Средние числа Рейнольдса

Р1а фиг. 2.31 представлена зависимость отношения Ор/О от безразмерного комплекса К. Там же приведены экспериментальные данные, свидетельствующие об отклонении от указанного выше преде.льного значения. При реализуемом экспериментально отношении плотностей вещества частиц и газа (в нашем случае оно составляло 1780) отношение ВрЮ оказывается много меньшим единицы — от 10 до 10" . Зависимость такова, что при данном значении среднего чис.ла Рейнольдса потока величина ОрЮ сначала уменьшается с увеличением К, становясь меньше единицы, а затем снова увеличивается. Более высоким значениям среднего числа Рейнольдса потока отвечают меньшие значения ОрЮ. Вследствие [c.101]

Рис. 34. Зависимость относительной теплоотдачи К = Nus/Nu,, на поверхности цилиндра от среднего числа Рейнольдса и уровня звукового давления (УЗД)

Аналогичное исследование по влиянию акустических колебаний на теплообмен на поверхности цилиндра изложено в работе [47]. В качестве экспериментального участка использовался нагреваемый медный цилиндр диаметром 12,6 мм, поперечно обдуваемый потоком воздуха. Среднее число Рейнольдса изменялось в пределах 200—435. Частота колебаний составляла 1900 Гц, а уровень звукового давления изменялся в пределах 130—160 дБ, [c.122]

В работе [70] исследовалось влияние поперечных вибраций в кольцевом канале теплообменника (типа труба в трубе). Диаметр наружной трубы — 36 мм, внутренней = 12,7 мм длина теплообменника L — 2,4 мм. В качестве теплоносителя использовалась вода с температурой на входе во внутреннюю трубу 48,5° С и на входе в кольцевой канал 2ГС. Колебания в канале теплообменника генерировались посредством вибрации внутренней трубы. Среднее число Рейнольдса изменялось в пределах по внутренней трубе — от 400 до 20 450 в кольцевом зазоре — от 629 до 9560. [c.135]

Средние числа Рейнольдса [c.104]

Основные проблемы динамики вязкой жидкости при малых и средних числах Рейнольдса [c.509]

В связи с этим положение нейтральной точки и точки перехода сильно зависит от положения точки, соответствующей максимуму скорости теоретического потенциального распределения скоростей (или, что то же самое, точки, соответствующей минимуму давления) в первом грубом приближении нейтральная точка лежит при средних числах Рейнольдса (Ре = 10 10 ) в точке минимума давления, а точка перехода — немного позади нейтральной точки. [c.464]

Исследования показали, что снижение граничных значений чисел Рейнольдса, а вместе с тем обеспечение постоянства коэффициента расхода при малых и средних числах Рейнольдса могут быть достигнуты установкой перед основной диафрагмой второй дополнительной диафрагмы при определенном отношении диаметров основной и дополнительной диафрагм и при определенном расстоянии I между ними, обычно при / = 0,5 о (рис. [c.490]

При Ре > 10 число Рейнольдса практически не влияет на коэффициенты истечения (квадратичная зона истечения), и для расчетов можно пользоваться следующими их средними значениями [c.123]

Выясним, как изменяются средние коэффициенты теплообмена а / т-и гидравлического сопротивления / на входном участке длиной / плоского канала шириной 5 при движении однофазного теплоносителя теплопроводностью и числом Рг в результате заполнения канала пористым материалом теплопроводностью X, имеющим вязкостный а и инерционный /3 коэффициенты сопротивления и средний размер частиц dq, Массовый расход теплоносителя G и число Рейнольдса потока Re = = G8/ (1 остаются неизменными. [c.123]

На фиг. 4.13 показано изменение локального числа Нуссельта в осевом направлении при различных содержаниях твердой фазы, полученное по результатам численных расчетов [713]. Значения чисел Рейнольдса 27 000 и 13 500 были выбраны, чтобы сопоставить результаты расчетов с экспериментальными данными [212]. Отношение удельных теплоемкостей Ср с = 1,2 соответствует случаю движения смеси частиц окиси алюминия и двуокиси кремния в воздухе при стандартных условиях (1 атм, 15,5° С). Как видно из фиг. 4.14, выполненный нами анализ подтверждает выводы работы [212] о линейной зависимости между средним числом [c.177]

Здесь U p — средняя скорость, d — диаметр трубы.) Это значение является нижней границей критического числа Рейнольдса. При меньших значениях R турбулентное течение не может существовать даже при сильных начальных возмущениях. Если обеспечить вход жидкости в трубу с малыми начальными возмущениями, то критическое число Рейнольдса может превышать значение 100 ООО. [c.282]

В (32) число Рейнольдса определено по диаметру трубы и средней скорости течения [c.143]

Режим течения пленки можно оценить по числу Рейнольдса, выраженному через среднюю скорость жидкости w и среднюю толщину пленки б [c.414]

