Значение температуры материала

Распределение температуры в свариваемых участках деталей изучают расчетным [122, с. 26] или экспериментальным путем [116 122, с. 26 125 126]. В основе расчетов лежит уравнение теплопроводности Фурье. Из-за принимаемых при расчете упрощений различие между расчетным и экспериментально измеренным значениями температуры материала может составлять 20% [125]. Расчетные значения ниже экспериментальных в зоне расплава и наоборот выше экспериментальных в зоне, где Т < [c.363]

Вычислить плотность теплового потока q, Вт/м , в пластинчатом воздухоподогревателе и значения температур на поверхностях листов, если известно, что средняя температура газов /, 1 = 315° С и средняя температура воздуха /и,2=135°С, соответственно коэффициенты теплоотдачи ai = 23 Вт/(м2- С) и О2=30 Вт/(м2-°С). Толщина листов подогревателя 6 = 2 мм. Коэффициент теплопроводности материала листов Х = 50 Вт/(м-°С). [c.12]

НОМ сечении пера (рис. 8.4). По оси ординат отложена средняя температура по сечению лопатки, по оси абсцисс — разность максимальной и минимальной температур 7], в сечении. Область работоспособности лопатки ограничена по ординате — средней температурой материала, обусловливающей значение допустимого коэффициента запаса прочности А , по абсциссе — температурами 7], и обусловливающими значения допустимых местных коэффициентов запаса прочности при растяжении и сжатии. При использовании ВЭ в каналах лопатки в зависимости от параметров системы охлаждения, температуры JP и Гд материала могут изменяться различным образом, а растет (на фафике отрезок ДТ укорачивается), что приводит к увеличению по растяжению в самой опасной точке сечения. [c.369]

После эры космологического нуклеосинтеза Вселенная в течение почти 30 ООО лет тихо остывает. Ее температура снижается настолько, что электроны начинают соединяться с ядрами, образуя атомы. Энергии фотонов не хватает для их разрушения, с этого момента излучение отрывается от вещества. Дальнейшая эволюция излучения происходит в полном соответствии с законами теплового излучения. Теоретическое значение температуры этого реликтового излучения,,, дожившего до наших дней, прекрасно соответствует экспериментальным данным (см. с. 147). Таким образом, только около 25% всей материи — водород [c.223]

Считая режим квазистационарным, т. е. что скорость возгонки принимает некоторое постоянное значение, а материал стенки нагревается от некоторой начальной температуры Г,, до температуры Т г, определим (/ т [c.252]

Чем выше температура, тем труднее определить механические характеристики материала. Происходит это не только потому, что возрастают сложности в технике эксперимента, но также вследствие того, что сами характеристики становятся менее определенными. При статическом нагружении, начиная с некоторых значений температур, резко сказывается фактор времени. Для одних материалов это происходит при более низких, для других — при более высоких температурах. Влияние фактора времени обнаруживается и при нормальных температурах. Однако для металлов его влиянием можно пренебречь. Для некоторых же органических материалов даже при низких температурах скорость нагружения суш,ественно сказывается на определяемых характеристиках. [c.80]

Значение коэффициента излучения зависит от температуры, материала и состояния поверхности тела. [c.178]

Выбор материала при проектировании деталей в значительной мере зависит от величины и характера нагрузок, условий эксплуатации. Так, например, при высоких значениях температуры окружающей среды необходимо уменьшать допускаемое напряжение (табл. 13.2). [c.242]

Из литературных данных по зависимости относительного удлинения от температуры испытания для неотожженных и отожженных металлов VI-А группы можно отметить, что в ряде случаев при достаточно низких значениях температуры испытания кривые относительного удлинения для неотожженного материала идут выше кривых для отожженного материала, однако при болев высоких температурах пластичность отожженного материала становится выше [10]. В работе [И] предлагается объяснение подобного влияния отжига на деформированные металлы VI-A группы. Исходя из таких же позиций, можно объяснить и результаты настоящей работы, так как вольфрам, полученный кристал-. лизацией из газовой фазы, согласно Голованову и др. [12], по структурному состоянию подобен деформированному металлу. [c.62]

В настоящем разделе будут рассматриваться обратимые процессы теплового расширения (или сжатия) и соответствуюш,ие изменения характеристик материала, входящих в определяющие уравнения и зависящих от текущего значения температуры. Для большинства технических приложений достаточно исследовать эти явления при низких и средних температурах (значения которых, разумеется, зависят от конкретного интересующего нас материала). [c.115]

