Теплопроводность неограниченной плоской стенки

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ НЕОГРАНИЧЕННОЙ ПЛОСКОЙ СТЕНКИ [c.62]

Плоская стенка. Граничные условия первого рода. Рассмотрим неограниченную плоскую стенку, толщина которой значительно меньше двух других размеров (рис. 2.5). Такую стенку иногда называют тонкой. Пусть на поверхностях пластины поддерживаются температуры t j. и t , а теплопроводность материала равна X. [c.130]

С температурой Г к поверхности неограниченной плоской стенки, второе — плотность теплового потока, переносимого путем теплопроводности от граничного узла 1 к узлу 2 твердого тела. Правая часть уравнения (2.36) учитывает изменение энтальпии массы тела, соответствующей толщине слоя стенки 0,5Дх, за малый промежуток времени А1. [c.90]

Приближенное решение задач теплопроводности начнем с определения температурных полей простейших тел неограниченной плоской стенки, бесконечно длинного круглого цилиндра и шара. Эти тела назы ваются также классическими. Сюда же можно отнести неограниченное тело с полостью в виде плиты, цилиндра или шара, полый цилиндр и полый шар. Характерной особенностью всех этих тел является то, что при симметричных условиях нагрева они имеют одномерные температурные поля. В результате решение задач теплопроводности крайне облегчается (именно поэтому сами тела получили название простейших). [c.31]

Коэффициент теплопроводности для плоской стенки неограниченных размеров выражается уравнением (1-14) [c.321]

Аналитическое решение дифференциальных уравнений теплопроводности возможно лишь для некоторых частных задач при ряде уп-рош,ений. В частности, из задач, представляющих наибольшее практическое значение, имеются решения для неограниченной плоской стенки, круглого цилиндра бесконечной длины и шара. Рассмотрим эти решения. [c.297]

Применим полученные результаты решения дифференциального уравнения теплопроводности к рассматриваемой задаче охлаждения неограниченной плоской стенки (см. рис. 17.2). Если проанализировать два частных решения, выражаемых уравнениями (17.4), то окажется, что одно из них, а именно 0 = sin (ex), использовать нельзя, [c.298]

Рассмотрим неограниченную плоскую стенку, температуры 1 и 2 на поверхности которой известны и неизменны в пространстве и во времени (см. рис. 2.7). На практике к неограниченным можно относить пластины, толщина которых хотя бы в 10 раз меньше ее ширины, не говоря уже о длине. У таких стенок теплообменом с боковых граней можно пренебрегать и считать, что все тепло передается только перпендикулярно фронтальным поверхностям. Изотермические поверхности при этом имеют вид плоскостей, параллельных фронтальным, а температура будет изменяться только но толшине стенки, т.е. поле будет одномерным t = / (х). Дифференциальное уравнение теплопроводности в этом случае принимает вид (поскольку дх = 0) [c.70]

Многие инженерные задачи нестационарной теплопроводности в реальных телах сложной формы можно свести к нестационарной теплопроводности в телах простейшей геометрической формы. Плоская стенка толщиной 26 неограниченных размеров в направлении осей ОУ и 02, бесконечно длинный цилиндр радиусом Го и шар радиусом го без внутренних источников тепла (рис. 16.1) охлаждаются в среде с постоянной температурой условия отвода теплоты по всей поверхности этих тел одинаковые (а = 1(1ет). Изотермические поверхности в пластине параллельны осевой плоскости, цилиндрические в цилиндре имеют одну и ту же ось с ним, а сферические в шаре имеют общий с ним центр. Это приводит к тому, что производные д%1ду, д% дг, й0/(Эф и (30/(3ф равны нулю. Тогда температура точек тел про-.стейшей геометрической формы зависит только от координаты X или г и времени т. В начальный момент т = 0 температура распределяется равномерно и равна 0о. [c.244]

Теплопроводность бесконечной стенки с внутренним источником теплоты. Пусть плоская стенка (рнс. 4.7), неограниченная в плоскости yz, омывается с обеих сторон жидко- [c.51]

Рис. 18.1. Теплопроводность в плоской неограниченной стенке к выражению (18.2)

Плоская стенка. Граничные условия третьего рода. Теплопередача. Имеется плоская неограниченная стенка толщиной б (рис. 2.8). Заданы теплопроводность материала стенки, коэффициенты теплоотдачи i и г на поверхностях стенки и температуры теплоносителей, омывающих стенку, ti и tj. Будем считать, что температуры изменяются только в направлении х, нормальном к поверхности стенки. Тепловой поток при установившемся режиме остается постоянным. [c.132]

Рассмотрим распространение теплоты теплопроводностью в однородной однослойной плоской стенке толщиной б при неограниченных ширине и длине ее. [c.280]

Для расчета процесса нестационарной теплопроводности на ЭВМ ниже приводится программа численного решения задачи теплопроводности для неограниченной плоской металлической стенки, покрытой слоем тепловой изоляции, с учетом переменных граничных условий третьего рода (см. рис. 2.3). Алгоритм. . . [c.92]

Для вывода дифференциального уравнения теплопроводности рассмотрим сначала случай одномерной задачи, т. е. когда движение тепла происходит только в направлении одной из осей координат, например при передаче тепла через неограниченно протяженную плоскую стенку. Выделим внутри такой стенки бесконечно тонкий слой толщиной йх, в котором температура изменяется на величину dt. Если бы температура слоя не изменялась во врем ни, т. е. при стационарном тепловом потоке, то количество тепла, проходящего через 1 этого слоя в течение 1 ч, было бы равно [c.10]

Методика аналитического решения задачи по определению закона распределения температур и теплоотдачи для круглого цилиндра бесконечной длины и шара при их нагревании или охлаждении остается такой же, как и для рассмотренной плоской неограниченной стенки. В этом случае решают дифференциальное уравнение теплопроводности цилиндра или шара затем определяют возможность использования полученных решений для поставленной задачи применяют граничные условия третьего рода, получают трансцендентное уравнение, находят его корни и, наконец, представляя общее решение в виде ряда и определяя постоянные интегрирования по заданному начальному распределению температур при т = О и 0 = 0 , находят распределение температур в цилиндре или шаре для любого момента времени. При этом оказывается, что расчетные уравнения, так же как и для плоской стенки, могут быть записаны в форме критериальных уравнений по типу [c.303]

Рассмотрим теплопроводность тел простейшей фор.м , имеющих одномерное стационарное температурное поле. К таким телам от-1ЮСЯТСЯ неограниченная плоская стенка, стенка цили дра, шаровая стег ка. [c.167]

Теплопроводность и теплопередача в углах ограждаюш,их плоских стенок значительно усложняется по сравнению с теплопроводностью и теплопередачей неограниченных плоских стенок. Если даже считать, что температуры Г и Т" на внутренней [c.190]

При решении второго из уравнений (9.3.26) предположим, что температурной зависимости коэффициента теплопроводности можно пренебречь. Тогда получаем уравнение V T = 0, которое нужно решать с заданными граничными условиями для температуры. Если рассматривается плоский слой жидкости с толщиной L вдоль оси 2 и неограниченный вдоль осей ж и то граничные условия имеют mj T z = L/2) = Т / Т/2, где Toib АТ/2 — температуры стенок. Отсюда следует, что VT = onst. Таким образом, мы имеем дело с неравновесным стационарным состоянием, которое характеризуется постоянным градиентом температуры. [c.247]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...