Вязкость твёрдых тел

В ещё большей степени эти замечания относятся ко второй части книги, посвящённой теории упругости. В книге, написанной физиками и в первую очередь для физиков, нас, естественно, интересовали вопросы, которые обычно не излагаются в курсах теории упругости таковы, например, вопросы теплопроводности и вязкости твёрдых тел, ряд вопросов теории упругих колебаний и волн (см. главы III и IV части 2). В то же время мы лишь очень кратко касаемся ряда специальных проблем (например, сложных математических методов теории упругости, теории оболочек и т. п.), в которых к тому же авторы ни в какой степени не являются специалистами. [c.10]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ и ВЯЗКОСТЬ ТВЁРДЫХ ТЕЛ 27. Уравнение теплопроводности в твёрдых телах [c.775]

ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ и вязкость ТВЁРДЫХ ТЕЛ [гл. IV [c.776]

Рассмотрим общую задачу об установившемся поступательном движении твёрдого тела с постоянной скоростью внутри жидкости, заполняющей всё пространство вне тела. Свойства инерции, вязкости, сжимаемости и теплопроводности жидкости примем во внимание. Для простоты не будем учитывать свойство весомости жидкости и передачу тепла путём лучеиспускания. [c.69]

Вязкость служит характеристикой объёмных свойств смазочного масла. В достаточно тонких слоях смазки, порядка 0,1 (х и менее, объёмные свойства смазки под влиянием молекулярного поля твёрдого тела изменяются. Комплекс свойств, обусловливающих смазочное действие тонких слоёв смазки, называется маслянистостью. [c.129]

ГИДРОДИНАМИКА — раздел гидромеханики, в к-ром изучается движение несжимаемых жидкостей и их взаимодействие с твёрдыми телами пли поверхностями раздела с др. жидкостью (газом). Осн. физ. свойствами жидкостей, лежащими в основе построения теоретич. моделей, являются непрерывность, или сплошность, легкая подвижность, или текучесть, и вязкость. Большинство капельных жидкостей оказывает значит, сопротивление сжатию и считается практически несжимаемыми. [c.465]

В дальнейшем фундам, исследования в Э. переместились в квантовую релятивистскую область, В частности, только квантовая Э. объяснила устойчивость вещества, ибо по законам классич. Э. ускоренно движущиеся электроны в ато.мах должны были бы непрерывно растрачивать энергию ка излучение и в конце концов упасть на ядра. Вместе с тем при учёте квантового характера движения нерелятивистских заряж. частиц, составляющих материальные тела, законы классич. Э., описывающие взаимодействие этих частиц посредством классич. полей, позволяют объяснить подавляющую часть происходящих вокруг нас явлений. Сюда относятся не только электрич,, магн. и оптич. свойства твёрдых тел, жидкостей и газов, но и их др. макроскопич. характеристики (упругость, теплопроводность, поверхностное трение, вязкость и т, д.). [c.519]

В связи с этой особенностью развития динамики вязкой жидкости мы и попытались исходные положения этой науки изложить в I главе книги примерно в том же плане, в котором излагаются исходные положения теории деформации твёрдого тела. В последующем изложении мы ограничились рассмотрением лишь тех вопросов и задач, для которых достаточно одних только механических предпосылок. По этой причине в книгу не включены задачи, для решения которых необходимо учитывать, помимо вязкости, ещё свойства сжимаемости и теплопроводности жидкости. [c.7]

Из того, что сказано выше, следует, что внутреннее трение жидкости неразрывно связано с её движением. Без движения жидкости нельзя обнаружить проявление вязкости или внутреннего трения. В этом отношении внутреннее трение существенно отличается от трения между твёрдыми телами, которое может иметь место и при покое. Различие жидкого трения от сухого заключается также и в следующем. Сила внутреннего трения жидкости находится в количественной зависимости прежде всего от относительной скорости движения частиц, тогда как предельная сила сухого трения находится в количественной зависимости прежде всего от давления между телами. Полная сила внутреннего трения пропорциональна площади соприкосновения частиц, а предельная сила сухого трения не зависит от величины площади соприкасания тел. [c.32]

