Давление паров конденсированных газов

ДАВЛЕНИЕ ПАРОВ КОНДЕНСИРОВАННЫХ ГАЗОВ [c.60]

Следует заметить, что для газов ширина уровней зависит от температуры и давления паров веществ. Для конденсированной фазы все это еще намного сложнее. [c.34]

Поскольку пар находится в равновесии с конденсированной фазой, очевидно, Л макс (1) й Л макс (3) равны нулю, а макс (2) представляет собой работу изотермического расширения пара от давления р1° до давления рь Если считать пар идеальным газом (это условие почти всегда выполняется для металлов), то [c.8]

Постановка задачи. Рассмотрим одноатомный разреженный газ, представляющий собой пар конденсированной фазы, занимающий полупространство лг > О и находящийся в термодинамическом равновесии со своей конденсированной фазой, расположенной в полупространстве л < О, при температуре 7 и давлении насыщенного пара р . Числовая плотность пара равна п Поверхность раздела фаз представляет собой плоскость д = 0. В начальный момент времени I = О температура конденсированной фазы мгновенно поднимается до температуры Г , и затем остается постоянной для всех I > 0. Температуре Т , соответствует повышенное давление насыщенного пара р, = р Т ), определяемое кривой насыщения [6] [c.142]

Формальным сходством с детонационными волнами обладают конденсационные скачки, возникающие при движении газа, содержащего, например, пересыщенный водяной нар ). Эти скачки представляют собой результат внезапной конденса[(ии паров, причем процесс конденсации происходит очень быстро в узкой зоне, которую можно рассматривать как некоторую поверхность разрыва, отделяющую исходный газ от тумана — газа, содержащего конденсированные пары. Подчеркнем, что конденсационные скачки представляют собой самостоятельное физическое явление, а не результат сжатия газа в обычной ударной волне последнее вообще не может привести к конденсации паров, так как эффект увеличения давления в ударной волне перекрывается в смысле его влияния на степень пересыщения обратным эффектом повышения температуры. [c.689]

Процесс конденсации возможен только при докритических состояниях газа (пара) и может быть осуществлен путем его охлаждения или в результате такого сжатия, чтобы при достигнутых значениях температуры и давления конденсированная фаза была термодинамически более устойчивой, чем газообразная. Если при этом температура и давление больше их значений, соответствующих тройной точке для данного вещества, то образуется жидкая конденсированная фаза, если меньше — пар переходит в твердое состояние. [c.263]

Таким образом, энтропия и теплоемкость бозе-газа стремятся к нулю при Г 0 в согласии с теоремой Нернста, а давление его не зависит от объема. В этом отношении бозе-газ сходен с насыщенным паром. Это сходство объясняется тем, что конденсированные атомы в состоянии с о =0 не обладают импульсом и не вносят вклада в давление. [c.268]

Рассмотрим систему, состоящую из двух соединенных между собой вакуумных сосудов нижнего — с температурой Т" и верхнего — с температурой Т, большей, чем Т". Помещенное в такой резервуар жидкое или твердое вещество будет стационарно находиться в области с наинизшей температурой, т. е. в нижнем сосуде. Пары этого вещества имеют равное давление в обоих сосудах, определяемое температурой конденсированной фазы, т. е. температурой нижнего сосуда Т". Если ввести в систему некоторое количество инородного газа в качестве второй компоненты смеси, то вследствие эффекта термической диффузии по достижении стационарного состояния смесь газ—пары будет иметь различный состав в верхнем и нижнем сосудах. Особенность рассматриваемой системы проявится здесь в том, что давление одной из компонент — паров в нижнем сосуде останется неизменным, так как оно однозначно задается температурой конденсированной фазы Т". [c.225]