Характеристика материала К1С зависит от температуры II скорости деформирования. Уровень значений Кгс материала при определенных условиях может быть использован для того, чтобы определить максимальную нагрузку элемента конструкции, содержащего трещину известных размеров, при которой еще не происходит полного разрушения этого элемента. [c.30]

При контактном электронагревателе предельное значение температуры образца ограничивается только возможностью расплавления токоподводов и самого материала образца. В установках рассматриваемого типа необходимо обеспечивать надежный контакт в зоне токоподвода. [c.75]

Деформированные образцы подвергали старению при 650° С (температура наиболее интенсивного деформационного старения аустенитных сталей) в течение 10, 100 и 1000 ч. В процессе изотермической выдержки при температуре испытания (в пределах до 15 ч) в установке ИМАШ-9-66 [48, с. 14—24 1 на полированную поверхность образца наносили отпечатки алмазного инден-тора (при нагрузке 50 гс), по которым определяли значения микротвердости материала. [c.213]

Значение температуры материала. При увеличении температуры материала коэффициент теплопроводности обычно увеличивается Помимо увеличения X твердых частей материала и воздуха, большую роль в этом случае играет увеличение теплопере-хода излучением в порах материала. Поэтому легкие материалы [c.44]

В шкалу ПТШ-76 введены реперные точки по температурам переходов пяти металлов в нулевом магнитном поле из сверхпроводящего в нормальное состояние. Эти металлы входят в прибор, разработанный в НБЭ под названием Стандартный справочный материал ЗКМ 767 . Некоторый недостаток ПТШ-76 состоит в том, что один из рекомендованных способов ее воспроизведения тесно связан с конкретным прибором, который изготавливается только в НБЭ. Можно надеяться, что в будущем удастся изготавливать наборы из пяти металлов с достаточно воспроизводимыми свойствами, с тем чтобы и температуры переходов имели одно и то же значение независимо от происхождения образца. Значения температур, приписанные сверхпроводящим переходам свинца, индия и алюминия, соответствуют среднему значению, полученному по шкалам различных лабораторий после согласования шкал с ТхАс- Неопределенность в этих значениях оценена величиной 0,5 мК- Значение температуры сверхпроводящего перехода цинка получено по магнитному термометру НФЛ, а для кадмия — по магнитному термометру НФЛ и шумовому термометру НБЭ. Детальное описание ПТШ-76, историю ее создания и построения можно найти в работе Дюрье и др. [22]. [c.68]

Таким образом, о гекаемый электрическим током сверхпроводящий соленоид должен представлять собой сверхпроводниковый электромагнит , не требующий питания током. Однако оказалось, что сверхпроводимость нарушается не только при повышении температуры свыше температуры перехода Ткр, но также и при возникновении на поверхности сверхпроводника магнитного поля со значением магнитной индукции выше некоторого критического значения Вкр. Это объясняется диаграммой состояния сверхпроводника, схематически изображенной на рис. 2.8(а). Каждому значению температуры данного материала, находящегося в сверхпроводящем состоянии, соответствует свое значение Вкр. Зависимость Вкр от температуры во многих случаях описывается формулой [c.22]

Значения Гкр1 и Гкрг заметно повышаются с увеличением размеров сечений и при росте площади на 3 порядка (от небольших образцов материала до крупногабаритных деталей) их прирост составляет 100—120°, т. е. область критического состояния достигает для малоуглеродистых сталей положительных значений температуры. При этом Рис. 1.11. Зависимость смещений более существенно выра- критической температуры от тео-жено влияние роста раз- ретического коэффициента кон- центрации напряжении [c.19]

При уменьшении размера ферромагнитной частицы ниже критического (величина критического размера зависит от температуры, константы магнитной анизотропии материала и величины приложенного поля) в результате тепловых флуктуаций векторов намагничивания спинов частица ведет себя парамагнитно. Подобное явление наблюдается в разбавленных растворах. Так, например, в системе Hg—Fe (1—2%) Fe содержится в дисперсной форме. После приготовления сплав имеет низкую коэрцитивную силу, а после старения в течение нескольких часов коэрцитивная сила достигает 79,6-10 а/м (1000 э) при повышении Не возрастает и J,. Вначале составляет 55% намагниченности для чистого железа, а когда = = 398-10 а/м (500 э) достигает максимального значения. Температура Кюри в исходном состоянии низкая. Эти данные объясняются, как результат постепенного перехода частиц железа из так называемого суперпарамаг-нитного состояния в ферромагнитное. Результаты исследования железных амальгам в температурном интервале 4—200 К подтвердили, что при определенных размерах частицы ведут себя парамагнитно. Но этот парамагнетизм отличается от обычного парамагнетизма простых металлов. У простых металлов проявляется парамагнетизм отдельных спинов, а в данном случае — парамагнетизм суммарных векторов намагниченности. При определенных тем- [c.208]

