Волны в плазме

Каковы особенности распространения электромагнитных волн в плазме [c.454]

Формула (7.79) позволяет определить закон дисперсии продольных волн в плазме, т. е. зависимость круговой частоты со от волнового вектора к. [c.130]

ОСОБЕННОСТИ РАСПРОСТРАНЕНИЯ УДАРНЫХ ВОЛН В ПЛАЗМЕ [c.49]

Если ударная волна распространяется в плазме, то следует учитывать высокую теплопроводность электронной компоненты благодаря различию масс электронов и ионов. Это обстоятельство определяет структуру ударной волны в плазме. Электронная температура не испытывает скачка на фронте ударной волны. За счет диффузии электронов образуется двойной электрический слой. [c.49]

D, в п. в магнитном поле. Маги, поле существенно меняет волновые свойства плазмы увеличивается число мод собств. колебаний, меняется их поляризация, причем уже не всегда чётко можно разделить продольные и поперечные волны, В плазме с магн. [c.329]

Явление, аналогичное Д. л., наблюдается и в др. диапазонах эл.-магн. волн, напр, в диапазоне СВЧ в плазме, находящейся в маги, ноле (а следовательно, анизотропной) см, Волны в плазме. [c.560]

В общем случае при распространении волн большой амплитуды задача о диэлектрич. свойствах плазмы резко осложняется н решается лишь в отд. частных случаях. См. также Волны в плазме. [c.700]

В связи с приложениями в различных разделах физики п механики (гравитационные волны h i поверхности жидкости, электромагнитные волны в плазме, д шлектриках и др.) уравнения Еюргерса и КдВ подробно изучены. Крат] о рассмотрим свойства решений этих уравнений (В. И. Барпман, 1973). [c.42]

По-видимому, впервые такой подход к изучению структуры ударной волны в диспергирующей среде был развит Р. 3. Сагдеевым при изучении бесстолкповнтельных ударных волн в плазме и в дальнейшем систематически изложен в работе В. И. Карпмана и Б. Б. Кадомцева. [c.259]

М, А. Миллер, Г. В. Пермитин. ВОЛНОВОЙ КОЛЛАПС — явление самопроизвольной концентрации (обычно с последующей диссипацией) волновой энергии в малой области пространства. Может иметь место при распространении разл. типов волн в средах с достаточно высоким уровнем нелинейности. Часто происходит взрывным образом (за конечное время). Примером В. к. является образование в результате эффекта самофокусировки- света точечных фокусов, сопровождающих распространение интенсивных лазерных импульсов в прозрачном диэлектрике, открытое в 1965, В 1972 теоретически предсказан коллапс ленг-мюровских волн в плазме, обнаруженный затем экспериментально. Впоследствии были теоретически изучены коллапсы волн разл. типов в плазме (эл.-магн.,, - геликонных), а также коллапс звуковых волн и др. [c.313]

ВОЛНЫ В ПЛАЗМЕ (плазменные волны) — эл.-магн. волны, самосогласованные с коллективным движением зарнж. частиц плазмы. Специфика плазмы, в частности её отличие от нейтрального газа, связана с волновыми процессами. Существует много типов В. в п., определяемых её состоянием, зависящим от наличия или отсутствия внеш. магн. полей и от конфигурации плазмы и полей. Классификация В. в п. производится прежде всего по величине амплитуды. При больших амплитудах волновые движения паз. нелинейными волнами они могут быть регулярными, напр, солитоны, либо хаотическими, напр, бесстолкновителъные ударные волны. Общее решение задачи о нелинейных волнах огсутст- вует. Задачу о волнах малой амплитуды удаётся ре-ДХо шить до конца в общем виде, линеаризовав ур-ния, [c.328]

При этом, как следует из ф-лы ( ), для достаточно коротковолновых Л гг>Юр колебашп <0. Взаимодействие волн с отрицат. энергией с волнами положит, энергии приводит к развитию нелинейной неустойчивости (см. Взаимодействие волн в плазме). [c.330]

Решение ур-ния (3) позволяет найти собственные частоты плазмы и дисперсионную зависимость (и(к ). Если же решается задача о распространении волн в плазме (за-дана частота волны), то (2) определяет волновой вектор к как функцию со. Ур-ние (3) даёт комплексные значения собственных частот, т. е. w =(iDo-b V , где Мо — частота собственных колебаний, у — декремент их затухания. Tftn почти периодич. волн соо>7. Отсюда можно еде- [c.700]

Основные механизмы И. п. определяются как индивидуальными свойствами зар гж. и нейтральных частиц, образующих плазм, систему, так и её коллек-тинпыми свойствами — колебательно-волновыми характеристиками (см. Волны в плазме). [c.107]

Рассмотрим применение М.— Р. с. для наиб, часто встречающегося трёхчастотного взаимодействия (см. Взаимодействие световых волн, Взаимодействие волн в плазме. Параметрическая генерация и усиление электромагнитных колебаний, Параметрический генератор света. Параметрическое рассеяние). Если, напр., выполняется соотношение Юн — Юс = Юр (Юр — разностная частота), то в соответствии с (1), (2) [c.223]

