Решения без дополнительных разрывов

Два обстоятельства в первую очередь затрудняют ее решение. С одной стороны, наличие огромного информационного материала и необходимость такого его отбора для преподавания и изыскания таких форм преподавания, которые обеспечили бы в заданное и относительно короткое время достаточную по широте и глубине и гармоническую в целом подготовку по общему курсу физики. С другой стороны, дополнительную трудность представляет тот глубокий разрыв, который существует во многих случаях, как в области общего, так и специального образования, между значением современной физики и уровнем подготовки по ней. [c.7]

Пример 2.16. В схеме турбины К-160-130 выполнен дополнительный отбор при давлении 4,7 МПа. Это решение принято исходя из того, что уже имеется патрубок диаметром 100 мм после четвертой ступени ПВД и можно без особых реконструктивных работ выполнить отвод пара (разрыв между двумя обоймами, в которых крепятся диафрагмы). Энтальпия пара составляет в этой точке 3280 кДж/кг подогрев воды возможен до 1115 кДж/кг [85]. [c.77]

Если рис. 2, 3 и 5 описывают течения, содержащие один типичный элемент (волну разрежения, скачок уплотнения и контактный разрыв), а в случае рис. 4 скачок настолько слаб, что также практически изолирован (контактный разрыв за N = 90 шагов сместился на несколько /г), то рис. 6 и 7 демонстрируют возможности разных схем на примере течений, содержащих все упомянутые элементы. На рис. 6 даны профили р при А/" = 100 для начального разрыва умеренной интенсивности (р /р+ = 2, ро = 1, о = 0). В этом и в следующем примерах распределения р, как показывают сплошные кривые (точные решения), немонотонны. Немонотонности точного решения с той или иной степенью аккуратности передают и разностные схемы. Важно, однако, что все схемы дают распределения (штриховые кривые на рис. 6 и 7), для которых дополнительные немонотонности либо малы, либо отсутствуют. Как уже отмечалось, первое может иметь место в СЗА, а также в С1 при расчете достаточно интенсивных распадов. [c.195]

Приведенные выше соображения позволяют сформулировать окончательный результат следующим образом. Если основных соотношений на разрыве меньше, чем требуется для его эволюционности, то из требования существования решения (разумеется, если такое решение существует), представляющего структуру разрыва, можно найти столько дополнительных соотношений, сколько необходимо, чтобы разрыв с учетом основных и дополнительных соотношений был эволюционным. Конкретный вид дополнительных соотношений зависит от уравнений, описывающих структуру разрыва. [c.110]

Поэтому, строго говоря, отсутствие решения, представляющего стационарную структуру разрыва, не означает, что такой разрыв не существует, поскольку у этого разрыва может существовать неодномерная нестационарная структу])а. (Вопрос о получении дополнительных соотношений в случае, когда структура в системе координат, движущейся со средней скоростью разрыва, периодична по времени и относительно координат, лежащих в плоскости волны, рассматривался А.Г.Куликовским с общих позиций (Куликовский [1988])). Существование стационарной структуры не гарантирует физической осуществимости разрыва. Для уверенности в физической осуществимости необходимо, кроме того, убедиться в устойчивости соответствующего решения. Это является трудной задачей и редко делается. [c.111]

Перейдем от законов геометрической оптики к законам геометрической теории дифракции. Отличие их состоит в том, что в ГТД наряду с отражением и преломлением постулируются еще другие способы образования лучей. Во всех случаях, когда при падении первичного поля на тело (или граиицу раздела) возникает граница тень—свет для геометрооптических волн, т. е. когда геометрооптическое решение претерпевает разрыв, постулируется образование дополнительных дифракционных полей, компенсирующих эти разрывы. Лучи этих полей порождаются лучами первичного поля, касающимися тела или попадающими на изломы поверхности тела (ребра, острия). Иным словами, в ГТД по сравнению с ГО расширяется вторая группа законов первая группа сохраняется в ГТД лолностью без изменений и дополнений. Дополнительные специфические для ГТД законы во многом схожи с перечисленными законами ГО второй группы. Всего имеется четыре дополнительных закона два первых определяют направления дифракционных лучей, а два других — их амплитуды. Запишем сначала два первых закона, [c.14]

Таким образом, полученное решение определяет разрыв перемещений на продолжении первоначально заданной трещины (/ 1X1 < действуют напряжения ( силы сцепления ). [c.130]

Покажем, что разрыв функций а(у) и (у) не может иметь места в некоторой промежуточной точке I экстремали (рис. 3 25). Отличие от схемы рис. 3.9 или 3.14 заключается в следующем. Появляются дополнительно три произвольные величины у , а - щк, 1 -Разрыв в точке Ь порождает два условия, аналогичные (4.23) и (4.24). Уравнения (2.36) и (2.37) должны выполняться по обе стороны от точки I, то есть вместо двух условий при непрерывном решении имеем четыре условия, что дает по сравнению со схемой рис. 3.9 еще два дополнительных условия. Итак, четыре дополнительных условия соответствуют трем дополнительным п(>оизволам. Задача действительно неразрешима при разрыве в промежуточной точке экстремали. [c.122]

