Уравнение первого начала термодинамики

Для адиабатных вихревых труб уравнение первого начала термодинамики в энтальпийной форме [c.44]

Заменяем dQ, используя уравнение первого начала термодинамики [c.264]

УРАВНЕНИЕ ПЕРВОГО НАЧАЛА ТЕРМОДИНАМИКИ [c.36]

Из уравнения первого начала термодинамики [c.42]

Из уравнения первого начала термодинамики следует, что при изотермическом смешении [c.186]

Адиабатическое смешение. При адиабатическом смешении к смеши-вающимся телам не подводится (или от них не отводится) теплота, т. е. dQ = = 0. Если адиабатическое смешение происходит без совершения работы расширения то уравнение первого начала термодинамики принимает следующий вид [c.188]

Если адиабатическое смешение происходит в потоке, то уравнение первого начала термодинамики приводится к виду [c.188]

Уравнение первого начала термодинамики в исходном виде записывается в форме [c.36]

Уравнения первого начала термодинамики в приведенной форме (2.2) и (2.3) называются уравнениями первого начала термодинамики по внешнему балансу теплоты и работы. Действительно, приведенные уравнения отражают только взаимодействие тела с окружающей системой. Они не учитывают и не отражают те необратимые потери, которые есть в реальных условиях энергетического взаимодействия тела с окружающей [c.31]

Уравнение (2.4) называется уравнением первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и может использоваться для анализа реальных процессов. [c.32]

Анализ уравнений (2.9) и (2.11) показывает, что первое начало термодинамики справедливо как для неподвижных, так и для подвижных систем. При рассмотрении течения жидкости или газа в канале произвольной формы, и в частности в газопроводе, уравнение первого начала термодинамики должно записываться с учетом уравнения (1.29), т. е. уравнения распределения потенциальной работы, бш=—vdP. [c.33]

Из уравнения первого начала термодинамики для идеальных газов (2.30) посредством деления правой и левой частей на абсолютную температуру Т можно получить выражение для энтропии — новой функции состояния. [c.37]

Количество подведенной теплоты определяется из уравнения первого начала термодинамики [c.90]

Процессы истечения — это процессы перемещения вещества из области одного давления в область другого давления, следовательно, исходными уравнениями являются уравнения первого начала термодинамики (2.9) и уравнения распределения потенциальной работы (1.29) и (2.12). [c.97]

В теоретических обратимых адиабатных процессах потери работы на трение при движении вещества отсутствуют бг<у = = б< = 0, внешний теплообмен потока также отсутствует б<7 = 0, работа, затрачиваемая на перемещение вещества, равна внешней потенциальной работе бш = бш, а уравнение первого начала термодинамики примет вид [c.97]

Исходным является уравнение первого начала термодинамики для потока вещества [c.115]

Процесс сжатия газа в компрессорных машинах (независимо от их типа и конструкции) в общем виде характеризуется уравнением первого начала термодинамики для потока (см. 8) [c.119]

Полученное уравнение — это уравнение первого начала термодинамики для потока по внешнему балансу. Работа, затрачиваемая на сжатие газа, всегда величина отрицательная. Для. расчета удобно уравнение, в котором эта работа рассматривается по абсолютному значению, [c.120]

Расчетное уравнение для определения температуры жидкости в любом сечении скважины для стационарных условий процесса может быть получено в результате совместного решения уравнений первого начала термодинамики по балансу рабочего тела и теплопередачи. [c.237]

Уравнение первого начала термодинамики для потока вещества в неподвижном канале имеет вид [c.70]

Основные уравнения. Чтобы получить формулы для расчета результатов исследований в проточном калориметре, необходимо воспользоваться уравнением первого начала термодинамики для потока вещества [c.178]