Второй тип взаимодействия (волна — частица) можно считать почти линейным. Взаимодействие является наиб, сильным, когда частицы паходятся в резонансе с волнами. В плазме без Л1агн, поля условия резонанса частицы, имеющей скорость с, с волной имеют вид — о)/к. Такое взаимодействие иа примере ленгмю-ровских (эл,-статических) воли ведёт к захвату частиц в потенц. яму волны, следствием чего является Ландау затухание. [c.316]

Если анизотропия давления плазмы невелика или ф-ции распределении частиц по продольным (по отношению к магн. полю) и поперечным скоростям различаются мало, то изгибные (альвеновские) волны в плазме возбуждаются вследствие взаимодействия группы резонансных частиц с волной и Н, п. является кинетической (см. Взаимодействие частиц с волнами). Развитие неустойчивости в этом случае происходит за счёт перевода части энергии движения частиц вдоль магн. поля в энергию циклотронного движения вследствие циклотронного резонанса частиц с волной с учётом доплеровского сдвига частоты. В этом смысле такие Н. п. наз. циклотронными. [c.346]

Поперечные эл.-магн. волны могут обладать двумя поляризациями и могут распространяться в П. без мага, поля, только если их частота о превышает плазменную частоту Юр. В противоположном же случае ю < Юр показатель преломления плазмы становится еоо м мым II поперечные волны отражаются её поверх-598 ностью (см. Волны в плазме). (Именно поэтому радиовол- [c.598]

ПЛАЗМЕННАЯ ЧАСТОТА — частота ленгмюровских колебаний, называемых также плазменными колебаниями и продольными (к II Е) колебаниями пространственного заряда Юр = У4лпе /т , п — плотность, е и — заряд и масса электрона, к — волновой вектор, Е — электрич. поле, вызываемое разделением зарядов. В холодной плазме (Tg = Ti) ленгмюровские колебания не обладают дисперсией, т. в. П. ч. Шр не зависит от длины волны. Подробнее см, в ст. Волны в плазме. ПЛАЗМЕННАЯ ЭЛЕКТРОНИКА — раздел физики плазмы, изучающий коллективные взаимодействия плотных потоков (пучков) заряж. частиц с плазмой и газом, приводящие к возбуждению в системе линейных и нелинейных эл.-магн. вола и колебаний, и использование эффектов такого взаимодействия. Прикладные задачи, к-рые ставит и решает П. э., определяют её осн, разделы плазменная СВЧ-электроника, изучающая возбуждение в плазме интенсивного когерентного эл.-магн. излучения, начиная от радио-и вплоть до оптич. диапазона длин вола плазменные ускорители, осн. на явлении коллективного ускорения тяжёлых заряж. частиц электронными пучками и волнами в плазме плазменно-пучковый разряд, основанный на коллективном механизме взаимодействия плотных п.уч-кон заряж. частиц с газом турбулентный нагрев плазмы плотными пучками заряж. частиц и коллективные процессы при транспортировке и фокусировке пучков в проблеме УТС (см. Ионный термоядерный синтез) неравновесная плазмохимия, изучающая процессы образования возбуждённых молекул, атомов и ионов при коллективном взаимодействии пучков заряж. частиц с газом и плазмой. [c.606]

Из (5) видно, что для пучка с энергией 1 МэВ предельный плазменный ток /д достигает 100 кА, а мощность пучка — 100 ГВт, что намного превышает предельные значения в вакуумных системах. При этом скомпенсп-ров. по заряду пучки более однородны по сечению п поэтому более эффективно взаимодействуют с эл.-магн. волнами в плазме. В результате существенно повышается эффективность возбуждения эл.-магн. волн потоками заряж. частиц и достигаются значительно большие мощности излучения, чем в вакуумной электронике. [c.607]

С др. стороны, в плазме существуют и быстрые эл.-магн. волны, фазовая скорость к-рых <л/к ц с. Особенно много таких эл.-магн. волн в плазме, находящейся в сильном внеш. магн. поле (см. Волны в плазме). Очевидно, что возбуждение быстрых волн в плазме возможно лишь интенсивными релятивистскими электронными пучками. Поэтому с появлением мощных источников релятивистских электронных пучков стала бурно развиваться релятивистская плазменная СВ Ч-электронпка. [c.608]

ПЛАЗМ0Н — квант плазменных колебаний. В плазме твёрдых тел термины ГГ. и плазменное колебание часто используют как синонимы, в отличие от газовой плазмы (см. Волны в плазме). Флуктуации плотности заряда создают электрич. поле, к-рое вызывает ток, стремящийся восстановить электронейтральность из-за инерции носители заряда проскакивают положение равновесия, что и приводит к коллективным колебаниям. Энергия П. связана с частотой ю плазменных колебаний соотношением f = Йи. Спектр колебаний зависит от зонной структуры твёрдого тела, наличия границ, магн. поля и др. [c.614]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...