Излучение газов и паров

Особенности излучения газов и паров. [c.416]

ОСОБЕННОСТИ ИЗЛУЧЕНИЯ ГАЗОВ И ПАРОВ [c.429]

Подбор материала в сильной степени отражает собственные научные интересы автора, а глубина изложения каждой темы является следствием неизбежного компромисса с практическими возможностями изучения примерно за один семестр. Например, теория динамического пограничного слоя изложена весьма сжато. Приведен только материал, используемый в последующих разделах по тепло- и массообмену. Желающие глубже изучить теорию пограничного слоя, несомненно, должны проработать отдельный курс механики вязкой жидкости, по которому имеются соответствующие учебники. Во многих книгах конвективный тепло- и массоперенос изложен в значительно большем объеме, чем в настоящей, где многие разделы конвекции даже не упомянуты. Читатель заметит отсутствие таких разделов, как свободная конвекция, теория теплообменников, теплообмен на вращающихся поверхностях, нестационарные течения, двухфазные течения, кипение и конденсация, неньютоновские жидкости, излучение газов и паров, теплообмен в разреженных газах, магнитогидродинамические течения и со- [c.6]

Излучение газов и паров [c.123]

ИЗЛУЧЕНИЕ ГАЗОВ И ПАРОВ [c.379]

Тепловое излучение сосредоточено между длинами волн от 10 до 0,7-10 м. Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучает энергию всех длин волн от 0 до оо. Газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. [c.403]

Излучение тела 231 Изоляция тепловая 172 Интенсивность излучения 234 Испарение жидкости 61 Истечение газов и паров 86, 90 [c.254]

Ниже рассматриваются особенности, излучения несветящейся га-зовой среды, к которой относятся чистые газы и пары. [c.430]

Чаще всего применяется схема со смешанным током газа и пара, при которой первые по ходу газов ряды труб пароперегревателя, имеющие обычно значительно большую тепловую нагрузку, чем остальные ряды (благодаря тому, что им передаётся тепло не только конвекцией, но и излучением сравнительно толстого слоя газов высокой температуры в коридоре между котельным пучком и пароперегревателем), омываются внутри слабо перегретым паром. Эта схема имеет особенно большое значение для котлов высокого давления и перегрева, так как к тяжёлым температурным условиям в данном случае прибавляются и повышенные требования в отношении механической прочности труб. [c.60]

Различия, и существенные, возникают в методике эксперимента, так как вследствие низкой теплопроводности паров и газов происходит значительное перераспределение роли поправок в расчетных формулах (4-60), (4-61). Так, рост допустимых перепадов температуры в рабочем слое влечет за собой некоторое снижение роли поправок Д д о, Дто на паразитные сигналы в термопарах, но зато ощутимо возрастают поправки на нелинейность и Ао , особенно последняя из них. Низкая теплопроводность и высокая прозрачность газов и паров влекут за собой увеличение роли поправки на излучение и на паразитные тепловые мостики в слое. Благодаря низкой объемной теплоемкости газов и паров резко, практически до пренебрежимых значений, снижаются поправки на теплоемкость и кривизну АОф слоя. [c.138]

При столкновениях образуются также возбуждённые атомы, к-рые высвечиваются (УФ-излучение) за время 10 с. Энергия фотонов йоа почти всегда превосходит работу выхода электронов с поверхности катода, поэтому вырванные (с вероятностью 10 ) фотоэлектроны также движутся к аноду, усложняя картину разряда и образуя лавинные серии — последовательно затухающую цепочку импульсов, отстоящих друг от друга на время дрейфа электронов от катода к аноду. Фотоэлектронную эмиссию можно ослабить, если в состав газа кроме инертных (Ат, Кг, Хе) ввести многоатомные газы (СН С И , СО я т. д.), поглощающие УФ-излучение. Т. к. электроны поглощают газы и пары со сродством к электрону (О, НаО, галогены), то их в смеси П. с. должно быть мин. кол-во (концентрация О 10 см ). [c.147]

Акустический метод. Метод основан на способности газов и паров поглощать инфракрасные лучи и, следовательно, нагреваться, вследствие чего в измерительном сосуде повышается давление. Если исследуемый воздух подвергают воздействию инфракрасного излучения, прерываемого со звуковой частотой, в сосуде возникает пульсация давления, т.е. возникает звук, по силе и высоте которого судят о концентрации определяемой смеси. [c.87]

