Излучение газов

Спектр излучения газов имеет линейчатый характер. Газы испускают лучи не всех длин волн. Такое излучение называется селективным (избирательным). Излучение газов носит объемный характер. [c.458]

Расчет теплообмена излучением между газом и стенками канала очень сложен и выполняется с помощью целого ряда графиков и таблиц. Более простой и вполне надежный метод расчета разработан Шаком, который предлагает следующие уравнения, определяющие излучение газов в среду с температурой О К [c.474]

Измерения теплового запаздывания в ракетных двигателях были проведены Карлсоном [91, 92). Его метод состоял в независимом измерении температуры газа и температуры частиц в одном сечении. В двух узких диапазонах длин волн наблюдалось спектральное излучение. Центральная линия первого диапазона соответствовала одной из В-линий натрия, что позволяло определить суммарное излучение газа и частиц вторая полоса соответствовала интервалу длин волн, на котором атомарный [c.323]

Самостоятельное излучение газа обычно происходит с длительностью 10 —10 с. Несамостоятельное излучение в зависимости от плотности и температуры газа может длиться по-разному — обычно в пределах от 10 до 1 с. [c.361]

Газы обладают линейчатым спектром излучения и поглощения. Поглощение и излучение газов имеет объемный характер. Количество поглощаемой (а следовательно, и излучаемой) газом энергии зависит от толщины газового слоя и концентрации поглощающих (или излучающих) молекул. Концентрацию молекул удобно оценить парциальным давлением газа р. Так как толщина газового слоя и парциальное давление газа в одинаковой мере влияют на число участвующих в теплообмене молекул, то степень черноты газа и его поглощательную способность можно выбирать в зависимости от параметра р1, где I — средняя длина луча в пределах газового слоя. Величина I подсчитана для различных форм газового объема и приводится в справочниках. Например, для куба с ребром а величина I = 0,6 а. [c.434]

При горении углеводородных топлив в продуктах сгорания могут содержаться конденсированные (жидкие или твердые) частицы, благодаря которым пламя приобретает обычно желтоватую окраску и становится непрозрачным. Такое пламя называют факелом. Конденсированные частицы могут состоять из углерода, тяжелых углеводородов, окислов. Размеры этих частиц изменяются от 0,05 мкм до 0,25 мм, но благодаря большому количеству их и экранизирующему влиянию на излучение газа они в основном определяют излучение факела. [c.438]

Процессы переноса энергии в форме излучения, как показывают расчеты, могут также существенно повлиять на параметры газа за скачком. Излучение газа обусловливает значительное уменьшение температуры и, как следствие, повышение плотности в ударном слое и на поверхности обтекаемого тела. Такое повышение плотности, особенно заметное вблизи точки полного торможения, приводит к уменьшению отхода ударной волны. [c.497]

В отличие от твердых тел для газов коэффициент поглощения ах мал (в области полос поглощения). Поэтому у газов поглощение происходит в конечном объеме. Следовательно, поглощение и излучение газов объемное и в нем участвуют все микрочастицы газа. На этом основании его поглощательная способность зависит от плотности и толщины газового слоя [c.326]

После прохождения излучения абсолютно черного тела, имеющего температуру 3000 К, через слой углекислого газа толщиной 2 см, находящегося под давлением 0,1 МПа, интенсивность излучения на длине волны 4,2 мкм составляет 1.34-10 Вт/м . Определить эффективный коэффициент ослабления на данной длине волны. Собственным излучением газа пренебречь. [c.286]

Р е ш е н и е. Собственное излучение газа выражается формулой (IX.62), 1191 [c.289]

Особенности излучения газов и паров. [c.416]

Выражения (16.30) и (16.31) показывают, что излучение газов не подчиняется закону Стефана — Больцмана. Плотность теплового потока, передаваемая газом, содержащим СО2 и Н2О, определяется из эмпирической формулы [c.416]

Особенность излучения газов состоит в том, что их спектры излучения и поглощения в отличие от спектров черного и серого тел имеют резко выраженный селективный характер, т. е. эти газы излучают и способны к поглощению лучей с определенными длинами волн. Для лучей с другими длинами волн эти газы прозрачны. [c.262]

