Сравнение теории с экспериментом

Сравнение теории с экспериментом дает возможность выбрать правильный вариант р-взаимодействия. Выше уже говорилось о том, что матричный элемент М может быть представлен в различной форме. Теоретический анализ показывает, что существует пять различных выражений для матричного элемента, удовлетворяющих условиям релятивистской инвариантности, инвариантности относительно обращения времени, закону сохранения четности и инвариантности относительно зарядового сопряжения (согласно которой каждой частице соответствует античастица). В соответствии с этим было создано пять вариантов теории р-распада [c.157]

Для сравнения теории с экспериментом в первую очередь следует использовать результаты исследования простых одновалентных металлов (лития. [c.192]

Сравнение теории с экспериментом позволяет определить S. Каждый из детекторов Д на рис. 3 измеряет плот- [c.463]

Отражающая способность МИС на плоских подложках измерялась в спектральном диапазоне 0,6—200 А при заданном угле скольжения как функция длины волны или при заданной длине волны как функция угла скольжения. Причем имеются два типа измерений — абсолютного коэффициента отражения и интегрального коэффициента отражения. В рентгеновском диапазоне абсолютные измерения коэффициента отражения можно проводить как на синхротронных [29, 66, 67 ], так и на лабораторных источниках [26, 29, 33, 39, 49—52, 60, 62]. В мягком рентгеновском диапазоне интегральный коэффициент отражения, как правило, измеряют на лабораторных источниках [24, 52, 62, 69—73]. В вакуумном ультрафиолетовом диапазоне абсолютные измерения проводят как на лабораторных [74], так и на синхротронных источниках [69, 71, 75, 76] Целью измерений отражающей способности, как правило, было сравнение теории с экспериментом. [c.441]

Сравнение теории с экспериментом [c.256]

Для правильного количественного сравнения теории с экспериментом необходимо пользоваться экспериментальными данными, которые получены в условиях, где справедливы положенные в основу теории допущения. В литературе соответствующие экспериментальные данные отсутствуют, поэтому воспользуемся результатами проведенного авторами исследования дуги переменного тока, горящей в замкнутом объеме при большом давлении. Диаметр разрядной камеры был равен 100 мм, эффективное значение силы тока - 600 А. Стабилизация положения дуги на оси цилиндрической разрядной камеры осуществлялась путем быстрого вращения этой камеры. [c.224]

Поскольку в некоторых задачах нелинейного распространения упругих волн необходимы абсолютные измерения и сравнение с теорией, геометрия звукового поля имеет существенное значение. Большинство измерений обычно проводится в ближнем поле излучателя, где волну еще можно считать плоской. Поскольку ближнее поле чрезвычайно неоднородно, такие измерения возможны только тогда, когда размеры приемника существенно больше неоднородностей поля и, следовательно, приемник усредняет эти неоднородности. С приемниками, размеры которых меньше или порядка длины волны, измерения обычно проводятся в дальнем поле [24], где уже начинает сказываться расходимость, что обычно учитывается при сравнении теории с экспериментом. [c.154]

При сравнении теории с экспериментом следует иметь в виду, что наряду с погрешностями, связанными с приближенным характером сравниваемых теоретических результатов, расхождение между теоретическими и экспериментальными данными может быть обусловлено также плохим соответствием принятого в теории закона взаимодействия молекул с истинным законом взаимодействия молекул в опыте. Константы, входящие в теоретические законы взаимодействия молекул, берутся обычно из каких-либо макроскопических опытов. Толщина волны очень чувствительна к выбору модели взаимодействия молекул. Поэтому экспериментальные данные о толщинах волн весьма удобны для определения законов взаимодействия молекул. Для сравнения же теоретических и экспериментальных данных о структуре волны необходимы законы взаимодействия, взятые из независимых испытаний, например из опытов по определению вязкости. Однако экспериментальные данные по вязкости имеются лишь для температур, меньших температуры в сильных ударных волнах. [c.301]

В седьмой главе излагаются приближенные методы решения задач, в которых средняя длина свободного пробега сравнима с некоторой характерной длиной, фигурирующей в задаче (переходный режим) в частности, подробно обсуждаются течения разреженного газа мел<ду параллельными пластинами и коаксиальными цилиндрами, структура ударной волны, задача о передней кромке, истечение газа в вакуум при этом обращается внимание на сравнение теории с экспериментом. Восьмая — и последняя — глава содерл<ит обзор математически наиболее развитой части теории, связанной с теоремами существования и единственности. [c.8]

Фиг. 43. Сравнение теории с экспериментом. Моо = 2,0, ti — 0,075 (ламинарный пограничный слой) [43].

Путем очень тонких измерений удалось получить количественное сравнение теории с экспериментом. При помощи специальных [c.683]

Изложенный метод определения р ( ), в котором используются преобразования Фурье, сложнее метода, основанного на применении выражения (46). Тем не менее можно провести сравнение теории с экспериментом, воспользовавшись выражением (52) для экспериментальных значений среднего квадрата смещения и выражением (24) [c.225]

Для диффузного случая решение сложнее, и мы его не приводим в результате получается формула для 7, близкая к (7.35), но с коэффициентом У3 вместо 8/3 3 в (7.35). Значит, отношение Z в двух случаях есть 9/8. Это различие не имеет большого значения при сравнении теории с экспериментом, ибо независимые определения поверхностного импеданса Z различаются не менее чем на 10%. Следовательно, из высокочастотного импеданса невозможно определить характер отражения ). [c.116]

