Сила линии поглощения

На первой стадии рассмотрения эффекта Фарадея пренебрежем затуханием колебаний, т.е. будем считать, что у = О (тормозящая сила отсутствует). Известно, что такое приближение законно вдали от линии поглощения. [c.162]

Воспроизведение секунды осуществляется в цезиевом эталоне частоты, принцип действия которого состоит в следующем. Если атомам цезия сообщить тепловые скорости около 200 м/с и пропустить пучок таких атомов в вакуумной камере через высокочастотное поле, то при определенной частоте этого поля, близкой к собственной частоте атомов, происходит их ионизация. Улавливая ионы с помощью особого детектора и измеряя создаваемый ими ток, можно по максимуму силы этого тока установить частоту поля, при которой наступает резонанс и которой соответствует определенная линия поглощения. Частота линий поглощения с помощью особой системы сравнивается с частотой кварцевых часов. [c.136]

Формула (15) не только объясняет функциональный вид эмпирического уравнения Фарадея (12), но и позволяет теоретически пред-вычислять постоянную Е, если известна дисперсия вещества, т. е. - . Полное согласие опыта с формулой (15) получается однако только для газообразного водорода для остальных веществ правилен только порядок величины вычисляемой постоянной. Расхождение теории и опыта объясняется тем, что теория развита в предположении газообразной среды, состоящей ив атомов, дающих нормальный эффект Зеемана, но для большинства исследованных объектов эти условия не удовлетворяются. Ф-ла (15) выведена на основании приближенного соотношения (14), к-рое м. б. справедливым только для областей, далеких от полос поглощения. Возможно однако построить более строгую и полную теорию явления (Друде, Фохт, Лоренц и др.) на основе общей теории дисперсии. От обычной теории дисперсии эта теория отличается тем, что вводится нек-рая внешняя магнитная сила (1), действующая на электрон и вызывающая прецессионное вращение. Получаемые ф-лы в общем случае весьма сложны соотношения упрощаются для областей, близких к какой-либо определенной линии поглощения. В этом случав с достаточным приближением можно принять л/о ез н [c.198]

Майер ) пытался связать наблюденный спектр поглощения с показателями преломления для хлористого натрия, хлористого калия п иодистого калия с помощью теоретических результатов 147 и 148. Мы видели там, что атомная проводимость связана с силами линий с помощью уравнения [c.687]

В предыдущих параграфах мы видели, что вероятности переходов между дискретными уровнями атома с поглощением световых квантов характеризуются силами осцилляторов. Силой осциллятора определяется площадь линии поглощения, т. е. интеграл по частотам от эффективного сечения поглощения света частоты V в данной линии. [c.256]

Излучение в линиях играет важную роль в потерях энергии оптически тонкого тела. Об этом свидетельствует хотя бы тот факт, что площадь линий поглощения сравнима с площадью поглощения в непрерывном спектре. Например, для поглощения с основного уровня атома водорода примерно половина сил осцилляторов принадлежит непрерывному спектру, а половина — дискретному (см. табл. 5.4). [c.260]

Очень широкий спектр генерации лазера на красителе изображен на рис. 40.23, а (см. 230). Этот спектр получен на приборе с малой разрешающей силой, и его монохроматические компоненты не разрешаются (светлые линии на спектре соответствуют полосам поглощения воздуха). Однако при достаточном разрешении они наблюдаются, и их число составляет около 10 . [c.799]

Определение изотопного состава по резонансной линии осложняется вследствие частичного поглощения ее излучения невозбужденными атомами лития (самопоглощение линии). Это искажает наблюдаемые интенсивности компонент. При понижении разрядного тока концентрация паров лития в полом катоде падает и самопоглощение линии уменьшается. Чтобы учесть самопоглощение, сфотографируйте интерферограммы при разных силах разрядного тока в пределах от 10 до 50 мА. Для каждого значения силы тока определите отношение интенсивностей компонент. Постройте график зависимости отношения интенсивностей компонент 7(ЬР)//(Ы ) от силы тока г. Для изотопного анализа используйте значение отношения интенсивностей, получаемое экстраполяцией графика к нулевой величине силы тока. В пределах точности достигаемой в настоящей задаче, можно считать, что полученное таким образом отношение интенсивностей компонент пропорционально отношению концентраций изотопов [c.86]

Небольшой участок высокочастотного тракта заменяется полупроводниковым элементом, нагрев которого при. поглощении мощности создает термо-электродвижущую силу, зависящую от уровня мощности в линии. [c.206]

