Равномерное ламинарное течение

Равномерное ламинарное течение [c.109]

Таким образом, касательное напряжение в равномерном потоке распределяется по линейному закону. Существенно заметить, что этот вывод справедлив как для турбулентного, так и для ламинарного течений, ибо он вытекает из уравнения (6-14), которое пригодно для любого из этих режимов. Кроме того, из (6-35) [c.170]

Пользуясь основным уравнением равномерного движения, можно получить законы ламинарного течения любой жидкости в круглой трубе, т. е. распределение скоростей по живому сечению, формулу для расхода и формулу для средней скорости. [c.53]

При ламинарном течении введенная в поток окрашенная жидкость движется в трубе в виде резко очерченной струйки. При переходе к турбулентному режиму струйка расплывается, равномерно окрашивая всю жидкость. [c.104]

При этом увеличение деформации не сопровождается фрагментацией металла во внешних слоях, кристаллическая решетка имеет равномерный и плавный изгиб (ламинарное течение). [c.102]

При получении цилиндрических отливок через нижнюю систему расплав к отливке чаще всего подводят через кольцевой питатель, отходящий от кольце вого массивного коллектора (см. рис. 37, II, г). Такая форма питателя обеспечивает не только равномерное распределение расплава по периметру отливки, но и создает (за счет уменьшения гидравлического радиуса) наилучшие условия для ламинарного течения металла в полости формы. [c.83]

В гл. 4 было показано, что для установившегося течения с трением (но в отсутствие работы на валу ) полный напор уменьшается вдоль потока в направлении течения. Это изменение полного напора между некоторыми двумя сечениями называется потерей напора . Ниже, в гл. 13, мы разовьем общий метод вычисления потерь напора для равномерного течения в трубах и каналах. Напомним, что мы уже сделали это для ламинарного течения в трубе постоянного сечения. [c.138]

Сопротивление движению при ламинарном течении растет прямо пропорционально росту скорости. Мы видели это на примере установившегося равномерного течения в [c.233]

Рассмотрим установившееся (равномерное) ламинарное движение по цилиндрической трубе кругового сечения вязкопластической жидкости, реологическое уравнение течения которой, согласно помещенному в начале 75 равенству (14), представим в форме (г — текущий радиус точки, а — радиус трубы) [c.388]

Этот же член обращается в нуль во входном сечении трубы вследствие равномерного распределения скоростей по сечению, и приближенно может быть принят равным нулю во всей области развития ламинарного течения в осевой области течение будет происходить приближенно с равномерной скоростью, а вблизи стенки течение бу- [c.206]

По распечатанному полю безразмерной скорости vv/ w видно, что, несмотря на использование очень мелкой сетки у стенок, скорость там возрастает достаточно быстро (в пределах нескольких расчетных точек). Распределение скорости в центре канала довольно равномерное. При ламинарном течении в квадратном канале максимальное значение w w несколько больше 2. Рассчитанное же здесь максимальное значение w/w равно 1,24. Это указывает на то, что профиль скорости в большей части поперечного сечения почти постоянен. Можно также сравнить рассчитанные профили с экспериментальными результатами, приведенными в [8J, и убедиться, что совпадение достаточно удовлетворительное. [c.264]

Другое многообещающее приспособление основано на создании принудительного подсоса либо через щели, либо через равномерно размещенные круглые отверстия на тех участках, где иначе произошел бы отрыв пограничного слоя. В этом случае пограничный слой отжимается к стенке, и мы опять получаем лучшее приближение к течению Жуковского. Если используются щели, то, исходя из теории Жуковского, нужно создать повышенное давление как раз впереди щелей ). Можно также попытаться использовать подсос для того, чтобы сохранить пограничный слой ламинарным, тем самым опять-таки уменьшая лобовое сопротивление. К сожалению, очень трудно, по-видимому, получить такое ламинарное течение. Даже летящие в воздухе насекомые могут вызвать турбулентность при обтекании самой гладкой поверхности крыла. [c.65]