Так как в излучении газов участвуют все молекулы, заполняющие объем, то излучательная способность газов зависит от их плотности р, температуры Т и длины пути луча, проходящего через слой газов / [c.216]

Если применить к излучению газов формулу Стефана — Больцмана, то количество теплоты, излучаемой газами в пустоту, которую можно рассматривать как абсолютно черное тело при Т=0°К [c.216]

Следует отметить, что применение для подсчета излучения газов закона Стефана - Больцмана носит формальный характер, так как Ег является величиной переменной, а не постоянной, как у серых тел. Однако такой метод подсчета применяется в практических расчетах в целях унификации методики расчета лучистого теплообмена для различных видов тел. [c.216]

При попадании на другие тела энергия излучения частично поглощается ими, частично отражается и частично проходит сквозь тело. Процесс превращения энергии излучения во внутреннюю энергию поглощающего тела называется поглощением. Большинство твердых и жидких тел излучают энергию всех длин волн в интервале от 0 до оо, т. е. имеют сплошной спектр излучения. Газы испускают энергию только в определенных интервалах длин волн селективный спектр излучения). Твердые тела излучают и поглощают энергию поверхностью, а газы — объемом. [c.229]

Особенности излучения газов [c.238]

Экспериментальные данные показывают, что излучение газов не соответствует зависимости от термодинамической температуры в четвертой степени. Однако в практических расчетах пользуются законом четвертой степени, вводя соответствующую поправку в значение степени черноты газа [c.239]

Перечислите особенности излучения газов. Как применяется закон Стефана — Больцмана для газов [c.241]

Параметры состояния 10, 17, 58 Пар водяной 60, 61, 65 Переход фазовый 59 Плотность потока 223, 230, 234 Показатель политропы 52 Поле температурное 149 Полосы спектра излучения газов 238 Постоянная газовая удельная 15, 48 Поток 150, 230 [c.254]

Излучение газов существенно отличается от излучения твердых тел. Поглощение и излучение газов селективное (выборочное). Газы поглощают и излучают лучистую энергию только в определенных, довольно узких интервалах АА, длин воли —так называемых полосах. В остальной части спектра газы не излучают и не поглощают лучистой энергии. [c.397]

Излучение газов происходит во всех направлениях. Для оценки его эффективности вводят некоторую среднюю величину — толщину Sg излучающего слоя. Величина Sg связана с объемом, в котором происходит излучение, и ограждающей его поверхностью соотношением [c.180]

При расчете теплоотдачи по уравнению (115) от газа к стенке учитывают конвективный теплообмен (а ) и излучение газов (а ) в межтрубном пространстве. Коэффициент использования для поперечно омываемых поверхностей принимают равным единице, а для ширм находят по рис. 129. [c.203]

Излучение и поглощение энергии газами происходит лишь в тех полосах частот, которые соответствуют энергии возможных переходов молекул с одного энергетического уровня на другой, и носит селективный или избирательный характер. В отличие от этого большая часть твердых тел излучает энергию во всем диапазоне частот. Расположение полос в спектре излучения газа также определяется природой газа, а на ширину полос и зависимость спектральных характеристик от частоты влияют термодинамическое состояние газа и толщина газового слоя. Основная информация о поглощении и излучении энергии газами экспериментальная. [c.131]

Действительная температура меньше теоретической за счет излучения газами части выделяющейся при горении теплоты на поверхности нагрева топочной [c.149]

Диоксид углерода и водяной пар обычно содержатся в топочных газах одновременно. В этом случае коэффициент излучения газа [c.112]

Выше о1мечалось, что излучение газов носит объемный характер. Способность газа излучать энергию изменяется в зависимости от плотности и толщины газового слоя. Чем выше плотность излучающего компонента газовой смеси, ои-ределяемая парциальным давлением р, и чем больше толщина слоя 1 аза /, тем больше молекул принимает участие в излучении и тем выше его излучательная способность и коэффициент погло1цения. Поэтому степень черноты газа е, обычно представляют в виде зависимости от произведения р1 ими приводят в номограммах [15]. Поскольку полосы излучения диоксида углерода и водяных паров не перекрываются, степень черноты содержащего их топочного газа в первом приближении можно считать по формуле [c.96]

