Источники возбуждения люминесценции

Чувствительность этого метода дефектоскопии зависит от многих факторов — рода применяемого люминесцирующего вещества, толщины его слоя и способности проникать в мельчайшие полости дефектов, вида и мощности источника возбуждения люминесценции. [c.265]

Чувствительность люминесцентного метода зависит от рода применяемого люминесцирующего веш,ества, его способности проникать в мельчайшие полости пороков, а также от вида и мощности источника возбуждения люминесценции. [c.63]

ИСТОЧНИКИ ВОЗБУЖДЕНИЯ ЛЮМИНЕСЦЕНЦИИ [c.65]

Для возбуждения люминесценции препарат освещается указанным выше коротковолновым светом, выделяемым из спектра источника с помощью светофильтров. Наблюдение производится в более длинноволновом свете люминесценции, поэтому после объектива помещается светофильтр, который задерживает возбуждающий свет и пропускает свет люминесценции. Источником света может служить лампа накаливания или ртутная лампа. Последняя предпочтительней, так как она более яркая и имеет интенсивное свечение в ближней ультрафиолетовой области. [c.66]

Люминесценция — некогерентное электромагнитное излучение тела сверх его теплового излучения, имеющее длительность, значительно превышающую период колебаний (см. гл. 12). Люминесценция возникает в результате предварительного возбуждения атомов от внешнего источника с последующим их переходом в стабильное состояние, сопровождающимся излучением квантов света. В зависимости от источника возбуждения различают фотолюминесценцию (источник — свет), радиолюминесценцию (радиоактивное излучение), катодолюминесценцию (электронный пучок), электролюминесценцию (электрическое поле), хемилюминесценцию (химические реакции) и т. д. [c.253]

Люминесценция связана с переходами в многоуровневых квантовых системах, подобных квантовым генераторам (см. рис. 24.2). Поглощая от источника возбуждения энергию AW, атом переходит в возбуж- [c.253]

Все источники света, использующиеся для возбуждения люминесценции, необходимо устанавливать в светонепроницаемых ящиках, одна из конструкций которых приведена на рис. 415. Ящики для дуг и искр могут быть изготовлены из фанеры и оббиты внутри листовым асбестом. В них должны быть предусмотрены отверстия внизу и вверху для вентиляции. Для этого потолок ящика делается [c.543]

Выбор светофильтров и направления наблюдения. Схемы простейших приемов наблюдения люминесценции растворов приведены на рис. 418. На схеме I светофильтры отсутствуют. Установка состоит из источника возбуждения 5, конденсорной линзы К, диафрагм Л, и и кюветы М с плоскопараллельными стенками. Направление наблюдения перпендикулярно к оси возбуждающего Схема [c.546]

Вращение плоскости колебаний электрического вектора 810 Выбор источника света для возбуждения люминесценции 543—546 [c.810]

По своим свойствам отрицательные световые потоки в принципе не отличаются от положительных потоков — они также способны поглощаться, рассеиваться, отражаться, могут служить источником возбуждения, способны охлаждать облучаемое тело (см. подробнее 37]), подвержены двойному лучепреломлению в анизотропных средах, характеризуются поляризацией и т.д. Величина отрицательного потока радиации, получаемого экспериментально, сильно зависит от температуры исследуемого объекта и рабочей области спектра. В видимом и ультрафиолетовом диапазонах при комнатной температуре отрицательные потоки малы. В этой области они могут быть велики только при сверхбольших температурах. Однако в инфракрасной области спектра отрицательные потоки хорошо чувствуются обычными приемниками радиации. Интересное применение отрицательная люминесценция нашла в физике полупроводников (см., например, обзор [38]), в спектро- [c.23]

На рис. 14 приведен перечень основных задач, решаемых с использованием конкретного вида излучения. Помимо традиционного УФ диапазона спектра возбуждения люминесценции использование высокоэффективных источников голубого (470 нм) и зеленого (525 нм) света обеспечивает достижение высоких оптических контрастов при люминесценции флавинов. Диапазон излучения от желто-зеленого (560 нм) и желтого (590 нм) до красного (640 нм) позволяет выявлять надписи, печати и штампы, уничтоженные химическим травлением, восстанавливать изображение печатей или первичных надписей, залитых чернилами или тушью, определять дописки и исправления текстов, а в ряде случаев оценивать давность их написания. [c.650]

