Адиабатное истечение газа

Рассмотрим процесс равновесного (без трения) адиабатного истечения газа через сопло из резервуара, в котором газ имеет параметры pi, У , h. Скорость газа на входе в сопло обозначим через i. Будем считать, что давление газа на выходе из сопла р2 равно давлению среды, в которую вытекает газ. [c.46]

Если адиабатное истечение газа происходит при (рц/рх) > р 1р1), р, то теоретическая скорость газа у устья [c.209]

Если же адиабатное истечение газа происходит при (р Рг) Р Р1)кр< теоретическая скорость газа в устье суживающегося сопла будет равна критической скорости и определится по уравнению [c.210]

Скорость установившегося адиабатного истечения газа из сопла можно определить из уравнения энергии для потока (7.24), которое после интегрирования принимает вид [c.88]

Как известно, скорость адиабатного истечения газа или пара из сопла го, м/с, может быть определена на основании первого закона термодинамики для потока (см. 6.13) [c.227]

Адиабатное истечение газа [c.235]

Очевидно, располагаемое теплопадение при адиабатном истечении газа можно выразить следующим образом [c.86]

Рассмотрим процесс обратимого, т. е. без трения, адиабатного истечения газа из сопла, соединенного с газовым резервуаром большого объема (рис. 8-5). Объем резервуара предполагаем настолько большим, что истечение газа через сопло в течение рассматриваемых промежутков времени не приводит к сколько-нибудь заметному уменьшению давления газа в резервуаре. Параметры газа в резервуаре обозначим через г и Т , а давление газа на выходе из сопла — через р . Будем считать, что давление газа на выходе из сопла Ра равно давлению среды, в которую поступает газ (важность этого условия будет ясна из дальнейшего). [c.278]

Для адиабатного истечения газа характерно равенство Q=0. Следовательно, [c.120]

При указанных. условиях, т. е. при адиабатном истечении газа ( <7 = 0 и = 0) и малой величине его начальной [c.199]

Ранее было рассмотрено адиабатное истечение газа без трения газа о стенки. В действительности же трение газа [c.208]

Рассмотрим адиабатное истечение газа через суживающееся сопло из резервуара (рис.3.3) достаточно большого объема, в котором изменением давления можно пренебречь. [c.118]

Б. Повторить вычисление, принимая, что объем теплоизолирован и процесс протекает адиабатно. Если истечение газа настолько медленно, что процесс можно рассматривать как обратимый, то конечную температуру можно определить по уравнению <1-37). Для одноатомных идеальных газов с независимой от тем- [c.46]

Адиабатный процесс истечения газа [c.202]

Скорость истечения газа при адиабатном процессе определяется из основного уравнения располагаемой работы [c.202]

Располагаемую работу при адиабатном истечении идеального газа определяем из уравнения (13-10), а скорость адиабатного истечения идеального газа находим из уравнения (13-12) [c.203]

Согласно этой модели, самая низкая температура, которую можно получить при обратимом адиабатном расширении газа от начального давления до давления среды, в которую происходит истечение, определяется соотношением [c.159]

Если в рассматриваемом случае истечение газа является обратимым и адиабатным, то из уравнений (10.18) и (10.21) следует, что [c.131]

Как показывает практика, скорость газа в сопле весьма значительна, а размеры его сравнительно невелики, поэтому время контакта газа с поверхностью сопла ничтожно мало. В связи с этим теплообменом газа с окружающей средой можно пренебречь, а процесс течения рабочего тела в сопле считать адиабатным, т. е. dq = 0. Тогда для обратимого адиабатного истечения упругой жидкости выражение (13.5) примет вид di -Ь d w /2) = О, или с учетом (13.6) [c.107]

Примем, что процесс истечения газа через соединительный кран ( lf) является адиабатным, а в каждом из сосудов осуществляется политропа с постоянным показателем [c.83]