При сравнении теории с экспериментом необходимо иметь в виду ряд обстоятельств. Прежде всего, большие х достигаются лишь у сверхпроводников с большой концентрацией примесей. Мы уже отмечали в 16.9, что примеси при малой концентрации очень слабо влияют на термодинамические свойства сверхпроводника, в том числе и на Я, . Однако при большой концентрации примесей, порядка десятков процентов, мы фактически имеем дело с новым веществом. [c.383]

Говоря о сравнении с экспериментом, надо иметь в виду аце одно обстоятельство. Изменение индукции в зависимости от Яо в смешанном состоянии есть результат изменения плотности вихрей. Следовательно, при постепенном изменении поля Я, проис-. ходит смещение вихрей. Такому смещению могут препятствовать макроскопические неоднородности образца ( пиннинг ). Оставляя более детальное рассмотрение этого вопроса до 18.7, отметим лишь, что для реальных образцов зависимость В(Яо) может оказаться весьма далекой от теоретической равновесной кривой, так что сравнение теории с экспериментом можно производить только для специально приготовленных гомогенизированных образцов. Гомогенизация может быть достигнута, в частности, путем длительного отжига при температуре, близкой к температуре плавления. [c.384]

Следует заметить, что и в этом случае общая теория, определяющая границы применимости концепции критических точек при наличии ангармонического взаимодействия, по-видимому, отсутствует. Однако в гл. 2 приводятся результаты сравнения теории с экспериментом, которые в целом ряде случаев свидетельствуют о хорошем согласии с теорией, основанной на выделении критических точек. [c.77]

Сравнение теории с экспериментом для кристалла германия [c.196]

Мы начнем с обзора экспериментально установленных критериев для конкретных физических систем и математических моделей, в которых возникают хаотические колебаний (разд. 3.2). Эти критерии были установлены с помощью физических и численных экспериментов. Мы рассматриваем такие случаи по двум причинам. Во-первых, для того, кто делает первые шаги в излучении хаотических колебаний, полезно ознакомиться с несколькими системами, допускающими хаотическое поведение, и выяснить, при каких условиях возникает хаос. Такие простые случаи позволяют разобраться в условиях возникновения хаоса в более сложных системах. Во-вторых, при разработке теоретических критериев важно иметь некий тест для сравнения теории с экспериментом. [c.161]

СРАВНЕНИЕ ТЕОРИИ С ЭКСПЕРИМЕНТОМ [c.118]

Сравнение теории с экспериментом сложно из-за трудности нахождения прямого метода измерения АЛ или изгиба зон АвЫ. Например, в эффекте поля заряд может быть измерен [c.112]

Следует отметить, что совр. точность сравнения теории с экспериментом лимитируется погрешностью в значении а в (5), определённом с помощью Джоаеф-сона эффекта. На этом уровне точности оказываются несущественными теоретич. квантовополевые поправки за счёт эффектов, выходящих за рамки КЭД, а также радиац. поправки порядка а в ф-ле (2). Последние отвечают 891 четырёхпетлевон диаграмме, и их вкяад в а составляет, по проведённым оценкам, величину порядка 10 .. [c.319]

ЛЭМБОВСКИЙ СДВИГ уровней — смещение уровней энергии связанных состояний электрона во внеш. поле, обусловленное радиационными поправками. Наиб, интерес (в отношении сравнения теории с экспериментом) представляют радиац. поправки к спектру атома водорода и водородоподобньтх ионов. [c.621]

Примечательно, что найденные коэффициенты Сх и Су совпадают с соответствующими коэффициентами для клина, данными в работе [2]. Аналогичное обстоятельство имеет место и в линейной теории [5]. Вычисленные по этой теории коэффициенты Сх и Су совпадают с формулами Аккерета для клина. На рис. 5 показано сравнение теории с экспериментом работы [6] для модели треугольного крыла с ромбовидным профилем 5% толщины при 3 = 30°, М° = 6.9 и 7 = = 1.4. Сплошные кривые, построенные по формлуам (3.2), переходят в штриховые в той части, где параметр к = М° sin а < 1 и теория неприменима. Штрих-пунктиром нанесены результаты линейной теории, полученные в работе [7]. [c.258]

Чтобы иметь более детальное сравнение теории с экспериментом, ознакомимся с выполненным Кулоиом расчетным предсказанием периода колебаний в каждом последующем опыте на основании периода в первом опыте. Из этого сравнения, показанного в табл. 33, Кулон убедился в близости теоретических и экспериментальных значений и, более того, заключил, что масса тел, подвешенных на волосе, или что-либо другое, вызывающее такое же растяжение этого волоса, совсем не влияет на восстанавливающий крутящий момент (там же, стр. 203). Как указал Кулон, его последнее заключение справедливо только в том случае, когда полный вес относительно невелик. [c.229]

Для сравнения теории с экспериментом при больших числах Кнудсена весьма интересным объектом исследования является истечение газа через малое отверстие з вакуум. Характеристики течения не зависят от взаимодействия молекул со стенками, и тем самым исключается элемент неопределенности, связанный с незнанием законов отражения молекул от твердых поверхностей. В то же время расход газа через отверстие при не слишком низких давлениях является хорошо измеряемой величиной. [c.419]

Рис. 83 показывает тонкую структуру магнетопоглощення в Ge. Ясно видно различное поведение для Е В и Е] В. Рнс. 84 дает сравнение теории с экспериментом в случае Е В. Таким образом, почти все особенности спектров могут быть объяснены. [c.295]

Смотреть страницы где упоминается термин Сравнение теории с экспериментом : [c.181] [c.198] [c.465] [c.168] [c.140] [c.41] [c.265] [c.436] [c.182] [c.253] [c.675] [c.463] [c.231] [c.373] [c.492] [c.140] [c.352] [c.80] [c.356] [c.524]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...