Для источников света, традиционных в оптической области спектра, характерна некогерентность излучения, а именно, излучение источника в целом слагается из некогерентных между собой потоков, испускаемых микроскопическими элементами источника, — атомами, молекулами, ионами, свободными электронами. Примерами некогерентного излучения могут служить свечение газового разряда, тепловое излучение искусственных и естественных источников, люминесценция при различных способах ее возбуждения и т. д. [c.769]

Световое тушение проявляется при воздействии на флуоресцирующее вещество интенсивным (как правило, от лазерного источника) невозбуждающим световым потоком. Интенсивное невозбуждающее излучение, взаимодействуя с возбужденными молекулами, вызывает их вынужденный переход. Тем самым уменьшается число возбужденных молекул, проявляющееся на опыте в уменьшении интенсивности люминесценции. Степень тушения пропорциональна интенсивности тушащего светового потока. Световое тушение в отличие от других видов тушения является селективным по отношению к ориен- [c.258]

Рассматривая в 8.1 различные физические механизмы люминесценции, мы отмечали, в частности, резонансную флуоресценцию (см. рис. 8.1, а). Для возбуждения резонансной флуоресценции атомов данного типа естественно использовать излучение, испускаемое такими же атомами. Американский физик Р. Вуд открыл в 1904 г. резонансную флуоресценцию, облучая пары натрия светом от натриевого источника, соответствующим желтой линии натрия он обнаружил, что пары начинают светиться, испуская излучение той же частоты. [c.202]

Качественный молекулярный анализ по спектрам комбинационного рассеяния обладает большой избирательностью по сравнению с химическим анализом. С его помощью можно надежно различать очень близкие по строению молекулы, например поворотные изомеры, что невозможно сделать методами химического анализа. Вместе с тем метод комбинационного рассеяния не очень чувствителен к определению малых примесей из-за слабой интенсивности комбинационных линий. Эти линии могут частично или полностью маскироваться люминесценцией исследуемого вещества или примесей, а также сплошным фоном источника возбуждающего света, что ведет к снижению точности анализа. Для анализа необходимо выбирать наиболее интенсивные линии комбинационного рассеяния исследуемого вещества, а для возбуждения спектра рассеяния — достаточно мощный источник света с монохроматическим излучением. [c.117]

Вместе с тем характер проводимых экспериментов часто не позволяет выполнить все эти условия. Тогда вторичное поглощение будет искажать истинную форму спектра люминесценции и его влияние должно быть учтено путем введения в полученный спектр соответствующих поправок. В общем случае такие поправки требуют трудоемких расчетов, предусматривающих знание спектра поглощения исследуемого вещества и распределение энергии в спектре возбуждающего люминесценцию источника. Расчеты сильно упрощаются, когда для возбуждения свечения используется монохроматическое излучение (выделяется одна монохроматическая линия из возбуждающего спектра). В этих условиях при полном поглощении возбуждающего света, истинная интенсивность люминесценции /ист в некоторой частоте v связана с интенсивностью люминесценции в этой же частоте /набл, наблюдаемой на опыте, соотношением [c.203]

Тепловое излучение может испускаться по всем длинам волн — от самых коротких до предельно длинных. Однако при встречающихся в технике температурах практически должно приниматься во внимание лишь то тепловое излучение, которое приходится на инфракрасную часть спектра (до 1000 мк) и иногда на видимую полосу спектра (свет, л от 0,4 до 0,76 мк). Относительно последней сказано иногда по двум причинам. Во-первых, не всякий свет имеет особенности теплового излучения. Например, свет, испускаемый при люминесценции, не определяется температурой источника и возникает только в результате энергетически неравновесных процессов. Во-вторых, по сравнению с инфракрасным излучением, видимой полосе спектра отвечает обычно мало существенное количество испускаемой энергии. Только при температурах порядка тысяч градусов тепловые эффекты излучения в этих двух областях становятся сопоставимыми. Что касается еще более коротковолнового излучения (ультрафиолетового, рентгеновского, 7-лучей), то для его возбуждения при обычных температурах приходится прибегать к особым средствам, как и для возбуждения радиоволн, примыкающих к инфракрасным лучам со стороны больших л. [c.188]