Процесс рассмотрим в р—V и к—а координатах (рис. 8.2). Процесс обратимого адиабатного истечения изображается линией О—2, причем в к—5-диаграмме адиабата — вертикальная прямая линия между точкой О, соответствующей начальному состоянию газа или пара, и точкой 2 — точкой пересечения линии О—2 с изобарой Р2. [c.98]

Считаем процесс истечения газа адиабатным с постоянным показателем адиабаты [c.105]

При выполнении указанных расчетов не учитывается длина сопла, а определяются лишь значения входного, выходного и промежуточных его сечений. Данная особенность расчета сопел справедлива для обратимых адиабатных процессов истечения газов и паров. При таких расчетах достаточно установить значения fl, /min и /2 и соединить их линией плавного перехода. При неизменных значениях указанных сечений изменение продольного профиля сопла приведет лишь к изменению распределения давлений, но не повлияет на конечную скорость Сг. Когда рассчитывают сопло для реального процесса истечения, учитывают сечение сопла на входе и выходе и длину канала сопла. Угол конусности сопла определяют исходя из минимальных потерь на трение. [c.108]

Действительный процесс истечения газов и паров из каналов (сопл) происходит с трением. Часть располагаемой работы затра- чивается на преодоление трения. Работа трения переходит в теплоту в результате внутреннего тепловыделения газ или пар нагревается. Отметим, что в действительных адиабатных процессах, так же как и в идеальных, теплообмена с окружающей средой не происходит. [c.113]

Адиабатное истечение. Процессы истечения паров и газов можно с достаточной степенью точности считать адиабатными, так как при значительных скоростях потока, имеющих место в соплах, время контакта газа со стенками невелико, что практически исключает теплообмен. [c.88]

Процессы течения в сопле всегда сопровождаются необратимыми потерями на трение, а поэтому даже в условиях адиабатного истечения (рис. 8.2) энтропия газа возрастает si. [c.89]

Почему истечение газа из сопла можно считать адиабатным [c.97]

Адиабатным называется процесс, протекающий без теплообмена между термодинамической системой и окружающей средой. К адиабатным процессам относятся, например, процессы истечения газа из сопла, процессы сжатия и расщирения в двигателе внутреннего сгорания и др. Скорости движения газа при этом настолько велики, что обмен тепловой энергией между газом и средой практически не успевает произойти. [c.136]

Для обратимого адиабатного истечения идеального газа [c.176]

Из формулы (7.34) следует, что располагаемая работа /п при адиабатном расширении в к раз больше работы изменения объема I (см. 13). Для двухатомного идеального газа, например воздуха, =1,4 и кинетическая энергия потока при истечении примерно на 40 % больше работы, затраченной на обратимое адиабатное сжатие газа от давления р до давления р2- Нет ли здесь нарушения первого закона термодинамики На- [c.176]

Таким образом, кинетическая энергия 1 кг газа при обратимом адиабатном истечении равна разности энтальпий газа в начале и конце адиабатного процесса расширения. Разность ii — /2 часто называется располагаемым теплопадением и обозначается h . Кинетическую энергию газа (как целого) w" часто в отличие от кинетической энергии молекул называют внешней кинетической энергией газа, и так как она может быть использована для получения полезной работы, ее часто в литературе называют технической работой. [c.128]

При решении задач на истечение (в особенности если речь идет о реальном газе) удобно пользоваться is-диаграммой (рис. 3-16). При адиабатном истечении скорость определяют по формуле (3-20) [c.135]

Истечение газов и паров. Большой научно-технический интерес представляет процесс истечения упругого рабочего тела из коротких каналов, называемых насадками или соплами. Обычно течение рабочего тела в соплах, связанное с изменением его параметров, происходит настолько быстро, что теплообмен между этим телом и стенками сопла практически отсутствует. Это обстоятельство дает основание считать процесс истечения рабочего тела из насадок (сопл) адиабатным. Кроме того, в насадках отсутствует техническая работа. [c.45]

