Теплопроводность расчетные значения

Теплопроводность. Расчетное значение теплопроводности PuN при 200° С равно 15,1 вт/(м-град) [4]. Теплопроводность меняется в зависимости от технологии изготовления образцов. Наибольшей теплопроводностью обладают образцы, полученные дуговой плавкой плутония в атмосфере азота. [c.336]

Применимость той или иной расчетной формулы для определения теплопроводности композиций, степень достоверности расчетных значений эффективной теплопроводности определяется главным образом правильным выбором модели композиционного материала для вывода расчетных формул. [c.221]

Расчетные значения теплопроводности отличались от экспериментальных не более чем на 15% (рис. 84). [c.222]

Различные физические тела обладают разными значениями коэффициента теплопроводности. Кроме того, для данного вещества коэффициент теплопроводности зависит от температуры, объемного веса, влажности, структуры и в некоторой мере от давления. При технических расчетах изменением Я с температурой обычно пренебрегают и принимают в качестве расчетного значение, среднее для того интервала температур, для которого предназначен данный материал. В приложении дается таблица значений коэффициента теплопроводности X для наиболее употребительных материалов., [c.13]

На основании расчета теплопередачи каждого из десяти режимов работы ИВС-ЗК (см. табл. 4) найдены расчетные значения теплопроводности образующихся в этих режимах накипей [c.78]

Расчетные значения теплопроводности накипи сходны со значениями, полученными на экспериментальной установке стационарного режима. [c.79]

Результаты опытов, приведенные на рис. 4-33, свидетельствуют об уменьшении сопротивления клее-металлической прослойки с ростом температуры в зоне раздела, при этом зависимость Rm=f(T) более выражена для поверхностей субстратов менее высоких,классов чистоты обработки. Инициирующее влияние на снижение Яш с ростом температуры оказывает процесс формирования сопротивления Я ст.ш, о чем свидетельствует характер расположения. расчетных кривых Яст.ш= (Т) и к.с.ш = f(T). Природа этого явления объясняется заметным повышением теплопроводности дюралюмина с увеличением температуры (в данном диапазоне температур — на 8%). На рис. 4-33 опытные данные Ят сопоставляются с расчетными значениями, полученными по формуле (4-79) при условии отсутствия окисной пленки. При этом для расчетных значений Т1з и е находились согласно соотношениям (4-71) — (4-75) или методом построения кривых опорных поверхностей по продольным и поперечным профилограммам. Как по характеру зависимостей, так и по абсолютной величине термического сопротивления расчетные значения в обоих случаях удовлетворительно согласуются с опытными данными. Такой характер взаимозависимости опытных и расчетных значений Яш сохра- [c.158]

Расчетное, значение температуры печки Т , которое фигурирует в уравнениях (2-29), вычислялось по величинам da, da, Т а, q И ИЗ уравнения теплопроводности для цилиндрической стенки [Л. 71 ]. , [c.79]

Коэффициент теплопроводности Хнз изоляционного слоя изменяется с изменением температуры. Для практических расчетов тепловой изоляции принято определять коэффициент теплопроводности, по средней арифметической температуре, граничных поверхностей изоляционного слоя. Расчетные значения коэффициентов теплопроводности различных теплоизоляционных конструкций приведены в табл. 16-10. [c.416]

W—экспериментальное значение теплового сопротивления, Wj—расчетное значение теплового сопротивления вследствие рассеяния на изотопах. Различие между экспериментальной кривой и экстраполированной прямой выше 700 К приписывается электронной теплопроводности. Расчетная величина теплового сопротивления вследствие рассеяния на изотопах составляет только 8% полного теплового сопротивления при 4UI) К, и- его относительный вклад убывает с увеличением температуры. Следовательно, даже при неточном определении этой величины можно сделать вывод о дополнительном механизме теплопроводности, действующем выше 700 К МР — точка [c.256]

Темпера- Tj-pa. Концентра- ция Коэффициенты теплопроводности смеси, вт м-град) Отклонения расчетных значений теплопроводности от экспериментальных, % [c.72]