Решение задачи о минимизации среднеинтегральных ускорений ведомого звена для случая установившегося неравно-кернрго вращения ведущего звена позволяет получить минимум максимальной скорости ведомого звена при симметричной относительно середины рассматриваемого интервала скорости ведущего звена. В частности, при равномерном вращении ве- дущего звена оптимальная передаточная функция является симметричной квадратичной параболой. Это решение, полученное интегрированием дифференциального уравнения Эйлера, обеспечивает движение без жестких ударов. Однако использование точных методов не дает возможности удовлетворить дополнительным граничным условиям, которые могут оказаться важными в некоторых случаях. Оптимальный закон движе ния, полученный в 1 этой главы, имел разрыв непрерывности второй производной функции положения в граничных точках рассматриваемого интервала, что приводило бы к мягким ударам в работе механизма в этих точках. В настоящем параграфе задача об определении оптимальной передаточной функции механизмов из условия минимума среднеинтегральных ускорений ведомого звена в классе функций, обеспечивающих движение как без жестких , так и без мягких ударов, решается методом Ритца. При этом скорость ведущего звена принимается постоянной. В данной задаче для закона движения механизма используем форму инвариантов подобия. Вы- [c.29]

В данной статье показаны возможности инженерного решения проблемы остановки трещин в конструкциях. Разра ботаны методы для измерения величин трещиностойкости, которые управляют процессом остановки трещины в толстостенных элементах конструкций. Для большого класса конструкций могут быть проанализированы пути применения этих величин трещиностойкости — как на основе динамического, так и на основе более приближенного, статического, подходов. Такие возможности существуют сейчас в основном для условий линейно-упругого деформирования, соответствующих плоской деформации. Для решения практических задач об остановке трещины при высоких напряжениях, распространение которой сопровождается большой пластической деформацией, необходимы дополнительные исследования. Они включают изучение пластического поведения материала и его взаимодействия с трещиной в течение коротких промежутков времени при высоких скоростях деформирования, типичных для быстрого роста и остановки трещины. Необходимы также методы анализа остановки трещины при смешанном разрушении и разрушений полностью путем среза. Исследования корреляций с результатами стандартных испытаний, таких, как испытания по Шарпи, испытания падающим грузом и обычные испытания для определения трещиностойкости, могут со временем облегчить задачу оценки трещиностойкости по отношению к остановке. [c.248]

Изменение граничного условия прилипания на пластине /4 = О на условие симметрии в следе /" = О нарушает регулярность решения системы уравнений пограничного слоя. Анализ решения при нарушении координатных связей приведен в работе Goldstein S., 1930], согласно которой разрыв граничного условия приводит к необходимости введения дополнительной подобласти вблизи оси следа. Для дальнейшего анализа, как отмечалось выше, существенно, что геометрия этой подобласти (зависимость толщины от расстояния от задней кромки) и зависимость величины продольной скорости от расстояния от задней кромки определяются из условия баланса сил вязкости и инерции и не зависят в первом приближении от характера внешнего течения. При этом оказывается, что вид распределения давления существенно зависит как от характера внешнего течения, так и от температурного фактора. Переменные, характерные для этой подобласти, записываются в виде [c.286]

Свойства примыкания. При решении конкретных задач существенно знать, с какими другими решениями можно сопрягать автомодельное решение непрерывным образом или через сильный разрыв. В общей постановке этот вопрос очень сложен и конструктивно не решается. Однако если ограничиться случаем примыкания двух автомодельных решений, то можно заметить следующее. Во-первых, такое примыкание возможно, только если показатели автомодельности а п в для обоих решений одни и тс же. Во-вторых, во всех случаях сопряжения линия примыкания должна быть линией уровня А = onst. Действительно, в противном случае возникли бы два дополнительных тождественных соотношения между величинами U, R, Р, не вытекающих из законов сохранения, а диктуемых только формой линии примыкания. Вообще говоря, такие соотношения несовместимы с системой уравнений (2) ввиду того, что ее общее решение зависит лишь от трех произвольных постоянных, подбором которых удовлетворить лишнему тождественному соотношению невозможно. [c.202]

Согласно этому утверждению, распространяющиеся разрывы исключены, если система не имеет характеристик в этом случае любой разрыв граничных данных немедленно сгладится в решении. С другой стороны, существование характеристик не является гарантией возникновения разрывов. Уравнения дают дополнительные ограничения на и, если система не полностью гиперболическая, эти ограничения могут оказаться настолько жесткими, что [дujlд ] = 0. Однако, если система гиперболическая, дополнительные соотношения не исключают разрывов, вместо этого они дают уравнения, определяющие изменение величин разрывов, когда они распространяются вдоль характеристик. [c.130]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...