Кельвин поставил перед собой трудную задачу непосредственно исследовать устойчивость ламинарного движения, принимая во внимание вязкость ). Он рассмотрел следующие частные случаи 1) течение под давлением между неподвижными параллельными стенками (см. 330), 2) равномерное движение сдвига между двумя параллельными плоскостями, из которых одна движется с постоянной скоростью относительно другой, предполагаемой неподвижною, и 3) движение потока по наклонно плоскому дну. Его общее заключение таково ламинарное течение во всех случаях устойчиво по отношению к бесконечно малым возмущениям, но становится неустойчивым, когда возмущения переходят за известную границу эти границы устойчивости оказываются тем теснее, чем меньше вязкость. Само исследование является достаточно трудным и в некоторых частях оно встретило возражения со стороны Рэлея ) и Орра. Последнему мы обязаны детальным рассмотрением всей задачи ). Большинство авторов, которые занимались этими проблемами, склонялось, однако, считать приведенное выше заключение вероятным, хотя еще и строго недоказанным. Следует отметить, что оно совпадает и с приведенными в 365, 366 наблюдениями Рейнольдса и других. [c.849]

Проще всего для исследования случай ламинарного течения (рис. 316). Результаты вычислений показывают, что для плоскости, наклоненной под углом а к горизонту и имеющей везде одинаковую температуру, большую температуры воздуха, движение каждой частицы воздуха приблизительно равномерное, следовательно, инерция не влияет на движение . [c.561]

Как уже было указано в гл. I и XI, при дозвуковых и сверхзвуковых скоростях теплопередача влияет на положение отрыва и протяженность области отрыва. При охлаждении поверхности тела градиент давления увеличивается, а протяженность области отрыва уменьшается. В случае равномерно замедляющегося течения повышение температуры стенки от комнатной до точки кипения может привести к сокращению длины области отрыва ламинарного слоя на 16% [57]. [c.224]

Распределение скоростей в сечениях равномерного потока несжимаемой жидкости при ламинарном течении в круглой трубе радиуса ло определяется формулой [23] [c.69]

Сопоставляя эту формулу с формулой (76), приходим к выводу, что для равномерного ламинарного потока в круглой трубке коэффициент к = 64/Не. В случае турбулентного течения поток в трубке можно разделить на две области пристенную и область ядра, удаленную от стенки и занимающую большую часть поперечного сечения. Пристенная область включает весьма тонкий, вязкий подслой, примыкающий к стенке, турбулентный слой и переходную зону между указанными слоями. Вдали от стенки существует развитое турбулентное течение с ничтожно малым проявлением сил вязкости. [c.69]

Если жидкость втекает в трубу с круглым поперечным сечением из боль шого резервуара, то на протяжении некоторого участка трубы, начиная от входа в нее, образуется входное течение, в котором распределение скоростей по поперечному сечению изменяется по мере удаления от входа. Около самого входа распределение скоростей по поперечному сечению почти равномерно, но дальше от входа профиль скоростей под воздействием сил трения начинает постепенно вытягиваться, пока, наконец, на некотором расстоянии от входа не принимает свою окончательную, в дальнейшем не изменяющуюся форму. О длине входного, или начального, участка трубы при ламинарном течении уже было сказано в 2 главы XI (см. рис. 11.8). Эта длина равна [c.536]

Скорость газового потока возле образцов молибдена была максимальной для данной конструкции установки — 0,28 м/с. По приближенным расчетам, эта скорость соответствует ламинарному течению газов. В отличие от печного способа при нагреве образцов в поле тлеющего разряда диффузионные покрытия получаются равномерными, поэтому в последнем случае не требуется создания турбулентного газового потока. [c.140]

На рис. 12-18 изображены профили характерных величин в процессе теплоотдачи при ламинарном течении жидкости в трубе. Давление в поперечном сечении трубы распределяется равномерно, оно изменяется лишь вдоль трубы по закону прямой линии (см. пример 12-1). Напряжение трения изменяется прямо пропорционально радиусу, на оси оно равно нулю, а на стенке, где имеет место прилипание жидкости, напряжение максимально. Профиль скорости связан с профилем напряжения трения законом вязкого треиия Ньютона, скорость ме-270 [c.270]