Распределение температуры в свариваемых участках деталей изучают расчетным [122, с. 26] или экспериментальным путем [116 122, с. 26 125 126]. В основе расчетов лежит уравнение теплопроводности Фурье. Из-за принимаемых при расчете упрощений различие между расчетным и экспериментально измеренным значениями температуры материала может составлять 20% [125]. Расчетные значения ниже экспериментальных в зоне расплава и наоборот выше экспериментальных в зоне, где Т < [c.363]

Ввиду наличия тепловых мостиков, прорезающих изоляцию и увеличения коэффициента теплопроводности основного изоляционного слоя за счет приклеивающих материалов, расчетное значение среднего коэффициента теплопередачи необходимо увеличить на 15—20%. [c.74]

Ниже приводятся расчетные значения теплопроводности [46] [c.11]

Теплопроводность. Теплопроводность жидкого Ф-14 см. на рис. 36, паров — на рис. 37. Расчетные значения теплопроводности жидкого Ф-14 показаны на рис. 39. Данные по теплопроводности при I = = 6,7 - 41,7° С приведены в табл. 36, а при высоких температурах— в работе [184]. [c.37]

Расчетные значения теплопроводности приведены в табл. 43 и на рис. 39 (верхняя шкала). [c.44]

Расчетные значения теплопроводности фреона-21 [c.44]

Теплопроводность. Ниже приводятся расчетные значения теплопроводности Ф-115 [46] [c.85]

Рис. 45. Расчетные значения теплопроводности жидких фреонов 114 и 115 в интервале температур от —80 до 100° С (46, 99.

Критерий Прандтля. Наконец, на основании полученных результатов по вязкости и теплопроводности и данных [23] по теплоемкости воздушной плазмы был рассчитан критерий Прандтля Рг от 2000 до 20 000° К для давления от 10 до 10 атм. Результаты приведены на рис. 5. До 6000° К расчетные значения Рг колеблются в пределах от 0,4 до 1 и на рис. 5 осреднены пунктирной линией. [c.360]

Теплопроводность паров КЬ измерялась только в работе [3], однако обработка результатов вызывает сомнения. Аномальное поведение КЬ, обнаруженное авторами, уже отмечалось. В настоящее время, по-видимому, для КЬ следует пользоваться расчетными значениями теплопроводности. [c.365]

Упомянутые недостатки должны оказать влияние на результаты расчета эффективной теплопроводности по формулам (3-3). Заниженное значение средней толщины газового зазора должно приводить к завышенным расчетным значениям эффективной теплопроводности системы. Этот эффект будет слабым в высокопористых материалах, где основной поток тепла передается по сквозным порам. Конкретные расчеты подтвердили эти выводы [46]. [c.72]

Высота слоя засыпки при измерениях теплопроводности колеблется в пределах от 10 до 50 мм и, как показал анализ, ее колебания слабо влияют на величины параметров i/i и уг. действительно в формуле (3-53) параметр hen берется в степени /з-Величина относительной площади контакта т) изменяется на несколько порядков (1 10- <т1<1 Ю ) и практически определяет зону разброса расчетных значений параметра у . Поэтому при расчете эффективной теплопроводности зернистых систем в состоянии свободной засыпки, на наш взгляд, следует говорить [c.95]

I — расчет по формуле (5-22), = 4. 6 = (яй/8) (1 —тг) 2 — зона расчетных значений теплопроводности войлока по методу [92] 3 — эксперимент 022 = 0,968, =15 мкм.Н = 1-10-3 мм рт. ст. [92] [c.152]

Расчетные значения эффективной теплопроводности показывают удовлетворительное качественное и количественное соответствие с результатами измерений. [c.159]

На рис. 5-13, 5-14 приведено сопоставление расчетных значений теплопроводности (5-26) с экспериментальными данными [c.160]

Для стекла Ь теплопроводность и объемные концентрации основных компонент составляют 8102 — Я1 = 1,36 вт/(м-град), 1 = 0,486 РЬО — Яг = 0,195 вт/(м-град), т2=0,514. Расчетное значение теплопроводности стекла, полученное по формуле (1-32), 1 = 0,544 вт/(м-град). Экспериментальное значение Я = = 0,536 вт/(м-град) [73]. [c.171]

