Основные свойства потенциальных течений

Основные свойства потенциальных течений [c.128]

Итак, сделав допущение об отсутствии завихренности потока, рассмотрим основные свойства потенциального течения жидкости. [c.52]

Течения типа двойных воли для плоских и пространственных движений политропного газа изучались в работах [1 6]. В этих работах, в основном с использованием свойства потенциальности течений, выведены уравнения, описывающие движения типа двойных волн, и рассмотрен ряд приложений теории этих течений к решению конкрет ных газодинамических задач. [c.63]

Движение жидкости называют плоскопараллельным, если все -частицы жидкости будут иметь траектории, параллельные некоторой неподвижной плоскости. Движение частиц во всех плоскостях, параллельных неподвижной плоскости, будет одинаковым. При изучении таких движений достаточно рассмотреть движение только в одной плоскости, которую для определенности мы будем обозначать хОу. В чистом виде плоскопараллельные течения можно наблюдать очень редко, однако многие области течений можно рассматривать с достаточной для практики точностью как плоскопараллельные. Выяснение основных свойств плоскопараллельных течений с математической стороны гораздо проще изучения движения жидкости в общем случае, так как для потенциальных течений решение задачи тесно связано с теорией функций комплексного переменного, хорошо разработанной в современной математике. [c.285]

Как показывают многочисленные исследования [1-31, 33- 1] одним из основных свойств турбулентных струйных течений является постоянство статического давления в любой точке потенциального ядра и пограничного слоя. Величина этого давления равна статическому давлению низконапорной среды в окружающем струю пространстве. В струе, истекающей сквозь насыпной слой дисперсного материала, статическое давление равно давлению газообразной среды, находящейся между твердыми частицами. [c.133]

В гл. 2 было дано определение потенциальных течений и выяснены их основные кинематические свойства. Здесь рассмотрим этот класс течений более подробно и познакомим читателя с основными методами, позволяющими решать разнообразные гидродинамические задачи, ц которых течения жидкостей могут считаться потенциальными. [c.225]

Для потенциальных течений идеальной жидкости можно получить простые формулы для определения результирующей силы, воспользовавшись некоторыми свойствами комплексного потенциала и его производных. Такие формулы были впервые получены крупнейшим русским ученым академиком С. А. Чаплыгиным. Основная идея метода С. А. Чаплыгина состоит в том, чтобы, зная комплексный потенциал течения, выразить результирующую силу через некоторый интеграл по контуру обтекаемого тела от квадрата производной этого потенциала. [c.297]

Рассмотрим теперь основные свойства отображения М-области в плоскость годографа. Предположим, что существует плоское симметричное стационарное потенциальное течение газа в сопле Лаваля без местных [c.80]

Процесс захвата низконапорной среды происходит за счет отделившихся от потенциального ядра вихрей высоконапорного газа. Количество захватываемой среды интенсивно возрастает на начальном участке струи и существенно снижается на основном участке. Энергетические свойства процесса эжекции в струйном течении выражаются через КПД, имеющего вид [c.133]

Еще одно свойство, а именно прочность, должно рассматриваться как основное. Прочность определяется предельной упругой потенциальной энергией (Е) материала или максимумом работы деформирования (ш), который может быть накоплен в единице объема до появления пластического течения или разрушения. Таким образом, различают Е л и Ер, добавляя, где необходимо, значки v и (о), чтобы указать на объемный или девиаторный характер деформи- [c.128]

Вместе с соображениями, изложенными в [19 авторам [20] найти решение задачи профилирования всего сопла (а не только его сверхзвуковой части), реализующего максимум тяги при заданной полной длине. В свою очередь, построение такого решения, в котором дозвуковая часть заменена внезапным сужением (Глава 4.14), потребовало создания методов численного интегрирования уравнений газовой динамики на существенно неравномерных сетках (Глава 7.9). Наряду с созданием в основном для расчета околозвуковых течений в потенциальном приближении специальных численных схем (см. Введение к Части 7) в ЛАБОРАТОРИИ был развит метод [21], который с учетом особых свойств околозвуковых потоков позволяет находить интегральные характеристики сопел с существенно более высокой точностью, чем точность численного определения используемых для этого параметром течения. [c.212]