По значениям температур в фиксированных точках образцов для любого момента времени строится серия кривых, аналогичных кривой, приведенной на рис. 4-1. Эти кривые должны пересекаться в точке д = 0. Точке пересечения всех кривых и соответствует температура стыка. Прп малых начапьиых разностях температур (ЮО С) и для образцов, выполненных нз одинакового материала, температуру новерхиости соприкосновения можно принимать равной (/111H-/112) 0,5. [c.162]

Ударное испытание на изгиб образцов 10ХЮХ55 мм с надрезом (глубиной 2 мм и радиусом 1 мм) на маятниковом копре. Образцы быстро переносили из печи и помещали на опоры копра для испытаний. Метод производителен, так как испытания кратковременны, а в печи нагревали несколько образцов. Недостатки метода следующие а) удельная работа деформации не характеризует пластичность образцов, так как зависит и от прочности. Прочность металла понижается с повышением температуры, поэтому кривая температурной зависимости ударной вязкости показывает ошибочные (заниженные) значения температуры максимальной пластичности б) при переносе образца из печи и нахождении на опорах копра довольно значительно понижается температура, что зависит от температуры, скорости переноса и материала образца в) невозможность количественной оценки высокопластичных материалов, которые, не разрушаясь, проходят через опоры копра. [c.13]

Нагревостойкость. Способность диэлектрика выдерживать воздействие повышенной температуры в течение времени, сравнимого со сроком нормальной эксплуатации, без недопустимого ухудшения его свойств. В зависимости от значений допустимых в эксплуатации температур диэлектрики различают по классам нагревостойкостн. Нагревостойкость неорганических диэлектриков определяют, как правило, по началу суш,ественного изменения электрических свойств, например, но заметному росту tg б или снижению удельного электрического сопротивления. Нагревостойкость оценивают соответствующими значениями температуры, при которой появились эти изменения. Нагревостойкость органических диэлектриков часто определяют по началу механических деформаций растяжения или изгиба, погружению иглы в материал под давлением при нагреве. Однако и для них возможно определение нагревостойкостн по электрическим характеристикам. [c.80]

Явление сверхпроводимости связано с тем, что электрический ток, однажды наведенный в сверхпроводящем контуре, будет длительно (годами) циркулировать по этому контуру без заметного уменьшения своей силы, и притом без всякого подвода энергии извне (конечно, если не учитывать,неизбежного расхода энергии на работу охлаждающего устройства, которое должно поддер живать температуру сверхпроводящего контура ниже значения Т , характерного для данного сверхпроводникового материала) такой сверхпроводящий контур создает в окружающем пространстве магнитное поле, подобно постоянному магниту. Поэтому обтекаемый электрическим током сверхпроводящий соленоид должен представлять собой сверхпроводниковый электромагнит, не требующий питания от источника тока. Однако первоначальные попытки изготовить практически пригодный сверхпроводниковый электромагнит, создающий в окружающем пространстве магнитное поле с достаточно высокими напряженностью Я и магнитной индукцией В, закончились неудачей. Оказалось, что сверхпроводимость нарушается не только при повышении температуры до значений, превышающих Т , но и при возникновении на поверхности сверхпроводника магнитного поля с магнитной индукцией, превьш1ающей индукцию перехода (в первом приблил<ении, по крайней мере для чистых сверхпроводни-ковых металлов, безразлично, создается ли индукция током, идущим по самому сверхпроводнику, или же сторонним источником магнитного поля). Это поясняется диаграммой состояния сверхпроводника, изображенной на рис. 47 Каждому значению температуры Т данного материала, находящегося в сверхпроводящем состоянии, соответствует свое значение индукции) перехода В . Наибольшая возможная температура перехода Гсо (критическая температура) данного сверхпроводникового материала достигается [c.206]

Начиная с этих значений температур до 1200—1250 °С, имеет место довольно резкое падение кривых кажущейся вязкости. Новый подъем вязкости с повы-щением температуры в интервале от 1200—1250 °С до 1400 °С объясняется кристаллизацией стекловидной части золы как материала с высоким содержанием оксида кальция. Первые признаки жидкой фазы в золе бурого угля Эспен-хайнского разреза (ГДР) появляются при 800—850 °С, а в золе Нордбхэмско-го угля (ГДР) в интервале 900—1150 °С. Такое изменение кажущейся вязкости золы от температуры для разнотипных топлив отражается и в разных механизмах загрязнения поверхностей нагрева в условиях сжигания этих топлив. [c.17]