Теплопроводность паров органических теплоносителей не исследована. Методы расчета теплопроводности паров при низких давлениях рассматриваются в работах[Л. 130, 131, 1471. Расчетные значения теплопроводности паров полйфенилов, перфторбензола и перфтортолуола представлены в табл. 3-101. При этом расхождения с единственными экспериментальными данными для дифенила [Л. 141] не превышают погрешности расчета. [c.219]

Как нн удивительно, в литературе отсутствуют какие-либо сообщения о систематических исследованиях явлений переноса в асбопластиках, несмотря на их широкое применение. Изучение коэффициентов теплопроводности однонаправленных композиционных материалов на основе антофиллита и эпоксидного связующего было предпринято НИИ взрывчатых веществ [24] в связи с их применением в качестве материалов конструкционного назначения в химическом машиностроении и в качестве высокотемпературных теплоизоляционных материалов. Результаты этого исследования, приведенные на рис. 7.15, являются первым шагом в заполнении пробела в наших знаниях в этой области. Было исследовано влияние объемной доли волокна и температуры на k r-Для установления корреляции между экспериментальными и расчетными данными были использованы уравнения (7.24) и (7.25), которые, как отмечалось выше, оказались вполне приемлемыми для установления такой корреляции для коэффициентов теплопроводности в поперечном направлении композиционных материалов на основе углеродных волокон. Кроме того, на рис. 7.15 приведены некоторые дополнительные данные, относящиеся к композиционным материалам на основе тканых матов и матов с хаотически расположенными в плоскости хризотиловыми волокнами, и некоторые показатели свойств композиционных материалов на основе эпоксидной смолы. Имеется некоторое различие в свойствах материалов на основе хризотила и антофиллита. Для облегчения сравнения свойств композиционных материалов данные на рис. 7.15 отнесены к общепринятой стандартной температуре 35 °С. Экспериментально установлено [24], что для композиционных материалов на основе антофиллита и эпоксидной смолы характерны низкие значения температурного коэффициента теплопроводности. Его значение аналогично значению температурного коэффициента эпоксидной матрицы при всех исследованных объемных долях волокна и приблизительно равно 0,4-10 Вт/(м-К ). [c.314]

Поскольку расчетное значение электронной теплопроводности оказывается меньше измеренного, то сразу не очевидно, какие из этих расчетов верны. Отличие можно приписать как раз решеточной теплопроводности. Во многих практических случаях такое суммирование двух главных компонент электронного теплового сопротивления будет обеспечивать достаточную точность. Однако в экспериментах на разбавленных олово-кадмиевых сплавах (с содержанием кадмия меньше 1%) Карамаргин и др. [ИЗ] обнаружили весьма сложное поведение решеточной теплопроводности, определяемой по разности между полной измеренной теплопроводностью и рассчитанной электронной компонентой. Решеточная теплопроводность сначала росла с температурой от самой низкой температуры эксперимента (4,2 К), но затем она начинала быстро падать при какой-то определенной температуре для каждого образца. Таким образом, величина решеточной теплопроводности имела сильно различающиеся значения как раз там, где можно было ожидать, что она слабо зависит от концентрации примесей и определяется главным образом фонон-фонон-ными взаимодействиями. Те же авторы ранее [112] обнаружили в этом сплаве отклонения электрического сопротивления от правила Маттисена. Они определили для каждого образца при заданной температуре величину Арг, на которую измеренное электрическое сопротивление отличалось от суммы идеального сопротивления, находимого по измерениям на чистом олове, и остаточного сопротивления. Аналогичные отклонения от правила аддитивности, по предположению авторов, должны были происходить и для теплового сопротивления добавочное тепловое сопротивление находилось по формуле [c.230]

Рассмс)тренная в 2.3 модель теплового и механического взаимодействия отдельных кристаллических зерен с остальной частью поликристалла позволяет определить теплопроводность > 0 и коэффициент линейного расширения а , а также модули всестороннего сжатия /Со и сдвига Go поликристалла, состоящ.его из хаотически ориентированных однородных или разнородных анизотропных зерен. Сопоставление расчетных значений этих характеристик и известных экспериментальных данных может дать оценку достоверности такой модели и основания для ее использования при описании неупругого деформирования поликристаллического материала. [c.73]