Таким образом, как показали экспериментальные исследования, при ламинарных течениях вязких ньютоновских жидкостей в условиях равномерной закрутки потока применение винтовых интенсификаторов целесообразно в тех случаях, когда возможно пренебрежение возникающими дополнительными гидравлическими потерями или на прокачивающих насосах имеются запасы мощности. [c.523]

Задача 7.10. Определите величину коэффициента Кориолиса 1) для равномерного поля скоростей 2) для ламинарного течения в круглой трубе. Ответ < 1=1 2 = 2. [c.139]

При решенин задачи о плоском ламинарном течении в зазоре между неподвижными параллельными пластинками (рис. Vni-10) из рассмотрения равномерного движения выделенного элемента жидкости приходим к следующему дифференциальному уравнению [c.196]

Условия (5.14) характеризуют равномерный профиль осевой скорости и закон квазитвердого вращения на входе в канал, а условие (5.15) определяет гидродинамически стабилизированное ламинарное течение. [c.102]

В отличие от этого кривые / и 2 на том же графике получены путем вычисления O по формулам теплообмена излучением с учетом неравномерности температурного поля для случая движения излучающей серой среды по цилиндрическому каналу с одинаковой по всему начальному сечению температурой Г,. Кривые I подсчитаны в предположении, что профиль скоростей— параболический, отве-чаюи й ламинарному течению (Re<2 300). Кривые 2 относятся к случаю, когда профиль скоростей равномерный, соответствую- [c.102]

Термин завихренность применен переводчиком кн. Современные проблемы гидроаэродинамики проф. Н. Т. Швейковским не вполне удачно. В механике имеется лучший термин — вращение, который лучше передает смысл движений, которыми, по Тейлору, охватываются группы частиц в турбулентном течении. Вращение группы частиц происходит в приближении с равномерной угловой скоростью, тогда как )В вихревых течениях угловая скорость в различных частях потока различна. Примером могут служить ламинарные течения. [c.235]

На рис. 38 показано распределение скоростей для обоих типов течения, полученное измерением и начерчеппое для одинакового количества жидкости, протекаюш,его за секунду. Поскольку скорость близко к центру более равномерна, то градиент скорости на стенках должен быть значительно больше, если течение турбулентно. Следовательно, потеря на трение в турбулентном течении намного больше, чем в ламинарном течении, переносяшем одно и то же количество жидкости. [c.92]

Если диск вращается в цилиндрической камере, то, как уже было сказано, во вращение приводится вся жидкость, и поэтому относительная скорость диска и жидкости получается меньше, чем в неограниченном пространстве следовательно, будет меньше и момент сопротивления. Согласно измерениям Шульц-Грунова , для > 6 10 число в формуле (53) равно 0,0089 и практически не зависит от расстояния между плоскими стенками камеры и диска, если только это расстояние не очень мало. На обеих сторонах диска образуются пограничные слои, в которых жидкость движется от центра к периферии, а на обеих крышках камеры — два других пограничных слоя, в которых жидкость движется от периферии к центру. В промежутках между пограничными слоями находится слой пассивной жидкости, довольно равномерно вращающейся и медленно перетекающей от крышек к диску. Наблюдения Шульц-Грунова показали, что для значений между 3 10 и 6 10 имеет место ламинарное течение, причем момент сопротивления равен [c.485]

Решение простого, но тем не менее важного случая установившегося двухмерного ламинарного течения вдоль плоской продольно обтекаемой пластины в равномерном потоке было первым значительным приложением теории пограничного слоя. Эта проблема была затронута Прандтлем в его орнпшальной статье, а позднее была полностью решена Блазиусом, одним из учеников Прандтля. Возможность точного решения уравнения пограничного слоя в этом случае объяснялась тем, что эпюры скоростей и у) имеют одинаковую форму при всех числах Рейнольдса, т.е. u = UF yl6). Фолкнер и Скен доказали, что решение Блазиуса является одним из многочисленного класса точных решений уравнений пограничного слоя при подобных эпюрах скоростей. Это семейство решений имеет большое значение по трем причинам. Во-первых, в дополнение к течению вдоль плоской пластины они описывают течение у передней точки отрыва во-вторых, они показывают влияние градиентов давления на эпюру скоростей, что особенно интересно у точки отрыва в-третьих, они служат основой приближенного метода расчета пограничного слоя. [c.301]