Влияние акустических колебаний на теплоотдачу цилиндра диаметром 19 мм в условиях вынужденной ламинарной конвекции приведено в работе [50]. Цилиндр обдувался потоком воздуха, направленным снизу вверх со средней скоростью Wq = Зн-4,5 м/с, что соответствовало осредненному по времени числу Reo = = о = 500-7- 10 750. Перепад температур между поверхностью цилиндра и потоком воздуха Т —Тf) составлял 1— 170° С, уровень звукового давления (УЗД) 130—150 дБ, что соответствовало относительной амплитуде колебания г = AuIuq == = 0,16- 2,5. На рис. 34 представлены результаты опытов по относительной теплоотдаче К = NUj/NUq (NUj, Nuq — соответст-ственно среднее по времени и стационарное число Нуссельта) в зависимости от среднего числа Рейнольдса Re и уровня звукового давления для двух значений (1100 и 1500 Гц) частот акустических колебаний. Из приведенных данных следует, что акусти- [c.121]

Максимальный зазор между пузырем и поверхностью электрода составлял 0,017 мм. Это расстояние достигалось в течение одного кадра, т. е. за 0,6-10" сек, что соответствует средней скорости около 3 см1сек и среднему числу Рейнольдса около 4. Максимальная длительность от момента подскока пузыря до его возврата на поверхность захватывала около 3 кадров, т. е, достигала 1,8 10" сек. [c.372]

Чтобы еще более подчеркнуть изложенные соображения, заметим, что та же задача о продольном обтекании полубесконечной пластины при малых и средних числах Рейнольдса уже не будет автомодельной, и ее решение представляет значительные трудности ). Ряд авторов рассматривал решение этой задачи путем построения следующих после прандтлевского приближений ). [c.575]

Пользуясь световыми кнопками, можно за пультом дисплея выбирать те или иные аналитические подпрограммы. Этот выбор определяет режим аэродинамического анализа, выполняемого во время общего анализа характеристик самолета. Например, коэффициенты трения можно определять на основе среднего числа Рейнольдса или на основе конкретных чисел, непрерывно корректируемых с учетом изменений высоты и ск зости. Индуктивное сопротивление, вычисляемое на итерации каждого щага данной фазы полета, зависит от общего веса, скорости и высоты. А эти параметры могли быть скорректированы лищь в соответствии с условиями протекания предыдущего шага. Поскольку величину шага, с которым выполняется анализ, можно регулировать по каждой фазе полета, можно добиться оптимального соотношения точности и времени выполнения анализа. Аэродинамические процедуры, включенные в САП, используют методы, применяемые в настоящее время в аэродинамических лабораториях фирмы Lo kheed-Georgia [c.222]

В настоящей главе предлагаются задачи установившегося ламинарного движения жидкости в плоских н кольцевых зазорах, а также в трубах различной формы поперечного сечения. Можно считать, что ламинарное течеи е в подобного рода трубопроводах и зазорах устанавливается всегда, когда число Рейнольдса Ре = vD/v меньше критического его значения, находящегося в интервале Ре, р 2000- -3000 (здесь —гидравлический диаметр поперечного сечения потока V — средняя по сечению скорость). [c.187]

Здесь Nu — средний критерий теплообмена в канале с заполнителем, а средний критерий теплообмена в канале без него Nur = Nu . (Re, Рг , //5) определяется из уравнения в зависимости от режима течения. Из приведенного на рис. 5.17 примера следует, что применение пористой матрицы наиболее эфф тивно в режиме ламинарного течения в канале, когда отношение Nu /Nuj может стать больше единицы. При увеличении числа Рейнольдса это отношение уменьшается. Однако отношение Х/Х . достаточно легко регулируется и может приобретать значительную величину, особенно при течении газообразных теплоносителей. Например, для воздуха Xf = 0,032 Вт/ (м К) и для пористого металла при реальном зна- [c.123]

Турбулентное движение жидкости ири достаточно больш их зиачепнях числа Рейнольдса характерно чрезвычайно нерегулярным, беспорядочн1,1м изменением скорости со временем в каждой точке потока развитая турбулентность -, скорость псе В1 емя пульсирует около некоторого своего среднего значения. Такое же нерегулярное изменение скорости имеет место от точки к точке потока, рассматриваемого в заданный момент времени. В настоящее время полной количественной теории развитой турбулентности еще не существует. Известен, однако, ряд важных качественных результатов, изложению которых и посвящен настоящий параграф. [c.184]