Последовательное удвоение частоты излучения позволяет получить гармоники колебаний основной частоты o)i выше второй. Предел повышения частоты определяется ростом поглощения в кристалле, начинающимся в ультрафиолетовой области спектра. Этот предел соответствует волнам Я = 200 нм. Более короткие волны получают при генерации гармоник в газах и парах металлов, области поглощения которых очень узки, что позволяет исключить резонансное взаимодействие световых импульсов с атомными переходами. Однако во всех газах, парах и жидкостях (т. е. в более общем виде во всех системах с инверсионной симметрией) нелинейные оптические коэффициенты четных порядков равны нулю [11, т. 1]. Поэтому в газах и парах могут генерироваться лишь третья, пятая... и т. д. гармоники с частотами 3o)i, 5o)i,. .. Путем преобразования частоты [c.283]

Цель тренировки АЭ — это достижение высоких и стабильных параметров выходного излучения и сохранение их в процессе длительной эксплуатации за счет удаления из АЭ примесных газов и паров, выделяющихся из элементов его конструкции. [c.56]

Температура и энтальпия газов на входе в ширмы То же на выходе из ширм Температура и энтальпия пара на входе в ширмы То же на выходе из ширм Разность температур газов и пара на входе в ширмы То же на выходе из ширм Лучистое тепло, падающее из топки на ширмы I ступени Тепловосприятие излучением из топки I рада ширм I ступени до сечения / Коэффициент теплоотдачи от газов к стенке Коэффициент загрязнения Расчетный коэффициент теплопередачи Средний температурный напор для рассчитываемого змеевика Тепловосприятие участка конвекцией Суммарное Тепловосприятие участка труб дэ расчетного сечения Ъ /Г "//" W K вЫХ/ ВВДА At Ы" <Э . <Эуч.п 1 е k Д уч Оуч.к <ЭуЧ С/(ккал/кг) 9 У с к ккал/кг ккал/(м -ч- С) (мг-Ч С)/ккал ккал/(мг-ч,- С) С ккал/кг п Из теплового расчета То же я "- "-< /OKV , г. 1220 1012 449 546 1 220— 1 012—, 135500 77 4 + /3278 /2663 /691, 1 /792,4 149=771 546=466 85600- 234 [c.126]

ТЕПЛООБМЕН ИЗЛУЧЕНИЕМ В РЕАЛЬНЫХ ГАЗАХ И ПАРАХ [c.338]

Вне этих полос газы и пары остаются прозрачными для теплового излучения. [c.339]

Опыты показали, что для газов и паров плотность потока собственного излучения Ер оказывается пропорциональной примерно третьей степени их температуры, а не четвертой, как для твердых тел. Газы и пар не подчиняются закону Стефана—Больцмана (ХП1-34). Однако для удобства, особенно при расчетах теплообмена между твердыми телами и газом, сохраняют четвертую степень и формулу для плотности собственного излучения слоя газа Е , с температурой Г, и конкретной величиной р/ (где р — давление газа, / — толщина слоя) представляют в форме [c.340]

Дуга под флюсом. Сварочная дуга, горящая под флюсом, отличается от других дуг тем, что процесс горения дуги возникает под слоем твердого сыпучего зернистого или пемзовидного флюса. В момент возбуждения и в процессе горения дуги одновременно плавятся сварочная проволока, основной металл и флюс. Расплавленный флюс ограничивает образованный вокруг дуги газовый пузырь, в котором давление газов и паров металла достигает более 280 мм вод. ст. Слой нерасплавленного флюса мешает газовому пузырю разорваться. Когда слой флюса прорывается и наружу выходит газ, то это указывает на недостаток флюса. При сварке дугой, горящей под слоем флюса, применяют большую плотность тока, чем при ручной сварке штучными электродами. Это объясняется тем, что в первом случае расстояние от токоподводящего мундштука до сварочной дуги не превышает 60—100 мм, а тепло дуги, горящей под флюсом, меньше теряется за счет излучения и поэтому эта дуга является более сосредоточенным источником, чем открытая дуга. В то же время температура дугового промежутка практически не увеличивается из-за больших затрат энергии на плавление и испарение металла и флюса. [c.43]