Физическими методами испарения и конденсации можно наносить любые испаряющиеся без разложения вещества. Механизм конденсации насыщенного пара характерен для образования покрытий на инертной поверхности (низкая температура, нерастворимость конденсирующегося вещества в субстрате). При получении покрытий методами термического испарения с последующей конденсацией паров область испарения и область конденсации разделяются пространственно и между ними создается большой градиент температур. Испаряющееся вещество может находиться как в расплавленном (например, А1, 2п, Си, С(1, Ag, РЬ, И, Сг, N1), так и в твердом (например, В, С, 51, Мд, Мо) состояниях. Процесс ведется в вакуумных камерах. Давление остаточных газов в них не должно превышать 6,7-10" Па (5-10 мм рт. ст.). Высокий вакуум обеспечивает прямолинейность траектории полета атомов от испарителя к субстрату ( атомно-молекулярные пучки в вакууме ) и чистоту конденсированного слоя [35]. [c.38]

Высокочастотные разряды. В спектроскопических работах применяются довольно широко два типа высокочастотных разрядов. В первом из них для возбуждения разряда используется конденсированная искра, возбуждающая затухающие колебания в контуре, содержащем подходящие индуктивность и емкость. Индуктивность представляет собой катушку из нескольких витков, надетую на шарообразный или цилиндрический сосуд, содержащий газ или пар при низком давлении. В этих условиях газ или пар может быть доведен до яркого свечения, причем испускаемые им спектры зависят от мощности разряда, управлять которой можно посредством изменения длины искрового промежутка. По мере увеличения мощности разряда спектр может изменяться, начиная от полос, обусловленных молекулами, до линий, обусловленных атомами, потерявшими несколько электронов. Понижение давления благоприятствует возбуждению более высоких ступеней, как и при других формах разряда. Во втором типе высокочастотного разряда разряд питается ламповым генератором, поддерживающим незатухающие высокочастотные колебания в настроенном контуре. Трубку, содержащую газ при низком давлении, можно заставить светиться, присоединив колебательный контур к ее электродам (это могут быть внутренние = лектроды или наружные электроды из фольги) или же присоединив его к проволоке, навитой на трубку в качестве индуктивности. Ламповый генератор, обычно применяемый при анодном напряжении от 1000 до 2000 вольт, дает при повышенных давлениях спектры, сходные со спектрами положительного столба, но по мере понижения давления они становятся все более сходными со спектрами отрицательного свечения. Высокочастотные разряды представляют собой удобное средство возбуждения послесвечения и обладают тем преимуществом, что с их помощью можно избегнуть примесей, происходящих от материала электродов. [c.226]

Массоперенос в вакууме включает следующие три основные стадии 1) переход вещества из конденсированной (твердой) фазы в газообразную 2) перенос вещества в пространстве от источника до подложки при пониженном давлении газа 3) конденсация паров вещества на подложке. [c.251]

Устойчивость М. в среде зависит от её вз-ствия с др. атомами, а также от темп-ры. давления и др. внеш. факторов. В газообразном состоянии в-во, как правило, состоит из М. (кроме инертных газов, паров металлов). При достаточно высоких темп-рах М. всех газов распадаются на атомы. В конденсированных системах М. могут сохраняться. Вода во всех агрегатных состояниях состоит из М. из М. построены большинство жидкостей и молекулярные кристаллы. В металлах и др. ат. кристаллах, а также их расплавах М., как правило, не существуют, т. к. в них каждый атом взаимодействует со всеми соседними приблизительно одинаково. [c.431]

Устойчивость химической системы относительно возможной реакции измеряется изменением свободной энергии реакции между исходными веществами и продуктами. Для чистых конденсированных фаз стандартным состоянием является материал в его обычном состоянии при данной температуре. Для жидкостей (с высоким давлением пара) и газов стандартным состоянием является пар при единичной летучести. Таблицы теплот и стандартных свободных энергий образования окислов, представляющих интерес для водной реакторной технологии, были собраны в удобной форме Кафлином [1]. Из основного соотношения [c.36]

Существует несколько способов измерения давления народ [<1,3-10 бар (<1 мм рт. ст.)] слаболетучих соединений. Однако достаточно прецизионен лишь метод Кнудсена, сущность которого заключается в измерении скорости эффузии газа через малое отверстие. Если в замкнутое пространство поместить сосудик-испаритель с ингибитором и сделать в нем калиброванное отверстие площадью, намного меньшей поверхности испарения, то довольно быстро установится равновесие между конденсированной фазой и паровой, и давление пара в [c.236]