Рассмотрим подробнее характер накладывающегося на усредненный поток нерегулярного, пульсационного, движения. Это двил<ение можно в свою очередь качественно рассматривать как результат наложения движений (турбулентных пульсаций) различных, как мы будем говорить, масштабов (под масштабом движения подразумевается порядок величины тех расстояний, на протяжении которых существенно меняется Kopo ib движения). По мере возрастания числа Рейнольдса появляются сначала крупномасштабные пульсации чем меньше масштаб движения, те. 1 позже такие пульсации появляются. При очень больших числах Рейнольдса в турбулентном потоке присутствуют пульсации с масштабами от самых больших до очень малых. Основную же роль в турбулентном потоке играют крупномасштабные пульсации, масштаб которых — порядка величины характеристических длин, определяющих размеры области, в которой происходит турбулентное движение в дальнейшем будем обозначать порядок величины этого основного (или внешнего) масштаба турбулентного движения посредством /. Эти крупномасштабные движения обладают наибольшими амплитудами. Их скорость по порядку величины сравнима с изменениями Ли средней скорости на протяжении расстояний I (мы говорим здесь о порядке величины не самой скорости, а ее изменения, поскольку именно оно характеризует скорость турбулентного движения абсолютная же величина средней скорости может быть произвольной в зависимости от того, в какой системе отсчета рассматривается движение) ). Что же касается частот этих крупномасштабных пульсаций, то они — порядка отношения и/1 средней скорости и (а не ее изменения А ) к размерам /. Действительно, частота определяет период повторяемости картины движения, наблюдаемой из некоторой неподвижной системы отсчёта. Но относительно такой системы вся эта картина движется вместе со всей исид-костью со скоростью порядка и. [c.185]

Наличие этого потока импульса связано, конечно, с наличием вдоль оси у градиента средней скорости и. Если бы жидкость двигалась везде с одинаковой скоростью, то никакого потока импульса в ней не было бы. Можно поставить вопрос и обратным образом зададимся некоторым определенным значением а и выясним, каково должно быть движение в жидкости данной плотности р, приводящее к потоку импульса а. Имея в виду получить асимптотическпе законы, относящиеся к очень больщим числам Рейнольдса, снова исходим из предположения, что в этих законах не должна фигурировать в явном виде вязкость жидкости V (она становится, однако, существенной на очень малых расстояниях у — см. ниже). [c.244]

Прежде всего следует заметить, что в газодинамике практически всегда приходится иметь дело с очень бoльDJ ши значениями числа Рейнольдса. Действительно, кинематическая вязкость газа, как известно из кинетической теории глзов, — порядка величины произведения длины свободного пробега молекул I на их среднюю скорость теплового движения последняя же совпадает по порядку величины со скоростью звука, так что [c.441]

Рис. Н.16. Изменение средних значений углов пограничного слоя а и потенциального ядра р плоскона-раллельной струи, ограниченной стенкой, в зависимости от числа Рейнольдса (Рс)

На величину критического числа Рейнольдса влияет также интенсивность турбулентности е внешнего потока, определяемая отношением среднего квадратичного значения пульсации скорости к средней скорости. Согласно имеющимся экспериментальным данным, при малых значениях е (е<0,1%) Ккр не зависит от интенсивности турбулентностп внешнего потока, и основной причиной возникновения перехода является потеря устойчивости. При 6 >0,1 % возрастание интенсивности турбулентностп внешнего потока приводит к значительному сокращению ламинарного участка течения (например, при е = 1 % протяженность ламинарного участка на плоской пластине почти в 4 раза меньше, чем при е = 0,1%). Еще более сложным образом на переход влияют масштаб турбулентности и шероховатость обтекаемой поверхности. [c.314]

Основываясь на некоторых теоретических соображениях (см. далее гл. XVII), а также на результатах опытов, Рейнольдс установил общие условия, при которых возможны существование ламинарного и турбулентного режима движения жидкости и переход от одного режима к другому. Оказалось, что состояние (режим) потока жидкости в трубе зависит от величины безразмерного числа, которое учитывает основные факторы, определяющие это движение среднюю скорость v, диаметр трубы d, плотность жидкости р и ее абсолютную вязкость ц. Это число (позже ему было присвоено название числа Рейнольдса) имеет вид [c.149]

Пусть поток из какого-либо резервуарг входит в трубу, имеющую хорошо закругленный вход (рис. XI.4). Тогда частицы жидкости на входе (за исключением очень тонкой пленки вблизи ст нки) будут двигаться с одинаковой скоростью. Частицы, примыкающие к сгенке, имеют нулевую скорость, и поэтому в пленке наблюдается большой гр 1диент скорости, а следовательно, и значительное трение. Вследствие этого слои жидкости, прилежащие к стенке, тормозятся, а в центральной части потока скорости возрастают (так как заданный расход должен пройти через неизменную площадь сечения, а средняя скорость должна оставаться постоянней). При этом толщина слоев заторможенной жидкости постепенно возраст 1ет, пока не делается равной радиусу трубы, после чего устанавливается характерный для ламинарного режима параболический профиль скорости. Участок трубы, на котором происходит стабилизация параболического профиля скоростей, называют начальным участком ламинарного течения. Длина этого участка /вач зависит от числа Рейнольдса и определяется по формуле Бус инеска [c.161]

Смотреть страницы где упоминается термин Средние числа Рейнольдса : [c.4] [c.135] [c.71] [c.155] [c.272] [c.4] [c.145] [c.208] [c.20] [c.58] [c.65] [c.66] [c.78] [c.154] [c.165] [c.337] [c.115] [c.89] [c.359] [c.154] [c.270] [c.322]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...