В трехуровневом лазере переход заканчивается на основном состоянии, так что резонансное поглощение может происходить без возбуждения. Следовательно, такой лазерный переход можно исследовать как по испусканию, так и по поглощению. В четырехуровневой же схеме лазерная линия кончается на уровне, который лежит выше основного состояния и не заселен до тех пор, пока кристалл не возбужден. Следовательно, в данном случае поглощение без возбуждения невозможно. Четырехуровневый лазер можно исследовать только по спектру испускания. Схема установки для измерения люминесценции представлена на фиг. 7.10. Непрерывно действующий источник с подходящими [c.394]

Особенности газовых лазеров большей частью обусловлены тем, что они в подавляющем большинстве случаев являются источниками излучения, использующими атомные или молекулярные спектры люминесценции. Длины волн переходов, как правило, точно известны и практически не зависят от окружающей среды. Поскольку система энергетических уровней свободных атомов сравнительно проста, то правила отбора обычно хорошо соблюдаются и поэтому характер безызлучательных переходов достаточно хорошо изучен. Кроме того, в газовых смесях можно многообразными методами создавать инверсную населенность. Эти механизмы возбуждения и опустошения позволяют реализовать генерацию при малых значениях мощности накачек. [c.92]

Детальное вычисление энергетического выхода люминесценции может быть проведено только для конкретных систем при заданных условиях возбуждения. Ограничимся общими замечаниями. Для точного определения энергетического выхода надо измерить общее количество энергии, поглощаемое системой за всё время действия возбуждающего источника, затем измерить полную энергию люминесценции за время от начала действия возбуждения до её полного исчезновения и разделить вторую величину на первую. Чаще всего достаточно разделить мощность люминесценции на мощность поглощения в условиях стационарного режима. [c.25]

Рис. 415. Одна из удобных конструкций светонеироницаемого ящика для установки в нем источника возбуждения люминесценции.

Некоторые анизотропные кристаллы, облучаемые светом с длиной волны переизлучают свет с большими длинами волн (т. е. с мепыпими частотами). Например, кристалл ниобата лития, освещенный аргоновым лазером (Хо 5000 А), светится зеленым, желтым н красным светом в шггервале длин воли 5500—7500 А ji, кроме того, излучает инфракрасные волны (А,2 = 15 ООО—40 ООО А). Подобное рассеяние света называется параметрическим рассеянием или параметрической люминесценцией. Параметрическая люминесценция прекращается сразу же (через несколько периодов световых колебаний) после выключения источника возбуждения — лазера, поэтому правильнее использовать термин параметрическое рассеяние . [c.410]

Люминесценцией называется избыточное излучение над тепловым излучением тела, если это избыточное излучение обладает длительностью, превышающий период световых колебаний. Первая часть этого определения (данного Видеманом) подчеркивает отличие люминесценции от свечения нагретых тел — свечение люминофоров праисходит без нагреваний ( холодный свет ). Вторая часть определения (введенная С. И. Вавиловым) отделяет люминесценцию от свечения при отражении и рассеянии овета, тормозного излучения заряженных частиц и излучения Вавилова — Черенкова. В се перечисленные виды свечения прекращаются сразу же после прекращения возбуждения, тогда как люминесценция продолжается в течение некоторого времени после выключения источника возбуждения. Вещества, способные излучать свет под действием различного рода возбуждений, называются люминофорами. По способу воз буждения люминофоры могут быть разделены на следующие классы [c.124]