Перейдем к экспериментальным проявлениям эффекта термической диффузии в смеси газа и паров, которые впервые наблюдались Непорентом в 1950 г. [4]. В опытах Непорента, имеющих чисто оптическое направление, было замечено характерное систематическое уменьшение оптической плотности или интенсивности люминесценции паров сложных ароматических соединений при добавлении к ним посторонних газов. В последующих работах Непорента, Клочкова, Солодовникова и Мирумянца [5—8] явление было количественно исследовано для разнообразного круга объектов. Термодиффузионное объяснение эффектов, наблюдаемых в работах [4—8], было дано в исследованиях [9—11]. Применяемый в этих опытах резервуар, содержащий исследуемые пары, полностью соответствует описанной выще системе двух сосудов. Оптические измерения производились в специальной кювете (в верхнем сосуде), давление паров в которой задавалось конденсированной фазой, помещенной [c.227]

В любой системе Ср- 0 при 7 ->0, но для газов это наблюдать не удается. (Даже в наиболее благоприятном случае водорода температура должна была бы быть ниже IQ-H j ,) fiog roj y мы сохраним для газов уравнение (8.26) и будем пользоваться уравнением (8.28) только для конденсированных фаз. Выясним теперь, каким образом можно определить постоянную измеряя давление пара. Рассмотрим одноатомный газ, достаточно разреженный, чтобы его можно было считать идеальным (Ср = 5 2 )- и находящийся в равновесии со своим конденсатом. Согласно (8.26) и (8.28), для него энтропия парообразования равна [c.177]

Для этой реакции константа равновесия вырождается лишь в давление углекислого газа который находится в равновесии с конденсированной фазой, состоящей из СаО и СаСОз. Это равновесие подобно тому, которое устанавливается между паром чистого вещества и его конденсатом. Равновесное давление Я о называют поэтому еще давлением разложения известняка. С ростом температуры оно растет так же, как давление пара чистого вещества. [c.344]

В гетерогенных реакциях, т. е. в реакциях, где, кроме газов, участвуют конденсированные вещества (твердые тела и жидкости) в общее давление смеси, кроме парциальных давлений реагирующих газообразных веществ, входят пары этих конденсированных веществ. Например, для реакции горения твердо1 о углерода [c.213]

Взаимодействие расплавленного металла с газовой фазой определяется составом атмосферы дуги и химичеср1ми свойствами элементов, содержащихся в расплавленном металле. Атмосфера дуги состоит из смеси газов О2, N2, Нг, СО, СО2, паров воды, металла и шлака. О2, N2, Н2 попадают в нее в основном из воздуха, а также из сварочных материалов (сварочной проволоки, покрытий электродов, флюсов и защитных газов). Дополнительным источником О2 и Н2 могут быть ржавчина, органические загрязнения и конденсированная влага на поверхности проволоки и свариваемого металла. СО2 и СО образуются в результате разложения в дуге компонентов покрытий электродов и флюсов. В случае сварки в защитной атмосфере углекислого газа они составляют основу атмосферы дуги. Количественное соотношение и парциальное давление газов зависят от вида сварки и применяемого способа защиты сварочной ванны. При высокой температуре дуги основная часть г ов диссоциирует и переходит в атомарное состояние. При этом их химическая активность и способность к растворению в расплавленном металле повышаются. [c.227]

Естественным развитием работ по созданию перспективных ЛПМ явилось создание нового поколения промышленных отпаянных само-разогревных АЭ на парах меди серии Кулон со средней мощностью излучения 1-15 Вт и серии Кристалл с мощностью 30-55 Вт и гарантированной наработкой более 1000 ч (в последних испытаниях достигнуты и более высокие результаты — 2000-3000 ч). Срок службы нового поколения АЭ Кристалл определяется практически только массой запасенного в молибденовых генераторах рабочего вещества (меди) и давлением буферного газа, так как в конструкции учтены и устранены причины разрушения разрядного канала, попадания частиц теплоизолятора в разрядный канал и концевые секции, конденсирования капель меди на холодных концах разрядного канала и запыления выходных окон. В режиме генератора практический КПД для новых моделей АЭ серии Кристалл составляет около 1,2%, КПД АЭ - 2,5%. [c.284]