Интенсивность линии поглощения определяется произведением числа N поглощающих атомов на силу осциллятора / , для соответствующего перехода [см. (4.13)]. Следовательно, измерение расстояния между крюками позволяет определить произведение Nfih для исследуемой линии. E jni из каких-либо дополнительных опытов оценить число N поглощающих атомов, то применение метода крюков позволит измерить силу осциллятора fiky вероятность перехода и связанное с ней время жизни атома в возбужденном состоянии f M. (4.13а)]. [c.228]

Наконец, теория Бора объясняет и появление сплошного спектра поглощения за пределами серий. Как указано в 2, по Бору поглощение связано с поднятием электрона с нормального уровня на один из более высоких. При этом, благодаря наличию прерывного ряда стационарных состояний, поглощаются только определенные частоты света, которые совпадают с частотами линий испускания. В случае атома водорода такими линиями поглощения явятся линии лаймановской серии. Если же частоты падающего света v > v , где Voo—частота, соответствующая пределу серий, то при акте поглощения атому передается энергия /zv, большая, чем энергия ионизации. Падающим светом электрон выбрасывается за пределы атома — возникает процесс фотоиопи-зации. При этом, так как вне атома электрон может иметь любую скорость, а вместе с тем и любую энергию eV, то в силу соотношения [c.29]

КРИВАЯ РОСТА — завпсимость интенсивности спектральной линии поглощения от числа атомов, участвующих в её образовании. Применяется для определения физ. условий и содержания хим. элементов в атмосферах звёзд, а также для определении сил осцилляторов. В качестве параметра, характеризующего иптенсив-ность линии, используется эквивалентная ширина спектральной линии (полная энергия излучения поглощённая в линии, выражаемая шириной соседнего участка непрерывного спектра, в к-ром [c.490]

X. 3. и Солнца излучают гл. обр. в резонансных спектральных линиях (в осв. в УФ-области спектра) ионов магния, кальция, углерода и др. элементов. В таких линиях звёздные атмосферы обладают очень большой оптич. толщиной X, и фотоны, прежде чем выйти из X. з., многократно рассеиваются, диффундируют в пространстве и по частоте. Последнее рассеяние происходит в том слое, где на излучаемой длине волны X в пределах профиля линии т < 1. В результате разные части профиля линии несут информацию о разных слоях X. з., чем широко пользуются при изучении солнечной хромосферы. В звёздах с абсорбционным характером спектра X. з. проявляют себя лишь в наиб, сильных линиях поглощения, вблизи центра к-рых видны раздвоенные эмиссионные пики, означающие, что в звёздной атмосфере имеется инверсия темп-ры. Ширина эмиссионного пика несёт информацию об ускорении силы тяжести в X. 3. (т. и. эффект Вилсона—Баппу), отношение интенсивностей в эмиссионных пиках А 2 и /tj, (рис.) — о градиенте скорости в X. з., в частности о наличии звёздного ветра, интенсивность эмиссии и её профиль — о темп-ре, плотности и протяжённости X. 3. [c.416]

Своеобразный характер в случае газовых активных сред приобретает такой общий метод создания инверсии, как оптическая накачка. В силу малой плотности газов их резонансные линии поглощения узки. Поэтому оптическая накачка может быть эффективна, если источник накачки достаточно монохроматичен (обычно используются лазерные источники). При электроннолучевом возбуждении газовых сред происходит ионизация газа электронами высокой энергии. Основное преимущество электронного пучка связано с его высокой проникающей способностью, что позволяет вводить значительную энергию в активную среду с большим давлением. Электронный пучок в газовых лазерах может выполнять различные функции. Чаще всего его используют для создания объемнооднородных газовых разрядов. Однако пучок электронов можно использовать и непосредственно для создания инверсной заселенности в газовых системах. Поскольку основная часть энергии, теряемой быстрыми электронами в газе, расходуется на ионизацию атомных частиц, то наиболее эффективные механизмы преобразования энергии пучка в энергию возбу- [c.42]

Для решения физических задач необходимо иметь формулу, которая бы связывала показатель преломления исследуемого вещества с длиной волны и параметрами вещества. Имея в распоряжении аналитическое выражение для паров в виде известной формулы Зеллмейера, справедливость которой экспериментально доказана Д. С. Рождественским, предыдущим методом можно получить сведения о силах осцилляторов, характеризующих вероятности переходов для данных линий поглощения, что имеет весьма важное значение для атомной спектроскопии. [c.474]

