Сравнение классической теории с экспериментом

Классические теории предсказывают, что каждый свободный электрон должен иметь теплоемкость, равную Зко/2. Тогда металл с одним Свободны м электроном на атом должен иметь выше температуры Дебая теплоемкость 37,5 Дж/(моль-К) по сравнению с 25 Дж/(моль-К) для неметалла (необходимо учесть, что концентрация электронов в металле составляет около 10 см ). Но эксперименты показывают. что дополнительная теплоемкость электронного газа в металле очень мала и пропорциональна абсолютной температуре. Плотность разрешенных состояний описывается формулой (3.24), если потенциальная энергия электрона внутри металла не меняется. Поэтому в соответствии с равенствами (3.24) и (3. 19) уровень Ферми занимает такое положение, что [c.108]

В работах [6.24, 10.6, 10.7] анализировалось влияние граничных условий, реализуемых в эксперименте. В этом случае исследовалась устойчивость моментного исходного состояния, обусловленного краевыми эффектами. Учет моментности исходного состояния в случае осевого сжатия круговой цилиндрической оболочки приводит к снижению верхней критической нагрузки по сравнению с классической на 15—20%. Величина этого снижения недостаточна, чтобы объяснить расхождение теории и эксперимента. [c.11]

Курс лекций существенно обновлен по сравнению с классическими курсами лекций по газовой динамике. В связи с развитием ракетно-космической техники и космическими экспериментами во второй половине прошлого века существенно расширен раздел по аэродинамике затупленных и плохо обтекаемых тел. Моделирование газовой среды строится исходя из общефизических представлений о структуре газа. Поэтому классическая модель совершенного газа с постоянным отношением теплоемкостей представлена в курсе как частный случай общего подхода. В курсе широко представлены достижения релаксационной газовой динамики, совершенно необходимые при расчете и проектировании современных аэродинамических аппаратов и устройств. Эти результаты широко используются также в смежных разделах науки в теории газодинамических лазеров, метеоритике, некоторых разделах астрофизики. [c.6]

Вернемся теперь к вопросу, заданному в начале настоящей главы. Что такое экономика как наука Возможно ли в экономике экспериментирование и мыслимо ли построение теоретической экономики по классической схеме, хорошо известной из практики физических исследований теория — экспериментальная проверка — теория На первый взгляд такому подходу ничто не противоречит. Теоретическая экономика описывает реальные процессы, и, с точки зрения наивного методолога , возможно доказательное сравнение теории с практикой , ее экспериментальная проверка в жизни. Из приведенных выше рас-суждений, однако, становится ясно, что собственно об эксперименте, в том его понимании, которое создавалось последние три столетия усилиями классиков европейской научной традиции, в экономических исследованиях в настоящее время вряд ли может идти речь. В реальной жизни нет искусственно приготовленных ситуаций, специально [c.10]

Как видим, методы определения и расчета значений поверхностной энергии, имеющиеся в классической теории поверхностных явлений, весьма неопределенны и сопряжены со значительными трудностями Классический подход к иззщению поверхностей раздела и поверхностных явлений базируется на трактовке поверхностной энергии как меры недостатка энергии сцепления на моиомолекулярной поверхности, тогда как более реальным будет предположить, что существует некоторая переходная зона толщиной Д, в которой осуществляется специфическое фрактальное структурирование вещества материала при переходе из трех измерений в объеме в два измерения на поверхности. При этом по мере уменьщения значений фрактальной размерности структур вещества, заполняющего переходный слой, будет высвобождаться некоторое количество энергии. Интегральное значение энергии, содержащееся по толщине А поверхностного переходного слоя, является тем самым феноменом, носящим название поверхностной энергии. Таким образом объясняются повышенные значения поверхностной энергии, определяемые из эксперимента, по сравнению с вычисляемыми по правилу Стефана. Способностью активно поглощать и тем самым "запасать" энергию обладают именно фрактальные структуры, о чем уже говорилось в первой главе. [c.115]

Поскольку предсказания квантовой теории имеют вероятностный характер, а сравнение предсказаний теории с результатами экспериментов возможно лишь статистически, возникает идея рассматривать изучаемый микрообъект (например, электрон) и условия, которыми определяется движение изучаемого объекта, как статистическую систему в том же смысле, как и в классической статистической физике. Совокупность систем составляет статистический ансамбль систем, причем принадлежность системы к ансамблю определяется макроскопическими условиями. Движение рассматриваемого микрообъекта в каждой из систем ансамбля, вообше говоря, различно и характеризуется разными значениями описывающих движение параметров. Кванювание параметров и статистика их числовых значений обусловливаются динамическими процессами более глубокого уровня, которые в квантовой механике проявляются статистически в соответствии с ее законами. Теория процессов более глубокого уровня (теория скрытых па-рамел ров) находится с квантовой механикой в таком же соотношении, как л еория движения отдельных частиц со статистической механикой совокупности частиц. [c.406]

