехода Л21 [c.459]

Метод оптической накачки для газовых лазеров менее эффективен, чем для твердотельных. Во-первых, это связано с тем, что ширина полос поглощения у газов при рабочих давлениях в лазере определяется главным образом (Ян 300 нм) доплеровским уширением и поэтому полосы весьма узки, в отличие от широких полос в твердотельных лазерах. Поэтому попасть в резонанс труднее. Во-вторых, этим методом можно возбуждать только уровни, имеющие четность, противоположную четности основного состояния, поскольку для эффективного оптического возбуждения необходимо, чтобы между основным и возбужденным состояниями был разрешен дипольный переход. Лазерный переход также является дипольно разрешенным, поэтому нижний уровень рабочего (лазерного) перехода должен быстро обедняться за счет безызлучательных переходов в основное состояние. Такая ситуация редко реализуется в газах. И третье неудобство заключается в том, что, как правило, резонансные линии большинства газов находятся в вакуумном ультрафиолете, а в этой области, как известно, практически отсутствуют материа- [c.101]

Иная интерпретация этого эксперимента дана в работе Ю. П. Чу-ковой [89]. Отсутствие результирующего охлаждения она объясняла чрезвычайно высокой интенсивностью излучения и большой спектральной шириной линии перехода источника излучения. Основой для её заключений служили сугубо термодинамические закономерности для потоков энтропии лазерного и флуоресцентного излучений. В пределе нулевой интенсивности накачки для ширины линии 10 МГц она получила значение эффективности охлаждения порядка 30%. Это значение возрастает до 60%, когда линия лазера становится бесконечно [c.59]

В 1961 г. Е. Снитцером в качестве рабочего тела лазера с оптической накачкой был предложен ион неодима, помещенный в матрицу из стекла. Схема основных лазерных уровней иона неодима приведена на рис. 5.5. В отличие от рубинового лазер не неодиме работает по четырехуровневой схеме. Излучение лампы накачки активно поглощается целой системой полос, лежащих в диапазоне длин волн от 900 до 350 нм с временем жизни 10 "...10 с. В результате эффективных безызлучательных переходов возбуждение с этих уровней передается на метастабильный уровень " 3/2 > время жизни которого в случае стеклянной матрицы лежит в диапазоне 10 ". ..10 с в зависимости от концентрации неодима и марки стекла. Наиболее интенсивная линия люминесценции соответствует переходу на уровень V,, 2 с Х = 1,06 мкм. Ширина этой линии составляет 20...40 нм. Нижний лазерный уровень /и/г поднят над основным на 2,2-10 см . Из-за малого времени жизни этого уровня относительно безызлучательных переходов (10. ..10 ) и его низкой равновесной заселенности инверсия в данной схеме возникает при сравнительно низких уровнях возбуждения 1 Дж/см и таким образом, четырехуровневая схема ионов позволяет устранить один из наиболее серьезных недостатков рубиновых %/г м " ti,S-to n- лазеров. [c.177]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...