Отметим, наконец, еще одно особое свойство автомодельных систем с размельчающимися слоями. Мы доказали, что. волна усиливается в неко-торых системах из холодных газов. То же справедливо для сильной волны в конденсированных веществах, которые в сильной волне ведут себя как газы, но для слабой волны режим в них может быть другим. В самом деле, если слои конденсированы и могут проводить звук, то первая волна в них, если она слабая, будет и дальше ослабевать в конечное число раз на каждой паре слоев (после каждой пары отражений давление на фронте уменьшается, а вторичные волны, движущиеся. на этот раз, как и первый фронт, со скоростью звука, не догоняют его). В этом случае первая волна неограниченно затухает. [c.338]

О — газовые молекулы — пары масла 1 — водяное охлаждение корпуса 2—4 — ступени сжатия 5 —возврат масла в кипятильник 6 — вход в область низких давлений 7 — эжек-тирование газа в насос 8 — конденсирование паров масла 9 — район промежуточных давлений 10 — выход сжатого газа к механическому насосу и — выходной патрубок 12 — концентрические паропроводы 13 — кипятильник для испарения масла 14 — электроподогреватель [c.203]

При образовании канала над поверхностью материала появляется светящийся факел, состоящий из продуктов испарения и выброса, а также частиц конденсированного пара. В общем случае поглошается лазерное излучение факелом, а также плазмой, возникающей в результате оптического пробоя в газовой среде. Наличие плазменного факела влияет на эффективность проплавления. В условиях атмосферного давления на проплавлении сказывается состав газа, что учитывается при выборе защитного газа для лазерной сварки. [c.423]

Следуя закону Дальтона, можно считать, что при давле-1ШЯХ, близких к атмосферному, газы, образующие смесь, энергетически независимы. Когда же в результате увеличени Р плотность Р. г. становится сравнимой с плотностью жидкостей, пренебрегать взаимодействием между молекулами уже нельзя. Даше если не учитывать взаимодействия молекул растворенного вещества и газа, то возрастающее Р само должно увеличивать насыщение газа паром, действуя на жидкую фазу подобно поршню, проницаемому только для молекул паровой фазы. Это увеличение давления в паровой фазе при наложении избыточного давления на жидкую фазу наз. эффектом Пойнтинга. Закон Гиббса—Дальтона учитывает это изменение летучести вещества в конденсированной фа.зе с давлением [c.372]

Искусственное введение легкоионизирующейся добавки, например К2СО3, ставит задачу определения оптимальных но коэффициенту электропроводности количеств присадки, что существенно связано с определением температурных режимов сжигания твердого топлива. Расчеты состава и термодинамических функций проведены по методике и программе, составленной в работе [1], т. е. в приближении двухфазной реагирующей системы (газовая фаза — смесь идеальных газов, конденсированная фаза — идеальный реагирующий раствор жидких и твердых компонентов). Такое приближение кроме аддитивности внутренней энергии и объемов веществ при растворении подразумевает также пренебрежение силами поверхностного натяжения на границе раздела фаз. Оценки, выполненные по известной формуле Гиббса — Томсона для ряда веществ, показывают, что при температурах Т 2000—3000° К для частиц радиуса г > 10 -г--н Ю" см давление насыщенного пара практически не зависит от размеров частиц. Другим ограничением метода следует считать пренебрежение учета взаимодействия между заряженными частицами. Оценки дебаевского радиуса и среднего расстояния между заряженными частицами показывают, что Го > Гор при р — атм, поэтому можно считать, что поправки на кулоновское взаимодействие между заряженными газовыми частицами невелики. В приближении плоской поверхности частиц можно считать, что плотность электронов, полученная расчетом равновесного состояния такой [c.161]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...