Весьма важно выяснить спектральную зависимость оптических свойств веществ, образующих дисперсную среду. Твердым материалам, обычно применяемым в технике псевдоожижения, свойственна слабая зависимость радиационных свойств от длины волны излучения [125]. Это позволяет при расчете 4HTaTjD поверхность частиц серой. Для газов, ожижающих дисперсный материал, характерна сильная селективность. Однако из-за малой оптической плотности она может сказаться лишь при значительной оптической толщине излучающего слоя газа. В псевдоожиженном слое средняя толщина газовых прослоек порядка диаметра частиц не более нескольких миллиметров), В этом случае можно не рассматривать излучение газа и считать его прозрачным [125]. [c.134]

При перекрытии линий излучения г зов вследствие значительного их уширения или в силу близости расположения линий излучения газов, составляющих композицию, образуется сравнительно плавный (полосовой) спектр излучения. В этом случае, а таюке в случаях, когда в спектре источника присутствует как тепловое, так и люминесцентное излучение, или когда источник излучения является электрическим прибором (лампы накаливания, дуговые, дуговые газоразрядные лампы и пр.), спектральные характеристики излучения которого зазисят не только от физических свойств излучающей среды, но и от характеристик элементов конструкции [c.45]

Приближение диффузии излучения справедливо для оптически толстых сред (большой К0эфс 5ициент поглош,ения) при небольших градиентах температуры. Эти условия не всегда соблюдаются на границах, например твердого тела и вакуума, с температурой абсолютного нуля. Однако и в таких случаях можно использовать приближение ди( х )узии излучения путем введения понятия скачка на границе. Спектр излучения газов полосчатый. Приближение ди( х )узии излучения справедливо для таких полос спектра, которым соответствует оптическая толщина среды, большая 2. [c.421]

Приближение объемного высвечивания. Уравнение не реноса излучения допускает существенные упрощения и и том случае, когда длина среднего пробега ( )отонов много больше характерного размера рассматриваемой области. Это означает, что для достаточно прозрачного объема следует учитывать лишь член, соответствующий излучению газа членами, учитывающими поглощение газа и рассеяние, можно пренебречь. [c.178]

Продукты сгорания органического топлива заполняют камеру нагревательной печи, имеющую размеры 2x3, 5x5 м. Определить поток собственного излучения газов на стенки печн, если в составе газов 16 % СО. и 9% Н О (по объему), полное давление газов 0,102 Л Па, температура 1500 К. [c.288]

Одноатомные и двухатомные газы не обладают заметной излучательной способностью и являются практически прозрачными (диатермичными) для излучения. Трехатомные газы (Н2О, СО2 и др.) обладают значительной излучательной и поглощательной способностью, которая носит резко выраженный селективный характер. В отличие от твердых и жидких тел излучение газов носит объемный характер. [c.416]

Излучение газов. Отличительными особенностями излучения газов являются а) излучают и поглощают только трех- и многоатомные газы (СОг, Н2О и др.) одно- и двухатомные газы практически диатермичны [c.215]

В отличие от твердых тел показатель поглощения а>, для газов (конечно, в области полос поглощения) мал. Поэтому для газообразных тел уже нельзя говорить о гювсрхиостгюм поглощении (см. 32.2), так как поглощение лучистой энергии происходит в конечном объеме газа. В эгом смысле поглощение и излучение газов называется объемным. Кроме того, показатель поглощения для газов зависти от температуры. [c.397]

Согласно этим данным плотность потока излучения газа формально определяется выражением , =е,ОоТф Одна-со, поскольку степень черноты s, газа [c.131]

Справочник энергетика промышленных предприятий Том 3 (1965) -- [ c.40 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.81 , c.93 ]

Технический справочник железнодорожника Том 1 (1951) -- [ c.601 ]

Котельные установки (1977) -- [ c.81 , c.93 ]

Машиностроение Энциклопедический справочник Раздел 1 Том 1 (1947) -- [ c.504 ]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...