Результаты расчетов Zgp по теории О Нила и Брокау показали удовлетворительное качественное и количественное совпадение с данными по Zap, найденными из опытов по теплопроводности. В табл. 1 приведены расчетные значения Zap. Они, как правило, выше величин, найденных из (2), но это расхождение не оказывает суш ественного влияния на значение теплопроводности. [c.65]

Обобщенная методика описывает температурную зависимость коэффициентов теплопроводности при атмосферном давлении легких н-пара-финов [7] со средней погрешностью 0,15%, легких олефшюв [7] — 1,9%, н-парафинов от н-бутана до н-октана [8] — 2,7%, неуглеводородов (содержание которых в смесях углеводородов обычно не превышает 10%) — 10%. Для исследованных в настоящей работе бинарных и тройных смесей среднее отклонение экспериментальных и расчетных значений X составляет 0,6% при максимальном 3,1%. [c.91]

На рис. 4-18 и 4-19 приводятся расчетные значения для теплопроводности смесей ацетон-бромистый водород [(СНз)гСО—НВг] и ацетон-аммиак (СНз)2СО—ННз] в зависимости от состава смеси при температуре 373,2" К-Расчет теплопроводности смесей (СНз)2СО—НВг и (СНз)2СО—ННз был Яроведен для выявления влияния величины дипольных моментов молекул компонентов смеси на поведение зависимости теплопроводности смеси от состава. [c.122]

Оценка проводимости полидисперсных систем, выполненная по формулам монодисперсных систем для среднего диаметра частицы с ср> приводит, например, к систематическому завышению (до 100%) расчетных значений теплопроводности по сравнению с опытом. Приведем краткое описание модели полидисперсной зернистой структуры и схемы расчета на примере смеси зерен трех размеров, причем di> d]i>d [14]. Пусть мелкие частицы в полидисперсной засьшке заполняют [c.92]

Сравнение результатов расчетов и опытов. Сопоставление расчетных значений теплопроводности X, удельного сопротивления р, термо-ЭДС а с экспериментальными данными для эвтектических сплавов Bi- d,Sn- РЬ, Т1Те- РЬТе, Sn-Bi, a-In, d-In, Pb- In, Pb- Bi проводилось в широком диапазоне температур, когда сплав находился как в твердом, так и в жидком состоянии. При расчетах использовался обоснованный в 2.7 метод определения коэффициентов переноса сплавов. [c.167]

Это, по-видимому, согласуется с развитием более высоких давлений и температур при схлопывании. Хиклинг [15] исследовал связь между интенсивностью свечения и температурой внутри схлопывающихся пузырьков с учетом теплопроводности. Он заметил, что большая интенсивность свечения связана с малой теплопроводностью газа (табл. 4.6). Численно решая уравнения для газа внутри схлопывающейся каверны, Хиклинг показал, что в случае достаточно малых пузырьков отвод тепла от пузырьков к жидкости может существенно понизить температуру в момент схлопывания. При большом начальном значении / о получается такое же решение, что и для однородного адиабатического газа. При этом условии одноатомный газ всегда имеет более высокую температуру, чем двухатомный. С уменьшением теплопроводность играет все более важную роль до тех пор, пока приращение температуры одноатомного газа с более высокой теплопроводностью не станет меньше, чем для двухатомного газа с меньшей теплопроводностью. Это показано в табл. 4.7, где сравниваются расчетные значения для [c.182]

Рис. 39. Расчетные значения теплопро- Рис. 40. Теплопроводность ншдких водности жидких фреонов 11, 14, 21, фреонов 21, 22, ИЗ, 114 в интервале 114, 115 [100, 101]. температур от—100 до 1002 С [196].