Найдем действительную температуру газа в конце адиабатного истечения Т2д. Так как Ьгл - hi = qp = Ср (Т2д - Тг), то, подставляя это выражение в уравнение (1.182), получим [c.55]

Выражение скорости адиабатного истечения идеального газа может быть получено из (1.168) с учетом принятого допущения [c.87]

Анализ выражений (1.176) и (1.177) показывает, что для данного газа и заданных р , о скорость адиабатного истечения и секундный расход газа зависят только от отношения давлений р Рг = Р- Графики этих зависимостей изображены на рис. 5.4, где кривая к-1-0 построена по формуле (1.177). Как следует из рис. 5.4, а, секундный расход (кривая Р-/) увеличивается с уменьшением давления газа р (начальное давление ру считаем постоянным) до некоторого максимума Штах В точке I, после чего расход уменьшается (кривая 1-0) и становится равным нулю при ра = 0 (Р = 0). [c.87]

Располагаемая работа при истечении газа из сопла без трения в соответствии с уравнением (49) при адиабатном процессе истечения (процесс 1-2 на рис. 69) определяется разностью (576). При наличии [c.240]

На основании изложенного можно установить, что кинетическая энергия газа при обратимом адиабатном истечении его на диаграмме V—р измеряется площадью, ограниченной кривой изменения состояния газа при истечении, изобарами, проведенными через точки, отображающие состояние газа до и после истечения, и осью ординат. [c.86]

Применяя уравнения (8-3") (5-52) и (5-53) формулу (8-6) для адиабатного истечения идеального газа можно привести к следующему виду [c.86]

Пусть движение газа осуществляется через суживающееся сопло ф<0. Из уравнения (13-24) следует, что знак величины df в этом случае противоположен знаку (а" — w ). Если (а — ш )>0 и w a, тогда d/<0 по направлению движения газа сечение сопла должно уменьшаться и скорость газа будет меньше местной скорости звука. Если (а — и )< 0 и ш>а, то по направлению движения газа сечение сопла должно увеличиваться и скорость газа будет больше местной скорости 13рука. В самом узком сечении сопла скорость движения газа будет равна скорости звука, что и является предельным значением скорости газа при его адиабатном истечении из суживающегося сопла. Для получения сверхзвуковых скоростей газа Б соплах необходимо, чтобы они имели сначала суживающуюся часть, а затем расширяющуюся. [c.209]

Сдоп — расход дополнительно вводимых в приосевую дону масс газа А7 д п — изоэнтропное охлаждение газа в процессе адиабатного истечения от давления дополнительно вводимых масс газа до давления среды, в которую происходит истечение охлажденных масс. [c.83]

Полученный результат можно формулировать так кине-тичестя энергия газа при обратимом адиабатном истечении измеряется в pv-диаграмме плоищдью, ограниченной кривой изменения состояния газа при истечении, осью ординат и абсциссами, проходящими через начальную и конечную точки процесса изменения состояния пара. [c.130]

На основании изложенного следует, что при расчете скорости истечения или расхода необходимо учитывать форму насадка (сопла), через котор1лй происходит истечение газа или пара. Пусть, например, известны давление pi и температура Т i газа или пара в резервуаре (точка 1, см. рис. 1.22). Давление внешней среды рг- Опустив из точки 1 вертикаль (процесс адиабатный) на изобару рг = onst, построим процесс истечения из сопла. [c.48]

Непрерывное адиабатное расширение рабочего тела сначала в гщлиндре поршневого двигателя, а затем в газовой турбине получить практически невозможно. Выпуск рабочего тела из цилиндра производится периодически, а процесс течения газа в турбине непрерывный. При периодическом истечении газов из цилиндра в турбину через выпускной трубопровод происходит расширение и торможение газового потока, кинетическая энергия потока переходит в тепловую, давление перед тур- [c.236]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...