Газоразрядные лампы, используемые в наружном освещении, представляют собой приборы, основанные на принципе электрического разряда между двумя электродами, запаянными в прозрачную для оптического излучения колбу тех или иных размеров, содержащую инертный газ и пары металлов. [c.9]

Большинство твердых и жидких тел излучают энергию всех длин волн в интервале от О до оо, т. е. эти тела имеют сплошной спектр излучения. К ним относятся твердые тела и капельные жидкости. Некоторые тела излучают энергию с прерывистым спектром, т. е. только в определенных интервалах длин волн, К ним относятся нагретые газы и пары, [c.160]

Ионизация газа и возникновение электрической дуги между двумя электродами, находящимися под электрическим напряжением, происходят благодаря отрыву электронов от металла катода и эмиссии (излучению) их в дуговой промежуток под действием электрического поля, высокой температуры на торце катода и ударяющихся о катод положительно заряженных ионов дуги. Вырвавшиеся с катода электроны под воздействием электрического поля приобретают направленное перемещение со значительной скоростью от одного электрода (катода) к другому (аноду). При столкновении электронов с атомами газа и паров металла в дуговом промежутке происходит непрерывная их ионизация. Образующиеся при этом положительные ионы под действием напряжения между полюсами направляются к отрицательному электроду (катоду) и, отдавая ему свою энергию, вызывают сильный нагрев металла и дополнительный выход электронов из него. Электроны, прошедшие дуговой промежуток, ударяются о положительный электрод (анод), отдают ему свою энергию и переходят в металл. [c.15]

В книге изложены основные положения технической термодинамики и теплопередачи, знание которых необходимо для понимания принципов работы теплотехнического оборудования. Рассмотрены первый и второй законы термодинамики, термодинамические процессы, циклы двигателей внутреннего сгорания и паротурбинных установок, истечение и дросселирование газов и паров. Изложены основы переноса теплоты теплопроводностью, конвекцией и излучением. Книга снабжена справочными таблицами и расчетными примерами. [c.2]

Применяемая проволока должна быть такого же химического состава, как основной металл, или чище (при сварке коррозионностойких конструкций из чистого алюминия). Наиболее употребительные диаметры проволоки 1—4 мм. Вылет электродной проволоки должен быть необычно большим—50—150 мм в зависимости от диаметра проволоки. Это связано с тем, что выделяющиеся при сварке газы и пары сильно ионизированы, и дуга может возникнуть между мундштуком и изделием. Кроме того, большое излучение дуги нагревает мундштук и все близко расположенные детали автомата, которые, как правило, охлаждаются проточной водой. [c.98]

Большинство твердых и жидких тел имеет сплошной (непрерывный) спектр излучения, т. е. излучают энергию всех длин волн от О до оо. К твердым телам, имеющим непрерывный спектр излучения, относятся непроводники и полупроводники электричества, металлы С окисленной шероховатой поверхностью. Металлы с полированной поверхностью, газы и пары характеризуются селективным (прерывистым) спектром излучения. Интенсивность излучения зависит от природы тела, его температуры, длины волны, состояния поверхности, а для газов — еще от толщины слоя и давления. Твердые и жидкие тела имеют значительные поглощательную и излучательную способности. Вследствие этсго в процессах лучистого теплообмена участвуют лишь тонкие поверхностные слои для непроводников тепла они составляют около 1 мм для проводников тепла — 1 мкм. Поэтому в этих случаях тепловое излучение приближенно мо) но рассматривать как поверхностное явление. Полупрозрачные тела (плавленый кварц, стекло, оптическая керамика и др., газы и пары) характеризуются объемным характером излучения, в котором участвуют все частицы объема вещества. Излучение всех тел зависит от температуры. С увеличением температуры тела его энергия излучения увеличивается, так как увеличивается внутренняя энергия тела. При этом изменяется не только абсолютная величина этой энергии, но и спектральный состав. При увеличении температуры повышается интенсивность коротковолнового излучения и уменьшается интенсивность длинноволнового излучения. В процессах излучения зависимость от температуры значительно большая, чем в процессах теплопроводности и конвекции. Вследствие этого при высоких температурах основным видом переноса может быть тепловое излучение. [c.362]