Сравнение результатов экспериментов с теоретическим, полученными по классической теории Друде—Зинера, показало, что с учетом отклонения излучения полированных поверхностей от закона Ламберта в диапазоне температур 1200—2000° С опытные данные совпали с теоретическими с погрешностью 6%. Поправка на отклонение от закона Ламберта вводилась или по обобщенной зависимости [5], построенной на основании экспериментов, или по методике Шмидта и Экерта [6]. Из полученных результатов следует, что искусственно установленный диапазон применимости формулы классической теории (Япред>25 мкм) может быть значительно расширен, по крайней мере для тугоплавких материалов. [c.71]

Возможно, одпако, что теория, учитывающая вязкость и теплопроводность, может дать согласующиеся с экспериментом результаты во всем интервале частот, например для сжиженных инертных газов, т. е. в случаях, когда отсутствуют другие причины диссипации. Такое сравнение до настоящего времени не проводилось, так как число измерений на жидкостях этого типа ограничено. Помимо нескольких значений, полученных только при одной температуре и одной частоте Галтом [32], мы располагаем результатами последних исследований Ногли [58] в жидком аргоне эта жидкость была изучена при давлениях вплоть до 10 атм в частотном интервале 30—70 МГц и при различных температурах. На фиг. 8 приведены кривые температурной зависимости параметра a/v при 8 атм в исследованном частотном интервале он имеет постоянную величину. Пунктирной линией изображено поглощение, получающееся по классической теории. Таким образом, установлено, что в сжиженных инертных газах поглощение существенно превышает классическое [c.172]

Другой путь модификации классической гидродинамики, позволяющий улучшить согласие с экспериментом, заключается в отказе от нредположения о справедливости соотношения Стокса (38), а также от предположения о постоянстве коэффициента вязкости в определении тензора деформации (21). Тисса [78] впервые показал, что избыточное значение коэффициента поглощения но сравнению с классическим значением может быть формально объяснено соответствующей величиной объемной вязкости. Как мы увидим в дальнейшем, частотная зависимость поглощения в релаксационных процессах при частотах значительно ниже характеристической релаксационной частоты имеет такой же характер, как и в классической теории. Поэтому результаты для таких частот удается удовлетворительно объяснить с помощью соотношения Кирхгофа (37) с постоянной объемной вязкостью. Это показывает, что в низкочастотной области давление внутри текучей среды можно достаточно хорошо [c.173]

Измерения пространственных и временных корреляций согласуются со всей совокзшностью теоретических предсказаний, которые получены главным образом с помощью классической теории. Экспериментальные исследования продвигаются довольно медленно, и детальное сравнение всех параметров с теорией до сих пор еще не проведено. Для этой работы требуется точность, сравнимая с точностью лучших данных по уравнению состояния. Для однокомпонентных систем типа аргона недостает еще эксперимента по рассеянию на малые углы Q, который позволил бы проверить предсказание Фишера о том, что в простых жидкостях показатель отличен от нуля. [c.270]

Критические свойства макроскопических величин были исследованы с помощью теории критических показателей. Было показано, что значения критических показателей, вытекающие из классической теории, неверны, и на основе эксперимента и ряда теоретических соотношений была получена система вероятных значений показателей. Для проверки справедливости предположения о том, что бинарные жидкие системы подобны однокомнонентной системе жидкость — газ (в смысле табл. 1), в табл. 2 приведены для сравнения экспериментальные значения критических показателей (см. непроводящие жидкости). Из табл. 2 следует, что для подтверждения справедливости указанного подобия требуется больше количественных данных, однако имеющиеся данные согласуются с табл. 1. Для более строгой проверки необходимы дополнительные данные, в особенности если некоторая величина существует в одном случае и не существует в другом. [c.271]

В. Paul и С. С. Fu [1.273] (1967) интегрировали классическое уравнение изгиба балки при нулевых начальных условиях и заданном на свободном конце перемещении, линейно зависящем от времени. Применением синус-преобразования Фурье и метода вариации произвольных постоянных построе но решение для изгибающего момента в функциях Френеля На основе предположения, что в начальной стадии дефор мированная часть балки не искривляется, а только повора чивается относительно еще недеформированной части (де формированная ось имеет вид ломаной), получена без реше ния дифференциальных уравнений простая формула для по перечной силы. Сравнение с решением уравнения Тимошен ко обнаруживает хорошее соответствие. Отмечается, что для максимального значения нагибающего момента, которое наступает через большое время после прохождения волновых фронтов, классическая теория изгиба и теория типа Тимошенко должны давать близкие результаты. В дискуссии по этой статье [1.295] (1967) было отмечено, что максимум поперечной силы в балке Тимошенко имеет место в начальный момент времени и поэтому его выражение можно получить применением предельной теоремы преобразования Лапласа к изображению, приведенному в обсуждаемой статье. Сомнительно, что при определении максимального изгибающего момента в заданном сечении и в любой достаточно малый момент времени решение авторов, основанное на классической модели изгиба, будет давать реальную оценку. В ответе авторов отмечается, что эксперименты все же подтверждают применимость классической теории изгиба, хотя теоретически это не доказано. [c.64]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...