Работам отечественных ученых по теории крыла и решеток профилей в плоском потенциальном потоке свойственно систематическое применение методов теории функций комплексного переменного для выяснения общих свойств течения, его построения по особенностям непосредственно в физической плоскости и с использованием конформных отображений, представления аналитических функций, связанных с течением, в виде интегралов или рядов и, наконец, решения прямой и обратной задач обтекания решеток как основных краевых задач для этих функций в плоскости течения, в области годографа скорости или в канонических областях. [c.114]

Эффективным методом изучения свойств плоского течения является метод комплексного переменного, получивший в аэродинамике большое распространение. Возможность применения указанного метода возникает ввиду следующих причин. Как было показано в 12 гл. III, основные функщш, характеризующие свойства плоского потенциального течения,— функция тока х, у) и потенциал скорости с х, у),— связаны между собой следующими уравнениями [c.124]

Теория О. т. идеального газа развита в основном применительно к плоским потенциальным течениям. Спец. преобразованиями переменных ур-ния, описывающие такие течения, сводятся к линейным. Изучение решений этих ур-ний позволило установить иек-рые важные общие свойства О. т. газа в плоских соплах и при обтекании профилей. Однако решение задач о течениях в соплах с заданной формой стенок и об обтекании профилей заданной формы получить таким методом пока не удается из-за сложного вида условий, в к-рые преобразуются граничные условия на обтекаемом контуре при переходе к новым переменным, а также вследствие того, что при околозвуковых скоростях непрерывное течение во многих случаях оказывается невоамошныл и приходится учитывать появление в потоке скачков уплотнения. [c.485]

Используем общие определения параграфа 2 применительно к векторному соленоидальному полю завихренности и. Тогда из общих свойств векторных полей на основании теоремы Стокса (1.8) следует, что циркуляция Г по любому замкнутому стягиваемому контуру равна алгебраической сумме интенсивностей к всех вихревых трубок, пересекающих поверхность, ограниченную этим контуром. Это справедливо и в частном случае вихревых трубок бесконечно малого поперечного сечения — вихревых нитей. Обратим внимание на то, что понятие вихревая нить и вихревая линия отличны. Вихревая нить — это особая линия в распределении поля завихренности, полностью определяемая значением интенсивности к. В свою очередь — вихревая линия — это линия, касательная к которой в каждый момент времени совпадает с направлением мгновенной оси вращения жидких элементов. Применительно к описанию вихревого движения термины вихревые линии и нити ввел Г. Гельмгольц в (135). Он сформулировал основные свойства интегралов гидродинамических уравнений второго класса (так были названы течения, содержащие отличную от нуля завихренность в отличие от полностью потенциальных течений, весьма детально к тому времени изученных). Сформулированные в виде трех положений, эти свойства в дальнейшем названы законами или теоремами Гельмгольца для в 1хревого движения. Более столетия они встречаются в различных интерпретациях практически во всех учебниках по механике жидкости. Приведем эти законы в формулировках Г. Гельмгольца [c.34]

Сформулируем основные допущения модели. Будем считать, что гидродина шческпми свойствами газовой фазы можно пренебречь (т. е. считаем газ идеальным). Жидкая фаза также предполагается идеальной. Из этого предположения следует отсутствие вязкого пограничного слоя на поверхности пузырька. Таким образом, во всем пространстве вне газового пузырька течение жидкости является потенциальным. [c.51]

Задача о произвольной нестационарной деформации профилей или их движения при постоянной циркуляции в потенциальном потоке сводится к вычислению квадратурами типа (3.13) дополнительной касательной к контуру слагающей Vg скорости по ее заданной нормальной слагающей Vfi иди же к решению соответствующей неоднородной задачи относительно функции тока или потенциала течения вытеснения . Первая задача такого рода — о плоском движении жидкости в треугольной полости вращающегося тела — была решена Н. Е. Жуковским в 1885 г. (эта задача имеет отношение к течению во вращающейся радиальной решетке с прямыми лопатками). Вращение одиночного тонкого профиля и двух профилей тандем было изучено Л. И. Седовым в 1935 г. затем им же был дан общий подход к решению подобных задач в рамках теории тонкого профиля. Общие свойства потока через вращающуюся круговую решетку и, в частности, ее конформное отображение на прямую рассмотрел П. А. Вальтер в 1926 г. Основные задачи обтекания таких решеток решены Г. И. Майка-паром (1949, 1953, 1958, 1966), Л. А. Дорфманом (1956), Т. С. Соломаховой [c.125]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...