По скорости звука можно определить сжимаемость, отношение теплоёмкостей, модули упругости твёрдого тела и др., а по поглощению звука — коэфф. сдвиговой и объёмной вязкости, время релаксации и др. В газах, измеряя скорость звука и её зависимость от темп-ры, определяют параметры, характеризующие взаимодействие молекул газа при столкновениях. В жидкости, вычисляя скорость [c.219]

Механическая модель твёрдого тела, обладающего вязкостью (тело Кельвина), может быть получена параллельным соединением пружины и поршня( рис.8.4, г). Для этой схемы у = У1 = У2, Хх + Хг = х, поэтому имеем [c.93]

Идея учёта вязкости для твёрдых упругих тел была впервые выдвинута Кельвином ) в 1878 г., но формальные соотношения вида (12.8) были введены в рассмотрение позднее Фогтом 2) в 1892 г. [c.69]

Механика сплошной среды - часть механики, изучающая движение газообразных, жидких и твёрдых деформируемых тел. В отличие от теоретической механики, здесь мы изучаем движение не отдельной материальной точки. В механике жидкости и газа считают, что материал, масса не сосредоточены в молекулах и атомах, а распределены, непрерывно рассредоточены в пространстве, занятом физическим телом. Такая гидромеханическая модель называется моделью сплошной среды. Это позволяет считать физические тела одинаковыми или различными в зависимости от интегральных характеристик (не учитывающих непосредственно детали молекулярной структуры тела). К таким характеристикам относят плотность, вязкость, теплопроводность среды, её скорость и т.п. [c.1]

Мы уже неоднократно ссылались на то обстоятельство, что очень большие числа Рейнольдса эквивалентны очень малой вязкости, в результате чего жидкость может рассматриваться при таких R как идеальная. Однако такое приближение во всяком случае непригодно для движения жидкости вблизи твёрдых стенок. Граничные условия для идеальной жидкости требуют лишь исчезновения нормальной составляющей скорости касательная же к поверхности обтекаемого тела компонента скорости остаётся, вообще говоря, конечной. Между тем, у вязкой реальной жидкости скорость на твёрдых стенках должна обращаться в нуль. [c.180]

При нагревании или уменьшении плотности св-ва Ж. (теплопроводность, вязкость, самодиффузия и др.), как правило, меняются в сторону сближения со св-вами газов. Вблизи же темп-ры кристаллизации большинство св-в норм. Ж. (плотность, сжимаемость, теплоёмкость, электропроводность и др.) близки к таким же св-вам соответствующих тв. тел. Ниже приведены значения теплоёмкости (в Дж/кг-К) при пост, давлении Ср) нек-рых в-в в твёрдом и жидком состояниях при темп-ре кристаллизации [c.191]

Циклическая вязкость. Циклическая вязкость, называемая также внутренней вязкостью, механическим гистерезисом, внутренним, трением твёрдого тела [170] и демфунгом [171], характеризует способность к рассеиванию напряжений, к затуханию (гашению) колебаний (вибраций). Методика определения и выражение этого свойства пока не унифицированы. Наиболее распространено и легче сопоставимо [c.27]

ВЯЗКОУПРУГОСТЬ — свойство материалов твёрдых тел (полимеров, пластмасс и др.) сочетать свойства упругости и вязкости. В данном случае напряжения и деформации зависят от истории протекания процесса нагружения (деформации) во времени и характеризуются поглощениел энергии на замкнуто.м цикле деформации (нагружения) с постеленпым исчезновоннем деформации при полном снятии нагрузки. При этом чётко выражены явления ползучести материала и релаксации напряжений. [c.374]

В реальном Г. появление неоднородности полей р II Т, а также макроскопич. потоков приводит к гозник-повению переноса массы — диффуаии, потоки переноса энергии — к появлению теплопроводности и переноса имиульса — вязкости. Гл. особенность кинетич. процессов переноса в Г. (в отличие от жидкостей н твёрдых тел) — его столкновительныи механизм. Поэтому осл. характеристикой этих процессов в Г. является длина свободного пробега. Кинетич, свойства конкретного Г. определяются соответствующими феноменологич. коэф. С точностью до порядка величины коэф. диффузии D, температуропроводности хг кинематич. вязкости совпадают друг с другом, одинаково зависят от ср. скорости ь и длины свободного пробега [c.378]

