Вероятность деления

Вероятность деления ядра (в капельной модели) при малых энергиях возбуждения , 6 МэВ связывалась с проницаемостью потенциального барьера, зависимость которого от деформации ядра б вблизи вершины предполагалась примерно параболической [c.1088]

Ядро чаще всего делится на два осколка. Отношение масс осколков может быть различным. Интересно, что при делении тепловыми нейтронами осколки равных или близких друг к другу масс почти не наблюдаются (менее 1%). Наиболее вероятно деление на осколки, один из которых примерно в полтора раза тяжелее другого (рис. 10.6). Считается, что эта асимметрия осколков деления объясняется влиянием ядерных нейтронных оболочек (гл. III, 4), т. е. что ядру энергетически выгоднее делиться так, чтобы число нейтронов в осколке было близко к одному из магических чисел 50 и 82. [c.542]

О степени возрастания вероятности деления при переходе от основного к изомерному состоянию можно судить по тому, например, что в ядре изотопа америция эта вероятность возрастает [c.543]

Очевидно, что делящийся изомер должен сильно отличаться по своей структуре от окружающих его уровней. Это отличие необходимо как для того, чтобы запретить радиационный распад изомера, так и для того, чтобы облегчить процесс деления, поскольку обнаруженное резкое возрастание вероятности деления нельзя объяснить только энергетическими факторами. [c.543]

Строго говоря, период полураспада изомера не определяет непосредственно вероятности его деления. Для оценок, однако, можно считать Wf = (0,014) поскольку вероятность деления во всяком случае сравнима с вероятностью радиационного распада. Фактически же единственно известным каналом распада изомера является деление все попытки обнаружить его радиационный распад пока не увенчались успехом. [c.543]

МэВ. Уже говорилось, что деление под воздействием нейтронов, обладающих такой энергией, менее вероятно, чем под воздействием нейтронов, значительно меньших энергий. Для выражения этой вероятности деления [c.163]

Если неупругое рассеяние мало, то для протекания цепной реакции необходимо, чтобы v было больше единицы. Это же условие должно выполняться также и в том случае, когда неупругое рассеяние нейтронов не мало, но неупруго рассеянные нейтроны способны вызывать деление ядер. Для возможности деления кинетическая энергия почти всех неупруго рассеянных нейтронов должна превосходить разность между критической энергией деления Ef и энергией связи нейтрона , так как только в этом случае вероятность деления под действием неупруго рассеянных нейтронов будет достаточно большой (вблизи порога деления сечение деления стремится к нулю, см. 35). [c.328]

Это соотношение показывает, что, несмотря на малую концентрацию изотопа (— 10 2) вероятность деления [c.332]

Это выражение приводит к такому же результату, что и формула (36.5) а именно, что в тепловой области вероятность деления ядер сравнима с вероятностью радиационного захвата нейтронов ядрами [c.333]

Ea, Мэе f, барн Ea, Мэе f, барн Ядро- мишень Мезоны Энергия частицы, Мэе Вероятность деления полн Сеченне деления af, барк [c.941]

Фиг. 78. Вероятность деления (сечение) природного урана под действием нейтронов с энергией от 0,7 до 5 Мэе.

Фиг. 79. Вероятность деления (сечение) ядер и" под действием нейтронов с энергией от 0,01 до 0,1 эв в логарифмическом масштабе.