В настоящее время все большее распространение получают прпборы, использующие радиоактивное излучение. Они предназначены для непрерывного дистанционного измерения, записи и регулирования уровня, для определения границы расслоения сред, плотности жидкостей и смесей, консистенции пульп, давления разряженных газов и паров, толщины (веса единицы площади) листовых и ленточных материалов и покрытий и др. [c.125]

Интересными возможностями по измерению широкого набора малых газовых примесей обладает когерентный ЛП-лидар с дискретно перестраиваемыми по 70 переходам Р и R-ветвей лазером на СО2, в полосу генерации которого попадают линии поглош,ения более 30 газов и паров веществ, таких как NH3, СН4, С2Н6, О3, СО2, NO2, Н2О и др. Перестройка частоты излучения осуществлялась с помощью дифракционного ответвителя, в направлении первого порядка дифракции которого устанавливалось на пьезокерамике плоское зеркало. Программно-управляемыми колебаниями угла поворота и осевого смещения плоского зеркала достигались соответственно перестройка генерации по лазерным переходам и частотная модуляция в пределах каждого отдельно взятого перехода. Последнее обстоятельство обеспечивало эффект гетеродинных биений на разностной частоте опорного и рассеянного полей в случае внешнего отражения от неподвижного зеркала или топографического объекта. Достигнутая энергетическая чувствительность ЛП-лидара к когерентному внешнему сигналу составила примерно 10- 2 Вт-Гц /2 что в среднем на порядок величины превышает чувствительность внерезонаторного гетеродинного приема. Дополнительный выигрыш в спектральной чувствительности, как уже отмечалось, может быть достигнут при использовании одновременной генерации на двух конкурирующих переходах, что иллюстрируется рис. 6.9 [48]. [c.220]

Теперь рассмотрим реальные газы и пары. Ранее от мечалось, что они поглощают и испускают энергию излу чения только в определен ных диапазонах длин волн Такие диапазоны называют пол ос ами поглоще ния и испускания а спектр излучения — полосчатым (рис. ХП1-12) [c.339]

Характер перемещения носителей в различных телах и средах оказывается разнообразным. При достаточно большой концентрации частиц вещества множество перемещаемых носителей, взаимодействуя с множеством частиц вещества, отличается диффузионным характером перемещения с более или менее равномерной интенсивностью по всем направлениям пространства. Так, например, осуществляется диффузионный перенос молекул и атомов в газах и парах, перенос свободных электронов в металлах, перенос фотонов излучения в оптически плотных малопрозрачных средах ИТ. д. [c.13]

Очень распространены газоразрядные лампы, т. е. устройства, в которых оптическое излучение возникает в результате прохождения электрического тока через газы и пары. Различают несколько форм газового разряда тихий, тлеющий, дуговой и искровой. Тихий разряд, для которого характерна малая плотность тока ( 10 А/см ) и слабое свечение, редко используется в интерференционной технике. Тлеющий разряд характеризуется увеличенной плотностью тока ( 10 —10 А/см ) при малом давлении. Электрическое поле, создаваемоей положительным столбом этого разряда, незначительно. Поэтому оно не слишком влияет на уширение спектральных линий. Эти источники света выгодно применять в тех случаях, когда необходимо иметь узкие спектральные линии и возможны большие экспозиции. [c.25]

Основные методы измерения эффективных сечений Ф. а, н])и малых энергиях можно разделить на 3 группы 1) Измерение коэффициента п о -г, т о нт е II и я и 3 л у ч е II и я. Этот метод, при к-])0м пет необходимости измерять абс. интенсивности излучения, п1Шгодеп нри условии, что квантовый выход Ф. равен единице (все ноглощение обусловлено (I).). Это справедливо для одноатомных газов и паров вб.чизи порога ионизации. 2) И з м е р е н и е числа [c.340]

Опасности при газоэлектрической резке связаны с приаменением сжатых газов, водорода, могущего образовывать взрывчатые смеси, использованием током высокого напряжения, применением компрессоров и вращающихся электрических машин, а также с интенсивным световым и тепловым излучением дуги, наличием капель и брызг расплавленного металла и выделением вредных газов и паров. [c.169]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...