Теоретическая зависимость показателя преломления от длины волны, описываемая вблизи линии поглощения формулой Зельмейера (5.59), была подтверждена экспериментально в работах Рождественского и его учеников. Основное. достоинство метода крюков заключается в том, что он позволяет по расстоянию между верщинами крюков найти произведение Nfk- Если число атомов в единице объема N известно, то можно найти одну из важных атомных констант — силу осциллятора /. [c.252]

Зеемана, имеет один и тот же пгак и очень сильно возрастает нри приближении ш к или в случао узких полос или лн)1ий поглощения. Внутри дублета Зеемапа (lOj. С ш < ы ) (D, я, меняет знак. Измерение вб,1изп узких линий поглощения иногда позволяет определить силу осциллятора. [c.293]

Теория К. э. Для объяснения двойного лучепреломления в электрич. поле предложено несколько теорий. По Фохту, причина К. э. заключается в том, что связи электронов в молекуле не являются вполне упругими. Когда под действием поля электроны придут в положение равновесия, то при прохождении световых волн они совершают небольшие колебания. Сила, возвращающая электроны обратно к положению равновесия при наложенном поле, не будет однако той же, что в его отсутствии, и колебания перестанут быть одинаковыми как по направлению силовых линий, так и перпендикулярно к ним. Теория Фохта объясняет квадратичность К. э., но противоречит опытному условию (3) и не в состоянии истолковать большой темп-рной зависимости К. э. Она однако сохраняет принципиальное значение при соответствующем переводе на язык теории квантов для понимания явления Штарка и аномального двойного лучепреломления в области тонких линий поглощения паров (напр, паров натрия). [c.61]

Классическая дисперсионная формула (84.10) для газов с большой точностью описывает фактически наблюдаемый ход показателя преломления вблизи отдельных линий поглощения со , но лишь при том условии, если коэффициенты Ыь, а также собственные частоты со и коэффициенты затухания у рассматриваются как эмпирические постоянные, определяемые из самой кривой дисперсии и фактического положения спектральных линий в спектрё излучения или поглощения вещества. В частности, для согласования с опытом оказалось необходимым в этой формуле величины заменить на где — постоянные коэс ициенты, меньшие единицы, называемые силами осцилляторов. [c.529]

Здесь т — комплексный показатель преломления, е —заряд и масса электрона, (о — круговая частота. Суммирование следует распространить на все линии поглощения, причем каждая из них характеризуется своей собственной частотой со,-, своей постоянной затухания у и силой осциллятора //, обозначает число молекул на 1 см , способных вызвать появление линии поглощения. Эта фомулировка относится также к веществам, в которых перемешаны молекулы различного вида. [c.223]

Согласно классич. представлениям, под действием электрич. поля световой волны эл-ны атомов или молекул совершают вынужденные колебания с частотой, равной частоте приходящей волны. При приближении частоты световой волны к частоте собств. колебаний эл-нов возникает явление резонанса, обусловливающее поглощение света. Наличие собств. частоты колебаний приводит к зависимости п от V, хорошо передающей весь ход Д. с. как вблизи полос поглощения, так и вдали от них. Для того чтобы получить количеств, совпадение с опытом, в классич. теории приходилось вводить для каждой линии поглощения нек-рые эмпирич. константы ( силы осцилляторов ). Согласно электронной теории, справедливы приближённые ф-лы [c.168]

На выставке также представлен оригинальный лазерный спектроанализатор природного газа, особенно чувствительный на фундаментальной линии поглощения метана. Этот переносной спектрометр разработан и усовершенствован силами ИФТИ АТН РФ и ИОФ РАН. [c.28]