На рис. 5 показаны зависимости коэффициентов Пуассона при ползучести V t) и при релаксации Vr(0 для эпоксидной смолы в переходной зоне из стеклообразного состояния в каучукоподобное. Хотя Теокарис [115] не указал значение Tg для этого материала, из принятых им значений модулей следует, что при lg( / T) 12 температура материала близка к Tg или ниже ее. [c.139]

Экспериментальные зависимости типа max—X объединяют в сущности три величины температуру, напряжение (деформацию) и число циклов поэтому каждое значение одной из этих величин, например число циклов, соответствует некоторому сочетанию двух других. Для расчетов часто необходимо для одного и того же значения температуры иметь зависимость амплитуды напряжения или деформации от числа циклов. В связи этим наряду с зависимостями max—N, имеющими значение при выборе материала и предварительной оценке термостойкости конструкции, используют кривые термической усталости, построенные при постоянной максимальной температуре цикла и варьировании нагрузки (амплитуды деформации). Такие зависимости обычно называют кривыми термической усталости и представляют в двойной логарифмической системе координат IgAe— g N. Их можно построить для различных значений длительности выдержки в цикле нагрева, т. е. по параметру tg. [c.54]

Значение температуры, при котором рекомендуется проводить изотермическое нагружение, вЫ(бирают равным средней температуре термоцикла либо подсчитывают по эквивалентному повреждению в циклах с постоянной и переменной температурой на основе закона линейного суммирования. Однако сопоставление результатов по малоцикловой усталости, полученных с изменяющейся и с постоянной температурой ([47, 93] и др.), как правило, показывает, что термоусталостное нагружение является более повреждающим (имеются в виду испытания без выдержки при максимальной температуре цикла) в случае неизотермического нагружения не происходит восстановления свойств материала, поврежденного в полуцикле с максимальной температурой. В случае изотермической малоцикловой усталости та- [c.128]

Непостоянство температуры в цикле проявляется при это.м не только в изменении вида петли гистерезиса (рис. 80), но и в положении ее относительно осей координат. При неизотермическом нагружении петля а—е смещена так, что энергия деформирования в полуциклах растяжения и сжатия различна, и это определяется не только эффектом Баушингера (как это имеет место при изотермическом нагружении), но и разными механическими свойствами материала при различных значениях температуры. Следствием этого является различие в величинах повреждаемости, накапливаемой в четных и нечетных полуциклах. Обычно при жестком нагружении термическими напряжениями основная доля повреждаемости накапливается при t=iш sL, т. е. в нечетных полуциклах (при действии сжимающих напряжений). Создается асимметрия цикла по товреждаемости это приводит к наличию максимума по оси N для зависимости а —N [c.140]

Приведенные примеры расчета сопловых лопаток турбин (эти детали наиболее подвержены воздействию термощикличес-ких нагрузок) свидетельствуют о следующем. При значениях температуры цикла тах, которые существенно увеличивают пластичность материала (1050—1100°С), влияние амплитуды деформации на долговечность уменьшается — запас пластичности материала достаточно велик. При тах=Ю00°С, когда пластичность сплава ЖС6К резко уменьщается, роль термических напряжений существенно возрастает, что приводит к уменьшению долговечности. В лопатке всегда имеются зоны, нагретые до различных температур следовательно, сопротивление термической усталости различное в разных точках, и не всегда трещины термоусталости возникают в наиболее нагретых зонах. Часто они появляются в переходных областях (от горячих зон к холодным), что может быть связано с местным уменьщением деформационной опособности материала. В связи с этим расчет теплового и напряженного состояний лопаток для дальнейщей оценки их сопротивления термоусталости следует выполнять не для одного опасного сечения, а для нескольких сечений по высоте лопатки. [c.180]

Смотреть страницы где упоминается термин Значение температуры материала : [c.148] [c.411] [c.131] [c.86] [c.253] [c.298] [c.269] [c.80] [c.174] [c.208] [c.225] [c.309] [c.161] [c.178] [c.189] [c.192] [c.72] [c.271] [c.159] [c.44] [c.83]

Энциклопедия по машиностроению XXL

Оборудование, материаловедение, механика и ...