Д. ф. может также вводиться для характеристики сил внутр. трения при движении сплошной среды (жидкости, газа, деформируемого твёрдого тела). В этом случае Д. ф.— квадратичная форма компонент тензора скоростей деформации с козф., характеризующими вязкость среды. Напр., для изотропной среды Д. ф., отнесёняая к единице объёма, имеет вид 3 3 [c.653]

Скорость звука с определяется структурой среды и взаимодействием между молекулами, поэтому измерения её величины дают сведения о равновесной структуре жидкостей и газов. По скорости звука можно определить адиабатич. сжимаемость вещества, отношение темплоёмкостей, модули упругости твёрдого тела и др. Данные измерения скорости звука позволяют судить о составе газовых и жидких смесей, в т. ч. и растворов. Данные по поглощению звука позволяют определять коэф. сдвиговой н объёмной вязкости, времена релаксации и др. параметры. [c.193]

Большинство механизмов Р. а. с X 10 с проявляется только при объёмных деформациях и даёт вклад в объёмную вязкость. В жидкостях и твёрдых телах, однако, за счёт структурной релаксации возможна зависимость от частоты в для сдвиговой вязкости.. В ыаловязких жидкостях (вода и др.) она возникает на очень высоких частотах (са — 1(Р с ), а в жидкостях с большой вязкостью (вапр., в салоле) такая зависимость наблюдалась экспериментально. [c.329]

Др. особенность У.—возможность получения большой интенсивности даже при сравнительно небольших амплитудах колебаний, т. к. при данной амплитуде плотность потока энергии пропори, квадрату частоты, УЗ-волны большой интенсивности сопровождаются рядом нелинейных эффектов. Так, для интенсивных плоских УЗ-волн при малом поглощении среды (особенно в жидкостях, твёрдых телах) синусоидальная у излучателя волна превращается по мере её распространения в слабую периодич. ударную волну (пилообразной формы) поглощение таких волн оказывается значительно больше (т. н. нелинейное поглощение), чем волн малой амплитуды. Распространению УЗ-волн в газах и жидкостях сопутствует движение среды, т. н. акустическое течение, скорость к-рого зависит от вязкости среды, интенсивности У. и его частоты вообще говоря, она мала и составляет долго % от скорости У. К числу важных нелинейных явлений, возникающих при распространении интенсивного У. в жидкостях, относится акустич. кавито1(ия. Интенсивность, соответствующая порогу кавитации, зависит от рода жидкости и степени её чистоты, частоты звука, темп-ры и др. факторов в водопроводной воде, содержащей пузырьки воздуха, на частоте 20 кГц она составляет доли Вт/см . На частотах диапазона У. средних частот в УЗ-поле с интенсивностью начиная с неск. Вт/см могут возникнуть фонтанирование жидкости и распыление её с образованием весьма мелкодисперсного тумана. Акустич, кавитация широко применяется в технол. процессах при этом пользуются У. низких частот. [c.215]

Модель абсолютно твердого тела с безынерционными деформируемыми связями. В различных задачах связям приписывают свойства упругости, пластичности, вязкости. Случай соударения твёрдых тел с упругими связями поэсазан на рис. 6.7.3, а. Типы однокомпонентных и многокомпонентных связей приведены в табл. 6.7.1. [c.405]

Современные взгляды советских уче1Ш1Х на процесс трения отрицают существование таких неровностей при наличии хорошей обработки поверхностей, между которыми остается некоторый слой смазки, вследствие чего изнашивание не имеет места. Внутреннее трение в твёрды х телах вызывается несовершенной упругостью их, в жидкостях и газах — их вязкостью, т. е. несовершенной подвижностью внутреннее трение не сопровождается изнашиванием. [c.23]

Рассмотрим движение вязкой жидкости вблизи твёрдой стенки. Под действием сил вязкости слои жидкости по мере приближения к стенке постепенно подтормаживаются и на самой стенке прилипают к ней. Эта область вихревого движения вязкой жидкости, расположенная около обтекаемого тела, называется пограничным слоем. Условно грапипей пограничного слоя принято считать ту линию, на которох скорость отличается от местной скорости внешнего потока па один пропент. Пограничный слой при больших числах В имеет очень малую толщину по сравнению с размерами тела. Так, например, на крыле самолёта с хордо11 1,5 — 2 м эта толщина равна нескольким сантиметрам. [c.199]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...