О1едовательно, А = 0,816. При ламинарном течении средняя скорость составляет, как мы знаем, всего 0,5 максимальной отсюда видно, что распределение скоростей при турбулентном течении значительно более равномерно, чем при ламинарном. Это иллюстрируется также на фиг. 194, на которой сопоставлено параболическое распределение скоростей а) по сечению трубы, соответствующее ламинарному движению, и распределение скоростей б), соответствующее турбулентному движению (при одинаковом в обоих случаях секундном расходе). Более выполненный профиль скоростей при турбулентном движении объясняется, как уже указывалось в предыдущем параграфе, интенсивным перемеши- [c.494]

Шлененно д 1в.к ния в начальним участке ламинарного течения. Если давление или оба давления и относятся к поперечным сечениям трубы, лежа,цим в начальном участке, то для поддержания течения требуется на единицу длины трубы разность давлений, большая той, которая соответствует уравнению (3), так как часть давления расходуется нл сообн ение ускорения ядру течения, т. е. на увеличение кинетической энергии движущейся в трубе жидкости. При многих исследованиях это обстоятельство ие учитывалось, а иногда о нем просто забывали, и это служило причиной того, чго результаты понимались неправильно и считались противоречивыми с другими. Чтобы лучше разобраться в том, что здесь происходит, рассмотрим течение в трубе с хорошо закругленным входом, причем жидкость поступает в трубу из большого резервуара (фиг. 10). Пусть этот резервуар настолько ве шк, что скоростями в нем можно пренебречь. Обозначим давление в нем на вы-соге оси трубы через Ра 1г. Вследствие того, что здесь жидкость приходит в движение, приобретая ускорение до достижения равномерного распределения скоростей и у входа в трубу, давление в этом месте [c.32]

Следовательно, при турбулентном течении для протекания через трубу определенного количества жидкости требуется значительно больший перепад давления, чем при ламинарном течении. Это вполне понятно, так как турбулентное перемешивание приводит к значительному рассеянию энергии, а потому и к значительному увеличению сопротивления. Далее, при турбулентном течении распределение скоростей в поперечном сечении получается значительно более равномерным, чем при ламинарном течении. И эта особенность турбулентного течения связана с перемешиванием жидкости, вызываюш,им обмен импульсами между слоями, близкими к середине трубы, и слоями, прилегаюш,ими к стенке. В технических условиях преобладаюш,ая часть движений жидкости в трубах происходит при весьма больших числах Рейнольдса, следовательно, эти течения являются турбулентными. [c.49]

Отношение ср/ тах характеризует наполненность поля скоростей при ср/ тах=1 поле скоростей полностью наполнено или равномерно. Для ламинарного течения ср/ тах = 0,5 и не зависит от числа Рейнольдса. Мощный механизм турбулентного перемешивания приводит к выравниванию поля скоростей и к существенному увеличению ср/ шах, возрастающему с увеличением числа Рейнольдса, в пределе до единицы. [c.151]

Задача о ламинарном течении в канале с равномерно пористыми стенками различной проницаемости может быть приведена к виду (Праудман [1960] Террил н Шреста [1965]) [c.66]

Одним из факторов, влияющих на конвективный теплообмен, является состояние поверхности. В ряде практически интересных случаев поверхность, участвующая в конвективном теплообмене, не является абсолютно гладкой. Появление икроховатости может быть следствием механической обработки поверхности, коррозии материала, отложения солей, разрушения поверхности под действием высокотемператур1юго газового потока. В настоящей главе рассматривается влияние на теплообмен шероховатости, равномерно распределенной по поверхности. Рассмотрим вначале влияние шероховатости на переход ламинарной формы течения в турбулентную. При вынужденном движении среды переход ламинарного течения в турбулентное определяется величиной критерия Рейнольдса, который характеризует соотношение в рассматриваемом потоке сил инерции и трения. Если величина критерия Ке мала, то это означает, что малы силы инерции по сравнению с силами трения, возникающие в пограничном слое возмущения гасятся силами трения и течение в нем остается ламинарным. [c.371]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...