В калориметрах пар охлаждается и конденсируется за счет отдачи теплоты охлаждающей воде. Температуру конденсата, выходящего из калориметра, измеряют, а сам конденсат, предварительно охлажденный в холодильниках 15, собирают и взвешивают. Таким образом, в этом калориметре температура пара очень сильно изменяется (на 400—700 °С) и изменяется агрегатное состояние вещества. Тем не менее основные расчетные формулы, выведенные ДЛЯ проточных калориметров, справедливы и для этого случая, так как уравнение первого начала термодинамики (6.13), из которого эти формулы получены, не имеет ограничений. Количество теплоты, отданное паром, [c.207]

Процессы преобразования энергии в потоке, относящиеся к первой группе, подробно рассматриваются в гл. VII, процессы второй группы —в гл. XIV. Здесь выведем уравнение первого начала термодинамики для закрытой системы и основную форму уравнения для открытой системы, в которой работа выражается через параметры состояния р и V. [c.23]

Выражения (3.3)... (3.5) являются уравнениями первого начала термодинамики для закрытой системы. Таким образом, уравнение [c.23]

Используя полученное выражение (3.11) для элементарной работы, напишем уравнение первого начала термодинамики [уравнение (3.5)] в виде [c.26]

Уравнение (3.34) принято называть основным уравнением первого начала термодинамики для равновесных процессов. [c.36]

Подставляя выражения для du и di по формулам (4.24а) и (4.26а) в равенства (3.12) и (3.9), получим следующие уравнения первого начала термодинамики для идеального газа [c.51]

Применяя уравнение первого начала термодинамики = di — v dp к изобарному процессу, находим [c.70]

Запишем уравнение первого начала термодинамики в безразмерном виде (в относительных величинах), разделив обе части уравнения на bq [c.77]

Найдем уравнение политропного процесса в системе координат pv, для чего воспользуемся уравнениями первого начала термодинамики [c.77]

Применим к исследованию работы компрессора полное уравнение первого начала термодинамики для потока. Компрессор рассматриваем как машину, к которой непрерывно поступает поток газа по всасывающему трубопроводу, а по нагнетательному столь же непрерывно отводится сжатый газ (рис. 7.11). При такой постановке вопроса способ сжатия, осуществляемый в компрессоре, не будет влиять на результаты исследования. Таким образом, выводы, которые будут получены нами в этом параграфе, окажутся одинаково правильными для всех возможных типов компрессорных машин, а не только для [c.98]

При выборе в качестве независимых переменных v и Т уравнение первого начала термодинамики имеет вид (3.26) [c.147]

Ei уравнение первого начала термодинамики du == д — р dv подставим вместо 6<7 его значение из с юрмул (10.2) и (10.3) [c.149]

Пользуясь уравнением первого начала термодинамики, установить прави.ю Гесса тепловой эффект химической реакции, протекающей или при постоянном объеме К, или при постояппол) давлении р, не зависит оуп промежуточ- [c.46]

По второму началу термодинамики, для равновесных процессов bQ = TdS. Объединяя это выражение с уравнением первого начала термодинамики bQ = dUполучаем основное уравнение [c.64]

В общем случае площади поперечных сечений канала fj и /j, а также нх высотное расположение относительно поверхности Землн 2 и г.2 могут быть различными. Кроме того, на рассматриваемом участке к потоку может быть подведена или отведена от него вненнгяя теплота и техническая работа L,.. Для такого наиболее общего случая течения уравнение первого начала термодинамики имеет вид [c.117]

Дейетвительно, при излучении тело теряет какое-то количество теплоты 50, определяемого уравнением первого начала термодинамики [c.95]

Приведенное определение политропного процесса имеет глубокий физический смысл, так как условие постоянства теплоемкости налагает определенные ограничения на характер преобразования энергии, которые отличают политропный процесс от произвольного не-политронного процесса. Если величины, содержащиеся в уравнении первого начала термодинамики bq= du- -U, выразить через параметры состояния, их приращения и удельные теплоемкости dT = = dT- -pdv и учесть, что удельные теплоемкости с и с , —величины постоянные, то и размер величины р dv останется в процессе неизменным. Таким образом, условие постоянства удельной тепло- [c.76]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...