В гл. 12 применяется процедура отсечения для всех линий до выполнения деления на 2 и построения перспективного изображения. Если 2е == О, то единственным допустимым значением Х и Уе является О и, дополнительно определяя 0/0 = О, получим правильное перспективное изображение. Однако в упражнении 13.1 предложено разработать метод выполнения процедуры отсечения после-выполнения деления. Вследствие этого появляется вероятность деления на О при вычислении экранных координат граничных точек [c.284]

Даже при беглом взгляде на рис. И4 бросается в глаза, что подавляющее количество интервалов приходится примерно на область 4—16 мксек. При больших токах вероятность деления пятна в указанной области W"(4деления катодного пятна /, определив ее как величину, обратную среднему арифметическому [c.280]

Выведенные из наблюдений для каждого использованного значения тока частоты деления пятна при его упорядоченном движении в магнитном поле, а также вероятности деления пятна в интервале 4—16 мксек после предыдущего акта указаны в табл. XVI. [c.281]

Взрывная схема получения трансуранов обладает существенным преимуществом перед котельной схемой, в которой успевают протекать Р-процессы. Дело в том, что изотопы урана, начиная с урана-240, не делятся под действием медленных нейтронов. В котле эти изотопы за счет Р-распада успевают превратиться в делящиеся изотопы плутония, америция и кюрия. Таким образом появляется конкурирующий с захватом процесс деления, причем вероятность деления больше, чем вероятность захвата. Во взрывной схеме этого удается избежать, за исключением звена уран-239. [c.243]

Процесс деления атомных ядер представляет собой расщепление ядра на два (редко на три) осколка, происходящее самопроизвольно или под действием бомбардирующих частиц. Масса и атомный номер каждого осколка составляют примерно только половину массы и атомного номера исходного ядра. Деление на три осколка (имеются три варианта) наблюдается с вероятностью в 300 и в миллион раз меньшей вероятности деления на два осколка. Деление ядер урана под действием нейтронов было открыто в 1938—1939 гг. О. Ганом и Ф. Штрассманом. Спонтанное деление ядер урана было открыто советскими физиками Г. Н. Флеровым и К- А. Петржаком в 1940 г. [c.292]

Выше мы рассматривали спонтанное и вынужденное деление ядер на две части как наиболее вероятное деление. При оценке некоторых количественных соотношений (VIИ.4) для простоты расчетов мы принимали деление симметричным (fe = /а)- В действительности при спонтанном делении, а также при делении, вызванном тепловыми нейтронами и нейтронами с энергией в несколько мегаэлектрон-вольт, обычно образуются асимметричные осколки с массами в отношении 3 2. Неодинаковой оказывается и энергия осколков более легкий осколок приобретает большую энергию. Обозначим через Su < 2, М- , М , и соответственно энергии, массы и скорости осколков. Используя закон сохранения импульса, [c.306]

Столь большая величина сечения деления 92IJ235 приводит к тому, что вероятность деления урана в тепловой области оказывается сравнимой с вероятностью резонансного захвата (т. е. радиационного захвата ядрами урана нейтронов в процессе их замедления). И это несмотря на то, что в процессе резонансного захвата участвуют все ядра урана, а в процессе деления только 1/140 их часть. [c.383]

Причины чрезвычайно малых времен жизни очень тяжелых трансурановых элементов. Более тяжелые трансурановые элементы получаются в результате ядерных реакций слияния и деления, в которых участвуют тяжелые ядра. При бомбардировке мишеней из плутония, кюрия и калифорния ионами углерода, кислорода и неона образуются сильно возбужденные составные ядра, для остывания которых необходимо испускание нескольких нейтронов. Однако вероятность деления таких составных ядер оказывается во много раз больше вероятности испускания нейтронов, в результате чего лишь ничтожная часть составных ядер (10 — 10 °) превращается в трансурановые элементы. Бомбардировкой мишени из ядер свинца ионами аргона, титана и хрома также удалось найти несколько трансурановых элментов. Все они имеют очень короткие времена жизни и получены в чрезвычайно малых количествах. К настоящему времени имеются трансурановые элементы до Z= 109 включительно. Их общепринятого наименования пока нет. [c.292]

Вероятность Т. д. я. мала и составляет десятые доли % or вероятности Р обычного деления. Зависимость вероятности Т. д. я. относительно полной вероятности деления от нуклонного состава делящегося ядра приближённо описывается ф-лой Р р= 1,081 10 —26,12) х [c.169]