Было проведено также сравнение полученных экспериментальных данных с рассчитанными в настоящей работе коэффициентами теплопроводности для гелия и аргона. Расчеты производились по обычным формулам кинетической теории с использованием потенциалов взаимодействия типа Леннарда-Джонса (6—12), экспоненты отталкивания (ф=Л<г Р) и модифицированного потенциала Букингема (ехр-6). Параметры потенциалов подбирались по имеющимся до 1200° К экспериментальным значениям вязкости для гелия из работ Траутца с сотрудниками и работы Стефанова и Тим-рота и для аргона из работ Бониллы и Василеско. Расчетные значения удовлетворительно согласуются между собой, расхождения составляют не более 3%. В тех же пределах расчетные значения согласуются с экспериментом это дало возможность получить расчетным путем надежные значения К аргона и гелия до температуры [c.215]

Было проведено сравнение экспериментальных значений л водорода с расчетными значениями, полученными Беловым и Асинов-ским, а также Блейсом и Манном, использовавшими для расчетов модифицированный потенциал Букингема (ехр-6) с параметрами, взятыми из работы Мезона и Райса. Сравнение дало хорошую согласованность. Однако экстраполяция на более высокие температуры в данном случае не проводилась, так как вблизи 2000° К при атмосферном давлении начинается диссоциация водорода, что приводит к резкому (на 1—2 порядка) увеличению теплопроводности водорода в результате протекающей реакции. Учет дополнительной величины в теплопроводности водорода в этой области без специального эксперимента не может быть произведен достаточно точно. [c.216]

В 1961 г. Р. Горринг и С. Черчилль [138] предложили модель зернистых и связанных систем, устойчивую для всего диапазона изменения объемной концентрации пор 0 т2 1,0. В основу модели положена кубическая кладка сдвоенных параболоидов вращения с точечным контактом в направлении потока тепла. Для сохранения точечного контакта частиц в направлении потока.тепла изменение пористости производилось за счет деформации исходных частиц. При тг<0,1 исходная модель постепенно превращалась в модель пластин, перпендикулярных потоку тепла, при /П2>0,8 модель вырождалась в прерывистую столбчатую структуру игловидных параболоидов вращения с точечным конта ктом. Полученные на основе этой модели формулы не удовлетворяют всем предельным переходам, а расчетные значения теплопроводности не дают удовлетворительного согласования с опытом в широком диапазоне изменения определяющих параметров [46]. [c.69]

Непрерывные твердые растворы. На рис. 6-8, 6-9 результаты расчета эффективной теплопроводности по формулам (6-10), (6-11), (1-32) сопоставлены с литературными данными о теплопроводности твердых растворов элементов (металлов и неметаллов). Наиболее значительные расхождения расчетных и опытных данных наблюдаются в медноникелевых сплавах в области малых атомных концентраций никеля (xjvi<30%). Несмотря на то, что расчетные значения лежат внутри зоны разброса результатов измерений, большая часть экспериментальных точек в области концентраций 0[c.181]

Теплопроводность водных растворов при комнатной температуре и различных давлениях. В работе [77] исследована теплопроводность водных растворов этиленгликоля, диэтиленгликоля, триэтиленгликоля и глицерина при температуре 303° К в широком диапазоне изменения давлений 1—2500 бар (1 бар = = 1-10 н/м ). В табл. 7-1 результаты измерений сопоставлены с расчетными значениями теплопроводности, вычисленными по формуле (1-32). Среднеквадратичное расхождение расчетных и опытных значений для 93 точек не превышает 1%. [c.198]

Сопоставление результатов измерений, проведенных в работе [23], с расчетными значениями теплопроводности растворов для 140 экспериментальных точек дает среднеквадратичное отклонение менее 2,5%- Однако в некоторых случаях (например, для системы вода — триэтилеигликоль при Г=313°К) расхождение расчетных и опытных величин достигает 8%- Такие отклонения выходят за обычные пределы погрешности измерений, что заставило нас проверить достоверность экспериментальных данных работы [23]. Выяснилось, что отличие значений теплопроводности водных растворов триэтиленгликоля, приведенных в работе [23], от данных работы [90] составляют до 15%, хотя погрешность измерений по оценкам авторов работ [23, 90] была менее 1,5%- Скорее всего, такие расхождения являются случайным выбросом или опечаткой в работе [23]. Если исключить из анализа отдельные результаты измерений, приведенные в работе [23], которые существенно отличаются от данных других исследователей, то среднеквадратичное расхождение расчетных и опытных значений для 120 точек не превышает 1,5% во всем диапазоне изменения концентрации и температур. [c.211]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...