Осветитель ОИ-18 применяется с биологическими микроскопами и предназначен для возбуждения люминесценции препаратов при освещении их сине-фиолетовым и ближним ультрафиолетовым светом. Осветитель используется для работ в проходящем свете, для освещения препаратов сверху через объектив (в соединении с опак-иллюминатором), а также для освещения падающим светом объектов, рассматриваемых в стереоскопические микроскопы. Осветитель может быть использован и при микрофотографии. Источником света служит ртутная кварцевая лампа СВД-120А. [c.164]

Источник света проектируется в выходной зрачок объектива, а полевая диафрагма осветителя — в плоскость препарата. Светоделительная пластинка 6 покрыта специальным интерференционным покрытием, которое преимущественно отражает лучи с длинами волн от 365 до 440 ммк и пропускает лучи с длинами волн от 440 до 700 ммк. Такое покрытие частично отделяет свет люминесценции от возбуждающего света, полное же их разделение производится с помощью светофильтров. Набор прикладываемых к устройству светофильтров 4 позволяет выделить для возбуждения люминесценции сине-фиолетовую или ультрафиолетовую (с длиной волны до 365 ммк) области спектра. Для отделения света люминесцен- [c.172]

Люминесценция может быть следствием не только облучения источником энергии вторичного излучения может служить электрическое поле (электролюминесценция), упругие волны в кристалле (акустолюминесценция), облучение быстрыми частицами, химические реакции в веществе и др. Механизм излучения света люминофорами представляет собой квантовые переходы в многоуровневых системах источник возбуждения переводит электроны некоторых атомов люминофора в возбужденное состояние, которое является метастабильным. Возвращаясь на основной уровень, электроны излучают кванты света — производят люминесценцию. [c.32]

Кроме различных статических систедг, строят и динамические спстемы снектрополярнметров. На рис. 401 приведены оптическая и электрическая схемы одной из таких динамических систем, предназначенной для измерения поляризации люминесценции. Оптическая часть ее состоит из источника возбуждения 3 , монохроматора М, поляризатора и кюветы К с люмипесцирую-щим раствором. Исследуемое излучение проходит через центральное отверстие вращающегося диска О, в котором установлены поляроид пластинка в четверть волны Р и светофильтр Р, [c.521]

Люминесценция в болынинстве случаев характеризуется малой интенсивностью но сравнению, наиример, с дневным рассеянным светом, н поэтому возбуждение н наблюдение ее должны происходить в возмо кно оптимальных условиях. Успех работы при исследовании фотолюдгинесцеиции очень часто связан с тем, как подготовлен объект исследования, насколько правильно выбраны источник возбуждения и приемник излучения, светофильтры, условия затемнения иомещения, располо кение установки в целом, расположение исследуемого объекта, направление наблюдения люминесценции при визуальных исследованиях—состояние адаптации глаза и т. д. [c.542]

Blvie TO двухлучевой дифференциальной схемы можно воспользоваться однолучевой схемой фотометра со стабилизацией излучения газоразрядной ртутной лампы по методу Широкова (см. рис. 216). Пользуясь этим приемом, в ГОИ Б.Я. Свешниковым и др. был сконструирован фотометр-поляриметр фотоэлектрического типа с фотоумножителем в качестве приемника. Схема прибора представлена на рис. 441. В качестве источника возбуждения фотолюминесценции использована ртутная лампа СВДШ-250, свет от которой через поляризационную призму Аренса П и светофильтр С, падает на кювету с раствором К. Измерение интенсивности люминесценции ведется в поперечном направлении через светофильтр и такую же призму-анализатор А. Перед фотоумножителем для исключения поляризационных эффектов на его катоде установлена пластина в четверть длины волны . Флуктуации в интенсивности наблюдались ниже 0,5%. [c.574]

Лит. см. при ст. Спектры кристаллов. Э. А. Свиривенков. СПЕКТРОФЛУОРЙМЕТР — спектральный прибор для измерений спектров люминесценции. Обычно содержит два независимо работающих монохроматора. Первый из них выделяет из сплошного спектра излучения источника спектральные интервалы, обеспечивающие возбуждение фотолюминесценция исследуемого образца. Люминесценция наблюдается в направлении, [c.625]