На рис. 6.12 приводится распределение осколков деления по массам при делении нейтронами, имеющими энергию Е = = 0,0253 эВ (сплошная линия), и нейтронами с энергией 14 МэВ (пунктириая линия). Наиболее вероятно деление на осколки с отношением масс, равным 3 2. Выход таких осколков достигает примерно 6 %, в то время. чак [c.234]

Аналогичные рёзультаты Жолио получил, используя для покрытия латунного цилиндра торий. Покрывая латунный цилиндр слоем парафина, получали удвоение радиоактивности, связанной с продуктами деления. Измерения этой активности велись с помощью счетчика Гейгера. Таким образом было показано, что замедление нейтронов в парафине увеличивает вероятность деления урана. [c.108]

Опыты имеют целью проверку имеющихся данных по сечениям деления U-233 и, в частности, проверку большой вероятности деления U-233 бьютрыми нейтронами. [c.45]

Для того чтобы найти вероятность деления в момент t, yMHOHiHM Рр на функцию R t — t )dt, так что PpR t—t )dt будет вероятностью того, что мгновенный нейтрон, рожденный в момент i, произведет деление в момент, заключенный [c.111]

В качестве теплоносителя в реакторе на тепловых нейтронах используется вода. В активной зоне она играет двоякую роль для нейтронов с одной стороны, является за 1едлителем нейтронов, попадающих в нее из топлива, с другой стороны, довольно сильно поглощает тепловые нейтроны, выводя их из участия в цепной реакции деления. От того, какой вклад воды больше — замедляющий или поглощающий — в балансе тепловых нейтронов в активной зоне, зависит уменьшение или увеличение реактивности в реакторе прн удаленц воды из активной зоны. Вероятность деления ядер урана-235 при взаимодействии с тепловыми нейтронами, имеющими скорости около 2200 м/с И энергию около 0,025 эВ, примерно в 400 раз больше, чем при взаимодействии с нейтронами деления, имеющими энергию в несколько мегаэлектрон-вольт, соответствующую скорости в несколько тысяч километров в секунду. Поэтому реактор, работающий на тепловых нейтронах, не может работать без замедлителя. [c.374]

Наиболее характерной особенностью исследуемого распределения является наличие резко выраженного. максимума, вблизи которого оказывается сосредоточенной подавляющее число измеренных интервалов. При наибольших исследованных значениях тока максимум расположен в области 6—7 мксек. С уменьшением тока от 30 до 6 а происходит закономерное смещение максимума приблизительно до 12—15 мксек при одновременном увеличении статистического разброса величин интервалов. В указанную закономерность не укладывается лишь распределение при токе 12 а, что можно объяснить случайными ошибками. Выявлению закономерности мешают случайные флуктуации группировки интервалов, оказывающие сильное влияние на форму отдельных гистограмм. Чтобы уменьшить влияние флуктуаций на оценку результатов, при количественной характеристике исследуемого распределения W[1) имеет смысл оперировать средними значениями интервалов, а также значениями вероятности деления пятна в области максимума, дающими шредставление о дисперсии кривой распределения. [c.279]

Ценные сведения о вероятности деления ядер в области энергий возбуждения, меньших эпергии связи нейтрона, получаются при изучении реакции деления дейтронами с вылетом протона ((1, р/). В этом случае протоп уносит часть энергии составного ядра, что эффективно соответствует захвату нейтронов с от-риг ,ат. энергией н поэтому может наблюдаться порог деления ядер теггловыми нейтронами. На рис. 3 дана вероятность деления измеренная с помощью ре- [c.568]

Смотреть страницы где упоминается термин Вероятность деления : [c.384] [c.544] [c.567] [c.12] [c.579] [c.579] [c.580] [c.581] [c.258] [c.321] [c.321] [c.323] [c.329] [c.121] [c.279] [c.283] [c.286] [c.287] [c.568] [c.416] [c.524]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...