В связи с обсуждением опытов Вавилова м ы обращали внимание на изменение числа поглощающих частиц под влиянием мощного падающего излучения. Однако это не единственный эффект, имеющий место при больших интенсивностях света. В 156 подчеркивалась тесная связь законов поглощения и дисперсии с представлением об атоме как о гармоническом осцилляторе, заряды которого возвращаются в положение равновесия квазиупругой силой. Если интенсивность света, а следовательно, и амплитуда колебаний зарядов достаточно велика, то возвращающая сила уже не будет иметь квазиупругий характер, и атом можно представить себе как ангармонический осциллятор. Из курса механики известно, что при раскачивании такого осциллятора синусоидальной внешней силой (частота ш) в его движении появляются составляющие, изменяющиеся с частотами, кратными со, — двойными, тройными и т. д. Пусть теперь собственная частота осциллятора соо. подсчитанная в гармоническом приближении, совпадает, например, с частотой 2ш. Энергия колебаний зарядов в этом случае особенно велика, она передается окружающей среде, т. е. возникает селективное поглощение света с частотой, равной со = /2 0o. Таким образом, спектр поглощения вещества, помимо линии с частотой о),,, должен содержать линии с частотами, равными /гСОо, а также /зй)(, и т. д. Коэффициент поглощения для этих линий, как легко понять, будет увеличиваться с ростом интенсивности света. [c.570]

Оптические квантовые генераторы с плавной перестройкой частоты служат основой для спектральных приборов с исключительно высокой разрешающей силой. Пусть, например, требуется исследовать спектр поглощения какого-либо вещества. Измерив величину лазерного потока, падающего на изучаемый объект и прощедшего через него, можно вычислить значение коэффициента поглощения. Перестраивая частоту лазерного излучения, можно, следовательно, определить коэффициент поглощения как функцию длины волны. Разрешающая способность этого метода совпадает, очевидно, с шириной линии лазерного излучения, которую можно сделать очень малой. Ширина линии, равная, например, 10 см" , обеспечивает такую же разрешающую способность, как дифракционная рещетка с рабочей поверхностью длиной 5 м, а изготовление таких больших решеток представляет почти неразрешимую задачу. [c.819]

Метод поглощения, как и испускания, позволяет определить произведение силы осциллятора (или вероятности перехода Л . ) на соответствующую концентрацию атомов N. Разница заключается в том, что в случае поглощения N представляет собой концентрацию атомов на нижнем уровне, соответствующем данной линии, в то время как в случае испускания N есть концентрация атомов на верхнем уровне. Следовательно, и при применении метода поглощения для определения абсолютных значений надо знать концентрации атомов Л/ . Если нижний уровень является нормальным, то значение = Nq находится непосредственно по температуре и упругости пара. Однако надо иметь в виду, что для большинства металлов упругость их паров известна недостаточно надежно, поэтому абсолютные значения вероятностей переходов определяются со значительно меньшей гочностью, чем из спектральных измерений произведений [c.400]

Сила трения, возникающая при относительном движении двух контактирующих поверхностей, обычно представляется в виде постоянной силы, пропорциональной нормальной нагрузке, сжимающей обе поверхности, и направленной в каждый момент времени противоположно вектору скорости. Поэтому движение с трением необходимо исследовать, учитывая указанное ку-сочно-линейное поведение. На рис. 2.8 представлены некоторые случаи, когда демпфирование при трении происходит в простых конструкциях либо естественным путем, либо вследствие специальных конструктивных решений. Если балка защемляется за счет силы трения, возникающей при зажиме концов, то при действии силы Fexp(iat) динамические перемещения балки описываются линейной классической теорией до тех пор, пока сжатие при защемлении не станет достаточно велико, чтобы обеспечить появление больших продольных сжимающих нагрузок, которые требуют видоизменения уравнения движения. Если эта продольная сила, которая изменяется с частотой, в два раза большей, чем ш, станет большей цР, где —коэффициент трения, Р — статическая сила сжатия концов балки, то в опорах Начнется проскальзывание, что в свою очередь приведет к поглощению энергии в опорах. Аналогичное явление возникает и в двухслойной балке, где динамические перемещения станут нелинейными, как только сдвигающие напряжшия по средней линии превысят иЛ , где N—-статическая удельная поперечная нагрузка. В заклепочном соединении заклепка будет препятствовать движению концов балки, не ограничивая движений внутри узла крепления концов балки. В момент контакта с основанием в точке Jo движение прекратится и возобновится после того, как локальная поперечная сила превысит величину liN. В каждом из указанных случаев анализ довольно труден и утомителен в силу как нелинейного характера задачи, так [c.73]

Смотреть страницы где упоминается термин Сила линии поглощения : [c.379] [c.325] [c.516] [c.646] [c.278] [c.289] [c.294] [c.295] [c.475] [c.475] [c.228] [c.310] [c.663] [c.674] [c.538] [c.236] [c.27] [c.286] [c.133] [c.324] [c.139] [c.352] [c.517] [c.274] [c.138]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...