В данных расчетах полагается, что наряду с лампой источником излучения на частотах, совпадающих с линиями люминесценции неодимового стекла, может быть любая точка активного элемента. Для каждого луча, исходящего из активного элемента, с весом, пропорциональным запасенной энергии возбуждения, разыгрывается, какая ячейка активного элемента испустит этот квант люминесценции. Затем из произвольной точки внутри этой ячейки в случайном направлении испускается луч. Частота его разыгрывается в соответствии с реальной формой линии люминесценции неодимового стекла и весом, пропорциональным коэффициентам ветвления для переходов Ч- ц — Ч /1.1/2, Путь такого луча люминесцен- [c.73]

Из отечественных приборов для записи спектров люминесценции отметим спектрофлуориметр, разработанный ВНИИнаучприбор. Этот прибор предназначается для автоматической записи спектров возбуждения в диапазоне 210—600 нм и флуоресценции в диапазоне 240—1000 нм, проведения количественного флуоресцентного анализа, а также может быть использован при анализах бумажных хроматограмм. В приборе имеются два монохроматора, сменные камеры для образцов, измерительно-следящая система. Оптическая схема — двухканальная, с одним фотоэлектрическим преобразователем. Источник излучения — ксеноновая лампа. [c.259]

ИСТОЧНИКИ СВЕТА, генераторы световых радиаций в видимой, ультрафиолетовой и инфракрасной частях спектра. В зависимости от причины, вызывающей излучение радиаций, И. с. разделяются на две основные категории. 1) П е р в и ч н ы е И. с., излучения к-рых есть следствие энергетич. изменений материи за счет превращения в лучистую энергию какого-либо другого вида энер-1 ии (запасов внутриатомной и тепловой энергии вещества, тепловой энергии, выделяющейся при процессах горения и прохождения олектрич. тока через проводник, энергии электромагнитного поля при разряде в газах и энергии химич. превращений). К первичным источникам м. б. отнесены космич. образования, самостоятельно излучающие свет (туманности, звезды, солнце), и все виды искусственных И. с., работающих на принципе теплового излучения и люминесценции при использовании одного из вышеперечисленных видов энергии. 2) В т о р и ч н ы 0 И. с., излучение к-рых есть следствие воздействия лучистой энергии на вещество при отражении света, излучаемого другим источником, или его рассеянии на поверхности тел или в мутных средах, а также превращения лучистой энергии при ее поглощении ва счет процессов, связанных с возбуждением атома путем фотолюмипесценции (см. Люминесценция). Характерной [c.242]

Подобные же закономерности излучения характерны для газов, состоящих из молекул с несколькими атомами. Только в этом случае спектры становятся полосатыми, состоящими не из серий спектральных линий, а из серии их полос. Б случае же конденсированного вещества эти линейчатые полосы сливаются в непрерывные полосы — непрерывные спектры. Свечение в конденсированном веществе может быть возбуяедено различными способами. Важнейшие из них возбуждение светом видимыми или ультрафиолетовыми лучами, электронным ударом и нагревом. При освещении видимыми и ультрафиолетовыми лучами многие вещества начинают испускать свет обычно с большей длиной волны, чем падающий свет. Такое излучение, называемое люминесценцией, широко применяется в технике, в частности в люминесцентных лампах. При падении быстрых электронов на некоторые вещества также наблюдается свечение, называемое катодолюминесценцией. Свечение такого вида нашло широкое применение в телевизионных и других электронно-лучевых трубках. Наиболее распространено возбуясдение свечения нагреванием. На этом принципе основаны электри-ческие лампы накаливания. Для тепловых источников имеет место характерное распределение излучения но спектру. Спектр излучения является непрерывным [c.335]

Такие локальные образования так же, как и самозахваченные экситонные состояния (см. 51), если они энергетически возможны, будут источниками люминесценции, если вероятности безызлуча-тельной передачи в тепло их энергии возбуждения будут меньше вероятности излучения. Так как число примесей мало, то в поглощении света кристаллом принимает участие основная масса молекул кристалла. Возникающие экситоны перемещаются по кристаллу [c.605]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...